Распределение по размерам

Для процесса возникновения и эволюции ячеистой дислокационной субструктуры характерны следующие закономерности [211, 242, 320, 357]. Образование ячеистой структуры происходит, начиная с некоторой критической деформации. Для описания ячеистой структуры обычно используют такие параметры средний размер ячейки, распределение ячеек по размерам, ширина стенок ячейки, разориентация соседних ячеек, плотность дислокаций в стенках ячеек и в объеме. Все указанные величины изменяются с ростом пластической деформации. С повышением пластической деформации еР диаметр ячеек d уменьшается, пока не достигает некоторого предельного значения — обычно 0,25—3 мкм. Все остальные перечисленные параметры ячеистой структуры, интенсивно изменяясь с ростом на начальных этапах деформирования ячеек, при дальнейшем деформировании стабилизируются и приближаются к некоторым характерным значениям стабилизируются плотность дислокаций в границах ячеек, толщина стенок ячеек и дисперсия функции их распределения по размерам. Поэтому увеличение напряжений, необходимых для распространения микротрещин через границы ячеистой структуры, по всей видимости, в первую очередь обусловлено уменьшением размера ячеек. В изложенной ниже модели принято, что плотность дислокаций в стенках ячеек постоянна, а увеличение общей плотности дислокаций, обусловленное пластической деформацией, приводит к образованию новых границ и тем самым к уменьшению диаметра ячеек. [c.78]

Оценим границы применимости полученных результатов. Напомним, что при анализе процессов дробления было сделано два предположения. Во-первых, в соотношении (4. 3. 7) не учитывалось влияние коалесценции газовых пузырьков на их распределение по размерам во-вторых, использование формулы (4. 3. 8) возможно лишь при условии однородной изотропной турбулентности. [c.139]

Подбор кривой для определения распределения по размера.м упрощается, если принять логарифмически нормальное распределение [243] [c.24]

Для многофазной системы с известным стационарным непрерывным распределением по размерам вышеуказанное суммирование сводится к интегрированию. Это показано в гл. 7 и 8. [c.286]

В работе [78] сообщалось, что частицы окиси алюминия в продуктах истечения из ракетного двигателя являются в основном сферическими со средним диаметром мк среднемассовый диаметр частиц составлял 2—3 мк. Имеется ограниченное количество данных, подтверждающих, что конденсированные частицы в камере ракетного двигателя существенно мельче, чем за срезом сопла, что, по-видимому, связано с конденсацией или агломерацией в сопле. Теоретический метод расчета распределения по размерам частиц окиси алюминия в продуктах истечения из сопла ракетного двигателя предложен в работе [215]. [c.325]

Общий случай расчета с заданным распределением по размерам частиц на входе в сопло и данным законом изменения площади сечения сопла требует решения основных уравнений в виде самосогласованной задачи с учетом различия скоростей и температур частиц разных размеров в каждом сечении сопла. [c.325]

Псевдоожижение и осаждение частиц с заданным распределением по размерам можно рассматривать на основе уравнений гл. 6 с учетом свойств переноса, приведенных в гл. 5. Однако в опубликованных работах используется в основном полу эмпирическое соотношение. Примером является исследование расслоения дискретной фазы по размерам частиц при псевдоожижении и осаждении [619]. [c.407]

Рассмотрим счетно-импульсный метод, позволяющий одновременно получать информацию о концентрации капель и их распределении по размерам в дисперсном потоке. В потоке помещают два электрода, расстояние между концами которых можно дискретно-изменять. В случае, если центр произвольной капли диаметром пройдет в межэлектродном пространстве через определен- [c.241]

Таким образом, для теоретического расчета < или а = с/АГ необходимо знать функции роста капель w R) и распределения по размерам (p R) (Л. 162]. Эти функции ищутся для различных условий как аналитически, так и экспериментально. Например, согласно опытным данным и расчетам скорость роста полусферической капли, когда основным термическим сопротивлением является термическое сопротивление теплопроводности капли, определяется уравнением [c.288]

Рис. 3. Диаграмма распределения по размерам полиэфирных труб, используемых на крупном химическом заводе (цифры в % указывают часть от общей длины трубопроводов)

В зависимости от условий облучения (температуры, дозы, вида излучения, энергетического спектра излучения) в материалах возникают различные типы дефектов, изменяется их плотность и распределение по размерам. Особую роль в радиационном упрочнении кристаллов играют механизмы взаимодействия радиационных дефектов с имеющимися в объеме дислокациями. Под воздействием поля упругих напряжений, существуюш,их вокруг дислокаций, точечные дефекты диффундируют к ним и образуют атмосферы , ступеньки, вакансионные и газонаполненные поры и другие вторичные дефекты. Все они могут быть центрами закрепления дислокаций или стопорами для движуш,ихся дислокаций. [c.61]

Известно, что кластеры в облученных металлах обладают сложным распределением по размерам и мощности, зависящим от условий облучения [111. Как уже отмечалось, прирост предела текучести после облучения можно записать в таком виде [c.73]

Распределение по размерам отличается от распределения по массе (объему) частиц. Для капель жидкости распределение по массе описывается нормальным законом Гаусса, в то время как распределение по линейному размеру — зависимостью вида (2-13). [c.63]

Соотношение между и р выведено из условия стационарного распределения зародышей по размерам. Однако, как указывает Я- И. Френкель [Л. 501, зависимости (4-12) и (4-12 ) остаются справедливыми и в случае нарушения этого равновесия, так как при отклонении от равновесного распределения по размерам не нарушается равновесное распределение скоростей молекул в паровой и конденсированной фазах именно это обстоятельство характеризуется е-положением Больцмана. [c.130]

Важное значение в работе распылителей имеет степень однородности капель, т. е. их распределение по размерам. [c.31]

Л,ля определения степени однородности капель (распределение по размерам) установлена возможность использования формулы [c.34]

При истечении жидкости в режиме распыливания (большие скорости, применение специальных форсунок) участок, на котором сохраняется сплошное течение в ядре струи, практически отсутствует или настолько мал, что его наличие не сказывается на характеристиках прогрева струи. Струя распадается на большое число капель, размеры которых существенно меньше выходного диаметра сопла. Совокупность мелких капель образует некоторое статистическое распределение по размерам, характеристики которого различны для разных видов форсунок, рода жидкости и т. д. [c.194]

Подставив функции скорости роста капли (8-2-4) и распределения по размерам (8-2-3) в интегральное уравнение (8-2-2), получим [c.198]

Как видно из приведенных рисунков, наиболее вероятный размер частиц отложений лежит в пределах —0,3— 1 мк, а средний размер частиц составляет —0,6—2,4 мк. Максимум весового распределения по размерам частиц сыпучих отложений АШ находится около 25 мк (кривая 1 на рис, 3-8),, а максимум для летучей золы пылеугольных топок по усредненным американским данным [Л. 2, 831 расположен около 12 мк на кривой 2 рис. 3-8. В проводимых исследованиях летучая зола не изучалась, и, если принять американские данные применимыми для летучей золы АШ, то оказывается, что загрязнения характеризуются большим размером частиц, чем летучая зола. [c.92]

Для полидисперсных систем частиц наиб, актуальна задача восстановления ф-ции распределения по размерам О у(Д) из ур-ния [c.43]

Возможные структуры двухфазной среды многообразны. Характерным является поток парокапельной структуры, в котором, однако, присутствует и непрерывная жидкая фаза, существующая главным образом в виде пленок на твердых поверхностях. Столь же широко встречаются пузырьковые структуры, в которых несущая среда — несжимаемая жидкость, а дискретная — пар в виде пузырьков или пробок. На твердых поверхностях может существовать парокапельная пленка. Возможны и другие, более простые структуры двухфазных потоков, причем, как правило, дискретная фаза подчиняется закону нормального распределения по размерам капель. [c.312]

Измерение. Раз.меры твердых частиц более 10 мк. можно определить просеиванпе.м через сито [1.38]. С помощью центрифуг и ультрацентрифуг можно отделить н измерить частицы размером от 10 до 10 мк. Для измерения и подсчета твердых частиц пли жидких капель размеро.м от 10 до 0,.5 мк можно использовать оптический. микроскоп при размерах частиц от 0,5 до 0,1 мк требуется электронный микроскоп [243]. Определение размеров частиц. менее 0,1 мк в газе или электролите осуществляется путем измерения их подвижности в электрическом поле (гл. 10). Размеры жидких капель или пузырьков газа обычно определяются одни.м из оптических методов, включающих фотографирование, последующее измерение и подсчет. По интенсивности рассеянного света можно определить распределение по размерам множества частиц (гл. 5). [c.18]

Накопление капель, а также их распределение по размерам в присутствии конденсирующихсн паров исследовано в работе [190]. В гл. 10 будет проведен анализ накопления и столкновенн,я частиц, в том числе заряженных. [c.212]

Уравнения (6.32), (6.33), (6.39), (6.41), (6.43) и (6.46) учитывают общее движение, силовые поля, теплообмен и распределении по размерам. Логически можно обобщить их и на случаи с массо-обменом, химическими реакциями и т. д. Л1ожно было бы добавить, что в соответствии с обобщенным понятием многофазной среды в смеси газа с твердыми частицами, состоящими из одного вещества, частицы разных размеров, форм и масс, с разными электрическими зарядами, дипольными моментами или магнитными свойствами образуют разные фазы , помимо газовой. Для несферических частиц постоянные времени F ш G можно определить экспериментально. Поскольку учитывается взаимодействие между частицами, а внутренним напряжением в частицах прене-брегается, то эти соотношения применимы для объемных концентраций частиц в псевдоожиженном слое вплоть до 90 %, но неприменимы для плотных слоев (разд. 9.7). При этом нижний предел среднего расстояния между частицами до.чжен составлять от 2 до 3 диаметров частиц при расстоянии между частицами более 10 диаметров Fp и Gp можно не учитывать и Цт Рч Р lira о, = 0. [c.286]

Классические методы описания упорядоченных микроструктур связаны с использованием таких параметров как размеры зерна, фаз, их распределения по размерам и т.п. Однако, материаловедение чаще всего оперирует разупорядо- [c.119]

При этом анализ темнопольных изображений показал, что наноструктуры в Ge и Si характеризуются нормальным распределением по размерам зерен со средним размером 24 и 17 нм соответственно. Изучение электронограмм, снятых с площади 2мкм , выявило концентрические кольца, состоящие из многочисленных точечных рефлексов. В то же время в Ge и Si при интенсивной деформации кручением под давлением 7ГПа, происходили полиморфные превращения. Так, в Ge наблюдали появление тетрагональной фазы с кристаллической решеткой типа Р4з212[74],а в Si — кубической фазы с кристаллической решеткой типа 1аЗ [75]. [c.30]

Процесс, названный рекристаллизацией , на самом деле отличается от того, который обычно наблюдается при отжиге хо-лоднодеформированных металлов. Обычная рекристаллизация представляет собой зарождение и рост новых, совершенных зерен за счет деформированной матрицы, в которой в большей или меньшей мере имел место возврат. При протекании обычной рекристаллизации структура является бимодальной благодаря сосуществованию больших совершенных зерен и мелких несовершенных ячеек. Такой процесс рекристаллизации может привести к изменению как размера зерен, так и их ориентации (текстуры). В отличие от описанного выше случая в Ni, подвергнутом ИПД, возврат структуры приводит к появлению зерен с одномодальным распределением по размерам и ориентациями, близкими к ориентациям, существовавшим в деформированном образце, т. е. текстура не изменяется. Этот процесс подобен процессу, называемому рекристаллизацией ш situ и имеющему место в некоторых сталях [236]. Если по какой-либо причине (например, в результате появления выделений) миграция новых границ зерен будет затруднена, может произойти только возврат и сформируется структура, главным образом, с маленькими, но разориентированными зернами. В процессе рекристаллизации in situ текстура деформации существенным образом сохраняется. Изменение текстуры происходит лишь в процессе последующего укрупнения зерен. [c.128]

Выделенный дискриминатором сигиая в дальнейшем постуНаеТ в счетно-решающее устройство, позволяющее производить измерение площади, занимаемой анализируемыми элементами структуры образца, распределение по размерам и определение общего числа частиц, находящихся в поле зрения микроскопа. [c.12]

Согласно модели упрочнения по механизму Орована повышение сопротивления движению дислокаций возможно как за счет уменьшения расстояния между барьерами, так и за счет увеличения прочности барьеров. Данные по изменению распределения по размерам радиационных кластеров при отжиге облученного ниобия [7] указывают на то, что в эффекте РОУ большую роль играет изменение прочности барьеров. [c.91]

Из формулы (2-13) при t = 0 вытекает, в частности, известное соотношение Розина — Рамлера, описывающее распределение по размерам частиц угольной пыли после размола в мельницах. [c.61]

Однако, приняв соглашение об удалении из системы капелек сверхкритического размера, мы сталкиваемся с тем, что распределение по размерам зародышей конденсированной фазы уже не будет описываться выражениями (4-10). В самом деле, как отмечалось ранее, функция Ng при g = = ё кр достигает минимума, а при g > g p интенсивно воз-pa Taet i В новой же условной системе число зародыщей [c.130]

В перегретом паре распределение по размерам спонтанно образующихся малых капель жидкости устойчиво [Л. 16], а количество капель определенного радиуса, согласно формуле Гиббса, экспотен-циально уменьшается при увеличении радиуса. Если пар находится в переохлажденном (перенасыщенном) состоянии, распределение капель по размерам неустойчиво, а количество капель данного радиуса увеличивается с увеличением радиуса. [c.6]

При трёх последоват. пролётах около планеты кос-мич. аппарата (КА) Маривер-Ю (США) получены фо-тотелевизионвые изображения примерно Va поверхности М. Обилие кратеров ударного происхождения — наиб, характерная черта отснятых районов. Морфология кратеров, их плотность и распределение по размерам близки к лунным, степень эрозии и сглаживания невелика, о чём свидетельствуют сохранившиеся лучевые структуры. В целом кратеры на М, менее глубокие, чем лунные, что, види.чо, связано с большим значением силы тяжести на М. и более эфф. заполнением кратера материалом, выбрасываемым при ударе метеорита. На поверхности хорошо сохранились как самые древние, так и более поздние структуры, видны эскарпы, простирающиеся на расстояния в сотни км, что интерпретируется как указание на эволюцию планеты в ходе гравитац. дифференциации и последующего сжатия при остывании массивного железоникелевого ядра. [c.98]

Среди всех методов получения изолированных наночастиц и нанопорошков метод осаждения из коллоидных растворов обладает наиболее высокой селективностью и позволяет получать стабилизированные нанокластеры с очень узким распределением по размерам, что весьма важно для использования наночастиц в качестве катализаторов или в устройствах микроэлектроники. Основная проблема метода осаждения из коллоидных растворов связана с тем, как избежать коалесценции наночастиц. [c.32]

В табл. 2.7 показаны сложные архитектуры нанокомпозитов на основе дендритных полимеров (дендримеров). Наночастицы меди и золота, полученные с помощью тщательно контролируемых процессов роста, при стабилизирующем влиянии матрицы могут иметь очень узкое распределение по размерам (например, для золота (2,4 0,2) нм). [c.140]

В качестве окислителя в большинстве СТТ применяют ПХА, который выпускается в соответствии со строгими техническими условиями относительно примесей, влажности, формы частиц и их распределения по размерам. Гранулометрический состав ПХА оказывает сильное влияние на механические характеристики и скорость горения ТРТ и на вязкость замеса. Обнаружено, что наилучшие результаты достигаются при использовании ПХА с двух- или трехвершинным распределением частиц по [c.44]

Еще один процесс производства порошков, впервые предложенный фирмой Pratt Whitney [8] и ограниченный областью производства суперсплавов, — это процесс центробежного распыления. Он позволяет получить очень высокие скорости охлаждения (от 1 до 8 10 град/с) [6] и очень узкое распределение по размерам частиц получаемого порошка. Процесс заключается в том, что, как показано на рис. 17.4, струя [c.225]

Порошки, полученные методами распыления, обычно име сферическую форму, содержание кислорода в них okoj 10 % (ат.), зависящее от размера частиц (пропорционал но площади поверхности), распределение частиц по размера носит гауссовский характер, а их структура либо микрокр сталлическая, либо дендритная, в зависимости от разме] частиц и скорости охлаждения [13]. На рис. 17.5—17.7 п казана типичная морфология порошков, а на рис. 17.8 пре, ставлен характер распределения по размерам частиц nopoi ков, полученных разными методами. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...