Источники потока света — Яркость

Для достижения высокой контрастности и хорошей яркости интерференционной картины плотность рассеивающего покрытия должна быть небольшой. Один из способов контроля достижения оптимальной плотности покрытия состоит в следующем. Через приготовленный диффузор напрямик рассматривают светящуюся нить удалённой лампы накаливания или нить расположенной невдалеке светящейся лампочки от карманного фонарика и наблюдают картину от большого числа хаотически распределённых по поверхности диффузора непрозрачных шариков — спор одинакового размера. Картина эта имеет вид центрального ахроматического нулевого круга и прилегающих к нему нескольких окрашенных колец. По своей геометрии она сходна с картиной дифракции в параллельных лучах от круглого одиночного отверстия, диаметр которого совпадает с диаметром спор ликоподия, отличаясь лишь тем, что за счёт перекрывания множества первичных картин она имеет большую яркость, сочетающуюся с зернисто-волокнистой структурой интерференционного поля и с изображением источника света в средней части нулевого круга [21а, с. 162 216, с. 149-150]. В зависимости от плотности рассеивающего покрытия меняется соотношение световых потоков, один из которых распределяется в области дифракционной картины, а второй — в области центрального изображения источника света. Подходящей плотностью покрытия можно считать такую, при которой изображение источника резко выделяется по яркости на слабом фоне нулевого круга и первого кольца картины. При этом второе кольцо едва видно, а третье кольцо картины практически не видно совсем. [c.41]

Импульсная фотометрия. Создание импульсных источников света, широкое применение лазеров вызывает необходимость измерения фотометрических характеристик такого вида источников. Основные фотометрические параметры импульсных источников определяются теми же параметрами, что и у источников излучения непрерывного действия — яркостью, силой света, светимостью, световым потоком, а также пиковыми и интегральными во времени значениями этих величин. Особенности, возникающие при измерениях с импульсными источниками, определяются большими значениями мгновенной мощности (до-10 — 10 Вт), достигаемой в одиночном импульсе, и их кратковременностью (до 10—30 не). [c.27]

Для того чтобы убедиться в необходимости введения эквивалентной яркости, разберем следующий опыт. Представим себе (рис. 2-7), что два одинаковых источника белого света, нанример две лампы накаливания 51 и 8 , создают на двух одинаковых белых рассеивающих гранях призмы П одинаковые и высокие освещенности. Эти две грани, соприкасающиеся вдоль ребра призмы П, расположены так, что наблюдателю удобно сопоставлять их яркости. Перед каждым из источников поместим по светофильтру Сх и С2, которые пропускают равные доли светового потока, но имеют разную окраску. Один из них (Сх) пропускает больше длинноволновых лучей и придает [c.38]

При съемке портрета рассеянный свет необходим для установления правильных соотношений яркостей в освещенных и теневых участках он регулирует контрасты светотени. В нашем примере источник рассеянного света направлен на лицо также несколько слева, но установлен он значительно ближе к фотоаппарату, чем направленный свет. Таким образом, оба источника работают во взаимосвязи, как бы сливаясь в единый световой поток. [c.111]

Освещенность окна О, получаю-щаяся от отраженного света внутренней поверхностью шара, пропорциональна полному световому потоку Р источника Ь. Если В— яркость наружной стороны матового стекла, к-рую можно измерить обычным фотометром, то имеет место соотношение [c.92]

Кроме основного источника света (солнца) с помощью инструмента Источник света ( ф ) в проект могут быть введены дополнительные источники света из библиотек. Параметры источников света в основном идентичны параметра. объектов (рис. 7.10). Отличие заключается в наличии у источников света ряда уникальных управляющих элементов выключателя, позволяющего включать и выключать источник света, регуляторов цвета светового потока и его яркости. [c.206]

Из сказанного выше должно быть ясным, что большое количество понятий, связанных с переносимой светом энергией, обусловлено, в конечном итоге, законом прямолинейного распространения света, в силу которого световая энергия может переноситься по-разному в различных направлениях и через элементы поверхности, находящиеся в разных точках. Наиболее дифференцированной характеристикой светового поля служит яркость (или интенсивность), определяющая мощность, распространяющуюся в заданном направлении вблизи заданной точки пространства. Сила света описывает мощность, также распространяющуюся в заданном направлении, но от всей поверхности протяженного источника. Освещенность и свети-г.юсть характеризуют мощность, которая распространяется вблизи какой-либо определенной точки пространства во всех направлениях. Наконец, наиболее интегральной характеристикой является поток, — мощность, переносимая во всех направлениях через всю заданную поверхность. Приведенные соображения наглядно иллюстрируются соотношениями между введенными величинами и яркостью [c.50]

Существуют также фотометры, позволяющие непосредственно определять суммарный световой поток, а следовательно, и среднюю сферическую силу света источника (шаровой фотометр или интегратор), освещенность поверхности (люксметр), яркость источника и т. д. [c.58]

Так как освещенность сетчатки пропорциональна яркости объекта, то рассматривание слишком ярких объектов может вызывать болезненные явления. Исследования показывают, что верхний предел яркости, безболезненно переносимый глазом, —около 16 < 10 кд/м . Следовательно, рассматривание спирали лампы накаливания уже непосильно для глаза. Если же эта спираль заключена в матовую колбу, то тот же (практически) поток посылается гораздо большей поверхностью и яркость сильно падает. Таким образом, одна из задач, преследуемая разнообразными арматурами освещения (см, также 7), состоит в уменьшении яркости источников света без заметного ослабления светового потока и, следовательно, освещенности предметов. [c.343]

При рассматривании очень удаленных предметов размер их изображения падает до предельного значения, обусловливаемого разрешающей способностью глаза. В таком случае средняя освещенность уже не будет определяться яркостью объекта. Так как размер изображения постоянен, то освещенность пропорциональна потоку, поступающему в глаз, а этот последний зависит от силы света источника и его расстояния до глаза. Поэтому, например, звезды, угловой диаметр которых меньше секунды, не производят слепящего действия, хотя их истинная яркость нередко больше яркости Солнца, слепящее действие которого огромно благодаря заметному угловому диаметру (32 ), значительно превосходящему предел разрешения глаза (около Г). [c.343]

СПЕКТРОРАДИОМЕТР — спектральный прибор для измерения фотометрия, характеристик (потока, светимости, силы света, яркости и др.) источников оптического излучения. По общей схеме и конструкции С. подобны спектрофотометрам, но имеют спец, осветители, позволяющие сравнивать исследуемый поток с потоком от референтного источника (операция фотометрирования), встроенного в прибор или расположенного вне его. Для измерений спектров удалённых излучателей С. снабжаются собств. осветителями-телескопами или пристраиваются к большим стационарным оптическим телескопам. [c.624]

Яркость X. пропори, скорости реакции и эффективности X. (числу квантов X. на 1 акт реакции). Эффективность биолюминесценции нек-рых светляков приближается к 100%, X. при реакциях окисления перекисью водорода эфиров щавелевой к-ты — к 25% в большинстве же случаев она составляет ок. 1% и ниже. Реакции с яркой X. используют в источниках света, к-рые включаются смешиванием реагентов и дают световые потоки —0,1 лм из [c.404]

Именно такой случай поддержания неподвижной или перемещающейся заданным образом относительно вещества структуры, нагретой до высокой температуры, удается реализовать с использованием лазерного источника излучения. Впервые непрерывно действующий оптический разряд, поддерживаемый сфокусированным лучом лазера на углекислом газе, был получен в 1970 г. [6]. При поджигании разряд начинается в фокусе. Затем фронт плазмы, как это описывалось ранее, смещается навстречу световому потоку со скоростью порядка нескольких м/с т.е. тепловая волна распространяется в режиме дефлаграции и останавливается там, где из-за расходимости пучка света плотность потока световой энергии становится недостаточной для поддержания распространяющейся тепловой волны. Температура аргоновой плазмы в зоне разряда превышает 20000 К, плазменное образование представляет при этом непрерывно действующий источник света небывалой ранее яркости. На рис. 9 приведена фотография непрерывного оптического разряда в камере с неподвижным газом, на рис. 10 дана серия снимков плазменных образований в потоке воздуха разной скорости. [c.125]

У особенно важного и наиболее часто встречающегося на практике класса источников размеры излучающего тела лалы по сравнению с расстоянием до ближайшей поверхности оптической системы. При Этом распределение яркостей по поверхности источника или окружающей его поверхности 2 практически не влияет на освещенность облучаемого объекта последняя зависит только от кривой силы света I (зависимость силы света от направления). Еслн источник обладает осью симметрии, сила света / зависит только от одной величины, т. е. от пересечения угла 0 с осью рассматриваемого направления. Это рассуждение может быть распространено иа случай, когда имеется несколько одинаковых источников, сравнительно далеко расставленных друг от друга. Каждый из них может быть принят за точку, испускающую поток согласно кривой силы света /. [c.444]

Если можно по одной характеристике отличить лазер от обычных источников света, то такой характеристикой является спектральная плотность энергетической яркости. Измерение спектральной плотности энергетической яркости, т. е. плотности потока, отнесенной к единичному телесному углу и к единичному спектральному интервалу, включает в себя измерения зависимости мощности излучения от времени, плотности потока, расходимости пучка, поляризации света и его спектрального состава. К этому перечню внешних лазерных параметров, которые должны быть измерены для определения яркости, необходимо добавить когерентность. В табл. 1.1 перечислены основные внешние характеристики лазеров. [c.10]

Третий параметр, который необходимо рассматривать при оценке возможностей спектрального прибора, — его способность собирать свет, или светосила. Светосила V спектрометра определяется как световой поток на выходе прибора, отнесенный к источнику с единичной яркостью. Энергия, падаюш ая на приемник за время т от спектрометра со светосилой V, осветленного источником с яркостью В, есть [c.333]

Кроме энергетической светимости, источник излуче- ния характеризуется энергетической силой света (силой излучения) и энергетической яркостью (лучистостью). Энергетическая сила света 1д определяется как поток излучения источника, приходящийся на единицу телесного угла в данном направлении. Для одного и того же источника энергетическая сила света может быть различной в разных направлениях. Размерность энергети ческой силы света совпадает с размерностью потока излучения, т. е. с размерностью мощности, поскольку в системах СИ и СГС у телесного угла нулевая размерность. В наименовании единиц энергетической силы света указывается единица телесного угла стерадиан. Соответствующие единицы Вт/ср, эрг/(с-ср). [c.235]

Важной частью всякого проекционного прибора является осветительное приспособление, состоящее из небольшого яркого источника света и конденсорного устройства.. В качестве источника света обычно применяют низковольтные, большой яркости лампы, имеющие небольшую поверхность свечения, например автомобильные, кинопроекционные и др. Непосредственно за источником света помещается короткофокусный конденсор, сосредоточивающий световой поток на проверяемом объекте. Такой конденсор обычно состоит из двух плосковыпуклых линз. От настройки осветительного приспособления в основном зависит отчетливость изображения. [c.298]

Можно оценивать ослабление яркости непосредственно источника света очень малых видимых размеров (а не специальных отражательных приспособлений) хорошо известным звездным фотометром Максвелла. Однако, как показывает практика, точность измерений при этом получается меньшая в связи с некоторыми специфическими трудностями фотометрирования точечных источников света. Несомненное преимущество перед визуальными методами измерения прозрачности атмосферы имеют так называемые объективные методы с применением в качестве приемников света фотоэлементов. Но и здесь встречаются специфические трудности, связанные, в частности, с тем, что фотоэлемент не видит наблюдаемый предмет и дает ответ на весь падающий на него световой поток независимо от происхождения. [c.728]

В фотометрии можно выделить в основном две группы измерений. К одной относятся измерения характеристик источников излучения, включающие в себя измерение испускаемого лучистого потока, измерение распределения потока по спектру длин волн, силы света в различных направлениях, яркости излучения в различных точках и по различным направлениям. Вторая группа объединяет измерения фотометрических характеристик различных веществ и тел. К этим характеристикам относятся интегральный и спектральный коэффициенты отражения, поглощения, пропускания и рассеяния излучения поверхностями тел и массой вещества. К этой же группе относятся и измерения освещенности различных поверхностей. [c.10]

Пусть входная щель прибора имеет высоту Н и ширину а. Следовательно, площадь входной щели 5 = ак. Щель может рассматриваться как источник света для спектральной системы, имеющий яркость Ь. Пусть поток, входящий в прибор, полностью заполнит действующее отверстие прибора, площадь которого 5, а О — телесный угол, под которым видно действующее отверстие прибора со стороны входной щели, т. е. 0 = = 5/р- Т% — спектральный коэффициент пропускания прибора, [c.445]

Решение общей задачи о световом потоке Р, падающем с одной поверхности (а ) на другую (Оз), которое может быть представлено в форме двойного интеграла (5-37), содержит два фактора. Первый фактор — энергетический — представлен переменной в общем случае яркостью В элементарных пучков, составляющих интересующий нас поток. Второй фактор — геометрический — определяется размерами, формой и взаимным положением поверхностей и а2- Каждый из этих факторов по-своему влияет на окончательный результат, т. е. на величину потока Решение большого числа фотометрических, светотехнических и теплотехнических задач сводится к определению интеграла типа (5-37). Обобщая и схематизируя эти задачи, представим себе, что — это не светящаяся поверхность, а отверстие в первом непрозрачном экране (рис. 5-28), которое имеет тот же контур 1 , что и поверхность а достаточно протяженный источник света находится где-то позади непрозрачного экрана. Точно также будем считать, что вместо освещаемой поверхности [c.221]

Так как каждый источник света имеет конечные размеры, то лучи подвергаются рассеянию. Сила света по осевому направлению равна J = HF (Н—поверхностная яркость источника света, F — сечение зеркала). Рассеяние о определяется углом, внутри которого сила света не менее половины максимальной силы света (иной раз и до 10°/o). Общий световой поток, исходящий из прожектора, при нормальном распределении света равен [c.529]

Яркость, наблюдаемая через вырез в диске, будет меньше яркости источника света. Враш,ающийся диск меняет, по суш,еству, не световой поток, а время его действия. [c.273]

В фотометрических задачах, в отличие от светотехнических, во многих случаях важно значение не общего светового потока, испускаемого данным источником в окружающее его пространство или хотя бы в данном направлении, а значение того светового потока, который испускает данный единичный участок его поверхности в заданном направлении. Последнее особенно важно, когда фотометрические измерения построены таким образом, что приходится работать с небольшой частью оптического изображения источника. В этом случае не важна общая величина светящейся поверхности, а следовательно, не имеет значения и интегральный световой поток. Только величина поверхностной яркости избранного участка будет определять яркость соответствующей ей части оптического изображения. Значение же последней, как известно, нельзя увеличить никакими оптическими средствами (например, уменьшением изображения источника). Источники света могут весьма существенно отличаться как по способу возбуждения испускания, так и по характеру их спектров. [c.246]

СПЕКТРОФОТОМЕТРИЯ совокупность методов фо-тометрированин потоков оптич. излучения от источников излучения или после его взаимодействия с образцами в зависимости от длины волны объединяет разделы спектрометрии, фотометрии и метрологии. С. источников излучения наз, спектрорадиоме т-р и е й она занимается измерениями энергетич. характеристик изл чения и излучателей (потока силы света, светимости, яркости, освещённости и т. и.). В узком смысле под С. понимают теорию и методологию измерений фотометрия, характеристик образца, безразмерных коэф., определяемых отношением потоков X = Ф/Фд (где Фо — поток, падающий на образец, Ф — поток, наблюдаемый после взаимодействия с образцом) в зависимости от направлений освещения и наблюдения величина X — коэф. пропускания, отражения или рассеяния. Специфич. случай С.— метод нарушенного полного внутреннего отражения. [c.626]

Изображение от точечных источников света. Субъективная яркость определяется световыдМ потоком, поступающим в глаз, [c.131]

Оптический источник для оптоволоконной системы связи должен иметь высокую энергетическую яркость в узкой полосе частот в диапазоне длин волн 0,8. .. 1,7 мк.м, выходное излучение должно легко модулироваться, площадь излучающей поверхности не должна быть больше сердцевины волокна, угловое распределение излучения должно быть по возможности, согласовано с волокном. Обычно от опгических источников добиваются максимальной мощности излучения и светового потока Важными параметрами являются коэффициент полезного действия, стоимость и надежность прибора и стабильность выходной мощности (медленный дрейф и высокочастотные флуктуации). Полупроводниковые источники, излучающие свет из р-л-перехода в процессе инжекционной люминесценции, удовлетворяют этим требованиям лучше, чем какие-либо другие. [c.190]

Следовательно, яркость в данном направлении определяется величиной светового потока, излучаемого с единицы видимой в данном направлении поверхности в единицу телесного угла. Другими словами, она численно равна силе света в данном направлении, создаваемой единицей площади видимой поверхности источника. Под види юй площадью светящейся поверхности понимается проекция площади светящейся поверхгюсти da в направлении, перпендикулярном оси пучка. [c.12]

Субъективные фотометры. В основе субъективных фотометров лежит зрительное наблюдение. Оно основано на том, что ощущение яркости является монотонной функцией энергии падающего света. Следовательно, если два различных источника света, одинаковых по спектральному составу, вызывают в глазу одинаковые ощущения яркости, то они посылают в глаз одинаковые энергии. Этот факт лежит в основе так называемых визуальных фотометров равтюй яркости. В фотометрах равной яркости две граничащие площадки освещаются каждая отдельным источником. Изменяя расстояние до 0Д1ЮГ0 из источников, добиваются одинаковой освещенности прилегающих друг к другу полей. В этом случае каждый из источников посылает на единицу поверхности освещаемого им поля одинаковый поток энергии. Исходя из этого, с помощью визуальных фотометров можно определить силу света некоторого источника в данном направлении, если известна сила света, принятого [c.17]

В цитированной книге Г. Г. Слюсарева в этой связи говорится Закон Лагранжа—Гельмгольца, как и закон Клаузиуса, может быть назван также законом постоянного потока, и в таком виде он является нечем иным, как законом сохранения энергии, выраженным с помощью характеристикп оптических систем . Это заключение Г. Г. Слюсарева справедливо, если не имеет места обмен энергией между световыми пучками и оптической системой. В действительности до появления лазерных источников света не существовали оптические системы, способные увеличить яркость пучка света. Советский ученый И. И. Собельман в одной из статей показывает, [c.177]

С другой стороны, в состоянии максимальной приспособленности к яркому освещению (адаптация к свету) глаз может без вреда для организма переносить сравнительно большие яркости. Благодаря этому вариации светового потока, лежащие еще в пределах способности восприятия, очень велики от 2 10 Дж/с до 2-10 Дж/с. При больших яркостях источника необходимо защищать глаз искусственно. Так, наблюдение Солнца (солнечного затмения) можно вести только через дымчатые (закопченные) стекла или другие подходящие светофильтры. При пребывании на ледниках также необходимо применение дымчатых или цветных очков и т. д. в этом случае, правда, очки необходимы и для поглощения ультрафиолетового евета, который достигает на больших высотах значительной интенсивности и вреден для глаза. Сильное изменение яркости, происходящее настолько быстро, что защитный аппарат глаза не успевает подействовать, может привести к тяжелым расстройствам зрения и даже к полной его потере. [c.680]

ЭПИСКОП (эпипроектор)—проекционный аппарат для получения на экране изображений непрозрачных объектов (разл. предметов и деталей, чертежей, рисунков, фотографий). Принципиальная оптич. схема Э. приведена на рис. 2 к ст. Проекционный аппарат. В Э. изображаемый объект отражает освещающие его лучи света диффузно, поэтому лишь незначительная часть отражённого светового потока попадает в объектив Э. Для усиления яркости изображения в Э. применяют светосильные проекционные объективы и неск. мощных источников света, сильное тепловыделение к-рых вынуждает использовать в Э. специальные системы охлаждения. Схема Э. является составной частью оптической схемы эпидиаскопов. [c.620]

Укажем на другой вид формулы Лагранжа—Гельмгольца, вывод которой по идее не отличается от предыдущего. Пусть А (рис. VI.4) — источник света в виде кружка радиусом г с центром на оси центрированной оптической системы. Предположим, что кружок излучает по закону Ламберта, т. е. с постоянной яркостью В по всем направлениям. Поток Ф, излучаемый этим источником в телесный угол Q, ограниченный конусом с углом у вершины 0), определяется следукпцим образом. [c.426]

Прожектор spotlight) отличается от точечного источника света тем, что создает направленный световой поток. Поэтому для прожектора указывается не только его расположение, но и положение целевой точки — два набора координат вместо одного. Кроме того, прожектор имеет более яркий центр, называемый hot spot (область максимальной освещенности). За пределами яркого центра находится круговая зона меньшей яркости, которая называется областью затухания. На рис. 25.7 показана сцена, о которой речь шла ранее в этой главе, но с одним верхним прожектором. [c.826]

Очень часто изображения реальных сцен, фотоснимков и т. п., заданные в виде распределения интенсивности света (яркости свечения или освещенности), необходимо преобразовать в фазо-модулированный световой поток, т. е. в прострацственно-коге-рентный световой поток, в сечении которого фаза волны меняется в соответствии с законом распределения интенсивности исходпой картины. Особенно часто это необходимо в схемах голографической записи, в схемах оптической обработки информации с когерентными н частично когерентными источниками излучения. Связано это с возможностью повысить отношение сигнал-шум ца выходе в Этих схемах, улучшить цх практические характеристики [c.230]

Яркость восстановленного голограммой изображения можно вычислить, используя геометрию, показанную на рис. 7, и следующие условные обозначения [5] L — яркость [лм/(ср-м2)] / — сила света (лм/ср) ф — световой поток (лм) Е — освещенность (лк, или лм/м ) R — расстояние А — площадь поверхности, проецируемой в интересующем нас направлении т] дифракционная эффективность, определяемая как отношение интенсивности света, продифрагировавшего в изображении, к интенсивности света, падающего па голограмму ш — телесный угол. Нижные индексы S, h и i обозначают соответственно источник, голограмму и изображение. [c.254]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Принято считать, что при проектировании наружных осветительных установок теоретически возможно значительное расхождение между расчетными и измеренными характеристиками. На практике для освещенностей эти расхождения доходят до 10 %, а для яркостей — до 20%. Погрешности эти могут быть вызваны следующими факторами неточностью изготовления оптической части осветительного прибора ( 2%) допусками на световой поток источников света (—10%) промышленными допусками на мощность пускорегулирующей аппаратуры ( 2%), что дает изменение светового потока ламп на 5—10% изменением напряжения питания электрической сети (при перенапряжении на 10% для натриевых ламп высокого давления мощностью 400 Вт происходит увеличение мощности лампы на 38 %, а для разрядных ламп изменение напряжения на 1 % соответствует изменению светового потока на 3 %) температурой окружающей среды характеристиками осветительной установки (высота установки осветительных приборов, их наклон, расстояние между ними, горизонтальность или наклон расчетной поверхности). [c.188]

Если входная щель освещается немонохроматическим светом— источник излучает сплошной спектр, — то надо принять во внимание, что теперь ширина интервала длин волн на выходе прибора определяется шириной интервала спектра АХ, выделяемого выходной щелью. Тогда яркость входной щели соответственно в этом интервале будет Ь = Ь%АХ, если считать, что спектральная плотность яркости Ьх постоянна в интервале Ая. Тогда аналогично (7.1.36) имеем для потока излучения Фспл в случае сплошного спектра [c.446]

Регистрация световых сигналов производится на фотолентах шириной 35, 60, 100 и 120 мм. Оптическая схема осциллографа (для одного канала записи) приведена на рис. 35. Здесь световой поток от источника света 1 в виде яркой полосы с помощью цилиндрического конденсора 2 приводится в плоскость зеркала гальванометра 5. Отраженный от зеркала световой пучок фокусируется на плоскость фотоленты 10 в виде пятна, которым и осуществляется запись. Интенсивность записи регулируется с помощью диафрагмы 9. Часть светового пучка, идущего от зеркала гальванометра с помощью зеркального развертывающего барабана 8 направляется на матовый экран 3 для визуального наблюдения. На пути лучей расположен идентификатор, флажок которого 4 поочередно прерывает световые потоки, идущие от зеркал гальванометров, благодаря чему в линиях записи появляются разрывы, позволяющие прослеживать ход линий при их слиянии или пересечении. Для регулирования начальных положений гальванометров используется специальное зеркало 6, которое может быть установлено на пути лучей, идущих от гальванометров к объективу. Посередине этого зеркала проходит матовая полоса, делящая его отражающую поверхность пополам, поэтому на экране луч от каждого гальванометра представляется в виде двух световых полосок. При правильной установке гальванометров эти полоски имеют примерно равную яркость и равную длину. [c.152]

Допустим, что на пути светового потока находится диск с секторообразным вырезом (рис. 165), диск насажен на ось электродвигателя. Наблюдатель видит источник света через вырез в диске. Допустим, что число оборотов мотора постепенно увеличивается. Наблюдатель сначала замечает мигание света, но при определенном числе оборотов источник света будет восприниматься им как имеющий постоянную яркость. Число прерываний света в секунду, при котором достигается ощущение неизменной яркости, называется критической частотой. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...