Ско рость движения точки

Обычно силы известны, неизвестны же величины подлежащие определению внутреннее давление и ско рости движения в различных точках жидкости. [c.72]

Так как мощность двигателя ограничена, то чем больше ско-, рость движения трактора, тем меньше развиваемое гусеницами тяговое усилие, и, наоборот, чем больше должно быть тяговое усилие, тем меньшая скорость должна быть выбрана водителем трактира. Например, у трактора дТ-55А скорость на I передаче равна 3,59 км ч и тяговое усилие 2850 кГ (наибольшее), а на II передаче соответственно 4,65 км/ч и 2Ю0 кГ и т. д. [c.114]

Но величины относительных скоростей всех точек контура колеса одинаковы, как это следует из теории вращательного движения. Направлены они по касательным к контуру (рис. 51). Зная относительную у и переносную у ско-рости точки А колеса, можно найти абсолютную скорость этой точки. [c.139]

При установившемся (или иначе, стационарном) движении каждая точка, , г пространства характеризуется определенной, не изменяющейся во времени ско-ростью (м) частицы М, М", М ",. .., придя в точку 1 в различные моменты времени, будут иметь в этой точке одну и ту же скорость и (постоянную по величине и направлению). [c.82]

Следовательно, при поступательном движении тела все его точки описывают одинаковые траектории и в любой момент времени имеют равные по величине и параллельно направленные ско рости и ускорения. [c.142]

При помощи уравнений относительного движения ( 33) доказать, что при движении материальной точки с ускорением а> г, направленным к неподвижному центру, ее траектория относительно осей, вращающихся с угловою ско ростью (О, будет представлять круг, описываемый с постоянною угловою скоростью 2(0. [c.88]

Условие, налагаемое удерживающей конечной связью на скорости частиц системы. Нетрудно показать, что рассматриваемые нами связи налагают ограничения не только на положение, но и на ско рости частиц несвободной системы. В самом деле, уравнения (27.1) должны соблюдаться в любой момент t, следовательно, во всё время движения системы левые части уравнений (27.1) должны равняться постоянным (а именно, нулю). Отсюда непосредственно вытекает, что полная производная любого порядка по времени от левых частей наших равенств должна равняться нулю. В частности, если возьмём первую производную, то получим равенства, ограничивающие скорости частиц системы [c.275]

Сложное плоское движение звена в каждый момент времени приводится к вращению его вокруг мгновенного центра вращения или мгновенного центра скоростей М. с мгновенной угловой ско-ростью т и мгновенным угловым ускорением е (фиг. 12, а). Векторы линейных скоростей и ускорений всех точек звена удобно определять графически построением плана скоростей и плана ускорений. [c.133]

Перейдем к анализу решений при сверхзвуковом движении гра-ницы (I / I > с ). Если границы сближаются со сверхзвуковой ско-ростью, т.е. / < —с, то ф(/) монотонно убывает ( ф < О ), а /(/) монотонно возрастает ( j/ > О ), и в некоторый момент времени t = t они пересекутся (рис.4.8,6) ol- Точка [c.162]

Эта формула позволяет найти все элементы движения, в частности построить линии тока. Последние представляют собой замкнутые кривые охватывающие вихревую нить. В точках около вихревой нити ско рость становится бесконечно большой. Очевидно далее, что в точках лежащих в плоскости вихревой нити, скорость направлена парал лельно оси Oz. Отсюда следует, что вихревая нить будет пере мешаться параллельно оси Oz. Однако скорость перемещения нити оказывается бесконечно большой. Конечно, на самом деле мы всегда имеем дело не с вихревой нитью, а с вихревым кольцом конечных размеров, которое будет уже перемещаться с конечной скоростью, притом тем большей, чем меньше поперечное сечение кольца. Однако необходимо отметить, что вихревое кольцо конечных размеров, вообще говоря, будет с течением времени испытывать деформацию. [c.202]

Ш у21—ш.уь ОгХ — Л представляют собо й проекции ско рости вращения частицы жидкости (так же как твердого тела) во круг мгновенной оси, проходящей через точку М. Такое вращатель ное движение частиц жидкости называется вихревым движением а компоненты угловой скорости <0г — компонентами вихря. [c.48]

Канавокопатель движется со скоростью 1080 м1н. Скорость движения ленты с ковшом о, = 1 м сек. Определить величину ско< рости точек рабочей (ор) и холостой (о ) частей ленты по отношению к Земле. [c.95]

Т. обр. абсолютное движение ствола орудия) после выстрела определяется состоянием его-до выстрела. Если скорость с равна той ско--рости V, к-рую приобретает под влиянием отдачи ствол орудия, находящегося перед, выстрелом в покое, то г( = 0, т. е. ствол орудия немедленно после выстрела останавливается. Энергия отката ствола делается так--же равной нулю. Но в этом случае, для того чтобы придать стволу к моменту выстрела, скорость с=у, необходимо приложить к-орудию импульс, равный отдаче орудия, т. е. накатывать ствол вперед силами, равными тем силам, к-рые прилагаются к обыкновенным орудиям для торможения отката. Сделав ско--рость с равною 2 , мы уменьшим энергию отката в 4 раза. Заставляя эту энергию расходоваться на сжатие пружин или других эластичных приспособлений, способных при- -дать стволу орудия в момент следующего выстрела снова почти ту же скорость с, мы получим очень простой способ уменьшать энергию отката в 4 раза и возможность использовать эту энергию для того, чтобы при следующем выстреле ослаблять влияние его отдачи. Кроме того способ этот позволяет использовать всю энергию отдачи, к-рая расходуется обыкновенно бесполезно, для увеличения энергии снаряда. Действительно энергия снаряда (вместе с пороховым зарядом) равна для этого случая [c.168]

В случае безвихревого движения, когда угловая скорость вращения частиц жидкости равна нулю, в точке Р однозначно и называется потенциалом скоростей. При переносе начала О потенциал ско-ростей изменится во всех точках жидкости на одну . [c.39]

Очевидно, что скорость точки, вычерчивающей годограф ско рости, будет равна эдг = у, т. е. ускорению точки при ее движении по траектории. Размерность ускорения [c.137]

Если движение стационарно относительно данной системы координат, то поверхность разрыва неподвижна относительно этой системы, а газ протекает через неё. При этом нормальная к поверхности разрыва компонента скорости газа должна быть равна скорости звука. Если обозначить посредством а угол между направлением ско-.рости газа и касательной плоскостью к поверхности, то должно быть v — vs n( — с, или [c.424]

Изменение потребляемой мощности в зависимости от режима работы потребителя происходит по определенному закону. Если, например, двигатель установлен на автомобиле, то при обычных схемах трансмиссии ско- " рость вращения колес, связанных через трансмиссию и сцепление с валом двигателя, примерно пропорциональна скорости движения автомобиля, от которой зависит сопротивление его движению. Поэтому мощность, затрачиваемая при определенных условиях движения автомобиля, на его перемещение,. зависит от числа оборотов выходного вала трансмиссии. В зависимости от условий движения автомобиля на любой скорости сопротивление может меняться, вследствие чего изменяется мощность, затрачиваемая на преодоление сопротивления движению. Линии 1—1У характеризуют изменение потребляемой мощности в зависимости от числа оборотов вала двигателя. [c.269]

Отношение AS/ t представляет собой среднее значение ско рости движения точки на пути длиной AS. Таким образом, Kai следует из равенства (3.87), [c.71]

Скоростью качения нитей, изображенных на рис. 6.1, назовем скорость движения той геометрической фигуры (контура), которую образует катящаяся нить. Такое определение однозначно, поскольку движущиеся (катящиеся) контуры па рис. 6.1 сохраняют неизменной во время движения свою форму (стационарные волны). Эту скорость движения обычно называют фазовой. Она не равна ско рости движения физических частиц катя1цихся нитей. Фазовая скорость равнялась бы скорости движения тени от нити при проектировании катящейся нити на плоский окран. [c.95]

Направление завихрений волн позволяет предположить, что процесс дефор мирования металла во впадинах волн отстает от деформирования их гребней, вследствие чего последние завихря-ются. Это может быть связано с особенностями строения титана, обладающего высокой степенью неравномерности деформации. Если это так, то искажение волн может быть уменьшено путем понижения ско>рости движения фронта точек встречи соединяемых элементов, что равнозначно понижению скорости детонации взрывчатого вещества или созданию и увеличению угла между пластинами. О правильности этого предположения свидетельствует ббльшая прочность соединений, сваренных при исходном расположении соединяемых элементов под углом по сравнению с расположенными параллельно относительно друг друга (см. фиг. 1-1 и 1-П1). [c.44]

Здесь Хо -г- амплитуда колебания частицы воздуха, с — скорость звука. Соотношение (3) выражает то обстоятельство, что на всяком звуковом "луче частицы находятся в разных фазах своего движения, причем фазы эти зависят от расстояния частиц от источника. звука. Ско рость движения частицы легко найти, диференцируя выражение (3) по времени. Вводя понятие амплитуды (т, е. наибольшего мгновенного значения) скорости, получш для нее соотношение [c.10]

Траекторис точки М является эллипс, имеющий уравнение х -/а + у /Ь = 1, Ч.Э/1ЛИПС построен на рис. 224, а. Находим параметрические уравнения годографа ско> рости точки по формулам (69.1), т. е. дифференцируя уравнения движения точки [c.167]

Материальные тела, изучением движения >чГеТ ы Та ического ИЛИ расчетом которых занимаются отдель-движения и механического ные из этих наук, весьма различны между взаимодействия, общие для собой. Но все ЭТИ науки имеют много об-любых материальных тел щего И объединены под названием механика не случайно движения материальных тел, так же как и их механические взаимодействия, обладают многими общими свойствами, независимыми от движущихся тел. Например, можно говорить о ско рости какого-либо тела независимо от того, что именно представляет собой это тело, будь то дождевая капля, футбольный мяч, поршень или самолет. Точно так же можно говорить о вращении материального тела независимо от того, является ли это тело маховым колесом, ротором молочного сепаратора, вальцом вальцового станка, волчком или планетой. Можно установить, следовательно, общие свойства движения материальных тел независимо от того, какие именно материальные тела совершают эти движения. Аналогично можно изучать и механические взаимодействия и их общие свойства, не интересуясь тем, какие именно физические тела взаимодействуют между собой. [c.6]

Так как скорость хаотического движения молекул нропорцпо-пальна корню квадратному из температуры, то вероятная ско-рость отраженных молекул может быть выражена через вероятную скорость молекул набегающего потока и отношение температур [c.160]

Под жидкостью здесь и далее понимаются как соб етвенно капельные жидкости, так и газы или пары жидко сти. Жидкость, не обладающая вязкостью, обычно назы Бается идеальной. В большинстве рассматриваемых слу чаев параметры движения, т. е. скорость, давление, плот ность, температура жидкости, изменяются непрерывно В некоторых случаях течение носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возни кают разрывы непрерывности или скачки значений скО рости и термодинамических параметров. [c.306]

Если знаки S и S одинаковы, то ско рость но абсолютр/ой ио.личине шулра-стает, и движение называется ускоренным, в противном случае — замедленным. Основные задачи кинематики прямолинейного движения приведены в табл. 3. [c.370]

Если ведомое звено перемещается проектируемым кулачком только в одну сторону, а возвращается в исходное положение каким-либо другим устройством при отсутствии соприкосновения ролика с кулачком, то область возможных положений центра вращения кулачка ограничивается только одной касательной. Например, для механизма со скоростью V, направленной вверх, и угловой ско-ростью 01 против движения часовой стрелки эта область лежит по левую стооону линии тт (фиг. 109). [c.524]

Расчеты показали, что при х < 0.5 течение жидкости на-правлено от стенок к центру, а при х > 0.5 — наоборот. Чем ближе к жз = 0.5, тем скорость жидкости меньше (см. рис. 4). Наибольшая скорость на гранях жз = О, жз = 1. В центральной точке гексагона ско-рость равна нулю. Геометрия псевдолиний тока при разных числах Релея в плоскостях жз = onst отличается как кривизной линий, так и скоростями движений частиц жид кости по этим линиям. Чем больше R, тем больше кривизна и скорость. На рис. 3 приведено сопоставление псевдолиний тока при N = 2 (штриховые линии) и 7V = 4 (сплошные линии). [c.400]

Следует обратить внимание на эту картину движения и вдуматься в полученную теорему. Возьмем для сравнения движение материальной точки, масса которой равна единице. Оно зависит от силы, действующей на точку, а у нас движение полюса зависит от момента сил. Но особенное различие заключается в том, что при движении материальной точки величина силы и ее проекций дает величину ускорения движения (или его проекций). Между тем, при движении полюса величина момента дает не ускорение, а ско- рость полюса моменты сил равны скоростям полюса. Когда момент сил равен нулю, то и скорость полюса равна нулю. Когда момент сил постоянный, то и скорость полюса постоянная, т. е. мы имеем здесь движение без инерции с прекращением сил J eйчae же прекращается и движение полюса. Чтобы цоддерживать это движение, необходимо постоянное действие сил. В этом состоит глубокое отличие движения полюса от движения материальной точки. Полюс не обладает способностью сохранять свою скорость после прекращения силы. Можно сказать, что сила (или, точнее, момент сил) [c.202]

Рассмотрение первых интегралов, полученных нами из теорем об изменении количества движения и кинетического момента точки, позволяет сформулировать следующее правило если равнодействующая приложенных к материальной точке сил равна нулю, то точка движется с постоянной линейной ско-ростью если момент равнодействующей приложенных сил равен нулю, то точка движется с постоянной секториальиой скоростью. [c.211]

Как отмечалось ранее, урав1 ения Ньютона справедливы только в инерциальных системах отсчета. Однако на практике часто встречаются и неинерциальные системы. Поэтому необходимо найти уравнения движения относительно таких систем. При этом естественно исходить из уравнений Ньютона, которые, как известно, содержат массы и ускорения материальных точек, а также силы, действующие на них со стороны других тел. Массы точек и время инвариантны относительно перехода от одной системы отсчета к другой, а силы являются функциями положений и ско-ростей точек. Таким образом, чтобы вывести интересующ ие нас уравнения движения, прежде всего нужно выяснить, как преобразуются положения, скорости и ускорения при переходе от инерциальной системы к неинерциальной системе отсчета. В свою очередь для решения этого вопроса следует с кинематической точки зрения проанализировать движение одной произвольной системы отсчета относительнб другой произвольной системы отсчета. Кстати напомним, что в классической механике системы отсчета мыслятся связанными с твердыми телами, поэтому кинематика движения одной системы отсчета относительно другой эквивалентна кинематике твердого тела. [c.150]

П.В астрономии. Притяжения Луны, Солнца и планет на Землю вызывают движение земной оси в пространстве, к-рое разлагается на две составляющие прогрессивное. движение по конусу с углом между образующей и осью конуса, равным наклонности эклиптики к экватору, и периодом ок. 26 ООО лет, называемое П.,имелкое периодич. колебание, называемое нутацией (см.). П. состоит в движении точки весеннего равноденствия навстречу годичному движению Солнца, что укорачивает длину тропическ. года по сравнению со звездным годом. Ско- Рость р движения точки весеннего равноденствия в год называется постоянной П. П. влияет на координаты светил, меняя их долготу на величину р, оставляя неизменной широту. Влияние П. на прямое восхождение а и склоненже a более сложно и обычно учитывается при помощи разложения в ряд [c.330]

Следует также иметь в виду, что каждая дислокация окружена силовым полем 1см. уравнения (5), (7)], изменяющим растворяющую способность этого объема кристаллической решетки. Продвижение дислокации в таком облаке из растворенных атомов затруднено и, следовательно, требует большей величины критического наш ряжения. Дислокация в твердом растворе либо вырывается из облака , либо продвигается, таща его эа собой. Напряжение, требующееся для этого, зависит не только от природы облака , но и от ско рости деф01рмаци и, кото рая и предопределяет результат процесса. Следовательно, величина напряжения То, предопределяющего движение дислокации, окруженной облаком, также может изменяться в широких пределах. [c.378]

Криволинейное движение тяжёлой точки в пустоте. Материальная точка AI (например, пуля) брощена с начальной ско.ростью Уо под углом fff к горизонту. Найти движение этой точки-, пренебрегая силой сопротивления воздуха. [c.376]

Механизм укладки работает следующим образом. Хлеб подается ] к агрегату двумя параллельными равными потоками и поступает на хлебоприемный склиз, откуда соскальзывает на ленты транспортера и накапливается у отсекателя. Последний при каждом качательном " движении в установленном ритме пропускает по одному хлебу (в ка-, ждом ручье). При этом пальцы отсекателя входят в зазор между изделиями (зазор образуется благодаря круглой форме изделий), не нарушая целостности корки. Величина ритма регулируется при помощи вариатора. Контрольный диск с секторным вырезом вращается в ритме питателя. В момент, предшествующий качанию отсекателя, вырез диска находится на линии светового луча фотоблокировки. Если на позиции перед отсекателем хлеб есть, то щуп, прохо- дящий между лентами транспортера в зону движения хлеба, нажат, щиток перекрывает вырез и машина продолжает работать. Если же на этой позиции хлеба нет, то щиток не повернется и вырез открыт, и тогда срабатывает фотоблокировка, останавливающая укладочный механизм до подхода хлеба. Благодаря тому, что линейная скорость ленточного транспортера, подающего хлеб, значительно больше ско- рости цепного транспортера с лопатками 13, хлеб, пропущенный от- секателем, догоняет очередную лопатку и, прижимаясь к ней, про-должает двигаться со скоростью цепного транспортера между двумя его лопаткам и наклонной плоскостью, образованной столиками 14, [c.254]

Напряжение трения. Рассмотрим формулу для напряжения тре ния в ламинарном потоке. В таком потоке трение возникает как результат диффузии молекул, сопровождающейся переносом количе ства движения из одного слоя в другой, что приводит к измененик> скорости течения, т. е. к появлению относительного движения частиц газа в слоях. В соответствии с гипотезой, высказанной впервые Ньютоном, напряжение трения пропорционально для данных условий величине скорости этого движения, приходящейся на единицу расстояния между слоями с относительно перемещающимися частицами. Если расстояние между слоями Ап, а относительная ско рость частиц Ли, то отношение Av/An в пределе при Ап- 0, когда слои соприкасаются, равно производной dv/dn, называемой нормальным градиентом скорости. На основе указанной гипотезы можно записать следующую формулу Ньютона для напряжения трения [c.23]

На втором этапе строят профиль криволинейной части хобота и условия горизонтального движения его конца при изменении вылетг Это равносильно требованию, чтобы грузовой неуравновешенны момент на всех вылетах был равен нулю, т. е. равнодействующа усилий в шарнире стрела-хобот от веса груза всегда должна быт направлена по оси стрелы О и (см. рис. 6.44, а). Для совпадения на правления силы Nq с осью стрелы необходимо, чтобы ось стрелы, ли ния действия веса Q груза и ось оттяжки О У пересекались в одно точке Р, которая одновременно является мгновенным центром ско ростей хобота. На этом основано построение кривой хобот (рис. 6.44, б, в). Исходя из конструктивных ограничений, выбираю положение шарнира оттяжки. По найденным ранее значениям /о i /ix строят ряд положений стрелы и хобота по вылету так, чтобы Konei хобота в положениях Т, Т, T. располагался на одной горизонтали Затем продолжают ось стрелы до пересечения с линией действи веса груза и находят положения мгновенных центров Р, Р, и Pg соединив которые с точкой 0 получают направления оттяжки. Опу СТИВ перпендикуляры из точек U, Ui, U2 на соответствующие направ ления оттяжки, находят точки V, У,, V2 касания оттяжки с профилем хобота при этом фиксируют углы б, б,, 62 и длины /ахч ( 2x)i. [c.180]

Рассмотрим груз весом С, подвешенный к пружине АВ, конец Л которой за креплен неподвижно (рис. 18). Когда груз находится в покое, удлинение пружи-1 ны равио /ст. Положим, что в некоторый момент времени груз был смещен из положения покоя низ по вертикали на величину уо и отпущен с начальной ско- ростью Уо- Определим возникшее движение груза, пренебрегая массой пружины Примем груз за материальную точку я направим по его вертикаль ной прямолинейной траектории ось у (рис. 19). Начало координат О совместим с положением покоя груза, которому соответствует статическое удлинение пружины Тогда начальному положению груза Ма будут соответствовать ко-.ордината /0 и проехция начальной скорости Уо. [c.296]

Так как намоточные станки обычно -имеют один приводно двигатель шпинделя, от которого через редукторный мexaниз переда-ется движение и на раскладывающее устройство, то ско рость перемещения раскладника связывают оо скоростью враще ния шпинделя намоточного станка, а значит, и наматываемого каркаса. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...