Пласт переменного сечения

В пластинках и дисках из узловых точек образуются узловые линии. На фиг. 20 показаны типичные формы колебаний консольной пластинки переменного сечения — турбинной лопатки. Фиг. 20, а показывает расположение узловых линий на поверхности лопатки при одной из изгибных форм колеба ний, [c.340]

Пласт переменного сечения [c.116]

ПЛАСТ ПЕРЕМЕННОГО СЕЧЕНИЯ [c.117]

ГОСТИ. Распространяется ли такое заключение на случай бруса переменного сечения, хотя бы постоянной ширины, например на пластинку, показанную на рис. 28 [c.49]

Лопатки компрессоров иногда связываются кольцевым бандажом. При колебаниях дисков в качестве расчетной схемы используют тонкую круглую пластинку переменной толщины лопатки рассматривают как стержни переменного сечения. [c.266]

Диффузор переменного сечения проверяют специально изготовленными шаблонами по типу предельных калибров. Крылья в нужном положении устанавливают вручную. Малый диффузор соответствует малой частоте холостого хода, диффузор полной мощности — полному повороту оси дроссельной заслонки и большой диффузор соответствует наибольшему размеру. Если размеры отклоняются от допускаемых значений, то диффузор ремонтируют. При полном закрытии дроссельной заслонки зазор между передаточными и ведущими рычагами привода крыльев малого диффузора должен быть равен 1,2 мм. Регулируют зазор подгибанием передаточного рычага. Диффузор, соответствующий полной мощности, регулируют упорным винтом углового рычага. Для этого высверливают стопорящую чеканку шпильки, выбивают ее, а после регулировки ставят новую шпильку и чеканят ее. При увеличении размера диффузора полной мощности более допускаемого ухудшаются тяговые свойства автомобиля, а при уменьшении — увеличивается расход топлива. Изношенные кромки крыльев диффузора восстанавливают наклепкой пластинок. [c.219]

Рис. 3. Кинограммы разрушения заусенца переменного сечения на пластинке из органического стекла а — заусенцы 1 и 2 до включения ультразвука б — отделение заусенца I, слабо связанного с пластиной, через 0,1с после включения ультразвука в — возникновение трещины 3 у основания крупного заусенца 2 через

Рассматриваемая здесь задача является задачей теории неравномерного течения грунтовых потоков, в которой, как и в обычной теории одноразмерного неравномерного, медленно изменяющегося течения, принимается допущение о равномерном распределении скоростей в поперечных сечениях. Пусть сечение пласта / есть функция его длины 5. Изображением схемы течения может служить трубка переменного сечения, показанная иа фиг. 28. На контуре питания со стороны вытесняющей жидкости считается известным давление р , в сечении з= 1, проведённом в части пласта, занятой вытесняемой жидкостью, известно давление р . Тогда для скорости продвижения гра- [c.73]

В следующем параграфе и главе V эта модель пласта, как трубки тока переменного сечения, используется для решения некоторых практических задач. [c.74]

Будем исходить из модели пласта, как трубы переменного сечения (фиг. 35). [c.86]

Уголковая решетка. Простым и удобным распределительным устройством, особенно для электрофильтров и скрубберов, в которых происходит осаждение пыли, является щелевая решетка, составленная из уголков, установленных вершинами кверху. С таких уголков пыль легко стряхивается, а при достаточной вытянутости вершин (большой угол откоса — 60° и более) пыль, если она не липкая, вообще не удерживается. Такая решетка удобна еще и тем, что уголки легко укладывать с переменным шагом для обеспечения лучшего распределения скоростей и меньшего коэффициента сопротивления, чем при постоянном шаге. Уголковую решетку можно применять как при боковом вводе потока, так и при центральном. В случае бокового ввода потока уголки располагают перпендикулярно к оси входа (рис. 8.3, а). При центральном набегании потока на решетку уголки следует располагать в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Уголковая решетка, как и плоская, при очень большом коэффициенте сопротивления вызывает перевертывание профиля скорости в сечениях на конечном расстоянии за решеткой. Для устранения этого эффекта следует к вершинам уголков приварить направляющие пластинки. [c.204]

Крутящий момент для вала с одним или несколькими отверстиями можно получить, определяя удвоенный объем, заключенный между мембраной и пластинкой. Чтобы убедиться в этом, вычислим крутящий момент, вызываемый касательными напряжениями, распределенными по элементарному кольцу между двумя соседними траекториями напряжений, как показано иа рис. 171, который теперь представляет произвольное полое сечение. Обозначая через б переменную ширину кольца и рассматривая заштрихованный на рисунке элемент, получаем, что касательное усилие, [c.337]

Величина K = ai/ l, являющаяся коэффициентом интенсивности напряжений, вводится Д. Ирвином при анализе напряженного состояния у края трещины ме тода-ми теории упругости с привлечением функций комплексного переменного. Этот анализ для растянутой напряжениями а пластинки с трещиной длиной 21 приводит к выражению для нормального напряжения по поперечному сечению в окрестности трещины [c.25]

Характерная картина разрушения показана на рис. 8.1. Поломка полосы нержавеющей стали, находившейся под воздействием переменного изгиба, произошла в сечении, где полоса соприкасалась с кадмиевой пластинкой. Тот факт, что разрушение произошло в неослабленном отверстием сечении, говорит за то, что трение в. месте контакта понижает усталостную прочность больше, чем совместное действие ослабления отверстием площади поперечного сечения и эффективного коэффициента кон центрации в этом сечении. Другие примеры разрушений при наличии контактного трения показаны на рис. 10.3 и 10.4. [c.211]

В выражении (5.1) величина о ]Азх/ — = К представляет собой коэффициент интенсивности напряжений при плоской деформации [26], что вытекает из анализа напряженного состояния у края трещины, выполненного методами функций комплексного переменного [22]. Для пластинки, растянутой напряжениями а, с трещиной длиной 2/, этот анализ приводит к выражению для нормального напряжения в поперечном сечении в окрестности трещины [c.228]

Активный элемент в целом в этом случае можно рассматривать как фазовую пластинку с переменным по поперечному сечению набегом фазы и изменяющейся ориентацией главных осей. [c.36]

С поляризационной точки зрения элементарный слой в поперечном сечении активного элемента представляет собой фазовую пластинку с переменными по сечению направлениями главных осей, характеризуемых углом 0 (для аморфных материалов главные оси фазовых пластинок совпадают с направлениями главных напряжений в данной точке) й фазовым сдвигом б, определяемым разностью нормальных напряжений в данной точке. [c.37]

Термически индуцированная деполяризация линейно поляризованного света. При прохождении линейно поляризованного света через активный элемент цилиндрической формы происходит частичная деполяризация, выражающаяся в появлении света с ортогональной поляризацией. Напомним, что с поляризационной точки зрения такой активный элемент представляет собой фазовую пластинку с переменными по сечению направлениями главных осей, характеризуемых углом 0(г, ф) и величиной фазового сдвига б(г, ф) (см. п. 1.2). В соответствии с этим доля поляризованного света может быть определена методом Джонса. [c.46]

Скорость выделенных нейтронов дается выражением г = /т . Так как т является переменным, то скорость нейтронов, к которой чувствителен селектор, также может изменяться. Если на половине расстояния между источником и детектором снова поместить пластинку из вещества, поглощающего и рассеивающего нейтроны, то можно измерить общее эффективное сечение этого вещества как [c.205]

Электрошлаковая сварка выполняется на переменном токе электродной проволокой, пластинками, изготовляемыми из листового и полосового проката, и стержнями различного сечения. [c.365]

ТОЧНО удаленном сечении а. Самую поверхность 5 можно представлять как полную поверхность цилиндра единичной высоты, для которого упомянутый контур в плоскости течения служит основанием и образующие которого перпендикулярны к плоскости течения. Форма контура на участке между сечениями ар а, остается произвольной, и можно, например, за этот контур взять свободную границу струи. Как было отмечено, давление Рд на части поверхности 5. не прилегающей к пластинке, постоянно переменное же давление иа части, прилегающей к пластинке, можно представить в виде [c.71]

Дальнейшее обобщение этого подхода было дано Г. Н. Савиным и Н. П. Флейшманом (1961). Предполагая подкрепляющий стержень весьма тонким (т. е. считая поперечное сечение стержня весьма узким), они несколько ослабили граничное условие на контуре слоя и сформулировали в терминах комплексного переменного объединенную задачу о кольцевых подкреплениях со смягченными граничными условиями. При выводе этих условий использовалось предположение о том, что стержень в случае плоского напряженного состояния не сопротивляется изгибу, а при поперечном изгибе пластинок лишен крутильной жесткости. [c.65]

Пусть имеем тонкую однородную- пластинку переменной толш,ины t (рис. 7,36), контур которой совпадает с контуром половины меридио-на ного сечения вала переменного диаметра. Соединяя стороны пла- [c.197]

Хотя курс сопротивления материалов, изучаемый в техникумах, содержит только р1зсчеты прямого бруса (лнщь в качестве дополнительного вопроса в некоторых техникумах рассматривают расчет тонкостенных сосудов), но учащимся необходимо дать понятие не только о брусе, но и о пластинке, оболочке и массивном теле. Совершенно недостаточно характеризовать брус как тело, одно измерение которого (длина) существенно больще двух других. Надо раскрыть понятие о брусе так, чтобы учащиеся получили четкое представление о поперечном сечении и оси бруса, а далее о типах брусьев (прямые, кривые, ступенчато и непрерывно переменного сечения). [c.53]

В разд. 1.2 описаны исходные допущения модели и дана постановка задачи. Б разд. 1.3 дан вывод основных уравнений, исходя из принципа возможных перемещений Лагранжа, а также сформулированы граничные условия задачи. Указан способ преобразования исходной системы уравнений к разрешающей системе, основанный на введении функций напряжений с помощью соотношения (1.21). Такой анализ несколько отличается, судя по литературе, от наиболее распространенных подходов и, в частности, от подхода, изложенного в статье [8]. В разд. 1.4 решается задача для пластины с двумя ребрами и различными граничными условиями. Даны численные расчеты. В разд. 1.5 содержится решение системы разрешающих уравнений для случая, когда число ребер произвольное. Использован известный способ решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений, приспособленный к специфике данной системы. В разд. 1.6 рассмотрены частные случаи пластин с пятью и шестью ребрами. Приведены подробные численные расчеты и дан анализ влияния параметров пластины и ребер иа характер напряжений. В разд. 1.7 рассмотрена задача оптимального подкрепления пласти-пы произвольным числом ребер переменного сечения. Закон изменения сечения ребер по их длине определяется из условия, что напряжения в ребрах не меняются по длине каждого ребра. В разд. 1.8 и 1.9 описан метод конечных разностей Лля приближенного расчета напряжений в пластине с ребрами, сечение которых лроизвольно изменяется по длине. Точность метода иллюстрируется а примере. В последнем разделе излагается способ приближенного учета поперечной сжимаемости пластины между ребрами, который улучшает картину напряжений в окрестности угловых точек пластины. [c.7]

В книге в основном использован простой математический аппарат. В некоторых случаях более сложные математические представления н преобразования подробно расшифровьгааются, особенно там, где это требуется для уяснения основных понятий о работе составных стержней. В других случаях, например при расчете составных пластинок, составных стержней переменного сечения н т.п. предполагается знакомство читателя со специальным математическим аппаратом, относящимся к данному вопросу. [c.4]

Автором в статье [44] бьшо дано обобщение теории составных стержней с жесткими поперечными связями на многослойные пластинки. В дальнейшем АР. Хечумов [53] распространил уравнения автора на анизотропные составные пластинки и на их динамику. Динамический расчет составных стержней был опубликован в статье [43]. Ю.В. Быховским [2] и Р.А. Хечумовым [58] были развиты вопросы расчета составных стержней переменного сечения. [c.10]

Хечумов Р.А. Устойчивость составных стержней переменного сечения. - В кн. Исследования по теории стержней, пластинок и оболочек. -М. МИСИ, 1965, с. 106-113. [c.310]

В решении задач теории упругости используются также и электрические аналогии. Одна из таких аналогий была предложена Л. Якобсеном в применении к кручению вала переменного диаметра. Он показал ), что, изменяя надлежащим образом толщину пластинки, имеющей тот же самый контур, что и осевое сечение вала, можно получить дифференциальное уравнение потенциальной функции, которое будет совпадать с уравнением функции напряжений для исследуемого вала. На основе этой аналогии стало возможным решение важного вопроса о концентрации напряжений у галтели, соединяющей две части вала различных диаметров. Дальнейшим сдвигом в этой области мы обязаны А. Туму и В. Бауцу ), применившим вместо пластинки переменной толщины электролитическую ванну переменной глубины. [c.476]

Дика и Карни [16] рассмотрели малые поперечные колебания шарнирно опертых тонких полярно ортотропных кольцевых пластинок переменной толщины, усиленных подкреплениями по внутреннему и наружному контурам. Профиль поперечного сечения пластинок считался изменяющимся пО степенному закону. На пластинки в срединной плоскости действовала равномерно распределенная нагрузка. С помощью преобразования Фурье дифференциальное уравнение движения рассматриваемой пластинки приводится к однородному. Точное решение получено методом Фробениуса. Считалось, что колебания гармонические и осесимметричные. Авто рами дана графическая оценка зависимости частотных параметров от внешних нагрузок, размеров, жесткости и профиля пластинок, а также геометрических параметров подкреплений. [c.290]

Длительная устойчивость сжатых стержней из упруговяз-кого материала исследовалась в [260]. Учет переменности сечения стержня в этих задачах проводился в [111, 186], пластинка переменной жесткости рассматривалась в [166], сжатый стержень в упруговязкой среде, реакция которой связана с прогибом зависимостью с ядром ползучести в виде линейной комбинации экспоненциальных функций (применительно к бетону), рассмотрен в [104]. [c.252]

И. А. Прусов [1] рассмотрел задачу об усилении отверстия в растягиваемой бесконечной пластинке кольцом переменного сечения, ограниченным по внешнему контуру окружностью, а по внутреннему — эллипсом. Задача решается приближенно методом, основанным на приведении к задаче линейного сопряжения, примененным впервые к решению задач плоской теории упругости в работе Н. И. Мусхелишвили [22] (см. гл. VI настоящей книги). В другой работе И. А. Прусов [2] рассмотрел тем же методом случай полуплоскости с подкрепленным круговым отверстием ранее эта задача иным методом была решена в упомянутой в 151а работе И. Г. Арамановича [1]. [c.591]

Г. Н. Савин и Н. П. Флейшман [1] рассмотрели общую задачу о подкреплении края пластинки весьма тонким стержнем переменного сечения, работающим на изгиб (при иагибе пластинок) или растяжение (в случае плоского напряженного состояния). Устанавливается некоторое прибли-я<енное условие на подкрепленном крае пластинки, обобщающее известные граничные условия основных задач плоской теории упругости и задач теории изгиба тонких пластинок. [c.593]

Ультразвуковая дефектоскопия (УЗД) - один из наиболее эффективных методов неразрушающего контроля. Дефектоскопия основана на принципе передачи и приема ультразвуковых импульсов, отражаемых от дефекта, расположенного в металле. Высокочастотные звуковые воЛны распространяются по сечению контролируемой детали или узла направлешо и без заметного затухания, а от противоположной поверхности, контактирующей с воздухом, полностью отражаются. Для возбуждения и приема колебаний используются прямой и обратный пьезоэлектрический эффекты титаната бария (кварца). Генератор электрических ультразвуковых колебаний возбуждает пьезоэлектрический излучатель (передающий щуп), который через слой жидкости связан с поверхностью детали. Механические колебания, полученные от действия переменного магнитного поля на пьезоэлектрическую пластинку излучателя, распространяются по толще металла и достигают противоположной стороны сечения. Отражаясь, возвращаются и через жидкую среду возбуждают в пьезоэлектрическом приемнике (приемном щупе) электрические колебания, которые после усиления высвечивают на индикаторе характер прохождения колебаний. Если препятствий, мешающих прохождению колебаний, не оказалось, амплитуды прямого и отраженного импульсов одинаковы. При наличии дефекта импульсных пиков будет три, причем отраженный от дефекта - меньший (рис. 4.4). Во время работы дефектоскопа колебания возбуждаются не непрерывно, а короткими импульсами. Существует несколько тапов дефектоскопов и наборов щупов. [c.157]

На рис. 3-15 изображен разрез экспериментальной установки, применявшейся в этих опытах. Вода движется в канале 5 прямоугольного сечения, на дне которого располагается нагреватель 7, приклеенный тонким слоем клея ВФ-2 к верхней поверхности поршня 6. Нагреватель изготовлен из нихромовой пластинки размерами 30X3,7X0,2 мм, по которой пропускается переменный ток 1П0 медным токоподводам 2, смонтированным внутри штока поршня 6. Поршень может перемещаться вверх и вниз IB сальнике 4 с помощью гайки 12 и упорного подшипника 3. Шток поршня соединен с индикатором перемещений 1 с ценой делений 0,01 мм. В боковых стенках канала имеются круглые отверстия, в одно из которых вставлена гильза 10 с радиоактивным препаратом, а в другое — гильза 11 с торцовым счетчиком бета-излучения. Обе гильзы залиты свинцом. В свинце сделаны щелевые отверстия шириной 10 мм и высотой 0,3 мм, а донышки гильз, обращенные внутренней части канала, изготовлены з латунной фольги толщиной 0,1 мм. Щелевидная полость внутри гильзы заполнена порошком радиоактивного изотопа — стронция-90, находящегося в равновесии со своим радиоактивным продуктом распада — пттрием-90. Первый зотоп излучает бета-частицы с энергией 0,6 Мэе, второй — 2,2 Мэе, периоды полураспада составляют соответственно около 20 лет и 60 ч. Щелевидное отверстие в гильзе И играет роль диафрагмы, формирующей узкий пучок излучения, направляемого на торцовый счетчик. [c.62]

Можно выделить два основных подхода к определению физико-механических свойств композита — феноменологический и структурный. В рамках первого из них армированные материалы рассматриваются как однородные среды с анизотропными свойствами. Связь между напряженным и деформированным состояниями представляется на основе уравнений теории анизотропных сред. Остающиеся неизвестными параметры уравнений состояния определяются путем механических испытаний образцов из композитного материала. Следует отметить, что армированный материал, как правило, создается вместе с конструкцией, и даже для конструкций относительно простой геометрии его физико-механические характеристики могут оказаться переменными. С этим обстоятельством, выявляющимся, например, при рассмотрении круговой пластинки, армированной вдоль радиальных линий волокнами постоянного сечения, связаны дополнительные трудности в реализации такой программы экспериментов. Отметим также, что в рамках феноменологического подхода остается невскрытой связь между средними напряжениями и деформациями композитного материала и истинными напряжениями и деформациями составляющих его компонентов. Это не позволяет ставить и решать задачи оптимального проектирования композитных оболочеч-ных конструкций. [c.27]

Аналогичному же способу решения поддается и задача исследования бруса с начальной кривизной и круглого кольца ). Применение метода Ритца к вычислению прогиба мембраны с использованием мембранно аналогии привело к выводу простых формул для расчета напряжений кручения и изгиба в брусьях различных поперечных сечений ). Тот же метод принес полезные результаты в исследовании колебаний бруса переменного поперечного сечения и прямоугольных пластинок при различных краевых ус .о-виях. [c.479]

Уравнения (52) и (53) содержат лишь одну переменную, либо w, либо ср, которая может быть определена из условий равновесия элемента пластинки, аналогичного, например, элементу abed на рис. 28, вырезанному из пластинки двумя цилиндрическими сечениями аЬ и ей и двумя диаметральными ad и Ъс. Пара, действующая по грани d элемента, равна [c.67]

Вообще говоря, следует учитывать, что в элементах с изменяющимся показателем преломления траектории лучей искривляются. В том случае, когда вариации показателя преломления Ьп в поперечном сечении элемента малы 2по1 )), этими искривлениями можно пренебречь [5] и изменения оптического пути сводятся к набегу фазы. Активный элемент при это.м эквивалентен фазовой пластинке с переменной по сечению ориентацией главных осей и набегом фаз. [c.130]

В работе М. П. Шереметьева [4] рассмотрена растянутая в двух направлениях бесконечная плоскость с подкрепленным отверстием. Подкрепляющее кольцо постоянного сечения принимается за плоский упругий стержень, работающий на изгиб и растяжение. Выводятся соотношения общего вида, характеризующие деформации такого стержня, после чего в соответствии с изложенной выше схемой задача ставится в терминах теории функций комплексного переменного. Полученная задача решается для случая кругового отверстия методом рядов. Следует отметить, что та же задача с той же полнотой была решена немного позже Радоком (Кас1ок [1]), который, по-видимому, не был знаком с работой М. П. Шереметьева. В другой работе М. П. Шереметьева [5] изучается изгиб бесконечной тонкой пластинки, подкрепленной кольцом постоянного сечения, [c.592]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...