Отражение от слоя и прохождение через слой

Отражение от слоя и прохождение через слой [c.38]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого (зондирующего) импульса определяются его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатывает быстро затухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса существенно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, прохождении через контактные слои преобразователь — изделие, распространении в изделии, отражении от дефекта и усилении приемным трактом дефектоскопа. Наименьшие искажения претерпевает радиочастотный колоколообразный импульс, но генераторы для их возбуждения в дефектоскопах применяются редко. [c.241]

Разделяющая линия контакта имеет в точке падения скачка О излом с вогнутым углом в сторону дозвуковой области, так что для дозвукового потока точка О есть точка торможения с нулевой скоростью и максимальным давлением газа в ней. Простая волна сжатия, образующаяся в сверхзвуковом потоке перед падающим скачком уплотнения вследствие передачи вперед повышения давления через дозвуковую область, преломляется при прохождении скачка и дает начало отраженному скачку, который у точки О взаимодействует с выходящей из этой же точки центрированной волной разрежения. Падающий скачок отражается в этой точке от границы как от свободной поверхности с давлением на ней, равным давлению торможения дозвукового течения. При этом взаимодействии бесконечно слабый отраженный скачок возникает уже в точке О и, постепенно усиливаясь, приобретает в бесконечности интенсивность, соответствующую отражению от твердой стенки без дозвукового слоя на ней. [c.82]

Ослабление рентгеновских лучей при прохождении через слой вещества зависит от углов падения и отражения лучей. [c.38]

Будем считать, что падающие электромагнитные волны являются плоскополяризованными, а слои безграничны по площади. Обозначим через tl и t2 амплитудные коэффициенты прохождения через слои толщиной 1 и ( 2, а через р - амплитудные коэффициенты отражения от этих слоев. При наличии диэлектрических потерь в слоях эти коэффициенты являются комплексными с фазами /1, х /2 и ф1 и ф2 соответственно. [c.24]

В локационных уровнемерах используется эффект отражения ультразвуковых колебаний от границы раздела жидкость — газ. Положение уровня определяется по времени прохождения ультразвуковых колебаний от источника до приемника после отражения их от поверхности раздела. В уровнемерах поглощения положение уровня определяется по ослаблению интенсивности ультразвука при прохождении через слои жидкости и газа. В резонансных уровнемерах измерение уровня производится посредством измерения частоты собственных колебаний столба газа над уровнем жидкости, которая зависит от уровня жидкости. [c.156]

Здесь также более качественное согласование наблюдается при вертикальной поляризации падающих волн. Указанные свойства зависимости коэффициента отражения от слоя используются в основе многих СВЧ методов неразрушающего контроля материалов и сред, прозрачных в диапазоне СВЧ. Аналогичные рассуждения могут быть сделаны и для коэффициента прохождения волны через радиопрозрачный слой. Более подробно об этом будет сказано ниже. Здесь лишь отметим, что оба коэффициента тесно взаимосвязаны например, для плоских волн и диэлектриков без потерь энергетический коэффициент прохождения определяется как Т = 1 — / . [c.210]

При обратном прохождении импульса через слой каждый из многократно отраженных от его границ при прямом прохождении импульсов образует свою сумму аналогично тому, как это было рассмотрено при прямом прохождении. Вклад в амплитуду результирующего импульса вносят только те многократно отраженные от границ слоя импульсы, для которых суммарная временная задержка относительно падающего импульса не превышает его длительности. Возмущение, создаваемое в среде 3 после двукратного прохождения слоя в прямом и обратном направлениях для совмещенной схемы контроля, можно вычислить по формуле [c.92]

Возможности радиосвязи с объектами, находящимися в космич. пространстве или на др. планетах, разнообразны и связаны с наличием и строением их атмосфер. Если космич. плазма находится в магн. поле (магнитосфера Юпитера, области солнечных пятен, магнитосферы пульсаров), то она является гиротропной средой, подобно зе шой ионосфере. Для всех планет с атмосферами общая трудность радиосвязи состоит в том, что при входе Космич. аппарата в плотные слои атмосферы вокруг него создаётся плотная плазменная оболочка, затрудняющая прохождение радиоволн. На планетах типа Меркурия и Луны, практически не имеющих атмосферы и ионосферы, на Р. р. оказывает влияние только поверхность планеты. Из-за отсутствия отражения от ионосферы дальность связи вдоль поверхности такой планеты невелика (рис. 15) и может быть увеличена ТОЛЬКО при помощи ретрансляции через спутник. [c.260]

Вопросы, связанные с разработкой и технологией изготовления диэлектрических зеркальных покрытий с заданным коэффициентом отражения, составляют специальную дисциплину, выходящую за рамки настоящей книги. В качестве полупрозрачного элемента может быть использован также тонкий алюминиевый слой, нанесенный на стеклянную подложку. Линейно поляризованный свет при прохождении через такой слой и отражении от него становится эллиптически поляризованным, но для многих экспериментов этот недостаток несуществен. [c.106]

Увеличение частоты приводит.к уменьшению тз и увеличению затухания ультразвука в переходных слоях, демпфере, призме, что способствует сокращению тр. Кроме того, мертвая зона уменьшается с увеличением угла а, так как при этом увеличивается время прохождения импульса через призму. В соответствии с ГОСТ 14782-69, мертвая зона определяется по отражению от бокового цилиндра диаметром 2 мм, выполненного на разной глуби- [c.37]

На зеркалах с наружным серебрением свет отражается непосредственно от металлического слоя серебра, без прохождения через стекло. Такие зеркала применяют с целью устранения раздвоения изображения вследствие отражения его от внутренней посеребренной "поверхности и от наружно поверхности стекла, а также для устранения поглощения света стеклом и искажения изображения изделия. [c.433]

Первые два способа требуют проведения большого объема исследований, которые в то же время не гарантируют получение хороших результатов. Поэтому для увеличения контрастности изображения в ряде случаев целесообразно применять метод двойного прохождения света через исследуемый препарат [18]. С этой целью при приготовлении препарата пробу жидкости наносят на стеклянную подложку, покрытую сверху слоем металла (серебро, алюминий и др., нанесенные методом вакуумного напыления) для образования зеркальной поверхности. Исследование проводится на микроскопе, работающем в отраженном свете. Световой поток достигает поверхности препарата, проходит через участок, отражается от зеркальной поверхности подложки и проходит через исследуемую структуру второй раз (рис. И, а). [c.108]

Рассмотрим поглощение волн в плазме, обусловленное столкновениями электронов с молекулами и ионами. При этом необходимо различать два случая поглощение при прохождении волны через слой плазмы (когда можно считать, что ю Юр) и поглощение при отражении волны от слоя (когда со сОр). [c.74]

С формальной точки зрения все интерпретации вполне равноправны, так как для каждой из них набор уравнений и граничные условия для изучаемых величин одни и те же. Поэтому для каждой интерпретации в соответственных случаях будем всегда приходить к одним и тем же окончательным формулам, в которые останется только подставлять те или иные физические величины, соответственно выбранной интерпретации. Такое единое рассмотрение всех подобных одномерных волновых задач получило название теории длинных линий. Теория длинных линий позволяет рассматривать отражение от препятствий, прохождение через границу двух сред, прохождение волны через многослойную систему, когда на пути волны стоят участки различных сред и требуется найти отраженное и прошедшее поле, а также поле внутри каждой из сред. В числе слоев могут быть и сосредоточенные препятствия, например, сосредоточенные массы или упругости. [c.167]

В задаче 1.3.1 с использованием этой формулы показано, что отражение от тонкого слоя, заполненного газом, происходит практически полностью, а через слой, заполненный жидкостью, прохождение энергии довольно велико. Это показывает возможность отражения ультразвука от тончайших дефектов и необходимость заполнения промежутков жидкостью, когда необходимо обеспечить передачу через них ультразвука. [c.45]

И наоборот, при тонких поверхностных слоях нарушение при прохождении через дефектное место может дать показание от отражения или прозвучивания поверхностными волнами (рис. 29.4, г [592]). Длина поверхностной волны должна быть достаточно большой по сравнению с толщиной слоя. Такие способы с отражением имеют то преимущество, что при них одновременно контролируется весь путь звукового луча. [c.560]

Фильтрующее действие тонкого слоя на обменные отраженные волны. При прохождении волны через тонкие слои в среде, покрывающей отражающую границу, происходит изменение спектрального состава волн [7, 151. Фильтрующее действие тонкого слоя или системы стоев может быть охарактеризовано спектральными характеристиками двукратного прохождения волны через слой - на пути от источника к границе и на пути от границы к приемнику. [c.79]

При прохождении сферических волн через тонкий слой, когда его толщина намного меньше длины волны в слое многократные отражения от границ хотя и существуют, но не могут привести к резонансным явлениям, так как в прошедшей волне между интерферирующими многократными отражениями не достигается необходимого для этого сдвига по фазе, равного 2я. Когда же толщина слоя й становится сравнимой с Яс/2 и в прошедшей волне между интерферирующими многократными отражениями в слое достигается сдвиг по фазе 2п, в слое происходит накопление энергии (резонанс слоя). [c.114]

В большинстве теоретических и экспериментальных работ [1-4], связанных с влиянием пузырьковых завес на эволюцию волн, в основном изучение проводилось применительно к ситуации, когда волна давления, сформировавшись в газовой фазе, входит в область пузырьковой жидкости, граничащую с областью "чистой" жидкости. Особенность динамики прохождения волн из газа в пузырьковую жидкость связана с тем, что пузырьковая жидкость акустически более мягкая, чем чистая жидкость, в то же время значительно более жесткая, чем газ. Когда волна давления, сформировавшаяся в чистой жидкости, проникает в пузырьковую жидкость, реализуется совершенно иная картина. Хотя некоторые качественные закономерности для такого случая следуют из общей теории акустики пузырьковых жидкостей, к настоящему времени в литературе практически отсутствуют работы с численным анализом. Именно такая ситуация в наиболее общем виде рассмотрена в данной работе для акустических и нелинейных волн. В частности, изучена эволюция сигнала в жидкости при прохождении его через пузырьковую завесу, находящуюся между двумя параллельными плоскостями, а также при отражении от жесткой стенки, покрытой слоем пузырьковой завесы. Для акустических волн рассмотрен случай, когда длина волны (и в том числе протяженность импульса конечной длительности) меньше толщины пузырьковой завесы. [c.133]

Большое число когерентных световых пучков может возникнуть в результате дифракции при прохождении плоской волны через экран с одинаковыми регулярно расположенными отверстиями (метод деления волнового фронта). Распределение интенсивности в такой многолучевой интерференционной картине будет рассмотрено в 6.5 на примере дифракционной решетки. Здесь мы изучим интерференцию при многократных отражениях света от двух параллельных поверхностей (метод деления амплитуды). На этом принципе действует интерферометр Фабри—Перо, широко используемый в спектроскопии высокого разрешения и в метрологии. Он может быть выполнен в виде плоскопараллельной стеклянной или кварцевой пластины, на обе поверхности которой нанесены отражающие слои, либо в виде двух пластин, у которых покрытые отражающими слоями плоскости установлены строго параллельно друг другу и разделены воздушным промежутком. [c.256]

Рис. 4.5.5, Расчетные распределения (эпюры) давления газа (а) и скоростей фаз (б) в различные моменты времени и изменения во времени ( осциллограммы ) давления газа и импульса частиц (в) в двух точках ( па двух датчиках при х = 0 (иа стейке) и а = — 0,5 м) при прохождении через слой газовзвеси (воздух -f- частицы кварца с исходными параметрами ро = 0,1 МПа, То 293 К, pWpio = 2,1, а = 30 мкм) стационарной ударной волны (ре/ро = 6) и отражении ее от неподвижной стенки (х = 0). Цифровые указатели на рис. а и б соответствуют различным моментам времени t (мс), причем t = 0 соответствует моменту, когда волна достигает стенки (i = 0). Цифровые указатели на рис. в соответствуют координате датчика х (м). Сплошные линии — скорость и давление газа, пунктирные линии — скорость частиц (б) и импульс частиц (а)

Волна, бегуш,ая в каком-либо слое, попадая на ближайшую границу, частично отразится и частично пройдет в следующий слой. Как мы видели в предыдущем параграфе, коэффициент отражения от границы, на которой происходит малое изменение относительного волнового сопротивления е, равен приближенно е/2. Значит поток мощности, уносимый отраженной волной от этой границы — малая величина второго порядка (она составляет долю в е 4 от потока мощности в падающей волне) и прохождение через границу — почти полное. Точно так же и прохождение через вторую границу,— почти полное, и поток мощности в отраженной от нее волне — малая величина второго порядка то же происходит и на третьей, четвертой и т, д. границах. [c.139]

Теоретической основой метода является допущение, что величина поглощения, или рассеяния, света при его прохождении через слой суспензии зависит исключительно от концентрации частиц или их суммарной поверхности. Когда пучок света попадает на суспензию, его инт н иJшo ть уменьшается вследст1 ие отражения его непрозрачными частицами. Мутность суспензии имеет прямую связь с удельной поверхностью частиц и может использоваться как метод косвенного измерения распределения размеров частиц. [c.40]

Как показали специальные опыты, закон Брюстера выполняется неточно, а именно, при отражении поляризованного света под углом, близким к углу Брюстера, наблюдается не плоскополяри-зованный, а эллиптически-поляризованный свет. Это значит, что между компонентами Ег и 1 имеется некоторая разность фаз, отличная от О и 180°, т. е. что изменение фазы 4 при прохождении через угол Брюстера происходит не скачком, а постепенно, хотя и очень быстро. На рис. 23.3 скачкообразное изменение фазы показано пунктиром сплошная линия дает фактически наблюдаемое изменение. Указанные результаты можно объяснить существованием переходного слоя на поверхности раздела двух сред, где В) (а значит, и п,) переходит в 63 (в Пз) быстрым, но непрерывным изменением, а не скачком. [c.481]

Ультразвуковая дефектоскопия (УЗД) - один из наиболее эффективных методов неразрушающего контроля. Дефектоскопия основана на принципе передачи и приема ультразвуковых импульсов, отражаемых от дефекта, расположенного в металле. Высокочастотные звуковые воЛны распространяются по сечению контролируемой детали или узла направлешо и без заметного затухания, а от противоположной поверхности, контактирующей с воздухом, полностью отражаются. Для возбуждения и приема колебаний используются прямой и обратный пьезоэлектрический эффекты титаната бария (кварца). Генератор электрических ультразвуковых колебаний возбуждает пьезоэлектрический излучатель (передающий щуп), который через слой жидкости связан с поверхностью детали. Механические колебания, полученные от действия переменного магнитного поля на пьезоэлектрическую пластинку излучателя, распространяются по толще металла и достигают противоположной стороны сечения. Отражаясь, возвращаются и через жидкую среду возбуждают в пьезоэлектрическом приемнике (приемном щупе) электрические колебания, которые после усиления высвечивают на индикаторе характер прохождения колебаний. Если препятствий, мешающих прохождению колебаний, не оказалось, амплитуды прямого и отраженного импульсов одинаковы. При наличии дефекта импульсных пиков будет три, причем отраженный от дефекта - меньший (рис. 4.4). Во время работы дефектоскопа колебания возбуждаются не непрерывно, а короткими импульсами. Существует несколько тапов дефектоскопов и наборов щупов. [c.157]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

При этом мы рассматриваем случай нормального отражения от одной плоской границы без ограничения поля со стороны падающей волны. Практически же это поле ограничено с другой стороны поверхностью источника плоских волн, или второй границей слоя, через которую волна проникает от источника В этом случае многократное отражение плоской волны от двух границ слоя будет приводить к образованию стоячей волны, амплитуда, энергия и другие характеристики которой будут зависеть от толщины слоя и условий на обеих его границах К такой ситуации мы обратимся при анализе прохождения плоской волпы через плоскопараллельпый слой среды Теперь же перейдем к рассмотрению более общего случая наклонного падения плоской волиы на плоскую границу раздела двух сред. [c.153]

Для различных целей прикладной ультраакустнки весьма важна возможность акустического согласования двух сред с разными волновыми сопротивлениями, в том смысле, чтобы коэ( и-циент отражения от границ этих сред был близок к н) лю при разных частотах ультразвука. Проанализируем в этом плане промежуточный слой толщиной d с волновым сопротивлением г, помещенный между средами с волновыми сопротивлениями Zi и z.,- Иначе говоря, рассмотрим прохождение плоских ультразвуковых волн через две границы раздела трех сред с различными волновыми сопротивлениями, ограничиваясь случаем нормального падения (б = 0), пригодным и для твердых тел. Схема решения задачи здесь полностью повторяется, поэтому мы приведем лишь окончательный результат для коэффициента пропускания, который имеет следующий вид [64] [c.176]

При прохождении ультразвука через плоскопараллельный слой жидкости толщиной й ж с акустическим сопротивлением < 2, расположенный между средами с сопротивлениями 21 (протектор) и 2з (изделие), в нем возникают многократно отражен- ые колебания. Они накладываются (интерферируют) на колебания, проходящие прямо в изделие, и в зависимости от соотношения фаз усиливают или ослабляют амплитуду зондирующего импульса. Такая же картина наблюдается и при обратном прохождении ультразвука, поэтому коэффициент прозрачности слоя для ультразвуковых волн осциллирует при изменении ж. Велиг чина осцилляций зависит от отношения и соотношенич акустических сопротивлений всех сред, формирующих слой. [c.44]

Амплитуды этих лучей отличаются одни от других и пропорциональны энергетическим коэффициентам Qh = = ]/Ри1Ро ( =1, 2, 3). Исходный падающий импульс, который в момент времени t=to излучается из плоскости А — А, достигает сечения В — В через определенный промежуток времени t=to+tl среДы I, вызывая ее возмущение. При обратном прохождении импульса через слой каждый из многократно отраженных от его границ при прямом прохождении импульсов образует свою сумму, аналогичную тому, как это было рассмотрено при прямом прохождении. Вклад в амплитуду результирующего импульса вносят только те новые, многократно отраженные от границ слоя импульсы, для которых суммарная временная задержка относительно падающего импульса не превышает его длительности. [c.63]

Интерференционные и теневые снимки течения за скачками уплотнения показывают, что после прохождения через скачки пограничный слой сугцественно изменяется. Слабая ударная волна (близкая к характеристике), отражаясь от стенки с пограничным слоем, вызывает утолгцение и турбулизацию его. Па рис. 20 изображены два профиля скорости в пограничном слое на пластинке в трубе СТ-М до (х = 130 л л ) и после (х = 140 л л ) отражения скачка, идугцего от передней кромки пластинки. Сравнение профилей показывает, что в результате отражения слабого скачка пограничный слой утолгцается и профиль скорости становится более наполненным. [c.127]

Здесь не учтены, например, размеры, форма и показатель преломления светорассеивающих частиц, которые нередко погружены в связующее вещество с показателем преломления, отличным от единицы. Это связующее вещество является причиной добавочного преломления и отражения, которое претерпевает излучение при прохождении через границы слоя, что также имеет немаловажное значение. Не рассмотрен процесс быстрого рассеяния прямого пучка света, входящего внутрь слоя, и его превращения во вполне рассеянный и многое другое, что является предметом отдельного исследования. Однако, как показывает экспериментальная проверка, основные соотношения, наблюдаемые в сильномутной среде, описываются изложенной схемой достаточно правильно, чем и можно удовлетвориться на згой стадии. [c.109]

Имеется также ряд работ, где рассматривалось отражение от других видов границ раздела. Анализу искажения формы импульса в неоднородной упругой среде посвящена раСбота [332]. Отражение и прохождение экспоненциального импульса через пластинку при нормальном падении рассмотрено в работе [437]. Более сложный случай отражения звукового импульса от слоя (с поглощением), разделяющего два однородных полупространства, проанализирован с многочисленными примерами в работе [459]. На основе расчета (аналсогичного изложенному в п. 4.3) коэффициентов отражения и прохожден ия монохроматической плоской волны и соотношений (5.37), (5.38) в работе [514] рассчитаны отраженный и прошедший через систему поглоицающих упругих слоев звуковые сигналы для случая столообразного падающего импульса. [c.123]

Положение меняется при переходе к задаче определения вероятностных характеристик динамической системы со случайными воздействиями при заданных краевых условиях. Например, в задаче о вычислении вероятностных характеристик коэффициентов отражения или прохождения гармонической волны через слой со случайными в пространстве свойствами наличие переотраженных волн приводит к тому, что характеристики волны в некотором сечении зависят от состояния волнового поля перед этим сечением и после него. Как следствие этого, в уравнении волны (по пространственным переменным) [c.131]

Таким образом, коэффициенты отражения и прохождения испытывают осцилляции при изменении соотношения ДДс. Существование максимумов и минимумов объясняется интерференцией волн в слое. Например, для несимметричного случая сравним фазы двух волн проходящей непосредственно через слой и испытавшей отражения на границах слоя. Предположим, что рс>рссс>р с и /1=Хс/4. Запаздывание фазы волны, непосредственно прошедшей слой, равно 2л /гДс = я/2. Запаздывание фазы волны, испытавшей двойное отражение на границах, равно 2лЗ/гДс = Зя/2 плюс сдвиг фазы при отражениях. От более жесткой границы волна отражается без изменения фазы (по акустическому давлению), а при отражении от более мягкой нижней границы фаза волны изменяется на обратную (здесь / <0). Таким образом, общее изменение фазы этой волны равно Зл /2+я. Вычитая из этого фазу непосредственно прошедшей волны, получим 5я/2—л /2 = 2я. Таким образом, фазы волн совпадают, и при интерференции амплитуда суммарной волны увеличивается. Если толщина слоя к = пкс12, то интерферирующие вояны находятся в противофазе, и амплитуда суммарной волны уменьшается. [c.36]

Специфический вид помех при теневом методе связан с возникновением стоячих волн и других резонансных явлений в объекте контроля или в промежуточных слоях, резко изменяющих прохождение ультразвука через различные контролируемые участки, немного отличающиеся по толщине. Наиболее эффективным способом устранения помех от резонансных явлений — использование импульсного режима излучения. Длительность импульса т должна быть меньше времени пробега ультразвука в объекте контроля в прямом и обратном направлениях х<2х1с, где X — толщина объекта контроля. При выполнении этого условия импульсы, прошедшие непосредственно через объект и испытавшие в нем многократные отражения, приходят к приемнику в разные интервалы времени и не интерферируют между собой. Чтобы исключить возникновение резонансных явлений в промежуточных слоях, для них также необходимо выполнить подобные условия. [c.199]

Прохождение ультразвука через плоский слой. Рассмотрим случай отражения волны от тонкого плоскопараллельного слоя (пластинки) толщиной h, по обе стороны от которого расположена одна и та же среда с параметрми Pi и С]. Формулу для коэффициента отражения по интенсивности можно получить решением волновых уравнений для обеих сред с учетом граничных условий типа (2.27) при X =Ow.x = h. Для нормального падения волны получим [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...