Запаздывание фазы

На рис. 164 показана схема распространения продольной волны для пяти последовательных моментов времени через Т/4. При передаче колебания от одной частицы среды к другой в результате запаздывания фазы колебания также образуется волна. Она состоит из чередующихся сжатий (они отмечены на рисунке пунктиром) и разрежений, движущихся в направлении распространения волны. [c.201]

Анализ показывает, что максимумы и минимумы поля прямоугольного преобразователя сильно сглажены по сравнению с полем круглого преобразователя. Это объясняется тем, что на прямоугольном преобразователе кольцеобразные зоны Гюйгенса — Френеля, ответственные за формирование сигналов с разным запаздыванием фаз, не укладываются полностью. При импульсном излучении наблюдается дополнительное сглаживание максимумов и минимумов. [c.77]

Отсюда приходим к заключению, что при очень слабом затухании запаздывание фазы будет меньше четверти периода (ф< т /2) всякий раз, когда частота (величина, обратная периоду) внешней (возмущающей) силы будет меньше частоты свободных колебаний в противном случае запаздывание фазы будет больше четверти периода. [c.69]

Запаздывание фазы г можно выразить в часах, если учесть, что z час. Со- [c.144]

Запаздывание фазы составит [c.162]

Итак, амплитуда затухает в 11,7 раза с запаздыванием фазы на 5 час. [c.162]

Для приближенного определения запаздывания фазы надо предварительно найти У для внутренней поверхности стенки в предположении обратного направления волны изнутри наружу. [c.165]

Запаздывание фазы температурных колебаний воздуха по отношению к фазе колебаний тепловыделений в часах определяется выражением [c.170]

Запаздывание фазы не может быть определено приближенным расчетом. [c.174]

Хотя здесь говорилось о прозрачных объектах, исследуемых в проходящем свете, метод фазового контраста может быть применен и к непрозрачным объектам, исследуемым в отраженном свете. Например, полированные шлифы металлов подвергают предварительному травлению, чтобы можно было различать структуру поверхности. Но если отдельные элементы поверхности создают разные запаздывания фазы отраженного от них света, то с помощью фазово-контрастного устройства эти элементы поверхности могут наблюдаться и без предварительного травления. [c.193]

SP OiP — PQ, то лучи, выходящие из точек О, и Оо, будут иметь различные по знаку разности фаз относительно прямого луча. (Если О, не точка, а малый предмет, создающий определенное запаздывание фазы, то необходимо постулировать, что [c.274]

Если пренебречь токами смещения и зависимостью проницаемости от напряженности поля, то окажется, что магнитное поле в среде будет распространяться мгновенно, но амплитудного значения в каждой точке достигнет через конечный отрезок времени, что определяется запаздыванием фазы поля. Величина амплитуды напряженности поля будет тем меньше, чем дальше точка на.ходится от поверхности. [c.31]

Аномальная дифракция. При решении задач о рассеянии оптических волн большими мягкими частицами эффективным оказывается подход, основанный на прослеживании за лучом в пределах шара [2]. При этом в силу малых т преломление луча шаром невелико, а изменениями амплитуды поля за шаром можно пренебречь (коэффициенты отражения Френеля малы). Будем считать поле на плоскости V за шаром (рис. 1.10) равным единице вне геометрической тени. В геометрической тени за шаром учтем изменения поля только по фазе. В точке Q запаздывание фазы [c.31]

Рис. 8.И. Относительное запаздывание фазы для медленной и быстрой компонент поляризации.

Чтобы сделать это объяснение полным, мы должны были бы вычислить запаздывание фазы каждой компоненты и посмотреть, как оно зависит от угла падения. Эта задача не легка. [c.401]

Чтобы проверить это, надо вспомнить, что полуволновая пластинка преобразует линейно-поляризованное колебание в линейно-поляризованное колебание. Помещая ее при любой ориентации между скрещенными поляризатором и анализатором, можно добиться затемнения поля при вращении анализатора. Такая процедура не обнаружит различия между пластинкой, дающей запаздывание фазы на Х/2, и пластинкой, дающей запаздывание фазы на kX/2 k — целое число), выясняется лишь, что пластинка полуволновая. [c.133]

В большинстве учебников подчеркивается относительность вклада различных элементов поверхности с18 в окончательный результат. Например, если, как это показано на рис. 2, ищется возмущение на расстоянии I от волнового фронта I, то этот волновой фронт можно разбить на последовательные зоны, для которых фаза выражения ехр (—1кг) такова, что элементы поверхности в таких зонах дают в конечную амплитуду вклады противоположных знаков. Это—зоны Френеля. Центральные зоны действуют наиболее эффективно, наружные — менее эффективно, так как фазы последних меняются настолько быстро, что их суммарное действие гасится. Действие всех точек запаздывает по фазе относительно А, так как ВА АА. Среднее запаздывание фазы равно я/2 оно компенсируется множителем г в формуле Френеля, приведенной в конце разд. 3.12. [c.32]

Здесь необходима небольшая поправка. Использованное только что общее соотношение должно давать сечение ослабления, которое включает как рассеяние, так и поглощение. То, что при подстановке вещественного значения а результат равен О, показывает, что рассеяние здесь не учтено. Это вызывается тем обстоятельством, что мы пренебрегли обратным действием излучения на колеблющийся диполь. Это обратное действие фактически вызывает небольшое запаздывание фазы р по отношению к Ео даже для непоглощающей частицы. Сечение рассеяния вычисляется проще всего интегрированием интенсивности рассеянного света по всем направлениям, как это сделано в разд. 6.11. Полное сечение ослабления есть [c.83]

Фазы б зависят от О и от положения Р. Их можно вычислить следующим образом. Пусть единичный вектор в направлении падающего пучка будет п, а в направлении рассеянной волны т. Обозначим произвольное начало координат через О, а вектор ОР — через г. Расстояние от (бесконечно удаленного) источника до Р больше расстояния от О па гп, а расстояние от Р до (бесконечно удаленного) наблюдателя меньше расстояния от О на гт. Запаздывание фазы луча, рассеянного в Р, по сравнению с лучом, рассеянным в О, находится сложением этих двух эффектов и умножением на к [c.105]

Отношение ф/Л делается больше для очень малых диэлектрических частиц и становится наибольшим для непоглощающих молекул. Простая связь с теорией показателя преломления молекулярного газа кратко изложена в разд. 4.5. Из сравнения с рассеянием и запаздыванием фазы, обусловленными земной атмосферой, видно, что очень малые частицы также неспособны дать в межзвездном пространстве запаздывание по фазе, доступное наблюдениям. [c.525]

Для фокусировки акустического поля с помощью фазированной решетки увеличивают запаздывание фазы на элементах, по мере удаления их от центра решетки. Изменяя запаздывание фазы, меняют положение фокуса (динамическая фокусировка). Для подавления боковых лепестков сигналы на все элементы подают в одной фазе, но амплитуды возбуждаемых и принимаемых сигналов уменьшают от центрального элемента к периферийным. [c.90]

Сравнение с полем круглого преобразователя показывает, что максимумы и минимумы поля прямоугольного преобразователя сильно сглажены. Это объясняется тем, что на прямоугольном преобразователе кольцеобразные зоны Френеля, ответственные за формирование сигналов с разным запаздыванием фаз, не укладываются полностью. Дополнительное сглаживание максимумов и минимумов наблюдается для импульсного излучения 33]. На рис. 37 штрихами показаны поля преобразователя при излучении колоколообразных импульсов с уменьшением амплитуды в 1,5 раза за период колебаний. [c.85]

Природа кодирования такова, что сигнал, создаваемый источником звука, расположенным во фронтальной части воспроизводимого первоначального поля, распространяется в фазе с сигналами Ьт и Rt, а сигнал, создаваемый в тыловой части звукового поля, распространяется с сигналом Lt с опережением фазы на 90° и с сигналом Rt с запаздыванием фазы на 90°. [c.225]

Величина т может измеряться и м-п у л ь с н ы м или фазовым методом. В первом случае излучение посылается короткими импульсами и измеряется интервал между фронтами или энергетич. максимумами излучённого и отражённого импульсов. Во втором случае непрерывное излучение модулируется с высокой частотой / и значение т определяется по запаздыванию фазы принимаемого отражённого излучения Аф по отношению к фазе [c.669]

Поскольку колебания передаются от частицы к частице не мгновенно, частицы совершают колебания с разными фазами, образуя волну с вершинами и впадинами. Иначе говоря, распространение волн вдоль ряда чаетиц, первоначально расположенных на одной прямой, есть результат запаздывания фазы колебания при передаче колебания от частицы к частице. [c.200]

Частное решение (43), определенное таким образом, является, очевидно, периодическим с периодом Ti=2n /(Ui возмущающей силы (5 = sintoj/ в нем р есть амплитуда вынужденных колебаний, а 9 можно истолковать как разность фаз или запаздывание фазы между силой и перемещением. Из равенства (45) следует, что tg будет положительным или отрицательным и, следовательно, ср меньше или больше тг/2 (т. е. четверти периода )) в зависимости от того, будет ли uf меньше или больше k. [c.69]

При таком предположении решения предыдун1их линейных уравнений, вообще говоря, будут комплексными числами, которые, если отделить в соответствующих экспоненциальных выражениях действительную часть от мнимой, иредставят, как это уже было показано, колебания, имеющие тот же период, что и период добавочной силы кроме того, для всякого отдельного Х/, можно определить запаздывание фазы Од. [c.418]

В фазовом методе непрерывное излучение модулируется (напр., по синусоидальному закону) с высокой частотой (U и значение t определяется по запаздыванию фазы принимаемого отражённого излучения по отношению к фазе испускаемого (опорного). Измерения проводят след, образом. На входы фазометра поступают опорный сигнал с выхода генератора синусоидальных колебаний Ei(t) — Eisiatut и сигнал с выхода фотоприёмника (прошедший измеряемое расстояние) г(0 — = ssin(ii)i — <р), где ф = 2(ud/ 4- фо (фо — фазовый сдвиг, вносимый измерит, установкой). Для частот модуляции (D, соответствующая длина волны к-рых Ящ > 2d, измеренное значение ф (за вычетом фазового сдвига фо) однозначно определяет расстояние d. Выполнение условия ктп > 2d противоречит получению высокой точности на больших расстояниях, т. к. для этой цели необходимо повышать частоту модуляции. Для Яда < 2d следует учитывать целое число N волн модуляции, укладывающихся на интервале 2d. При этом [c.465]

Запаздывание фазы может получиться при приближенном расчете по формуле (13.48а) отрицательным (а именно в том случае, когда стенка в целом настолько тонка , что1 / s S 1,11). Тогда следует принимать приближенно = 0. [c.164]

Для идеальной перовскитовой структуры с симметрией РтЪт число независимых квадратичных электроопти-ческих коэффициентов g,M сокращается от 81 до 3, и остаются лишь коэффициенты gn, gi и g . Величины (gti — gi2) и gii были измерены в работе [9]. На низких частотах (ga — giz) и gu определялись по индуцированному запаздыванию фазы АФ на компенсаторе Бабине — Солейля путем построения графика числа запаздываний т фазы Ф на л относительно квадрата приложенного напряжения Утл- В случае измерения величины igu — g ) использовали уравнение [c.55]

Величина dtp = тахо/(2л) [ехр (—ikr)/r]dS представляет собой потенциал точечного источника, излучающего в телесный угол 2я. Таким образом, формула (VIII.68) означает суммирование потенциалов ф в точке А от отдельных точечных источников, распределенных по площади S с учетом запаздывания фаз (множитель ехр (—ikr)), т. е. выражает принцип Гюйгенса — Френеля. Согласно этому принципу при S сх) на любом расстоянии X от источника формируется идеально плоская волна с равномерным распределением амплитуд. В случае ограниченной площади S, к которому относится интеграл (VIII.68), распределение амплитуд и фаз колебаний в плоскости yz на различных расстояниях х будет неоднородным, хотя из общих соображений ясно, что чем больше размеры источника по сравнению с длиной излучаемой им волны, тем фронт волны будет ближе к идеально плоскому. [c.197]

Достаточно взглянуть на кривые 5(0), приведенные на рис. 31 (разд. 11.22) и на рис. 53 (разд. 13.42), чтобы убедиться, что это отношение порядка 1. Таким образом, для звезды, которая еще может наблюдаться (Л <10), запаздывание (или опережение) фазы никогда не превышает некоторой части одного периода. Это соответствует пренебрежимо малому времени следовательно, нужно полностью отказаться от высказывавшегося ранее в литературе предположения, что запаздывание фазы в синем и красном свете должно определять время прохождения, отличающееся на несколько минут (эффект Нордмана —Тихова). [c.525]

Выпускной же клапан максимально открыт за 106° до прихода поршня в НМТ. Еспи запаздывание фаз сделать равным все тем же пяти-шести зубьям по шкиву распредвала, попомка опять обеспечена. Но часто и запаздывания на один-два зуба бывает достаточно для неприятностей - это если вы любитель так называемого спортивного стиля езды, то есть при высоких оборотах двигателя. Этот стиль для выпускного клапана самый нежелательный. Почему [c.13]

Таким образом, коэффициенты отражения и прохождения испытывают осцилляции при изменении соотношения ДДс. Существование максимумов и минимумов объясняется интерференцией волн в слое. Например, для несимметричного случая сравним фазы двух волн проходящей непосредственно через слой и испытавшей отражения на границах слоя. Предположим, что рс>рссс>р с и /1=Хс/4. Запаздывание фазы волны, непосредственно прошедшей слой, равно 2л /гДс = я/2. Запаздывание фазы волны, испытавшей двойное отражение на границах, равно 2лЗ/гДс = Зя/2 плюс сдвиг фазы при отражениях. От более жесткой границы волна отражается без изменения фазы (по акустическому давлению), а при отражении от более мягкой нижней границы фаза волны изменяется на обратную (здесь / <0). Таким образом, общее изменение фазы этой волны равно Зл /2+я. Вычитая из этого фазу непосредственно прошедшей волны, получим 5я/2—л /2 = 2я. Таким образом, фазы волн совпадают, и при интерференции амплитуда суммарной волны увеличивается. Если толщина слоя к = пкс12, то интерферирующие вояны находятся в противофазе, и амплитуда суммарной волны уменьшается. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...