Дополнительное поле вблизи поверхности

Дополнительное поле вблизи поверхности. В этом пункте мы проведем преобразование решения (16.10), которое позволит получить явное приближенное выражение при лг = О, 1 и оценку в области пространства внутри параболы кх" = г, точнее, в области [c.160]

При возникновении акустических колебаний температура стенки обычно быстро уменьшалась. Было трудно определить, предшествовало ли падение температуры стенки пульсациям давления или наоборот. Эксперименты показали, что звуковые волны, генерируемые внешним источником, действуют на пограничные слои вблизи поверхностей нагрева, что приводит к увеличению интенсивности теплообмена [20]. Следовательно, можно полагать, что уменьшение температуры стенки было обусловлено увеличением коэффициента теплоотдачи вследствие взаимодействия акустического поля с местным полем течения у поверхности нагрева. Однако установка ротаметра в контуре оказала весьма существенное дополнительное демпфирующее воздействие, в результате чего акустические колебания в контуре в условиях вынужденной кон- [c.358]

Другими словами, если радиус внутреннего цилиндра соизмерим с шириной области объемного заряда при обратном смещении р-п-перехода, то напряженность электрического поля в объеме р-и-перехода Ер. (см. рис. 2.30) становится неоднородной, ее величина больше вблизи поверхности внутреннего цилиндра и меньше — вблизи поверхности внешнего цилиндра. Это дополнительно порождает краевое поле на торцевой поверхности цилиндрической структуры и уменьшает напряжение [c.177]

Таким образом, применение локального ленточного датчика при магнитных измерениях позволяет без внесения дополнительных погрешностей определить величину магнитного поля непосредственно вблизи поверхности исследуемого изделия и максимально приблизить технику измерений к условиям, в которых осуществляется процесс магнитографического анализа. [c.64]

С другой стороны, при низких температурах длина свободного пробега может оказаться больше глубины скин-слоя. В этом случае задача становится гораздо более сложной. Попытаемся сначала ввести зависимость проводимости от волнового вектора, как мы это делали при вычислении экранирования. Полученное выражение можно аналитически продолжить в область комплексных волновых векторов и попытаться применить его непосредственно к затухающей в металле волне. Такое решение действительно возможно для электромагнитной волны в металле, однако следует сделать дополнительные предположения. Для распространяющейся плоской волны разумно предполагать, что токи и поля имеют одинаковые координатные зависимости. Для затухающей волны вблизи поверхности металла такое предположение довольно далеко от истины. Присутствие поверхности изменяет, вообще говоря, распределение токов и полей, и для решения кинетической задачи оказывается необходимым вернуться к уравнению Больцмана. Сразу же, однако, можно заметить, что поле ограничивается очень тонким слоем вблизи поверхности. Тогда лишь те электроны, которые движутся почти параллельно поверхности, дадут основной вклад в проводи- [c.353]

В работе [102] показано, кроме того, что вблизи поверхности плазмы уравнения поля допускают не сводящиеся к (2.2) и (2.54) дополнительные решения, которые нельзя, конечно, учесть при использовании тензора еу (ю, к). [c.242]

Поглощение солнечной энергии осуществляется главным образом водяным паром, углекислым газом и озоном, вследствие чего создается парниковый эффект , приводящий к дополнительному нагреванию поверхности Земли. Поскольку воздух вблизи поверхности более теплый и легкий, чем воздух сверху, то он всплывает вверх (вертикальная конвекция), и нижний слой атмосферы перемешивается. Поэтому распределение температуры, изображенное на рис. 2.16, является результатом динамического равновесия атмосферы в поле силы тяжести, при котором соблюдается баланс энергии. Радиационное равновесие можно рассчитать, если принять во внимание, что в нижнем слое атмосферы основным физическим фактором, отвечающим за достижение равновесия, является поглощение радиации водяным паром. Па больших высотах доминирующим является поглощение углекислым газом и озоном. [c.37]

Заслуживают внимания и физические методы регулирования скорости горение [63] (см. рис. 1.2). К ним относятся подвод акустической энергии в зону горения воздействие лазером и радиацией горения металлических элементов, нагреваемых пламенем воздействие электромагнитного и электростатического полей на пламя интенсификация фотохимических реакций в пламени впрыскивание в пламя вблизи поверхности горения мелкодисперсных катализаторов или порошков металла типа алюминия или магния дополнительный разогрев поверхности горения за счет [c.30]

Явление пробоя сводится к следующему. В пространстве и, в частности, вблизи поверхности проводов имеются свободные электроны, которые под влиянием поля провода приобретают дополнительную скорость передвижения Чем больше напряженность поля у поверхности провода, тем больше скорости, достигаемые электронами, и тем чаще происходит ионизация нейтральных молекул воздуха при столкновении с ними электронов, т. е выбивание электронов из их орбит. Выбитые электроны, в свою очередь, ускоряют процесс дальнейшей ионизации Положительные ионы, т е молекулы, имеющие избыток положительных зарядов, бомбардируют отрицательно заряженный проводник, вызывая дополнительный поток электронов с поверхности проводника в воздух и тем самым усиливая ионизацию Ускорение ионизации вызывается также непосредственным воздействием ионов на нейтральные частицы [c.438]

В 15-4 и 15-5 обсуждалось сопротивление тел в потоке несжимаемой жидкости большой пли бесконечной протяженности. В этих условиях безразмерные коэффициенты сил зависят только от геометрии тела и числа Рейнольдса. В этом параграфе будет сохранено условие несжимаемости и будут рассмотрены силы, действующие на тела, движущиеся вблизи или по поверхности раздела двух жидкостей с различными плотностями, В таких случаях энергия тратится еще и на генерацию волновых движений поверхности раздела. Тем самым сила тяжести влияет на поле течения и на силу сопротивления и подъемную силу, действующие па тело. А если сила тяжести влияет на поле течения, то, как указывалось в 15-1, в качестве дополнительного безразмерного параметра необходимо привлекать число Фруда. [c.424]

Дополнительное преимущество состоит в том, что симметрия моделируемой системы может быть легко использована в электролитической ванне. Следует только вспомнить метод изображений в электростатике. Если заменить эквипотенциальную поверхность реальной проводящей поверхностью, естественно, ничего не изменится в распределении потенциала. Однако теперь можно забыть обо всех зарядах, индуцированных полем, если они расположены вне проводящей поверхности, так как, устанавливая ее потенциал равным значению, созданному на эквипотенциальной поверхности этими зарядами, мы фактически заменяем их поверхностью. Поэтому, например, заряд вблизи проводящей поверхности будет эквивалентен этому заряду и другому заряду такой же величины, но противоположного знака, расположенному вне поверхности на таком же расстоянии от нее, но без физического присутствия проводника. Если поверхность проводника плоская, она будет автоматически действовать как плоскость антисимметрии для распределения поля. [c.133]

Так как теперь объект является частью линзы и поле линзы резко обрывается вблизи катода, в этом случае понятие кардинальных элементов бесполезно. Кроме того, вследствие очень больших начальных наклонов траекторий у поверхности катода нельзя использовать формализм параксиальных лучей. Вместо этого мы можем сделать предположение, что в непосредственной близости от катода поле однородно, следовательно, траектории всегда представляют собой параболы. На некотором удалении от катода снова можно использовать уравнение параксиальных лучей. Кроме того, ситуация осложняется тем, что отрицательный пространственный заряд медленных электронов на катоде создает дополнительный потенциальный барьер, который в свою очередь ограничивает ток (см. гл. 12). В результате строгое рассмотрение катодных линз и электронных пушек является весьма сложной задачей, даже если катод имеет плоскую поверхность. [c.468]

Конструирование пушек с полевой эмиссией намного легче, чем термоионных пушек. Из-за очень сильного электростатического поля у вершины вблизи нее потенциал резко возрастает и спадает на расстоянии порядка нескольких радиусов вершины. Дальше поле практически равно нулю. Если пушка проектируется так, чтобы поле экранировалось отверстием в первом электроде (см. разд. 7.3.1.5), то влиянием эмиттера вообще можно пренебречь. В первом приближении можно считать, что частицы появляются из области, в которой поле отсутствует, тогда в этой пушке можно использовать любую ограниченную линзу с нулевым полем на входе. На рис. 127 показана упрощенная кубическая полиномиальная линза с единственной модификацией, состоящей в том, что электроды ограничиваются плоскими поверхностями, перпендикулярными оптической оси (область в пространстве объекта, в которой поле отсутствует, обеспечивается упомянутым выше распределением потенциала без введения дополнительных экранирующих трубок). В соответствии с этим любая ограниченная электростатическая линза может быть использована как многоэлектродная пушечная линза. За последнее время для источников с полевой эмиссией успешно применялись многоэлектродные пушечные линзы [228]. [c.472]

П. Я. Уфимцев исследует характеристики рассеяния на таких телах, принимая во внимание наряду с токами, возбуждаемыми на поверхности тела по законам геометрической оптики ( равномерная часть тока по его терминологии), дополнительные токи, возникающие вблизи ребер или краев, имеющие характер краевых волн и быстро ослабевающие при удалении от ребра или края ( неравномерная часть тока ). Поле излучения, создаваемое дополнительными токами, можно найти, сравнивая ребро члч край с ребром бесконечного клина или краем полуплоскости. В некоторых случаях приходится учитывать дифракционное взаимодействие различных краев, т. е. то обстоятельство, что волна, создаваемая одним. краем и распространяющаяся миме другого края, дифрагирует на ем (вторичная дифракция). [c.4]

Если форма усиления сварного шва не обладает эллиисоидаль-ностью, распределение поля вблизи поверхности шва имеет более сложный характер. На рис. 2.16 (кривая 1), показана топография подмагничивающего поля в зоне усиления сварного шва, имеющего небольшой подъем в средине. Характеристика подмагничивающего поля отражает это искривление явно выраженным минимумом индукции в данном сечении шва. Было также обнаружено, что локальные дополнительные утолщения усиления шва (наплывы металла) приводят к характерному уменьшению поля над этими наплывами (рис. 2.16). Важно отметить, что при воспроизведении магнитной записи полей, изображенных на рис. 2.16, индукционные магнитные головки, применяющиеся в промышленных магнитографических дефектоскопах, показывают ложный дефект, обусловленный ослаблением подмагничивающего поля в области наплыва или подреза на усилении сварного шва. [c.87]

Для одновременного удовлетворения требований к материалу, заданных областью А на рис. 3.11, и обеспечения высоких тактовых скоростей без использования чрезмерно коротких затворных площадок была разработана структура затворов, которая отличается от вышеуказанной. Эта структура называется ПЗС-структурой с резистивными затворами и приведена на рис. 3.12 [13]. Затворные электроды состоят из узких металлических полосок, разделенных сравнительно широкими промежутками с нанесенной сверху дополнительной резистивной пленкой. Резистивная пленка должна удовлетворять тем же требованиям, что и металл, а именно образовывать хороший барьер Шоттки с полупроводником. Подходящие материалы включают керметы и силициды тугоплавких металлов. Цель этого подхода состоит в том, чтобы гарантировать наличие сильного горизонтального электрического поля вблизи поверхности. В дополнение этот метод позволяет избежать неконтролируемых полей в канале в меладуэлектродных зазорах, характерных для описанных выше традиционных структур. [c.91]

Вычисление объемных членов выражения для работы выхода. Вигнер и Бардин оценили объёмную часть выражения (89.2) для самых верхних электронов в заполненных уровнях металлов, рассмотренных в главе X. Можно предположить, не делая существенной ошибки, что металл в целом не заряжен во-первых, дополнительный заряд будет собираться на поверхности, оставляя внутреннюю часть металла нейтральной, а во-вторых, этот поверхностный заряд никогда не бывает настолько большим, чтобы существенно изменить поверхностный дипольный слой. Обычный образец металла содержит примерно 10 в поверхностных ячеек, которые обладают зарядом порядка 10 С08Е. Если удалить один процент этого заряда, то поле вблизи металла должно увеличиться примерно до одного миллиона вольт, что соответствует обычно достигаемым полям дипольный момент при этом изменится не больше, чем на несколько процентов. [c.421]

Это пограничный слой с дополнительным членом —2 (duejdz) в выражении для w, который нужно добавить к предыдущему члену (212), чтобы поле локальной скорости имело нулевую дивергенцию (вместо той, которая была постоянной поперек пограничного слоя). Однако в действительности оказывается, что при расчете средней скорости и на кромке пограничного слоя этот дополнительный член не имеет никакого значения (хотя он и изменяет распределение внутри пограничного слоя, создавая интересное обратное течение вблизи поверхности). Соответственно закон Релея (215) по-прежнему имеет место. Он означает,. что движение всегда направлено в точкам застоя. [c.422]

Эти предположения являются дальнейшим сужением предположений, сделанных в разд. 9.13. Поэтому граничные условия (16) — (66), полученные в разд. 9.13, оказываются правильными также и здесь, однако можно получить дополнительно другую систему уравнений, так называемые скин-условия. Различие поясняется на рис. 17. При обычном выводе граничных условий для тангенциальных составляющих рассматривается контур, образованный линией 2 вне среды и линией 1 в среде вблизи поверхности. Для нормальных составляюшлх контур заменяется параллелепипедом с нижним основанием 1 и верхним 2. В обоих случаях можно считать справедливым, что вертикальные стороны бесконечно малы. Следовательно, граничные условия (16)—(66) являются точными и относятся к полям в верхней части скин-слоя. [c.141]

В 1916 г. в 49-м томе Annalen der Physik была опубликована статья Альберта Эйнштейна (1879—1955) Основы общей теории относительности , которая приводила к дальнейшему расширению наших физических представлений о пространстве и времени. Однако известны только три эффекта, которые являются следствием общей теории относительности, и могут быть проверены наблюдениями в настоящее время вековое перемещение перигелия Меркурия, искривление луча света вблизи поверхности Солнца и смещение спектральных линий к красному концу спектра в поле тяготения звезд. Все эти три эффекта чрезвычайно малы и потому трудно измеримы. Дополнительное движение перигелия Меркурия, согласно общей теории относительности, составляет Дя = - -42 /89 в столетие, отклонение светового луча, проходящего около поверхности Солнца, равно 1 /745, наконец, смещение к красному концу спектра для средней длины волны (6000 A) составляет всего 0.012 A. Совпадение величины, [c.87]

Движение, возникающее во внешнем постоянном магнитном поле. В электропечах, расплав которых пронизывается постоянным рабочим током, зачастую организуют перемехыивание металла, накладывая дополнительное внешнее постоянное магнитное поле. В частности, при. верхнем дуговом или электроплазменном нагреве в осесимметричной ванне применяют соосный с ней индуктор постоянного тока. В таких печах ток в расплаве протекает между центральной частью зеркала (так называемое анодное пятно) и кольцевой зоной токосъема, расположенной на внешней боковой поверхности расплава вблизи его верхнего или нижнего торца. Движение в таких ваннах исследовано на моделях Л.А. Волохонским и др. (см., например, [42]). Ток в расплаве имеет радиальную составляющую, взаимодействие которой с аксиальным полем индуктора вызывает азимутально ориентированные ЭМС. Пример распределения ЭМС для случая верхнего токосъема приведен на рис. 27. Как видно из кривых, плотность ЭМС максимальна вблизи анодного пятна и снижается при удалении от него по радиусу г и вниз - в осевом направлении г. Изменения скоростей движения показали, что они максимальны на зеркале металла (в его средней части) и снижаются к периферии и дну тигля. В центре зеркала наблюдается воронка, причем частицы металла на зеркале движутся по спирали, перемещаясь от периферии к центру. [c.50]

Электронный обогрев — это разновидность косвенного электрического. Вблизи обогреваемой поверхности — анода — создают вакуумную полость, в которую помешают электрический нагреватель — катод. Между анодом и катодом накладывают высокое напряжение (несколько киловольт). Эмиттируе-мые нагретым катодом электроны под влиянием электрического поля приобретают кинетическую энергию, которая при их торможении в тонком поверхностном слое анода (обогреваемой поверхности) преобразуется в тепловой поток. Дополнительно от катода передается тепловое излучение. [c.392]

Займемся дальнейшим развитием, нестационарной теории профиля с тем, чтобы приспособить ее к анализу обтекания вращающейся лопасти. Хотя основы теории уже излагались в предыдущих разделах, приложение ее к лопасти несущего винта требует учета целого ряда дополнительных факторов. Применение схемы несущей линии разделяет задачу расчета нестационарных аэродинамических нагрузок при пространственном обтекании на две части внутреннюю, в которой исследуются аэродинамические характеристики профиля, и внешнюю, состоящую из расчета индуктивных скоростей, создаваемых в сечении лопасти вихревым следом винта. Что касается внутренней задачи, то при стационарном обтекании плоского профиля аэродинамические нагрузки могут быть получены из эксперимента и представлены в виде табулированных зависимостей их от угла атаки и числа Маха. При нестационарном досрывном обтекании применимы результаты теории тонкого профиля. Решение внешней задачи затруднено тем, что система вихрей винта имеет весьма сложную конфигурацию. За каждой из вращающихся лопастей тянутся взаимодействующие винтовые вихревые поверхности, деформирующиеся в поле создаваемых ими индуктивных скоростей с возникновением областей сильной завихренности в виде концевых вихревых жгутов. Аналитическое определение индуктивной скорости на лопасти без весьма существенных упрощений модели вихревого следа (например, представления винта активным диском) оказывается невозможным. На практике неоднородное поле индуктивных скоростей определяют численными методами, подробно обсуждаемыми в гл. 13. Ввиду сказанного ниже не предполагается отыскивать зависимость между индуктивной скоростью и нагрузкой путем введения функции уменьшения подъемной силы. Напротив, сами индуктивные скорости являются фактором, учитываемым явно в нестационарной теории профиля. Для построения схемы несущей линии желательно, чтобы вычисление индуктивных скоростей производилось лишь в одной точке по хорде. Проведенное выше исследование обтекания профиля на основе схемы несущей линии указывает способ, который позволяет аппроксимировать нестационарные нагрузки с достаточно полным отображением влияния пелены вихрей. Применительно к лопасти достаточно рассмотреть лишь часть пелены, расположенную вблизи ее задней кромки. При построении нестационарной теории обтекания вращающейся лопасти надлежит учесть влияние обратного обтекания и радиального течения. Теоретические нагрузки должны быть скорректированы таким образом, чтобы они отражали влияние [c.480]

Численный расчет. Для иллюстрации представленного корреляционного приближения модернизированного метода периодических составляющих рассмотрим расчет полей напряжений в матрице вблизи межфазной поверхности волокон для некоторых реализаций вектора разупорядоченности УС квазипериодической структуры фрагмента однонаправленного волокнистого композита при однородной макродеформации. На рис. 3.4 и 3.5 для рассматриваемой ячейки в соответствующей реализации структуры фрагмента квазипериодического композита представлены результаты расчета нормальных (Уп и касательных <7 межфазных напряжений композита в зависимости от полярного угла р дополнительно приведены предварительно рассчитанные значения отклонений А<7 нормальных напряжений [c.143]

Из-за частичного срезания диафрагмой поля зрения (краями окуляра) наклонных пучков лучей от внеосевых точек предмета освещенность видимого глазом изображения удаленного протяженного предмета постепенно уменьщается к краям поля зрения. Такой эффект называется затенением или виньетированием. Виньетирования не будет, когда входной люк лежит в плоскости предмета. В рассматриваемом примере зрительной трубы устранить виньетирование и сделать границы поля зрения резкими можно, поместив диафрагму в фокальной плоскости объектива вблизи промежуточного изображения. Но лучще в этой плоскости поместить дополнительную линзу (рис. 7.19, б), называемую коллективом или полевой линзой. При правильном выборе фокусного расстояния полевой линзы ее оправа служит диафрагмой поля зрения. Этим достигается одновременно и устранение виньетирования, и увеличение поля зрения. Апертура, определяемая диаметром объектива, и угловое увеличение трубы остаются прежними, изменяется лищь положение выходного зрачка. Практически полевую линзу располагают позади плоскости первичного изображения, чтобы сделать незаметными загрязнения и дефекты ее поверхности и чтобы в плоскость изображения можно было внести измерительную щка-лу или крест нитей. [c.351]

Проведенные исследования, а также длительные наблюдения за состоянием поверхности конденсаторных труб в действующих конденсаторах показали, что дополнительное введение в латунь небольших количеств мышьяка заметно снижает склонность латуней кобес-цинкованию. Сложные по составу латуни, дополнительно легированные оловом или алюминием, также обладают повышенной коррозионной стойкостью благодаря способности этих сплавов быстро восстанавливать защитные пленки при их механическом разрушении. Вследствие применения металлов, занимающих различные места в потенциальном ряду и электрически соединенных, в конденсаторе возникают макроэлементы. Наличие переменного температурного поля создает возможность развития коррозионноопасных э. д. с. термоэлектрического происхождения. Блуждающие токи, возникающие при заземлении вблизи постоянного тока, также могут явиться причиной интенсивной коррозии конденсаторов. [c.64]

В качестве примера на рис. 1.9,я показана зонная схема кристалла -типа толщиной d = Lq- Предполагается, что на обеих поверхностях кристалла (г = О, i/) локализованы одинаковые положительные заряды. Поскольку кристалл тонкий, электрические поля этих зарядов "пронизывают" всю толщину пленки и в результате их суперпозиции происходит понижение границ энергетических зон во всей пленке. Обозначим величину этого понижения в среднем сечении пленки (г = d/2) через УвкТ — см. рис.1.9,а. Энергия электрона вблизи дна зоны проводимости у поверхности тонкого кристалла (г = 0) и в его среднем сечении отличаются тем меньше, чем тоньше кристалл — происходит "размерное спрямление" зон — см. рис. 1.9,а,б. Если положение уровня Ферми поддерживается постоянным за счет контакта с внешней электрической цепью или массивным кристаллом, дно зоны проводимости в сечении z = d/2 приближается к уровню Ферми на величину вкТ — кристалл как бы дополнительно ле- [c.38]

Исследование влияния расположения оконной коробки в проеме на величину йокна показало, что при перемещении коробки к внутренней поверхности стены теплопотери через откосы уменьшаются, но на внутренней поверхности стены вблизи окна температура понижается, так как поток тепла направлен к наружной поверхности откосов проема. Суммарные дополнительные теплопотери, а следовательно, и значения А получаются практически одинаковыми при различных расположениях коробки в проеме. Следовательно, расположение оконной коробки в проеме оказывает влияние только на характер температурного поля в стене а на величину йокна не влияет. [c.186]

Дополнительные замечания о методе стационарной фазы. Метод стационарной фазы позволяет находить простые решения задач об излучении и дифракции звука поверхностями, размеры которых велики по сравнению с длиной звуковой волны. Однако далеко не все задачи подобного типа могут быть решены указанным методом. Для того чтобы этот метод был применим, необходимо, чтобы в области интегрирования фазовая функция изменялась на большое количество, длин волн. Поэтому методом стационарной фазы нельзя, например, вычислить диаграмму направленности излучателя, помещенного в фокусе (или вблизи фокуса) параболического рефлектора. В этом случае сумма расстояний г, + в пределах рефлектора будет постоянной (или слабо меняющейся) величиной. Кроме того, метод нельзя использовать для определения диаграммы остронаправленного излучателя, поскольку в направлении главного максимума диаграммы волны, приходящие в точку наблюдения из различных участков поверхности, будут складываться практически синфазно. Для направлений, далеких от оси главного максимума, волны, приходящие в точку наблюдения, имеют большие фазовые сдвиги. Однако точка стационарной фазы будет находиться вне излучающей поверхности и в приближении, определяемом методом стационарной фазьи в указанном диапазоне углов поле будет равно нулю. Таким образом метод не позволяет находить дифракционную картину добавочных максимумов диаграмм направленности. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...