Поток энергии нз источника

На рис. 14.4 показаны сплошной линией /—/, штриховой линией //—// и штрихпунктирной линией ///—III три потока энергии от общего источника энергии, производящего работу Лд. Работа Лд может быть представлена как сумма [c.312]

Вместе с тем стационарная картина интерференции пучков света, прошедшего через две щели (без всякого дополнительного устройства), легко наблюдается при освещении их излучением лазера. Этот опыт доказывает, что в данном случае допустима синусоидальная идеализация, принятая в проведенном выше расчете, и лазер представляет собой источник пространственно когерентного света, эквивалентного точечному источнику света с концентрацией потока энергии вдоль оси резонатора (гауссов пучок см. рис. 1.7). [c.183]

В связи с широким распространением комплексной механизации и автоматизации производства значение передач в машинах еще более увеличивается. Требуется разветвление потоков энергии и одновременная передача движения с различными параметрами к нескольки,м исполнительным органам от одного источника — двигателя. [c.399]

Здесь E — внутренняя энергия единицы массы 1/V2 — кинетическая энергия единицы массы V — модуль вектора скорости) (f-V) —работа массовых сил в единицу времени, отнесенная к единице массы P -V) — работа поверхностных сил в единицу времени, отнесенная к единице поверхности Jq — вектор потока энергии через единицу поверхности Q — тепло, производимое в единице объема за единицу времени (например, источники тепла, обусловленные излучением). [c.9]

При этом компоненты газа, диффундирующие вследствие наличия градиента концентрации, перенося энтальпию, являются источниками потока энергии, который при определенных условиях может превысить поток теплоты за счет теплопроводности. Кроме переноса вещества, обусловленного переменной концентрацией, образуются диффузионные потоки, вызванные градиентами температур (термодиффузия) и давления (бародиффузия). Эти две составляющие диффузионного потока не имеют существенного значения, и поэтому при изучении теплопроводности в потоке газа, обтекающем тело, их не учитывают. Ионизацию воздуха при числах < 20 25 можно также не учитывать. [c.702]

Для перехода от общих соотношений (1.1) и (1.1а) к уравнению закона сохранения энергии необходимо принять А = р е — полная энергия единицы объема J = Е (J = ) — плотность потока энергии - pg Ui + qy, где pu/ g/ — мощность внешней массовой силы (силы тяжести), которая в нашем рассмотрении выступает как источник энергии (в невесомости эта часть = 0) q у — внутренние источники тепла (эта часть актуальна, например, для электропроводных жидкостей). [c.29]

Для чисто стоячей волны поток энергии от источника к нагрузке равен нулю. Амплитуду А в (8.6.32) и (8.6.34) можно определить из первого граничного условия (8.6.28). [c.304]

Некоторые устройства, которые предназначены для исследования объектов с целью обнаружения возможных дефектов при помощи сканирующего пучка излучения оптического диапазона, основаны на поглощении материалами объекта излучения ИК-диапазона оптического спектра. Лучистый поток от источника ИК-излуче-ний, например СОг-лазера, зеркальной сканирующей системой направляется на исследуемый объект. Зеркальная система содержит два зеркала, сканирующих в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Часть излучения, падающего на объект, поглощается и соответствующим образом увеличивает его температуру. При увеличении температуры объект излучает энергию в соответствии с законом Стефана— Больцмана. Если поверхность образца -не имеет дефектов, то все его участки за один промежуток времени излучают одинаковое количество энергии. При наличии дефекта различные уча- стки объекта излучают различное количество энергии. Для контроля и измерения излучательной способности [c.94]

Весьма существенно также влияние частоты тока, определяющее глубину зоны концентрации источников тепла в металле. С повыщением /, что снижает значения Дд пропорциональные 1/ /7Г облегчается отток тепла из расплава к границе его с гарнисажем и снижается Лtp. Для сохранения заданного значения Лtp приходится увеличивать плотность потока энергии, вводимой в расплав. Так, при повышении частоты от 50 до 2400 Гц, рр увеличивается в десятки раз, что соответственно усложняет отвод тепла от поверхности гарнисажа и снижает тепловой КПД печи. [c.105]

Для количественного анализа проблемы освещения необходимо знать единицы измерения. Освещенность могла бы определяться в ваттах на квадратный метр поверхности, но при этом не учитывалось бы свойство человеческого глаза по-разному воспринимать различную длину волн светового спектра. Для того чтобы учесть это свойство, была введена единица люмен (лм). Световой поток Ф источника света в люменах, имеющего спектр энергии РЩ в ваттах на единицу интервала волнового спектра, равен [c.265]

По мере того как будет возрастать значение использования возобновляемых энергоисточников, может возникнуть необходимость в модификации ряда традиционных экономических критериев. Энергетические балансы с учетом приходов и расходов имеют значение только тогда, когда запасы энергетических ресурсов ограничены. А при возобновляемых ресурсах мы имеем дело не с запасами, а с потоками энергии. Эффективность преобразования энергии часто в большой степени зависит от размещения предприятий. Капитальные и эксплуатационные затраты, так же как и характер использования энергии, могут щироко варьировать в зависимости от локальных, социальных и экологических условий и от степени влияния нового энергетического источника на существующую систему энергоснабжения. Возможно, уже в 90-х годах и определенно после 2000 г. при использовании экономических критериев необходимо будет в гораздо большей степени, чем в 50-х годах, принимать во внимание социальные различия, темпы их изменений и изменения в отношении защиты окружающей среды. Инвестиции в развитие возобновляемых энергоисточников могут быть весьма велики, а степень риска, связанная с развитием новых технологий, настолько высока, что привлечение правительственных финансов необходимо уже на первом этапе, даже в странах с экономикой, основанной на частном предпринимательстве. Таким образом, инвестиционная политика при развитии возобновляемых энергоисточников должна учитывать особые факторы при оценке будущих процентных ставок, инфляции и девальвации в перспективе, а также эффективности преобразования на установках и их сроков службы. [c.213]

Из соотнощения составляющих потока энергии ух и уу, равного в соответствии с (4) дх/ду = х у, следует, что поток энергии в ортотропной структуре направлен вдоль линии, проходящей через точку расположения источника, а не перпендикулярно экви энергетической линии. В случае изотропной структуры (71 = 72 = 7) выражение (5) принимает вид [c.15]

Поток энергии в бесконечной ортотропной структуре через круговой контур, в центре которого расположен точечный источник колебательной энергии. Такая задача может иметь место в том случае, когда принимаются какие-либо меры по уменьшению энергии, распространяющейся по конструкции от источника. Предположим, что точечный источник колебательной энергии мощностью W, расположенный на ортотропной бесконечной структуре, окружен замкнутым контуром с радиусом Суммарный поток энергии через этот контур равен [c.15]

Расстояние от источника до точки контура с координатами R, 0 равно r = VW -j- —2/ а os 0-Через элемент контура проходит поток энергии [c.16]

Из выражения (11) видно, что приближение источника к контуру приводит к увеличению потока энергии через него. [c.16]

Для защиты персонала рекомендуется использовать следующие способы и средства уменьшение напряженности и плотности потока энергии посредством использования согласованных нагрузок и поглотителей мощности экранирование рабочего места удаление рабочего пространства от источника излучения и рациональное размещение оборудования. [c.176]

Жидкометаллические циклы весьма заманчивы для использования на АЭС с реакторами на быстрых нейтронах, охлаждаемыми жидким металлом. Электропроводность жидких металлов во всем реальном диапазоне температур примерно в 10 раз больше, чем ионизированных газов. Основная трудность создания таких систем — получение высокоскоростного потока жидкости за счет тепловой энергии источника. Возможные пути решения этой проблемы основаны на использовании частичного испарения части жидкости. Проще всего это может быть решено путем применения двухконтурной схемы, в одном из контуров которой использована легкоиспаряющаяся жидкость (например, калий). Подмешиваясь в смесителе к основному потоку, получившему теплоту в теплоисточнике (реакторе), жидкость вторичного контура испаряется. Полученный пар используется в сопле для разгона жидкости первого контура (лития). Паровая фаза отделяется в сепараторе от движущейся с большой скоростью жидкости и после конденсации возвращается в контур. Высокоскоростной поток лития направляется в МГД-генератор. За ним для уменьшения потерь с выходной скоростью установлен диффузор. [c.255]

Мы интересуемся излучением, для которого источником является элемент dv. Оно дается теоремой Пойнтинга, согласно которой мы имеем для составляющих потока энергии S [c.106]

Перенос импульса, энергии и массы сопровождается ростом энтропии текучей среды. Возникновение энтропии в явлениях конвективно-диффузионного переноса может служить характеристикой термодинамических движущихся сил X и соответствующих потоков J. Источник энтропии по основному соотношению термодинамики необратимых процессов пропорционален сумме произведений потоков на термодинамические силы [Л.1-5] [c.24]

В табл. 1-2 приведены разные формы записи уравнения переноса энергии. Такие записи уравнения переноса энергии вытекают из физической сущности энергии. По закону сохранения энергии энергия не создается и не исчезает, а лишь переходит из одной формы в другую. Поэтому если уравнение переноса записано для полной энергии е, то источников или стоков в уравнении переноса быть. не может. Тогда уравнение переноса энергии формулируется так локальное изменение по времени объемной концентрации энергии равно дивергенции от плотности потока энергии. Уравнение (1-4-15) является [c.29]

Из (7) и (12) следует, что вдали от источника поток энергии излучения ( гр в элемент телесного угла, проинтегрированный по всем направлепия.м, равен [c.527]

Характерным признаком для лучевых источников йвлйется вы -сокая плотность энергии в пятне нагрева, которая достигается концентрацией потока энергии с помощью специальных фокусирующих устройств. [c.15]

Если подвижное звено соединено с источником (или потребителем механической энергии --- в зависимости от направления потока энергии) посредством муфты (рис. 5.5, а), то внешним силовым фактором является неизвестный момент М. Если же подвод (или отвод) энергии осуществляется через зубчатую или фрикционную передачу (рис. 5.5, б,в), то внешним силовым фактором будет не известная но модулю сила f. Расположение линии действия силы f определяется либо геометрией зубчатой передачи (углом зацепления (t,.), либо проходит через точку соприкосновения фрикционных катков касательно к их рабочим поверхностям. При ременной передаче (рис. 5.5, г) внешний силовой фактор представлен уже не одной, а двумя неизвестными по модулю силами fi и F2, связанными между собой формулой Эйлера [1]. Поэтому внешний силовой фактор по-прежнему один раз неизвестен. Линии действия сил fi и / > определяются положением ведущей и ведомой ветвей ременной передачи. Если же подвижное звено первичного механизма совершает прямолинейно поступательное движение (рис. 5.5, д), то внешним силовым фактором является неизвестная по модулю сила F, действующая обычно вдоль направляющей поверхности. Таким образом, и здесь внешний силовой фактор один раз неизвестен. [c.185]

Субъективные фотометры. В основе субъективных фотометров лежит зрительное наблюдение. Оно основано на том, что ощущение яркости является монотонной функцией энергии падающего света. Следовательно, если два различных источника света, одинаковых по спектральному составу, вызывают в глазу одинаковые ощущения яркости, то они посылают в глаз одинаковые энергии. Этот факт лежит в основе так называемых визуальных фотометров равтюй яркости. В фотометрах равной яркости две граничащие площадки освещаются каждая отдельным источником. Изменяя расстояние до 0Д1ЮГ0 из источников, добиваются одинаковой освещенности прилегающих друг к другу полей. В этом случае каждый из источников посылает на единицу поверхности освещаемого им поля одинаковый поток энергии. Исходя из этого, с помощью визуальных фотометров можно определить силу света некоторого источника в данном направлении, если известна сила света, принятого [c.17]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет. [c.52]

Решение. Вдоль изотермической атмосферы (рассматриваемой как идеальный газ) скорость звука иостояина. Плотность потока энергии, очевчл-но, падает вдоль луча обратно пропорииоиально квадрату расстояния ог источника [c.369]

Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. Если не учитывать поглощения энергии средой, то среднее значение потока энергии будет постоянно и не зависит от того, какого радиуса проведена сфера <Р> = = i7-4 r- = onst. Вектор плотности потока энергии во все.ч точках сферической волновой поверхности перпендикулярен ей и имеет среднее значение [c.211]

Количество излучаемой энергии до сих пор мы определяли, исходя из величины потока энергии собственного излучения тела Е. Но наряду с этим об интенсивности лучеиспускания какого-либо источника можно судить по количеству энергии, приходящейся на единицу облучаемой им поверхности, по так называемой облу-чательной способности источника, что в светотехнике соответствует понятию освещенности. Облучательная способность определяется размерами источника излучения и его расстоянием до облучаемой поверхности, вернее соотношением этих величин. [c.172]

Рассмотрим в качестве примера ЭУ, состоящую из ДВС, электрогенератора (ЭГ) и электродвигателя (ЭД) с питанием обмоток возбуждения от независимого источника (рис. 5.2). Здесь имеется три канала управления потоком энергии ЭД — срэд, потоком энергии ЭГ — фэг и подачей топлива в ДВС — В. Пусть мощностная характеристика потребителя энергии характеризуется постоянством крутящего момента М и поставлена задача изменения частоты вращения ЭД соэд. Для снижения шэд можно использовать любой канал управления. При воздействии через канал ЭД необходимо увеличить поток его энергии — при этом [c.91]

В этом живописном мифе, думается, вряд ли стоит обращать внимание на такое противоречие, как поля тюльпанов (пусть даже диких и бледных) и отсутствие солнечного света (а как же фотосинтез ). Ведь мудрый мифотворец может возразить там существует особый источник энергии, который заменяет им Солнце. Иначе откуда берется тепловой поток внутри Земли, идущий к ее поверхности, равный 26 ТДж/с, что всего лишь в 8300 раз меньше среднего потока энергии солнечного излучения, который получает Земля [c.23]

Радиация. В гл. 6 уже рассматривался ряд Ропросов, связанных с тепловым излучением. [ . ло установлено, что плотность потока энергии, т. е. количество энергни, поступающей из любого источника и проходящей через единицу илсщадм за единицу времени, выражается формулой [c.214]

Если падает тольто неоднородная волна и = О, то Wi = О, IFr = —0,6115. 2, И .т = 0,85 5.12. Полный поток мощности W - 0,24]Sip положителен и возникает за счет взаимодействия неоднородных волн. Практически этот случай реализуется с помощью источника, генерирующего только неоднородные волны п установленного на первом стержне. Если бы первый стержень был бесконечным в обе стороны, то поток мощности был бы равен нулю, а входная жесткость стержня была бы действительна. Наличие второго стержня двлает входную жесткость первого стержня в месте действия источника комплескной, благодаря чему источнику приходится совершать работу и создавать, таким образом, поток энергии вдоль стержня. [c.174]

Современные поршневые двигатели внутреннего сгорания, используемые в качестве источников энергии в машинных агрегатах различного назначения, как правило, снабжаются всере-жимными или многорежимными регуляторами скорости вращения ДВС центробежного тина [28]. Силовая цепь машинного агрегата и управляющее устройство (регулятор) схематизируются в виде модели с направленными звеньями. Наиболее сложное звено в этом иредставлении — динaмuчe aя модель силовой цени, отражающая упруго-инерционные, диссипативные и возмущающие свойства собственно двигателя, связанных с ним передаточных механизмов и потребителя энергии (рабочей машины, движителя, исполнительного устройства). Эта модель охвачена отрицательной обратной связью но угловой скорости двигателя (см. рис. 17, а). Реализующий обратную связь регулятор в общем случае включает в себя центробежный измеритель скорости, усилительные элементы и исполнительный орган (рейка топливного насоса, заслонка карбюратора) (см. рис. 17, б). Эти механизмы схематизируются на основе типовых звеньев (первого или второго порядка) направленного действия [28]. Импульсный характер воздействия псполиительпого органа регулятора на поток энергии в ДВС может быть схематизирован, как показано в гл. I, на основе типовых (колебательных) направленных звеньев второго порядка. [c.140]

В случае потока энергии от машины в опорные и неопорные связи величины W1 (со) и Wl (Дсо) имеют положительное значение. На некоторых частотах колебательная энергия может поступать в машину от расположенных рядом источников вибрации. Возможны также случаи, когда колебательная энергия излучается машиной в одной зоне контакта с амортизацией, а поступает обратно Б машину через другие участки контактов. При направлении потока колебательной энергии в машину величины W (со) и Wl (Дсо) имеют отрицательное значение. [c.397]

Из сравнения (9) и (10) видно, что усиление ортотропности вибропроводящих свойств пластины увеличивает поток энергии через круговой контур. В изотропной структуре при малых значениях аргумента yR 1 (уЮ l/v > следовательно, Qr W. Таким образом, при малых значениях коэффициента 7 относительно величины 1/ вся энергия, поступающая в структуру от источника, проходит через окружающий его контур. При Вэтомслучае [c.16]

Поток энергии в бесконечно изотропной структуре через круговой контур, внутри которого расположен точечный иеточник колебательной энергии. Предположим, что внутри кругового контура с радиусом R на бесконечной изотропной структуре на расстоянии а от центра контура расположен точечный источник мощностью W. Определим суммарный поток энергии через контур. [c.16]

С точки зрения энергетич. соотношений образование интерференц. максимумов и минимумов означает иере-раснроделеиио потока энергии в пространстве — если, напр., отд. источники изотропны (равномерно излучают во все стороны), то неск. таких источников дают уже более сложную изрезанную диаграмму паиравлен- [c.163]

ЛУЧ — понятие геометрической оптики (световой Л.) и геометрической акустики (звуковой Л.), обозначающее линию, вдоль к-рой распространяется поток энергии волны, испущенной в определ. направлении источником света или звука. В каждой точке Л, ор-тогоналсн волновому фронту. В однородной среде [c.615]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...