Основные распределения

Рассмотрим популяцию, состоящую из N членов, распределенных по отрезку прямой Y= (), 1]. Нас будет интересовать предел при N-->со. Будем считать, что N - выборка из основного распределения (при конечных N). Д гя гю-крытия отрезка Y нам потребуется N=2" ячеек. Здесь п - число поколений при двоичном разбиении отрезка Y. Обозначим ячейки индексом i O, 1, 2,..., N-1. Распределение популяции по отрезку при разрешении 5 характеризуется набором чисел Nj, показывающих, сколько членов популяции находится в i-й ячейке. Удобной мерой содержимого i-й ячейки может служить доля р. = — числа [c.112]

Жидкости и газы всегда подвержены действию некоторых сил, которые являются в основном распределенными, т. е. приложенными во всех точках поверхности или объема. Однако в исключительных случаях в жидкостях могут действовать и сосредоточенные силы. Они возникают, например, как предельные значения распределенных сил, действующих на бесконечно малый жидкий объем, если его ускорение неограниченно возрастает. [c.56]

Жидкости и газы всегда подвержены действию некоторых сил. Эти силы являются в основном распределенными, т. е. действующими во всех точках поверхности или объема. Однако в исключительных случаях в жидкостях могут действовать и сосредоточенные силы. [c.60]

Рассмотрим два основных распределения, наиболее часто встречающихся при оценке надежности машин. [c.142]

Интенсивность отказов весьма полезна для качественной классификации основных распределений распределения с возрастающей интенсивностью отказов соответствуют тем физическим ситуациям, когда имеет место старение, т.е. ухудшение вероятностных характеристик надежности со временем распределения же с убывающей интенсивностью отказов соответствуют ситуациям, когда имеет место закалка, выжигание или приработка , т.е. выжившие в ре зультате первоначальной работы объекты обладают в среднем лучшими характеристиками надежности, чем те, которые еще не работали. [c.87]

Из основных теоретических распределений непрерывных случайных величин в технических приложениях чаще других встречаются распределения по закону равной вероятности, по закону Симпсона, по закону Гаусса, по кривой Максвелла композиции этих законов между собой и с некоторыми другими распределениями модификации законов распределения (в основном распределения по закону Гаусса) в связи с ограничением поля распределения границами поля допуска. [c.296]

Усеченное нормальное распределение. Для описания реальных распределений иногда оказывается удобным использовать усеченные распределения, т. е. распределения, для которых в крайних областях (л < л и а > Ь) плотность распределения принимается равной нулю. На рис. 77 показано основное распределение и усеченное, для которого [c.225]

В последних формулах дс и o относятся к основному распределению. Часто нормальное распределение используется для описания распределения положительных случайных величин (например, амплитуд переменных напряжений и т. п.). [c.226]

Совместное движение газа и жидкости по трубопроводу характеризуется наличием различных форм течения, определяемых в основном распределением фаз по сечению трубы, что в свою очередь зависит от объемного содержания легкой фазы в потоке смеси, скорости течения, физических свойств обеих фаз и других факторов. [c.110]

Эффективность приема оптической системы зависит от уровня внешних и внутренних помех. По виду статистических распределений внешние и внутренние шумы могут подразделяться на ряд типов, описываемых в основном распределениями Пуассона и Бозе—Эйнштейна нередко, однако, шумовое излучение характеризуется отрицательно-биномиальным распределением. Такие источники шумового излучения, как Солнце, Луна, звезды, рассеянное излучение атмосферы являются внешними тепловыми источниками (ансамбль некогерентных макроскопических излучателей) статистическое распределение фотонов для этих источников при значительной их интенсивности является распределением Бозе— Эйнштейна, поскольку амплитуды излучения распределены по закону Гаусса. Следует, однако, отметить, что когда интенсивность теплового излучения мала, т. е. энергия, приходящаяся на степень свободы шумового поля, незначительна, распределение-описывается законом Пуассона, так как последний является предельным для ряда рассматриваемых здесь распределений (см. приложение 2). [c.51]

Линеаризованное граничное условие на стенке, согласно которому молекулы отражаются диффузно с основным распределением Максвелла fo, можно записать в виде [c.347]

Наиболее часто встречается, особенно на промышленных предприятиях, сеть одновременно и кольцевая и разветвленная (тупиковая). При этом основное распределение воды производится по кольцевым магистралям, а к таким цехам, где временный перерыв подачи воды не приносит ущерба производству,, вода подается по тупиковым ответвлениям. [c.84]

Основное распределение. Выбор нормы [c.295]

Физический смысл основного распределения состоит в том, что оно формируется при попадании значений параметров металла, технологии обработки я методики контроля в некоторые оптимальные относительно рассматриваемой характеристики интервалы. Значения этих параметров за пределами оптимальных интервалов формируют распределение искаженных значений характеристики. [c.296]

Для выделения основного распределения могут быть использованы критерии статистической однородности хронологических рядов [4, 8] в сочетании с результатами металлургического анализа. Примеры отличия основного и общего распределений показаны на рис. 7. Поскольку именно основное распределение отражает свойства собственно марки материала, обусловленные его композицией и принятым способом производства, значение нормы стандарта (чертежа) следует устанавливать относительно этого распределения. Такое значение нормы названо основным [31]. В отличие от этого значение нормы, установленное относительно общего распределения, отражает факти-тически достигнутый уровень качества и часто оказывается не прогрессивным. [c.296]

Снова отметим, что часто интерес представляют в основном распределения длины а и фазы 0 результирующего фазора. Так как преобразование к полярным координатам совпадает с рассмотренным выше, якобиан преобразования остается равным А, и мы имеем [c.57]

Измерения при исследовании систем индукционного нагрева связаны с трудностями принципиального и технического характера. К первым относится невозможность прямого измерения основных распределенных в пространстве параметров плотности потока электромагнитной мощности и удельной объемной мощности. Большие технические трудности возникают при изучении распределения напряженности электрического поля и связанной с ней плотности тока, а также температуры в объеме тела. [c.109]

Протяженность зоны структурных изменений в металле определяется в основном распределением в нем температур в интервале от температуры плавления до температуры начала структурных превращений Т. Обозначив у координату точки с искомой температурой, а Упл — координату с температурой и используя расчетную схему процесса распространения теплоты быстродействующего линейного источника эффективной мощностью д, перемещающегося со скоростью и по плоскому слою толщиной б с объемной теплоемкостью су, получим [381 [c.101]

Из гл. 1 известно, что в точно критической системе без источников поток для больших времен не зависит от времени и пропорционален основному распределению потока Фд (г, й, Е), амплитуда которого А является функцией начальных параметров нейтрона Гд, йд, Е . Таким образом, если время велико, то можно записать для больших tf [c.210]

Основное распределение Фд можно нормировать произвольно удобно выбрать нормировку так, чтобы [c.210]

Подобным же образом решение сопряженной задачи в моменты временн значительно более ранние, чем конечная величина tj, будет приближаться к постоянному значению С, умноженному на нормированное основное распределение сопряженной функции, т. е. [c.210]

Это соотношение означает, что стационарная сопряженная функция Фо (Го, йд, (,) для критической системы пропорциональна амплитуде основного распределения потока в точке Гд, йд, Е . [c.210]

Граничные условия для обоих уравнений являются обычными условиями свободной поверхности. Здесь исследуются основные распределения уравнений (6.60) и (6.61) следовательно, а и а+представляют собой величины, обычно обозначаемые иао. Рассмотрим далее возмущенную систему с новым макроскопическим сечением а, таким, что [c.216]

Рассмотрим подкритическую систему, имеющую некоторое определенное возмущение, т. е. фиксированные значения Да и А (а/). Далее, в соответствии с уравнением (6.76) постоянный коэффициент С, который пропорционален возмущенному потоку Ф, обусловленному источником Q, пропорционален и интегралу от QФ+. Другими словами, возмущенный поток Ф пропорционален интегралу от( Ф+. Таким образом, функция Ф+ вновь представляет собой ценность нейтронов в установлении основного распределения (для подкритической системы). [c.220]

Основные результаты исследований по аэродинамике и динамике самолета вошли в Руководство для конструкторов , выпущенное в 1943 г. В этом коллективном труде в сжатой конкретной форме, кроме упомянутых. результатов, было дано описание экспериментальной базы и методики проведения испытаний в аэродинамических трубах, а также практически исчерпывающие данные, необходимые для аэродинамического проектирования самолетов с поршневыми двигателями. Были приведены общие указания по аэродинамической компоновке самолета, методике расчета потребных и располагаемых мощностей и летных данных самолета. Излагались методика определения основных распределенных и суммарных аэродинамических характеристик, а также способ расчета поляры самолета. [c.293]

Исходное (основное) распределение 59,22 6,08 87,28 101,33 [c.336]

В разделе 5.1.1 были рассмотрены условия равновесия однородных систем с постоянным или переменным количеством одного и того же вещества. Проанализируем теперь условия равновесия сложных (гомогенных и гетерогенных) систем. Основные распределения таких систем были даны ранее в 1.1, поэтому ограничимся кратким их повторением. [c.236]

Типичный анализ устойчивости проводится следующим образом. Пусть V (X) — основное (и, возможно, неустойчивое) стационарное течение. Предполагается, что истинное распределение скорости имеет вид [c.297]

Одним из достоинств классических методов оценивания является свойство интерсубъективности, т.е. независимость результата от субъекта оценивания. На основе этого классическим методам часто противопоставляется байесовский подход, последовательно интегрирующий в рамках своего формализма субъективные и объективные оценки априорных данных в виде гипотезы Pg е Р сг Я о семействе исследуемых вероятностных мер, априорной вероятностной меры Я параметров в основного распределения и функции потерь, обусловленных ошибкой оценивания. [c.503]

В случае дрейфового механизма фоторефрактивной нелинейности, т.е. при Ео > Ец, напротив, характер отклика резко зависит от соотношения 1е и л. Для малых длин увлечения 1е А максимальный ток и максимальное поле пространственного заряда соответствуют максимумам в распределении интенсивности света, т.е. отклик оказывается локальным (рис. 2.2). При больших длинах увлечения распределение носителей в зоне становится почти однородным, а поле пространственного заряда, определяемое в основном распределением фотоионизированных доноров, оказывается смещенным на Фр = п/2 относительно интерференционной картины. Таким образом, для Щ)ейфового механизма нелинейности доля нелокального отклика (и, следовательно, коэффициент усиления) растет по мере увеличения при фиксированном Л. Для записьшающих пучков одинаковой частоты дифракционная эффективность решетки при этом только падает. [c.49]

При симметричном распределении наибольшие и наименьшие значения равноудалены от среднего значения. В отдельных выборках наблюдают значительные отклонения от него. Но среднее значение w для. нюгочисленных выборок может служить для оценки среднего квадратического отклонения основного распределения. [c.113]

Выводы, аналогичные тем, которые были получены выше, применимы и для стационарных задач (5Ф+/5/=0), таких, которые существуют для подкритической системы с постоянным источником или в критической системе без источника. В первом случае сопряженная функция описывает ценность нейтронов, как было показано в разд. 6.1.4. Для критической сист мы о = О, и соответствующую основную собственную функцию Фо можно интерпретировать как ценность нейтрона с параметрами г, й, Е для установления основного распределения потока. Это следует из уравнения (6.35) при условии, что время /у велико, и принимаются во внимание некоторые следствия условия критичности, как будет продемонстрировано ниже. [c.210]

Имея некоторое основное распределение давления Ро х) на начальной линии, можно получить набор распределений для других чисел Мо. Пусть известно некоторое распределение давления ро(х) и р-=Ро(—оо) и р+=ро + оо)—значения давления в до- и сверхзвуковой областях на бесконечности. Тогда можно получить следующее семейсгво распределений давления [c.173]

Один из общих выводов, полученных Лизом и Линем, состоит в том, что для дозвуковых и небольших сверхзвуковых чисел Маха характеристики усгойчивости нечувствительны к граничным условиям, налагаемым на изменение температуры. Изменение граничных условий на стенке влияет на характеристики устойчивости только через изменение в основных распределениях скорости, температуры и плотности. Такое заключение применимо также и к несжимаемому случаю. Однако Дан и Линь (1955) нашли, что оно, [c.90]

ФОНОН-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ, см. Нелинейное взаимодействие акустических волн. ФОРМФАКТОР электромагнитный, ф-ция, характеризующая пространств, распределение заряда (электрич. Ф.) или магн. момента (магн. Ф.) внутри атома, ат. ядра или элем. ч-цы. Хар-р этого распределения (его размеры и плотность) определяется типом ч-ц, образующих данную систему, и их вз-ствием. Так, Ф. атома определяется распределением ат. эл-нов, а ср. радиус этого распределения порядка 10 см. Ф. ат. ядра определяется в основном распределением нуклонов в ядре, ср. радиус к-рого 10 см. Ф. адронов, согласно совр. представлениям, определяется распределением цветных кварков внутри адрона и характеризуется размером порядка т. н. радиуса удержания цвета , величина к-рого равна прибл. 10 см. [c.822]

Вторая группа уравнений представляет запись определенных физических законов, описывающих поведение конкретных материалов. Вид этих уравнений зависит от класса рассматриваемых материалов значения параметров, появляющихся в уравнениях, зависят от конкретного материала. Имеются в основном четыре уравнения этой группы. В недавнем весьма общем подходе Коле-мана [1—3]рассматриваются уравнения, в точности определяющие следующие четыре зависимые переменные внутреннюю энергию, энтропию, напряжение и тепловой поток. Этот подход будет обсуждаться в гл. 4. На данном этапе мы предпочитаем значительно менее строгий подход, в котором используются понятия, взятые из классической термодинамики. При таком упрощенном подходе по-прежнему используютсячетыреуравнения, описывающие поведение рассматриваемых материалов термодинамическое уравнение состояния, которое представляет собой соотношение между плотностью, давлением и температурой реологическое уравнение состояния, связывающее внутренние напряжения с кинематическими переменными уравнение для теплового потока, связывающее тепловой поток с распределением температуры уравнение, связывающее внутреннюю энергию с существенными независимы- [c.11]

ГОСТ 2.307—68 устанавливает общие правила нанесения размеров. Стандарт также устанавливает сокращенные записи и условности при нанесении размеров, дает общие правила нанесения выносных и размерных линий, вписывания размерных чисел и основные правила распределения размеров на чертежах. Таким обрзом, ГОСТ 2.307—68 рассматривает лишь геометрическую сторону вопроса, не устанавливая правил назначения (простановки) размеров в зависимости от конкретных случаев выбора конструктивных и технологических баз. Этот стандарт имеет большое значение, так как обеспечивает единообразное нанесение размеров на чертежах, что делает их общепонятными. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...