Наложение потоков плоского источника на сто

Прим с р 1. Наложение прямолинейно-поступательного потока на плоский источник. Представим себе, что в поступательный ноток, текущий слева направо со скоростью V, помещен плоский источник с расходом ( . [c.177]

Заметим в заключение этого примера, что диполь можно получить и иным путем, нежели это было сделано здесь. Мы исходили из потока, который получается в результате наложения источника и стока равных расходов. Можно, однако, исходить из потока, который получается от наложения двух плоских вихрей противоположного направления вращения и с равной (по абсолютной величине) константой Г. Если центры таких вихрей разместить на оси у на равных расстояниях от начала и затем приближать их к началу, одновременно увеличивая до бесконечности величину Г, то в пределе получится тот же диполь. Предоставляем читателю проверить это. [c.186]

Определить поток от изолированного плоского источника мощностью Q, помещенного в точку X, —а, 2 = О и стока той же мощности в точке X, — а, = 0. Показать, что при наложении на эти поля однородного потока со скоростью Vq образуется замкнутая линия тока в виде овала, отделяющего этот поток от источника и стока. Каковы максимальные толщина и длина этого овала [c.170]

Сложение потенциальных течений. На рис. 3.6 показан поток (кривые линии) как результат наложения плоско-параллельного потока на источник. Графически результирующий поток получают геометрическим сложением сторон клеток, образующихся от пересечения линий тока складываемых потоков. Диагональ каждой клетки соответствует вектору скорости и направлению суммарной линии тока (см. рис. 3.6, б). [c.26]

П р и м ер 2. Наложение плоского вихря на плоский источник (или сток). Представим себе, что ось вихря проходпт через центр плоского источника (или стока) с расходом Q. Опреде.лим для этого случая результирующий поток. Липпи тока плоского вихря изобразятся семейством концентрических окружностей, беснредсльно сгущающихся при приближении к центру. В самом деле, расход жидкости между двумя соседними линиями тока, равный Q = v r, должен быть для всей плоскости величиной [c.181]

Пример 3. Наложение, плоского источника на сток. Диполь на плоскости. Рассмотрим поток, который получается от источника и стока равных расходов. Этот поток интересен по следующей причине. Вспомним первый пример этого параграфа, где было рассмотрено наложение поступательного потока на источник. Если в этом примере взять за контур твердого тела линию D.A.B, которая отделяет жидкость, вытекающую из источника, от всей остальной, то получим картину обтекания пилиндра, для которого линия DAB является направляющей. Полости этого цилиндра уходят в бесконечность. Но еслп на оси абсцисс, правее начала координат, поместить, кроме того, сток с таким же расходом, как и у источника, то вся жидкость, вытекающая из источника, будет поглощаться стоком и линия DAB будет замкнутой, как это представлено на фиг. 75. Правее центра стока здесь будет вторая критическая точка. Две ветви струйки, которая разветвляется в передней критической точке, во второй критической точке вновь [c.182]

С использованием метода наложения потоков (см. п. 1.4) путем интегрирования стоков по всасывающему отверстию в работах [28-32] получены формулы для расчета осевой скорости у вытяжных отверстий, встроенных в плоскую безграничную стенку. За рубежом методом наложения потоков было рассмотрено поле скоростей у прямоугольного всасывающего отверстия [44. Здесь не были получены такие простые формулы, как у И.А.Шепелева. Интегрирование источников проводилось суммированием 100 единичных стоков. Изучалось течение стесненными стенками (одной, двумя и тремя взаимно перпендикулярными стенками), описанное с использованием зеркального отображения и графического суммирования. Этим же методом рассмотрена задача в плоскости [45] для одного точечного стока, одного точечного источника и плоскопараллельного течения. [c.446]

Пушка Пирса. Получение пучка заряженных частиц высокой интенсивности эквивалентно созданию потока пространственного заряда катодом (или ионным -источником) ограниченных размеров в а priori заданном пространстве. Рассмотрим, к примеру, ситуацию, показанную на рис. 167. Имеется плоский катод конечных размеров и необходимо получить поток пространственного заряда между этим катодом и анодом, помещенным на расстоянии d от катода и имеющим потенциал V. Проблема аналогична проблеме потока пространственного заряда между двумя бесконечными поверхностями с тем основным отличием, что необходимо ограничить поперечные размеры потока до размеров, определяемых ограничениями, наложенными на пучок. Другими словами, необходимо убрать большую часть потока и оставить только малую его часть, которую мы и назовем пучком. [c.611]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...