Связь конечная

В плоском изэнтропическом случае при независимой переменной у уравнение (2.11) интегрируется в конечном виде, а при независимой переменной интегрируется соответствующее уравнение (3.27). Искомые величины а, в, ф в первом случае и величины а, в, у во втором случае связаны конечными уравнениями. [c.102]

Первая основная задача динамики точки состоит в определении равнодействующей сил, вызывающих заданное движение материальной точки с известной массой. В зависимости от того, в какой форме задай закон движения точки, для определения равнодействующей сил можно применять уравнения движения в векторной, координатной или естественной форме. Во всех этих случаях задача сводится к определению ускорения из известных кинематических уравнений движения. Определение ускорения при этих условиях не связано, конечно, с какими-либо принципиальными трудностями, поэтому первую основную задачу динамики точки (прямую задачу) можно считать достаточно элементарной, хотя, решая именно эту задачу, И. Ньютон установил закон всемирного тяготения. [c.321]

Как и в предельном случае дифракции Фраунгофера, в области малых значений г, отвечающих дифракции Френеля, при гауссовом распределении амплитуд не наблюдается осцилляций интенсивности, характерных для дифракции на отверстиях, выделяющих из волнового фронта участок с приблизительно равными амплитудами (см. 36, 37). Это различие связано, конечно, с постепенностью уменьшения амплитуды поля при удалении от точки О, а отнюдь не с конкретным (гауссовым) законом этого уменьшения, который использовался в вычислениях. Действительно, рассмотрим [c.188]

Рассмотрим какие-либо события, происходящие в точках О и Z). В исходной системе Охх первое из них происходит раньше второго можно, однако, указать такую систему О х %, в которой оба события будут одновременны (точки О и Z) лежат на оси х, см. рис. 414), а также систему координат, в которой событие в D произойдет раньше, чем в О (если точка D будет лежать ниже оси х ). Все это связано, конечно, с пространственно-подобным характером точки D. [c.454]

Пусть (Р ) и (Р ) будут два различных положения системы. Предположим, что эти положения выбраны так, что система может перейти из первого положения во второе в промежуток времени от до в своем естественном или действительном движении, когда она находится под действием прямо приложенных сил и сил связи, конечно, при соответствующем выборе начальных скоростей. [c.221]

В этом случае связь конечная, но нестационарная. [c.14]

На первый взгляд может показаться, что отождествление SRa с dRk возможно всегда, потому что среди кинематически возможных перемеш,ений обязательно должно быть и действительное перемещение. Однако этот почти очевидный аргумент не всегда безупречен. Он справедлив для свободных частиц, но не всегда правилен в случае механической системы со связями. Конечно, положение С-точки в пространстве конфигураций можно изменять произвольно, и мы всегда можем отождествить bqi с dqi. Это, однако, не всегда означает, что вариации 6R положений частиц совпадают с действительными перемещениями dR,-. Следует иметь в виду, что вариации накладываются мгновенно, в определенный момент времени, что означает возникновение бесконечных скоростей, в то время как реальное движение происходит с конечными скоростями. Сравнив уравнения (1.2.8) с уравнениями (1.8.3), мы увидим, что в первом случае отождествление bqi с dqi приводит к равенству 6R,- = dRi, а во втором случае — нет. Уравнения первого типа выпол- [c.119]

Таким образом в метрической системе мы имеем метр с его подразделениями дециметр, сантиметр и т. д. и единицу, кратную метра километр. Эталон метра по первоначальному замыслу должен был представлять возможно точнее одну десятимиллионную часть -земного меридиана. Хотя впоследствии оказалось, что это точно не выполнено ), все же совпадение является близким но практическое и юридическое определение метра связано, конечно, с эталоном, а не с измерениями Земли. Причина рассмотренного особого выбора эталона заключается в том, что при десятичном делении прямого угла минута широты на поверхности Земли соответствует одному километру. [c.11]

Свободная я несвободная материальные системы. Связи конечные и дифференциальные. Собрание материальных частиц в конечном или бесконечно большом числе мы назвали системой материальных частиц, или, короче, материальной системой, если движение каждой из частиц зависит от движения остальных ( 143). Когда частицы системы в любой момент могут занимать произвольное положение и иметь произвольные скорости, система называется свободной. В этом случае движение какой-либо частицы свободной системы связано с движением остальных только потому, что приложенная ко взятой частице сила зависит от положения или скоростей других частиц системы. Так, например, три материальные частицы, о которых сказано только, что они взаимно притягиваются по ньютонову закону, составляют свободную материальную систему. [c.272]

Если все связи конечны, то о виртуальных перемещениях системы можно составить себе понятие ещё иначе. Рассмотрим два одновременные возможные бесконечно близкие положения системы. Радиусы-векторы и декартовы координаты частиц в первом положений пусть будут [c.286]

Наконец, когда все связи конечные и система отнесена к независимым координатам ( 190), то все bq будут вполне произвольными, а потому из равенства (36.39) вытекают следующие уравнения равновесия [c.385]

Так как число степеней свободы свободного твёрдого тела равно шести ( 190), то общее число удерживающих связей, конечных и дифференциальных, не может превышать пяти в противном случае все шесть независимых скоростей тела определились бы из уравнений. связей, и следовательно, движение тела было бы вполне определено. [c.514]

Первая группа машин с неподвижными опорами балансируемого ротора (фиг. 1) принципиально представляет собой жесткую связь конечной массы ротора гпр через подшипники с бесконечно большой массой. [c.8]

В предварительных расчетах сравнивались разные способы задания контактных условий между слоями (жесткое закрепление по вертикали и связи нулевой жесткости по горизонтали жесткое закрепление по вертикали и связи конечной жесткости по горизонтали проверка выполнения на контактах слоев условий сухого трения и др.). Так как напряжения и перемещения в центральной части плиты покрытия практически не зависят от способа задания условий па контакте, поэтому выберем наименее трудоемкий способ задания контактных условий. До рещения задачи обоснуем размеры расчетной сетки элементов, необходимые для достижения заданной точности рещения. Известно, что для используемых конечных элементов с удвоением густоты сетки разность между точным и приближенным рещениями для перемещений уменьшается примерно в 4 раза, для напряжений—в 2 раза. Точность решений оцениваем по стабилизации результатов расчетов. За оценку погрешности решения принимаем относительную разность двух значений напряжений, полученных в последовательных расчетах при сгущении сетки в два раза. Ставилось условие, чтобы эта погрешность не превосходила 1 %. В итоге пришли к неравномерной сетке элементов (рис. 9.4). [c.340]

Наличие такого изоморфизма связано, конечно, с инвариантностью уравнений Максвелла относительно замены Е на Н и Н на - Е. Ср. (18.27). [c.402]

НО удалось только благодаря ограничениям, которые пришлось наложить на материальную систему и ее связи конечное число степеней свободы идеальные двусторонние и голономные связи [c.441]

Для сил связи, конечно, получится такое же соотношение, как указанное для активных сил. [c.141]

Поэтому в дальнейшем число обобщенных координат можно обозначать через я, независимо от того, являются ли они независимыми или связаны конечными соотношениями. [c.255]

Рассмотрим точку /И, движущуюся по отношению к подвижной системе отсчета Ox z, которая в свою очередь как-то движется относительно другой системы отсчета OiXit/jZ], которую называем основной или условно неподвижной (рис. 182). Каждая из этих систем отсчета связана, конечно, с определенным телом, на чертеже не показанным. Введем следующие определени-я. [c.155]

Неравенство О служит необходимым условием возникновения интерференции. Здесь следует отметить, что нарушение аддитивности энергетических характеристик связано, конечно, не с нарушением закона сохранения энергии, а с перераспределением потока энергии в пространстве". [c.177]

Это свойство реакций объясняется на макрофизическом уровне непроницаемостью вещества связей. Реакции являются, в частности, внешним проявлением этого физического свойства связей. Конечно, реакции отображают и иные физические свойства связей. Например, существенное значение имеют силы трения, также относящиеся к реакциям связей. [c.26]

Наличие этого потока импульса связано, конечно, с наличием вдоль оси у градиента средней скорости и. Если бы жидкость двигалась везде с одинаковой скоростью, то никакого потока импульса в ней не было бы. Можно поставить вопрос и обратным образом зададимся некоторым определенным значением а и выясним, каково должно быть движение в жидкости данной плотности р, приводящее к потоку импульса а. Имея в виду получить асимптотическпе законы, относящиеся к очень больщим числам Рейнольдса, снова исходим из предположения, что в этих законах не должна фигурировать в явном виде вязкость жидкости V (она становится, однако, существенной на очень малых расстояниях у — см. ниже). [c.244]

Заметим, что по Колмогорову кинетическая энергия пульсацион-ного движения е, дополнительная завихренность со и масштаб турбулентности L связаны конечным соотношением [c.53]

Пусть прямоугольная пластина (рис. 8.10) испытывает изгиб под действием произвольной поперечной нагрузки. Разобьем пластину на ряд прямоугольных элементов со сторонами а я Ь. Связь конечных элементов между собой осуществляется в узлах. В каждом узле задаем по три нереме-щения (прогиб ш н два угла поворота дш дх и дт ду). Потребуем совместности вертикальных перемещений и углов поворота относительно местных осей х, у в узловых точках для прилегающих к узлу конечных элементов. Обобщенные перемещения в узлах конечного элемента обозначим через [c.217]

Величинывходят в задачу как вспомогательные неизвестные и прежде всего в силу их геометрического значения связаны конечным соотношением [c.27]

Теоретически можно представить себе задачу, в которой заданные импульсы и импульсивные связи прикладываются одновременно в момент t . (Зднако на практике чаще всего возникают задачи двух типов 1) задачи, в которых на систему действуют заданные ударные импульсы, а наложенные связи конечны (т. е. не импульсивные) 2) задачи, в которых на систему не действуют ударные импульсы активных сил, но имеются импульсивные связи. Однако при выводе основного уравнения движения системы мы для удобства будем считать, что заданные импульсы и импульсивные связи действуют [c.246]

Наконец, рассмотрим случай, когда на систему наложена связь второго типа. Система с такими связями, конечно, уже не будет катастатической после наложения связи. Все коэффициенты Ег в уравнениях (14.2.1) равны нулю в момент — О, и уравнения (14.3.4), (14.3.5), которым удовлетворяет Аи, в точности совпадают с уравнениями, которым удовлетворяют скорости, допустимые в момент, непосредственно предшествующий наложению связи. Основное уравнение записывается в форме [c.248]

Принцип Гаусса, или принцип наименьшего принуждения. К принципу Даламбера тесно примыкает принцип Гаусса (Gauss), или принцип наименьшего принуждения. Рассмотрим произвольную материальную систему, подчинённую идеальным связям, конечным и дифференциальным. Пусть частица т, системы в момент времени f находится в положении и имеет скорость и ускорение (фиг. 116). Если бы на частицу не действовали никакие силы, то за некоторый малый промежуток времени она бы совершила перемещение [c.356]

Графики зависимости отношения Kzd/Kz от величины т, построенные по формуле (3.34) для значений v = 2, 5, 10, приведены на рис. 3. Видно, что все кривые ведут себя примерно одинаково. Отношение Кзй/Кзс представляет собой монотонно растущую функцию скорости движения трещины и, которая принимает очень большие значения уже для умеренных значений параметра т, соответствующих относительно небольшой величине скоростей движения трещины по сравнению со скоростью распространения упругих волн в материале. Несмотря на то что нет однозначно определенного способа связать конечную, или максимально возможную, скорость движения трещины с какой-либо из кривых на рис. 3, полученные результаты говорят о том, что эта скорость будет порядка 0.35 s, 0.5 j и 0.65 j для значений 7с = 10, 5 и 2 соответственно. [c.111]

Для вязкоупругого тела, не обладающего мгновенной упругой реакцией (модель типа фохтовской), имеет место очевидный парадокс согласно критерию Гриффитса трещины в таком теле не распространяются, а по критерию Ирвина рост возможен, но он будет идти без потребления энергии ( ). Появление этого парадокса связано, конечно же, с наличием чразвычайпо сильной идеализации полным пренебрежением размерами и структурой области высокой концентрации напряжений (области, в которой протекают нелинейные диссипативные процессы и процессы разрушения). Ситуацию можно спасти, сделав, например, предположение о том, что поверхностная энергия J является универсальной функцией скорости трещины и. Вид функции (v) получают либо из эксперимента, либо из рассмотрения моделей с зоной ослабленных связей. [c.156]

Модификаторы повышают температуру перегрева расплава, при которой связь конечной структуры с исходной мелкозернистой сохраняется. При модифицировании Zn 0,1% Mg структура слитка получается мелкозернистой. При его расплавлении, перегреве на 300° С и последующем затвердевании структура остается мелкозернистой. Такое же воздействие оказал Ti на структуру А1. В мелкозернистом слитке А1 с 0,1% Ti после расплавления с перегревом на 350° С структура почти не изменилась. При повышении концентрации Ti до 0,3% (Д. Е. Овсиенко [101, с. 76—85]) связь между исходной мелкозернистой структурой и конечной сохраняется при перегреве до 500° С. Устойчивость связи между исходной и конечной структурой свидетельствует об образовании изоморфных примесей при модифицировании алюминия титаном. Согласно диаграмме состояния, уже при малых концентрациях Ti образуется интерметаллид AlTi, который, очевидно, является изоморфной примесью, способствующей увеличению центров кристаллизации при затвердевании А1. [c.148]

Для каната связи конечного рубильника с качалками при. е- шется канат диаметром 3,3 мм по ГОСТ 3070—74. [c.104]

Любую величину Р, заданную как функцию пространственных переменных (х, ), можно рассматривать также и как функцию переменных Лагранжа (X, t), и наоборот. Если мы хотим подчеркнуть зависимость Р от определенных переменных, то мы пишем Р=Р(х, t) или Р — Р X, при этом функции / (х, /) и Р (Х, связаны, конечно, заменой переменных (3.1) и (3.2). Геометрически эти функции можно интерпретировать так Р (X, Ь) есть величина Р, определенная в момент времени t для частицы, которая находилась первоначально в точке X, а Р t) есть величина Р, определенная для частицы, находяшейся в момент t в положении X. Мы будем употреблять обозначения [c.14]

Отсутствие сил связи в уравнениях движения. В рассмотренных примерах, представляющих связанные системы, действуют силы связи. Сюда относятся натяжения гиб-ких нитей и давления на оси блоков в первом и втором примерах, а в третьем и четвертом примерах все молекулярные взаимодействия между частицами твердого тела и давления оси вращения маятника. Ни одна из этих многочисленных неизвестных не входит в наши уравнения движения все силы связи исключаются уже самым способом составления уравнений движения, т. е. применением начала возможных перемещений. Это самый простой путь, он дает наиболее простые уравнения движения. Действуя иначе, мы получим уравнения, содержащие силы связи конечно, эти силы могут быть потом исключены из уравнений алгебраическими приемами, но это требует сложных и продолжительных выкладок. Поэтому всегда следут предпочитать такой прием, при котором силы связи исключаются во время самого составления уравнений движения. [c.94]

Кинематическая цепь деления связывает прерывистые враша тельные движения шпинделя делительной бабки с валом X, от которого начинает свое действие делительная цепь станка. Кинематическая связь конечных звеньев удовлетворяет здесь следующему условию за два (дополнительных) оборота вала X шпиндель [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...