Источник вне цилиндра в равномерном потоке

Путем изменения соотношений осей эллипса и эксцентриситета можно на поверхности образца концентрировать лучистую энергию с различной плотностью, добиваясь равномерного всестороннего нагрева (например, для цилиндрических образцов) или одностороннего (для образцов прямоугольного сечения, листовых образцов). В качестве источника лучистой энергии используется высокоинтенсивная электрическая дуга переменного тока с коаксиальным расположением угольных электродов 1 ж 2. Дуга помещена в кварцевую трубку 3 ж стабилизируется вихрем инертного газа посредством цилиндрического завихрителя 4. Последнее обстоятельство полностью изолирует рабочую полость печи от продуктов горения угольной дуги. Нагрев образца осуществляется в контролируемой атмосфере, для этого его устанавливают в кварцевой трубке 10. Охлаждение образца осуществляется сжатым газом. Форма печи в виде эллиптического цилиндра позволила распределить тепловой поток равномерно по длине образца. Высота эллиптического цилиндра обусловлена размером высокотемпературной части дуги — столбом и кратерами, т. е. элементами, излучающими свыше 90% энергии всей дуги. [c.55]

Для получения качественного изображения магнитного поля необходимо следить за равномерностью и однородностью теплового потока, облучающего магнитную ленту в момент ее намагничивания. Для обеспечения данного условия в проведенных экспериментах в качестве источника тепла применяли керамический стержень, сопротивление которого составляло 2,63 Ом при 300° С, коэффициент поглощения поверхности — 0,9, максимальная рассеивающая мощность— 1,5 кВт. Нагревательный элемент крепился на торцевых стенках отражателя, имеющего вид параболического цилиндра. В процессе магнитной записи лента подвергалась воздействию инфракрасного излучения в течение 15 с. [c.229]

Упрощение сложной геометрической системы многих тел с источниками энергии, т. е. сведение ее к системе небольшого числа тел простой формы (параллелепипед, цилиндр, шар) выполняется на основе принципа местного влияния (свойства стабильности теплового потока). Принцип заключается в том, что любое местное возмущение температурного поля является ограниченным в пространстве и не распространяется на отдаленные участки поля. Это дает возможность рассматривать группу произвольно расположенных в пространстве тел, как одно эквивалентное однородное тело с равномерно распределенными источниками тепла общей мощностью, равной сумме мощностей составляющих тел. [c.807]

Этот пример является иллюстрацией основного принципа, что любая сеть взаилию-ортогональных кривых изображает собой два возможных течения, так как каждое семейство кривых может быть принято за линии тока при этом необходимо пограничные условия согласовать с видом потока. На фиг. 31 изображена ортогональная сеть для случая обтекания цилиндра равномерным потоком если мы примем пунктирные линии за линии тока, то для удовлетворения пограничных условий необходимо предположить, что вдоль верхней половины окружности цилиндра распределен ряд источников, а вдоль нижней—ряд стоков, так как жидкость имеет определенную корость, нормальную к окружности цилиндра. [c.41]

Докажем полученную нами теорему об импульсе источника в равномерном течении еще одним способом, который нам пригодится для дальнейшего рассмотрения вопроса о сопротивлении, Для доказательства пригодна вообще любая контрольная позерхносгы концентрический шар, две бесконечные плоскости впереди и сзади исючника и т. д. Мы выберем цилиндр, ось которого параллельна направлению течения в бесконечности, а основания расположены далеко впереди и позади 1Сточника. Для того чтобы найти силу, которая передается через контрольную поверхность в направлении оси цилиндра, необходимо, на основании сказанного в № 100 первого тома, составить выражения для потока импульсов и интеграла сил давления. Давления на боковую поверхность не дают составляющей в рассматриваемом направлении, так как они к нему перпендикулярны. Давления на основания приводятся к разности давлений в направлении течения (повышенное давление спереди и пониженное давление сзади). Однако, если основания цилиндра отодвинуть в беско-нечн )сть, то эта разность давлений исчезнет, так как она обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника следовательно, интеграл давления по основаниям цилиндров в пределе тоже дает нуль По этой же причине исчезает в пределе также составляющая импульса, даваемая основаниями цилиндра. Следовательно, остается только составляющая импульса, даваемая боковой поверхностью цилиндра и определением которой мы сейчас займемся. Жидкость, выходящая из источников, вытекает наружу как раз через эту часть контрольной поверхности. Рассмотрим на фиг. 74 сначала два одинаковые элемента боковой поверх- [c.138]

Аналитические и численные исследования конвекции в быстро и равномерно вращающихся жидких сферах Буссе, 1970 1976 Гилман, 1977 1979) показали, что при наличии внутреннего источника тепла в такой вязкой теплопроводной жидкости возникает периодическая система конвективных ячеек (валиков), ориентированных параллельно оси вращения. Одновременно, за счет наклона ячеек, вызванного вращением, создается слабый вторичный поток, состоящий из дифференциально вращающихся коаксиальных цилиндров (оболочек), как это показано на Рис. 1.2.10. Подобные структуры, полученные также в экспериментах с баротропной жидкостью во вращающемся осесимметричном контейнере, ассоциируются с зонами и поясами в атмосферах Юпитера и Сатурна, расположенными на несколько отличных по высоте уровнях. [c.33]

Здесь первые трп слагаемых - сумма комплексных потенциалов равномерного набегаюгцего потока, диполя и источника. Диноль и источник находятся в начале координат, т.е. в центре цилиндра. В согласии со сказанным ранее [c.248]

Для избежания возможных электролитических процессов, могущих исказить измеренные значения теплопроводности, все детали установки выполнены из одного металла — стали1Х18Н9Т. Калориметр монотонно разогревается внешним источником тепла с равномерно распределенной по оси цилиндра плотностью теплового потока. При обеспечении осевой равномерности температурного поля можно принять, что внутренняя зона установки (i T Гт R , исследуемое вещество и ядро установки разогреваются одномерным радиальным тепловым потоком, и температурное поле в калориметре симметрично относительно оси ядра. Толщина слоя исследуемого вещества S = с целью избежания конвекции [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...