Измерение конечных свойств

Измерение конечных свойств [c.410]

Так как период маятника зависит от g, то маятником можно пользоваться для определения величины g. При точных измерениях, конечно, уже ни один реальный маятник нельзя рассматривать как математический. Поэтому при точных измерениях силы тяжести для периода физического маятника пришлось бы пользоваться формулой (13.21). Но расчет момента инерции маятника также не может быть произведен с большой точностью. Для устранения этих трудностей используют свойство центра качаний, которое заключается в следующем. Если мы перенесем точку подвеса физического маятника в центр качаний, то прежняя точка подвеса окажется новым центром качаний. Точка подвеса и центр качаний обратимы. Поэтому период колебаний физического маятника остается прежним (так как прежней осталась приведенная длина). [c.409]

Возникал вопрос о познавательной сущности второго закона Ньютона. Некоторые ученые полагали, что второй закон Ньютона по существу не является физическим законом, а является лишь количественным определением силы. Но с такой точкой зрения нельзя согласиться, так как основной закон механики — второй закон Ньютона невозможно по его содержанию привести лишь к формуле, которой определяется сила. Законы Ньютона отражают объективную реальность, что, конечно, нельзя согласовать с возможностью предварительного определения силы одной из формул (И 1.5а) или (111.5b), так как с такой возможностью связывается неявное представление об известной произвольности определения , не опирающегося на эксперимент. В действительности же, как было разъяснено выше, можно найти величину силы, не обращаясь к характеристике динамических свойств тел — к количеству движения. Например, можно измерять силы деформациями упругих тел или иными средствами, основанными, например, на существовании пьезоэффектов. Итак, количественное измерение силы не зависит от количества движения материальной точки. [c.229]

Если попытаться произвести разделение при более высоких температурах, то необходимо учесть которым уже нельзя пренебрегать в этом случае W может быть получено по (22.2), если известны или Wq. Очевидно, не может быть получено из измерений теплопроводности одного и того же образца, так как и не могут быть разделены поэтому относительно W должны быть сделаны какие-то предположения. Можно считать TF, имеющим тот же порядок, что и в исходных чистых металлах, у которых W мало и где возможны прямые измерения. Но здесь имеются две трудности во-первых, Wi зависит от Wq и, как следует из п. 14, изменяется в 1,5 раза при изменении Wq от Wq W до Wq > Wi, а, во-вторых, при увеличении Wq введением добавок электронная структура, а возможно, и свойства решетки изменяются так, что нарушаются все свойства электронной проводимости, включая, конечно, и W . Эти трудности обсуждаются также в работе [119]. [c.289]

Указанные выше требования накладывают известные ограничения и на выбор эталонов. Конечно, самая величина эталона может бь[ть выбрана совершенно произвольно, но эталон должен обладать вполне определенными физическими свойствами. Например, эталон длины — линейка — должен быть сделан из достаточно жесткого материала. Если бы в качестве эталона длины мы выбрали не металлическую, а резиновую линейку, но не установили, с какой силой растягивать линейку при измерении, то повторяемость результатов, конечно, не была бы обеспечена. [c.16]

Таким образом, задача экспериментального изучения поведения линеек и часов, которая на первый взгляд кажется хотя и важной, но ограниченной и преследующей лишь практическую цель усовершенствования измерений , при более глубоком рассмотрении оказывается одной из фундаментальных задач физики, так как конечной целью этой задачи является экспериментальное исследование свойств пространства и времени. Геометрия, дополненная измерением промежутков времени, становится с точки зрения физики экспериментальной наукой. Переход на эту новую точку зрения со старой точки зрения, согласно которой, как упоминалось, представления о свойствах пространства и времени устанавливаются на основании априорных соображений, привел к коренному пересмотру некоторых понятий, при помощи которых осуществляется пространственно-временное описание движений. [c.226]

Переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние. В жидком гелии Не при температурах ниже Т = 2,19 К обнаруживаются необычные свойства. Если измерять вязкость гелия методом протекания через щели, то она оказывается равной нулю. При измерениях же этой вязкости методом крутильных колебаний дисков ее величина оказывается конечной, хотя и меньшей, чем в Не выше Гх (Hel). Эти и некоторые другие свойства Не ниже 7 достаточно хорошо объяснены в рамках двухкомпонентной модели, согласно которой ниже Т Не состоит из нормальной компоненты, ведущей себя как обычная жидкость, и особой сверхтекучей компоненты. Первая их этих компонент объясняет опыты с крутильными колебаниями, вторая — с протеканием через щели. Измерение теплоемкости вблизи Тх выявили ее Х-образный характер. Таким образом, Т>. оказалась температурой фазового перехода, причем II рода.. [c.261]

Измерение температуры на поверхности трения. Температура на контакте трущихся поверхностей для пар металл — полимер оказывает значительное влияние на изменение физико-механических свойств полимера и на прочность молекулярной связи То, что в конечном счете оказывает влияние на установление величины равновесной шероховатости приработанных поверхностей. Поэтому эксперимент требует контроля и стабилизации [c.66]

Наиболее правильное распределение температур и количества передаваемого тепла через модельные узлы изоляционной конструкции, прорезанные металлом, можно получить не при помощи математических приближенных способов расчета, а путем эксперимента, основанного на непосредственном измерении поля температур в изоляционной конструкции, который позволяет учесть конечную толщину мостика холода , полное значение теплопроводности металла, изменение теплофизических свойств металла и изоляции. [c.622]

Конечно, уравнение (4-43), воплощающее аналогию между переносом тепла и массы, допустимо использовать также в обратном" направлении 51 тепл можно найти по измеренным значениям gp и известной величине В р. Эта возможность была впервые реализована Тома (1921) при абсорбции аммиака из газового потока цилиндрическими телами, расположенными в виде пучков труб. Подобно Нуссельту, Тома игнорировал функцию Вр у члена Гр/(Х/( р) показатель степени был принят равным единице опять-таки из-за скудости и неточности данных. В расчетах Тома сохраняемым свойством была величина он принимал (как и Нуссельт в случае с кислородом), что S-концентрация аммиака равна нулю. [c.144]

Как эти свойства можно использовать в практике измерений или построений (Вопрос - Что это за волшебный знак , конечно, без упоминания пентаграммы , принес автору этой книги победу над Знатоками в одной из телевикторин Что Где Когда . Как всегда, прав К.Прутков Что скажут о тебе другие, коли ты сам о себе ничего сказать не можешь ). [c.177]

В последние годы было показано, что шероховатость поверхностей многих реальных тел обладает фрактальными свойствами и, в частности, структура неровностей поверхности характеризуется самоподобием. Это проявляется, например, в том, что при изменении масштаба измерения шероховатой поверхности ее площадь не стремится к конечному пределу (как это должно быть для идеально гладкой поверхности), а возрастает степенным образом. [c.164]

Процесс выделения пересыщенный а-твердый раствор а -f Р обычно протекает в том случае, когда образец быстро охлаждается с высокой температуры, где его равновесным состоянием является однофазный твердый раствор, до низкой температуры, где этот твердый раствор является метастабильным. Развитие процесса выделения можно затем проследить, изучая изменения соответствующих физических свойств. При этом, конечно, более предпочтительными (по сравнению с такими косвенными измерениями, как измерение электросопротивления) должны были бы быть прямые измерения претерпевшего превращение объема металлографическим или рентгеновским методом. Однако улучшение механических свойств, наблюдающееся при выдержке сплава при относительно низкой температуре (дисперсионное твердение), обычно не сопровождается заметными изменениями микроструктуры когда же выделения становятся видимыми в световом микроскопе, сплав обычно уже снова оказывается разупрочненным. [c.291]

Упругие свойства армирующих волокон могут вносить погрешность в результат измерения параметров шероховатости, особенно через некоторое время после механической обработки. В целях выяснения влияния материала после механической обработки на результат измерения параметров щероховатости производили измерение параметра Рг сразу после обработки и в разные промежутки времени после окончания (максимум через 96 ч). Зависимость параметра щероховатости поверхности Рг от времени его измерения приведена на рис. 3.9. Как следует из рисунка, выдержка образца из стеклопластика до начала измерения не влияет на его конечный результат. Подобные результаты получены и при измерении образцов из органо- и боропластиков. Следовательно, влияние упругого восстановления материала на параметры шероховатости несущественно. [c.59]

Хотя константы а и Ь могут быть оиределаны по любой паре величин рс, V и Тс, в подобном определении нет необходимости. Изменяя величину KOHi Ta HT, можно обеспечить более полное оо ответствие между раосчитанными ino уравнению и измеренными величинами свойств в некоторой избранной области. Однако необходимо заметить, что при любых конечных величинах констант нри нулевом давлении и при бесконечно высоких температурах уравнение Ван-дер-Ваальса должно приводиться к форме [c.193]

В разд. 2.1.1 показано, что в инструментальную погрешность измерений, то есть в погрешность измерений, вызываемую свойствами средств измерений, входит не только погрешность средства измерений. Имеются еще две составляющие инструментальной по-решности измерений обусловленная взаимодействием средства измерении с объектом измерений (а также взаимодействием между средствами измерений, включенными последовательно в измерительных системах) обусловленная конечной пространственной разрешающей способностью средства измерений (для средств измерений, предназначенных для измерений параметров полей). [c.121]

Рассмотрим сначала МХ средств измерений, отражающие свойства его основной погрешности, то есть собственные свойства средства измерений (3.3). Систематическая составляющая До., основной погрешности отдельного экземпляра средства измерений представляет собой величину, условно принятую за постоянную. В нее приходится включать некоторую, не очень строго определенную, часть составляющей основной погрешности, представляющую собой настолько низкочастотный (инфранизкочастотный) случайный процесс, что за время измерения его реализации остаются практически неизменными. Причины такого представления систематической погрешности выше пояснены. Конечно, несколько нелогично, что для экземпляра средства измерений систематическая погрешность принимается в качестве постоянной (неизвестной) величины, и здесь же указывается, что ее часть — это случайный процесс <пусть даже инфранизкочастотный). Ясно, что через некоторое время (пусть даже большое) систематическая погрешность изменится. Но допущение этой нелогичности вызвано, с одной стороны, тем, что отсутствуют практические возможности оценивания характеристик инфранизкочастотных случайных процессов и их использования при расчетах характеристик инструментальных погрешностей измерений. Интервалы времени между последовательно получаемыми результатами измерений (показаниями) значительно мень- [c.128]

Вторая особенность предопределяет целесообразность экспериментального исследования теплофизических сеойств с технической точностью. Известно, что при экспериментальном изучении теплофизических свойств необходимо иметь сведения о. составе и чистоте исследуемых веществ, поскольку достоверность конечных результатов определяется не только погрешностью применяемых методов, но и составом веществ. Что касается органических и кремнийорганических теплоносителей, то они являются сложными смесями, точный состав которых часто не известен. Это следует учитывать экспериментаторам при исследовании теплофизических свойств указанных теплоносителей, и, как нам представляется, вряд Л и целесообразно проводить прецизионные измерения с достижимой на сегодняшний день точностью. Вполне достаточно ограничиться измерениями с тех ни-ческой точностью (например, при погрешности определения плотности 0,3— , вязкости 2—4% и т. д.). Для технических расчетов подобная погрешность вполне допустима, тем более что колебания в химическом составе жидкости вызывают изменения в свойствах различных партий теплоносителя, которые часто превышают указанную погрешность. Так, непостоянство полимерного состава полиорганосилоксановых жидкостей приводит к изменению свойств на 10—15% Л. 39, 42]. Изменение свойств наблюдается и у терфенильных смесей различных марок, [c.85]

Основные методы вспытавий. При функционировании робота определяются точностные, кинематические, динамические, виброакустические, тепловые параметры и мощность. Данные табл. 6.2 свидетельствуют о том, что для этих испытаний при их унификации необходим сравнительно небольшой набор датчиков. Дополнительные испытания проводятся в связи с технологическим назначением робота и более подробным исследованием его свойств [28]. Они включают измерение электрических параметров и температуры сварочных головок, кабелей и дуги, контроль качества контактной и дуговой сварки, окраски, лазерной обработки и т. п., контроль надежности захватывания и удерживания заготовок и инструмента. Наиболее трудоемки точностные испытания, так как они проводятся многократно (10 —25 раз и более) при движении захвата в двух направлениях и при различных начальных й конечных положениях, различной траектории движения при совместной работе ряда двигателей, а также длительно, с определенной периодичностью для изучения влияния прогрева и других медленно изменяющихся факторов. [c.80]

Однако в пучках витых труб эта связь практически не реализуется [39] Это можно объяснить как влиянием конечности размеров источника и неравномерности поля скорости в ядре потока, так и загромождением исследуемого потока витыми трубами. Это приводит к тому, что нагретые частицы вблизи устья струи успевают пройти большое число не коррелированных между собой различных путей от источника до рассматриваемой точки, хотя распределения пульсационных скоростей при числах Ее > Ю" в ядре потока и приближаются к нормальному закону распределения. При числах Ее < Ю наблюдается отклонение пульсаций скорости от закона Гаусса в пучке витых труб, что свидетельствует об анизотропности турбулентности в таких пучках в этом диапазоне чисел Ее. Поэтому в закрученном пучке витых труб метод диффузии тепла от источника использовался только для определения коэффициента а. его применение оправдьшалось совпадением экспериментальных распределений температур с гауссовским распределением, хотя основные допущения теории Тэйлора в данном случае не выполняются строго. В экспериментах источник диффузии имел радиус, примерно в три раза превышающий радиус витой трубы. В этом случае свойства потока индикаторного газа (нагретого воздуха) и основного потока одинаковы, Это позволяет получить достаточно надежные опытные данные по коэффициенту В то же время если в работе [39] для прямого пучка витых труб, где радиус источника, бьш равен радиусу витой трубы, удалось оценить значение интенсивности турбулентности по уравнению (2.9), то в данном случае это исключается из-за больших размеров источника. Для увеличения точности определения коэффициента опыты по перемешиванию теплоносителя в закрученном пучке проводились при неподвижном источнике диффузии, а для определения полей температуры на различном расстояниии от него в витых трубах были установлены термопары. При этом измерялась температура стенок труб (т.е. температура твердой фазы в терминах гомогенизированной модели течения). Эта методика измерений могла приводить к погрешностям в определении коэффициента ) г, поскольку распределения температур в ядре потока теплоносителя и стенки труб различны, а следователь-различны и среднестатистические квадраты перемещений, а также и причем это различие, видимо, носит систематический характер. Подход к учету поправки в определяемый коэффициент Df при измерении температуры стенки изложен в разд. 4.2. [c.55]

Переходя к изложению основных экспериментальных результатов, следует заменить, что конфигурации мгновенной поверхности текучести являются функционалом процесса деформирования материала, свойства которого в настоящее время изучены еще очень слабо. Само определение поверхности текучести связано с определенными допусками на пластическую деформацию и достаточно сложно даже для простейших процессов пластической деформации. Более того, построение теоретической поверхности текучести подразумевает возможность измерения бесконечно малых приращений пластической деформации. Однако экспериментально определяемое приращение зависит от точности измерительного прибора и заведомо является конечной величиной. Таким образом, экспериментально определяемые поверхности текучести всегда соответствуют некоторым конечным приращениям пластической деформации и являются некоторым приближением к теоретической поверхности, зависящим от точности измерений. С другой стороны, современная техиология изготовления материалов такова, что для каждого конкретного материала в состоянии поставки соответствующие экспериментальные кривые имеют достаточно широкий статистический разброс (иногда достигающий 15—20%), ввиду чего результаты, полученные при более точных измерениях, не всегда имеют общее значение. Таким образом, основные результаты экспериментальных исследований начальных и последующих поверхностей текучести позволяют сделать следующие выводы [30—36]. [c.137]

Если элемента1рная трубка теплового тока имеет форму плоского клина, то для нее также будет справедливо свойство стабильности. Из множества таких элементарных трубок теплового тока можно составить тело второ го iклa ial, имеющее два конечных измерения одного порядка и третье измерение неогр аниченно большое (цилиндры и призмы). Основным телом второго класса является бесконечно длинный круглый цилиндр. [c.169]

Говоря о свойствах вещества в критической точке, следует отметить, что ряд вопросов до настоящего времени не получил однозначного решения. Среди них вопросы о том, конечна или бесконечно велика теплоемкость с, в критической точке, равны нулю или конечны третья и последующие производные от р и у в критической точке, равна нулю или конечна величина скачка теплоемкости с, в критической точке и др. Отсутствие однозначных ответов на эти вопросы объясняется тем, что, как показывает анализ, критическая точка является совершенно особой точкой на термодинамической поверхности состояния вещества. Дело в том, что при попытке применить к критической точке обычные соотношения, справедливые для всех других точек пограничных кривых и двухфазной области, во многих из этих соотношений появляются нераскрываемые неопределенности. Положение осложняется тем, что экспериментальные исследования термодинамических свойств веществ в критической точке сопряжены с огромными трудностями неизбежно большая погрешность измерения ряда величин (обусловленная не столько несовершенством применяемых приборов, сколько трудностями принципиального характера) не позволяет на основе только экспериментальных данных сделать однозначные заключения по упомянутым вопросам. [c.200]

Звуковые и УЗ И. а. широко используются в гидроакустике для исследования свойств морской среды, для измерения глубин (см. Эхолот) и в гидролокации, а также в УЗ дефектоскопии и в ряде др. методов. ЙМПУЛЬС ЗВУКОВОЙ ВОЛНЙ — кол-во движения, к-рым обладает звуковое поле в заданном объёме. Понятие И. 3. в. имеет смысл для волны, занимающей конечную область пространства, нигде не ограниченного преградами. Плотность И. з. в.т. е. имнульс единицы объёма, равна [c.130]

Конечно-элементная модель несущего каркаса здания выполнена из балочных элементов Beam. Геометрия модели, форма поперечного сечения, упругие свойства материала (модуль упругости, коэффициент Пуассона, плотность - Д v, р) и массовые свойства элементов (распределенная по длине масса m/t) приведены на рис. 12.18. Размерность единиц измерения L = м, М = кг, F = Н, t = с. [c.457]

Как бы ни кувыркались микроскопические магнитики, свойства больших образцов демонстрируют завидное постоянство. Измеряя точку Кюри магнита, мы всякий раз будем получать одно и то же ее значение (конечно, в пределах погрешности измерений). А вот сходный пример из другой области физики. Давление газа в баллоне определяется импульсом, передаваемым молекулами стейкам при ударе о них. И хотя каждая молекула движется хаотически, показания манометра не меняются. [c.115]

Поперечное расширение и связанное с ним продольное укорочение отрезков в материале являются неожиданными свойствами упругого восстановления- хотя бы потому, что они подразумевают возвратт окидкости к состоянию, которого прежде не было. Согласно развитым выше доводам (в сеточной теории), видно, что поперечное расширение в основном связано с наличием в сетке узлов различного возраста- . Выразить это без ссылок на сеточную теорию можно, если сказать, что поперечное расширение возникает (и по данной теории только тогда), когда текуш,ие напряжения зависят от конечных деформаций, измеренных начиная от двух и более различных предшествующих состояний до текущего состояния. [c.181]

Прибор для квазистатических испытаний Вертгейма был снабжен приспособлением, позволяющим ему прикладывать нагрузку весьма плавно, без малейшей встряски . Этот прибор был таким, что его можно было поместить внутрь трехслойного кожуха, две внутренние стенки которого были из меди, а внешняя— из белой жести. Между двумя медными цилиндрами был засыпан песок. Печь нагревала внутреннюю секцию до установленного уровня температуры, который контролировался термометрами, расположенными вдоль образца. Модули при удлинении для рассматриваемых металлов определялись при 100 и 200°С. Затем установка была изменена таким образом, что в нее помещалась смесь из толченого льда с серной кислотой это позволяло выполнить аналогичные испытания при температурах от —15 до —20°С. Поскольку Вертгейм не был уверен в том, что в этих условиях удается получить значения динамических модулей упругости, его сравнение модулей упругости и отношений скоростей звука в металле и в воздухе при четырех температурах, показанное в табл. 55, было основано на квазистатически , измерениях удлинений. Это было первое исследование зависимости констант упругости от температуры. В своем анализе этого большого количества результатов, Вертгейм был первым, кто систематически стал изучать малые деформации металлов (Wertheim [1844, 1], [1845, 1J, [1850, 2], а также см. Бодримона (Baudrimont [1850, I])). Никто до него не рассматривал и, конечно, ни один из предшественников не сравнивал свойства металлов в таком установлен- [c.300]

Наибольшее распространение при измерении шероховатости поверхностей получили щ уповые методы, что объясняется относительно простой схемой регистрации и анализа информации. В основе этих методов лежит механическое ощупывание неровностей индентором и передача колебаний последнего на чувствительный датчик, преобразующий эти колебания в электрический сигнал. При линейной характеристике датчика сигнал, снимаемый с него, представляет собой профиль исследуемой поверхности в плоскости перемещения индентора. Создание комплексов на основе профилометров, состыкованных с ЭВМ, позволяет получать профиль в любом выбранном сечении, определять площадь опорной поверхности на заданном уровне, объем замкнутых полостей, образованных неровностями. и т. д. Вместе с тем измерение шероховатости с помощью щуповых методов имеет ограничение по точности и адекватности получаемой информации. Это связано со свойствами индентора, как твердого тела, имеющего конечные геометрические размеры и обладающего конструктивными связями. Возможности метода ограничены регистрацией неровностей с шагами не менее 2 мкм и углами наклона не более 20°. Недостатки методического характера связаны с невозможностью получения информации о морфологии и текстуре поверхности. [c.175]

Конечно, можно выразить свойства этих сплавов в виде структурной и температурной зависимости а(к) и объяснить их с помощью теорий Займана [304],Марча [24] и других подобных им теорий, но потребуется больше данных по дифракции, даже если будем иметь удовлетворительную, не основанную на модели свободных электронов теорию [150]. Эта и использованная здесь точки зрения несовместимы, так как, удовлетворительно выразив свойства через g (г) и, следовательно, через а (к), нужно еще объяснить с помощью исходных первоначальных данных о природе и свойствах межатомной связи, почему g (г) изменяется тем или иным образом с изменением температуры и состава. Между тем чувствительность к состоянию электронов в жидкости эффекта Холла и других измерений тоже имеет значение. Почти точно установлено, что поведение эффекта Холла типично для металлической связи (R отрицательна независимо от температуры), так как эта величина не особенно чувствительна к небольшому отклонению от действительно металлического поведения в жидких сплавах (см.ниже). [c.128]

Измерения вязкости, плотности, поверхностного натяжения и других неэлектронных параметров прямо не указывают на структуру, хотя в принципе можно определить прочность межатомной связи из этих данных с помощью одной из теорий жидкости, основанной на функции радиального распределения. Термодинамические и физические измерения высокочистых материалов могут дать информацию о явлениях пред- и послеплавления. Необходимо измерить удельную теплоемкость многих жидких металлов, особенно в широких температурных интервалах, чтобы исследовать истинную температурную зависимость спектра колебаний в этих материалах и его изменение после плавления. Нужны прямые электронные измерения, в частности эффекта Холла, термо-э.д. с. и магнитных свойств, чтобы точно установить степень, до которой можно применять модель свободных электронов к жидким металлам. Представляется широкое поле деятельности для работы над металлами с высокой точкой плавления, хотя здесь, конечно, имеются серьезные экспериментальные проблемы кажется, можно получить много прямых доказательств из некоторых необычных измерений — например, изучение аннигиляции позитронов и, следовательно, средней длины свободного пробега электронов или изучения мягкого рентгеновского спектра. Измерения ядерного магнитного резонанса и электронного спина также могут дать полезные результаты. Ясно, что требуется оче нь много экспериментальной информации, чтобы окончательно установить структуру жидких металлов и серьезно проверить с помощью эксперимента любую теоретическую обработку. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...