Пластинка фазовая

С помощью такой пластинки (фазовой пластинки), имеющей нужную толщину и показатель преломления, прямое колебание 28 [c.28]

Таково дополнительное давление, действующее на пластинку со стороны окружающей среды, если пластинка колеблется синусоидально. Это давление — в фазе со скоростью излучающей грани пластинки. Фазовое соотношение — такое же, как если бы на эту грань действовала сила трения, пропорциональная скорости. [c.208]

Построим на основании (8.82), (8.94) кривую зависимости п от частоты (рис. 325). Пока (о < п растет с ростом о). При (о > ц)(, имеется область отрицательных п, не имеющая непосредственного физического смысла. Мы скажем о ней несколько слов ниже. Затем п становится снова положительным и растет с ростом (о, но при этом п < 1, так как р < 0. Здесь волна, выходящая из пластинки, опережает по фазе волну, идущую мимо пластинки, фазовая скорость в пластинке больше с. [c.339]

В фокальной плоскости объектива АА и должна быть расположена фазовая пластинка, ослабляющая 5 (и Д) и сообщающая добавочную разность фаз. [c.366]

Нулевой максимум есть изображение источника света, образуемое конденсором и объективом. Обычно источником служит диафрагма, расположенная в фокальной плоскости конденсора. Форма выреза этой диафрагмы и определяет форму нулевого максимума, а следовательно, и форму утолщения (утоньшения) фазовой пластинки. Из ряда соображений она делается обычно в виде небольшого кольца. [c.366]

Предположим, что в рабочую зону поместили плоскопараллельную пластинку перпендикулярно оптической оси интерферометра. Такая пластинка внесет фазовое искажение в объектный пучок, которое можно выразить соотношением Лф=(2л/л)иф где к—длина волны [c.107]

Кроме кварца и исландского шпата для изготовления фазовых пластинок часто употребляют слюду, из которой расщеплением можно легко получать однородные тонкие пластинки. Хотя слюда относится к двуосным кристаллам, с помощью пластинки можно внести между двумя лучами разность хода, равную К/4 или Х12. Хорошие пластинки можно изготовить из нагретых и растянутых в определенном направлении пленок поливинилового спирта, обладающих двойным лучепреломлением. [c.52]

Создание ахроматических фазовых пластинок — задача достаточно трудная. Однако в отдельных конкретных случаях ее удается решить. Например, хроматизм одной пластинки можно компенсировать с помощью другой пластинки, сделанной из иного материала. Неплохо это удается с помощью пленочных фазовых пластинок. Дело в том, что при растяжении различных органических полимерных пленок в них возникает двойное лучепреломление разного знака (одни аналогичны положительным одноосным кристаллам, другие — отрицательным). Хорошие результаты дает, например, комбинация растянутых пленок ацетата и нитрата целлюлозы. Пленки при этом взаимно ориентируются так, чтобы направления наибольших показателей преломления были скрещены. Тогда нормальный хроматизм ацетата целлюлозы компенсируется аномальным хроматизмом нитрата [c.52]

Этот метод быстро внедряется в световую микроскопию (46—59]. Следует коротко сказать о принципе действия и указать на преимущества его применения для металлографических исследований. При методе фазового контраста (МФК), открытого Цернике [60] для просвечивающей микроскопии, необходимо создать разницу хода в /4 длины световой волны, т. е. разницу фаз в 90° преломленного луча по отношению к непреломленному. Это оказалось возможным благодаря применению стеклянной пластины, на которую наносят тонкий, сдвигающий фазу на 90° слой относительно прозрачного вещества. Фазовая пластинка влияет на открывание диафрагмы и изменяет картину дифракции так сильно, что в поле зрения вновь передается разница уровней (глубина резкости) при разной яркости освещения. [c.14]

Наблюдение в светлом поле при прямом освещении осуществляется с помощью объектива 7 или 8, полупрозрачной пластинки 9, ахроматической линзы 10 и окуляра 11. При использовании косого освещения смещают апертурную диафрагму 3 и в ход лучей включают объектив 7 или 8, полупрозрачную пластинку 9, ахроматическую линзу 10 и окуляр 11. Наблюдение с фазовым контрастом ведут при включенных линзах 25, 26, световом кольце 27 и фазовом кольце 28 ахроматическая линза 10 должна быть выведена из хода лучей. Для проверки совмещения фазового и светового колец в ход лучей включается линза 29. Контрастность изображения при всех видах работ повышают включением в ход лучей сменных светофильтров 80. [c.101]

Если Пластинка, рассмотренная в примере, защемлена по наружному контуру, аналогичные рассуждения приводят к выводу, что возможна только такая фазовая траектория, для которой [c.78]

В момент фазового превращения образец изменяет свою длину, что вызывает поворот зеркальца вокруг подвижной опоры 11, соединённой с эталоном. Записываемая на пластинке кривая резко изменяет своё направление, характеризующее изменение длины образца. [c.191]

Видно, что для фазового элемента, выполненного в виде четвертьволновой фазовой пластинки (б = я/2), [c.292]

Соответственно для фазового элемента, выполненного в виде полуволновой фазовой пластинки (б = п), [c.292]

Если в схемах, показанных на рис. 169, б, д, после призмы-расщепителя или перед призмой-анализатором поместить четвертьволновую фазовую пластинку Q, эффект подавления аддитивной составляющей сигнала перестает зависеть от азимута призмы-анализатора. Это происходит в силу преобразования линейных ортогонально-поляризованных пучков в ортогональные циркулярно-поляризованные пучки. В схеме на рис. 169, е [26], работающей на обратном рассеянии, функции расщепителя и анализатора совмещены в одной призме. Поляризационная развязка приемной и формирующей частей в дифференциальных схемах позволяет легко осуществить последовательно измерение двух ортогональных проекций скорости. Переход от измерения одной [c.293]

Камера для исследования поликристаллов РКД. Камера предназначена для съемки поликристаллических образцов в монохроматическом рентгеновском излучении с целью фазового анализа. Образцы могут иметь форму тонких цилиндриков или пластинок. [c.11]

Переключение реле происходит на поверхности ц — 1 = 0, которую обозначим А. Наряду с движениями без скольжения, когда / (i] — i) = +1, в системе возможны скользящие движения, когда /(т1 — I) I < 1. Последние происходят в плоскости А на так называемой пластинке скользящих движений А . Основным периодическим режимом модели с сухим трением будет симметричное движение без скольжения, фазовая траектория которого дважды за период [c.237]

Начиная с v 10 Гц Д. и. проводят в свободном пространстве измеряют коэф. пропускания Т эл.-магн. волн плоскопараллельной пластинкой вещества (рис. 4) или коэф. отражения R от бесконечного слоя, а также соответствующие им фазовые сдвиги волны в образце Ф И "ф. По Френеля формулам рассчитывают п и к [c.701]

Фазовые скорости с т и Спд гармония. И. в. частоты 0) в стержне и пластинке соответственно равны — [c.101]

В стержнях II пластинках, размеры к-рых в направлении распространения И. в. ограничены, в результате отражений от концов возникают стоячие И. в. Если размеры пластинки ограничены по фронту И. в., то в пластинке возможна целая совокупность И. в., отличающихся друг от друга фазовыми скоростями и распределением амплитуд вдоль фронта. Такие И. в. являются одним из видов нормальных вола, в упругих волноводах (см. Волновод акустический). И. в. возможны не только в плоских, но и в искривлённых пластинках (т. н. оболочках), В этом случае возможность существования и характеристики волн определяются геометрией оболочки и граничными условиями на её краях. Так, в замкнутой сферич. оболочке И. в. невозможны, в то время как в замкнутой цилиндрич. оболочке со свободными концами цилиндра И. в. возможны они распространяются как в направлении, перпендикулярном образующей, так и вдоль неё. [c.101]

КОСТЬ второй линзы кюветы вводится фазовая пластинка . В данном случае в качестве фазовой пластинки используется зеркало X, представляющее собой металлизированную стеклянную пластинку (фазовый сдвиг получается при отражении от металлического слоя) в центральной части зеркала остается неметаллизи-рованный участок шириной 50 р, простирающийся на всю длину зеркала (фазовый сдвиг при отражении от этого участка равен нулю, а коэффициент отражения ниже, чем от металлизированного участка) ). Фазовое зеркало размещается таким образом, чтобы на неметаллизированную зону падал центр дифракционной картины. При помощи второго обычного зеркала Z, и дополнитель- [c.485]

Сдвиг фаз ф один и тот же для всех порядков т. Так как после дифракции на ре-шетке спектры различных порядков пространственно разделяются на независимые пучки, то можно оказывать воздействие на каждый из них, не меняя при этом амплитуды и фазы всех остальных пучков. Например, если на пути нулевого пучка поставить прозрачную пластиику, которая изменила бы его фазу на ф, то фазовые соотношения между дифрагированными пучками будут такими же, как и у амплитудной решетки. С введением такой пластинки фазовая решетка действует как амплитудная. На этом основан метод фазового контраста, используемый в микроскопии (см. 59). [c.342]

Пример 5. Электромагнитный прерыватель (lOj. Рассмотрим модель электромагнитного прерывателя (рис. 4.41), представляющую собой пример динамической системы с трехмерным фазовым пространством, которое оказывается вырожденным. Это позволяет свести задачу к изучению точечного отображения полупрямой в себя. На схеме рис. 4.41 катушка /W с железным сердечни ком включена в цепь с источником постоянной э. д. с. Е. Электрическая цепь может замыкаться и размыкаться при помощи подвижного контакта (молоточка), укрепленного на упругой ножке. Обозначим через л координату смещения молоточка прерывателя от его положения в отсутствие источника э, д. с. Будем считать, что мягкая пластинка Л, укрепленная на молоточке, не препятствует его отклонению в сторону отрицательных х. Координату [c.109]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Значение предложенного Аббе метода оценки разрешающей силы микроскопа заключается также в том, что он открывает дополнительную возможность его применения любой волнистый рельеф можно рассматривать как некоторую фа.ювую решетку. Для наблюдения ее изображения нужно превратить такую фазовую решетку з амплитудную, т.е п систему светлых и темных полос. В теории фазовой решетки доказывается, что это можно сделать, если уменьшить или увеличить на п/2 разность фаз между волнами, ответственными за нулевой спектр и спектры высших порядков. Цернике указал, что для этого достаточно внести тонкую стеклянную пластинку в фокальную плоскость объектива микроскопа. На область в центре такой пластинки, где локализован максимум нулевого порядка, наносится тонкий прозрачный слой, который изменяет на п/2 фазу волны, распространяющейся в направлении только этого спектра. Для осуществления такого изменения фазы глой вещества с показателем преломления п должен иметь толщину ./4(п — 1). Этот метод, получивший название фазового контраста, позволяет исследовать очень нечеткие структуры и играет большую роль в различных приложениях. [c.344]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Решетки, изображенные на рис. 9.22, представляют собой, по существу, фазовые решетки, отдельные элементы которых отличаются не различием в отражающей или пропускающей способности, влияющей на амплитуду волны, а своей способностью изменять фазу волны. В данном случае изменение фазы происходит вследствие геометрической формы пластинки, отражающей или пропускающей волну. Можно воздействовать на фазу волны, осуществляя различие в показателе преломления пропускающего слоя при его неизменной толщине такого рода фазовые решетки удается создавать, вызывая в прозрачном теле ультраакустическую волну. Была осуществлена и фазовая решетка, основанная на различном изменении фазы волны при отражении от стекла и металла (С. М. Рытов [c.206]

Фазовая пластинка представляет собой пластинку из прозрачного материала, имеющую соответствующее утолщение или утонь-шение на месте нулевого максимума. Эта же часть пластинки покрывается поглощающим слоем с той или иной абсорбционной способностью. [c.366]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Пластинки в четверть и полволны называются фазовыми. Фазовые хроматические пластинки изготавливают обычно из кварца или исландского шпата. Оценим, например, толщину пластинки в 1/4 волны, вырезанную из исландщсого шпата. Для Х = 5900 А (желтый цвет) исландский шпат имеет разность По— ==0,172. Отсюда по формуле (18.3) получаем толщину пластинки с1 = = 8,6-10 см. Для = 4600 А (синий свет) о— = 0,184 и < = 7,8- 10 см. Как видно, толщина четвертьволновой пластинки очень мала, так что ее изготовление представляет собой большие трудности. Поэтому обычно пластинку делают толще настолько, чтобы она создавала, разность хода ( г-1-1/4) X, где т — целое число. [c.52]

Здесь использованы безразмерная пространственная координата X. отнесенная к характерной длине пласта, безра шерное время г, пропорциональное объему докаченной жидкости, безразмерные интенсивности фазовых переходов отнесенные [c.325]

Теория фазовы.х переходов, особенно фазовых переходов первого рода, для нефтяной и газовой промышленности имеет большое значение. Фазовые переходы имеют место при разработке нефтяных и газоконденсатных место-(зождений, при транспорте и переработке нефтепродуктов. С теорией фазовых переходов связана такая большая проблема, как нефтеотдача пластов. Дело в том, что при данной пластовой температуре снижение давления в пласте при разработке месторождения приводит к дополнительному образованию фаз и при определенном их сочетании (газ жидкость) может способствовать притоку нефти к скважине. Однако в природе существуют скопления углеводородов самого разнообразного состава, находящихся в различных пластовых условиях. Поэтому каждая пластовая система представляет собой самостоятельную проблему для разработки. Даже нефть по мере отбора ее из данного пласта будет отличаться по своим свойствам от нефти, которая в пласте остается. Вместе с тем исходя из общей теории фазовых переходов можно утверж,дать, что за счет изменения фазового состояния системы можно увеличить приток нефти к скважине и тем самым обеспечить повышение нефтеотдачи пластов. [c.96]

При ТМО сталей наблюдается весьма сложное взаимодействие процессов пластической деформации и фазового превращения. Известно, что при пластической деформации в области стабильного аустенита (выше точки Асз) зерна аустенита дробятся на более мелкие и процесс блокообразования протекает более интенсивно. Последующая закалка, при которой температура стали быстро снижается ниже температуры рекристаллизации (чем предотвращается развитие собирательной рекристаллизации), позволяет сохранить блочную структуру деформированного аустенита до начала мартенситного превращения, которое протекает в пределах блочной структуры аустенита. Чем мельче будут получаемые при высокотемпературной деформации блоки в аустените, тем более дисперсной окажется структура мартенсита. Это и понятно, так как в тонкой структуре аустенита с нарушенным строением кристаллической решетки в областях границ блоков имеется большое число центров, энергетически выгодных для образования зародышей кристаллов мартенсита, а это предопределяет развитие тонких мартенситных пластинок. Превращение аустенита в мартенсит сопровождается дальнейшим измельчением областей когерентного рассеивания внутри кристаллов мартенсита до 10 — 10- см [19]. [c.15]

Образование частиц износа в форме тонких пластинок объясняется с позиций теории износа отслаиванием [126]. Хотя в настоящем своел состоянии эта теория применима только для случая низких скоростей скольжения, когда увеличение температуры па контактирующих поверхностях так мало, что диффузия и фазовые превращения не входят в механизм износа, достоинство ее заключается в том, что размер частиц износа и механизм их образования рассмотрен с позиций развития дислокационных процессов, протекающих в поверхностных слоях металлов. Теория износа отслаиванием основана на следующих соображениях [c.90]

Оптические компенсационные схемы можно осуществить и без введения фазовых пластинок. Особенно просто это удается в схемах ЛДИС с интерферометром в приемной части. Примером могут служить оптическая схема с опорным пучком, показанная на рис. 169, в, и инверсная дифференциальная схема, представленная на рис. 169, ж. В первой из них противофазность доплеровских составляющих создается за счет сдвига фазы на я в сигнальном рассеянном пучке на передней грани рекомбинационной плоскопараллельной пластинки интерферометра. Во второй схеме поворот фазы одного из интерферирующих рассеянных пучков получается при делении на задней грани призмы Дове в интерферометре. В обоих случаях получение фазового сдвига эквивалентно введению фазовой полуволновой пластинки в один из интегрирующих пучков. К достоинствам этих оптических компенсационных схем следует отнести слабое влияние эффекта деполяризации рассеянных пучков на компенсацию. Полного устранения влияния деполяризации можно достигнуть, поместив поляроид на входе интерферометра. [c.294]

Для многих ЛДИС более удобен электрооптический частотный модулятор с вращающимся электрическим полем [100, 171]. Такой модулятор может быть выполнен на кристаллах, обладающих двойным поперечным эффектом Поккельса и вырезанных поперек оптической оси третьего порядка. Вращающееся электрическое поле возбуждается в плоскости, перпендикулярной оптической оси, двумя парами электродов, попарно ориентированными в ортогональных плоскостях. На каждую пару электродов соответственно подаются ортогональные по фазе электрические сигналы. Такой электрический модулятор эквивалентен фазовой пластинке, вращающейся с угловой скоростью, равной половине частоты возбуждающего электрического сигнала. [c.298]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...