Теория нестационарная

Изложенные свойства рассматриваемого движения в математическом отношении полностью аналогичны свойствам одномерных простых волн, у которых одно из семейств характеристик представляет собой семейство прямых линий в плоскости х, t (см. 101, 103, 104). Поэтому рассматриваемый класс течений играет в теории стационарного плоского (сверхзвукового) движения такую же роль, какую играют простые волны в теории нестационарного одномерного движения. Ввиду этой аналогии эти течения тоже называют простыми волнами. В частности, волну разрежения, соответствующую случаю = О, называют центрированной простой волной. [c.603]

Назначение работы. Изучение теории нестационарной теплопроводности, отдельных стадий этого процесса, закономерностей температурного поля, признаков регулярной стадии ознакомление с экспериментом. Перед проведением лабораторной работы необходимо изучить пп. 1.3.1, 1.3.3 Практикума. [c.140]

Безразмерный комплекс Bi = al/k называют критерием Бйо и очень часто применяют в теории нестационарной теплопроводности. Его физический смысл виден из формулы Bi — IIK 1/а, представляющей соотношение между внутренним 1/Х и внешним 1/а тепловыми сопротивлениями. [c.149]

О НЕЛИНЕЙНЫХ ЗАДАЧАХ ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ [c.207]

В теории нестационарных течений есть еще много невыясненных вопросов. В виду пока непреодолимой сложности решения полной системы нестационарных уравнений Навье-Стокса нет законченной теории колеблющихся течений. Поэтому теория таких процессов, как правило, базируется на упрощенных моделях, достоверность которых проверяется экспериментально. [c.4]

Состояние учения о свободной конвекции в настоящее время таково, что многие стационарные задачи имеют точные или приближенные аналитические решения. Среди аналитических работ преобладают исследования ламинарных потоков, возникающих при свободной конвекции. Труднее математической обработке поддаются вопросы свободной конвекции при турбулентном течении в пограничном слое. В этом случае, как и в случае ламинарного режима, для описания теплообмена в условиях свободной конвекции применяются методы теории подобия с широким использованием эксперимента. Изучение вопросов нестационар- ной свободной конвекции имеет также большое значение. Одним из важнейших вопросов теории нестационарного теплообмена в условиях свободного движения является вопрос о влиянии вибраций на конвективные процессы. Вибрационный эффект, создаваемый или перемещением нагретой поверхности в окружающей среде или подводом возмущений в виде акустических или других периодических колебаний к самой среде, может изменить теплоотдачу в несколько раз. Такое изменение теплоотдачи позволяет качественно по-другому подходить к решению новых задач в условиях естественной конвекции, и в настоящее время обширные исследования посвящены этому вопросу. Получить общее аналитическое решение задачи не всегда удается, поэтому большинство работ посвящено экспериментальному и аналитическому исследованию частных случаев. [c.143]

К о н д р а т ь е в Г. М. Приложение теории нестационарного теплового потока в цилиндре к определению теплопередачи в котлах. Прикл. физ., т. V, вып. 3—4, 1928. [c.406]

В теории нестационарного процесса тепло- и массообмена известно, что коэффициент Соре—величина очень малая, так что вторым членом в системе (1) в некоторых случаях можно пренебречь [1]. При й2=0 формулы (6), (7) после некоторых упрощений примут вид [c.171]

ОТ нагрузок, связанных с наличием угла атаки или нестационарным движением. Здесь рассматриваются только последние. Линейная теория нестационарного движения тонкого профиля будет обобщена на случай вращающейся лопасти. Эти обобщения рассмотрены в последующих разделах данной главы. [c.432]

Баскин В. Э., К теории нестационарного криволинейного движения несущей поверхности в газе. — Ученые записки ЦАГИ, 1970, т. I, № 2. [c.998]

Возмущений теория нестационарная 529 [c.549]

Интеграл Лагранжа — Коши играет в теории нестационарного движения идеальной жидкости такую же роль, как теорема Бернулли при стационарном движении. В последнем случае [c.163]

Благодаря в значительной степени исследованиям советских ученых, широкое развитие получила теория нестационарного движения крыла в безвихревом потоке несжимаемой жидкости и газа ). [c.312]

Изложение существующих теорий нестационарного движения крыла в жидкости можно найти в специальной монографии А. И. Некрасова Теория крыла в нестационарном потоке , изд. АН СССР, 1947 и в только что цитированной монографии Л. И. Седова последняя содержит также исследование колебаний крыла в газе. [c.323]

Теория нестационарного движения крыла конечного размаха изложена в специальных монографиях ). [c.323]

Займемся теперь более подробным изучением полученного решения. Прежде всего заметим, что прямые ф = onst пересекают в каждой точке линии тока под углом Маха (его синус равен и,(/о = с/и), т. е. являются характеристиками. Таким образом, одно из двух семейств характеристик (в плоскости х, у) представляет собой пучок выходящих из особой точки прямых и обладает в данном случае важным свойством — вдоль каждой из них все величины остаются постоянными. В этом смысле рассматриваемое решение играет в теории плоского стационарного движения такую же роль, какую играет изученное в 99 автомодельное движение в теории нестационарных одномерных течений. Мы вернемся еще к этому вопросу в 115. [c.574]

Влияние теплофизических свойств и размеров теплоотдающей поверхности связывают с пульсациями ее температуры в процессе кипения. В период роста пузыря температура элемента поверхности, находящегося под пузырем, понижается вследствие интенсивного отвода теплоты испаряющейся жидкой пленкой. Под действпем разности термических потенциалов к центру парообразования ат прилегающей к нему массы материала подводится теплопроводностью дополнтс-тельпый тепловой поток, который препятствует понижению температуры стенки под растущим пузырем и тем самым способствует поддержанию условий, необходимых для интенсивного испарения микропленки. Плотность локального теплового потока, отводимого пленкой в форме теплоты испарения, значительно превышает среднюю по поверхности плотность теплового потока, и тем более она выше плотности теплового потока, отводимого конвекцией от части поверхности, не занятой паровыми пузырями. Назовем эту часть поверхности конвективной. Вследствие оттока теплоты к центрам парообразования температура конвективной части поверхности также понижается, и если бы от последней тепловой поток передавался жидкости в условиях естественной конвекции, то с понижением температуры стенки коэффициент теплоотдачи здесь уменьшался бы. В условиях сильной турбулизации пристенной области паровыми пузырями понижение температуры конвективной части поверхности приводит лишь к уменьшению передаваемого от нее жидкости теплового потока. Если материал теплоотдающей поверхности обладает высокой теплопроводностью, то это облегчает приток теплоты к центрам парообразования, в результате чего поддерживается высокая интенсивность теплообмена. В противном случае при прочих равных условиях коэффициент теплоотдачи меньше. Основываясь на теории нестационарной теплопроводности, Якоб [224] пришел к выводу, что интенсивность теплообмена при кипении пропорциональна величине для теплоот дающей поверхности, [c.201]

Заметим, что переход к квазииормальным координатам является распространенным приемом, облегчающим построение приближенного решения. В частности, этот прием был успешно развит Ю. А. Митропольским при разработке асимптотической теории нестационарных колебаний [60]. Как показано в этой работе, кинетическая и потенциальная энергии в этом случае с точностью [c.183]

За последние годы были обнаружены новые явления и эффекты при образовании паровой фазы и движении среды с околозвуковой скоростью. Установлены новые и уточнены известные закономерности в поведении однородных двухфазных сред. Это позволило обосновать и объяснить некоторые экспериментальные факты, касающиеся распространения волн конечной интенсивности в однородной двухфазной смеси (усиление ударных волн в среде пузырьковой структуры). Удалось по-новому подойти к анализу явления кризиса теплообмена. Достигнуты успехи в рещении многих практических задач, связанных с истечением вскипающей жидкости из сопл и непрофилированных отверстий, а также из протяженных трубопроводов. В рамках развитого подхода удалось углубить теорию струйных аппаратов и значительно расширить возможности их использования. Дальнейшее развитие получила теория нестационарных процессов в двухфазных средах применительно к решению конкретных задач, связанных с аварией контура первичного теплоносителя ЯЭУ. В целом содержание книги базируется в основном на результатах работ автора, выполненных им совместно с аспирантами и сотрудниками. Автор подчеркивает большой вклад, который внесли в решение перечисленных выше задач А.В. Алферов, В.И. Сычиков, Ю.Д. Катков, [c.3]

Теория Г. т. газа, помимо сё использования в задачах аэродинамики, находит применение и в др. областях науки. Она тесно связана с теорией нестационарных процессов в газах, сопровождаемых возникнове- [c.480]

Единственным путем произвольного, принудительного введения тепла через поверхность твердого тела является бомбардировка его электронами (электронный нагрев), при которой могут быть обеспечены граничные условия второго рода, заданные любой функцией времени. Если к этому добавить широкие пределы возможного увеличения интенсивности тепловых потоков (недоступные при других способах нагрева твердого тела при поверхностном подведении тепла), то становится очевидной необходимость точного количественного изучения метода электронного нагрева с целью превра[цения его в метод эталонирования теплового потока. Это позволило бы по-новому подойти к решению ряда старых задач и поставить много других. Например, в теплотехнических экспериментах обеспечивается исследование моделей произвольной формы при любых тепловых потоках, вводимых через поверхность в метрологии могут быть исследованы тепловые характеристики различных материалов в предельно возможном диапазоне температур и тепловых потоков в теории нестационарного теплообмена могут быть опробованы любые аналитические методы расчета температурных полей по заданным условиям на границе и, что еще важнее, могут быть развиты методы отыскания краевых функций по известному пространственно-временному температурному полю. Особенно трудной последняя задача становится в условиях фазовых превращений и при наличии химических источников тепла, участвующих в процессе теплообмена. В этом случае, помимо перемещения границ, становятся существенно непостоянными физические параметры тела и возникает необходимость отделить тепловые потоки, поступающие в тело со стороны среды, от независимых источников тепла (скрытой теплоты, теплоты химических реакций и т. д.). [c.140]

Определение отношения между временем облучения и обдува. Оптимальный режим сушки. При выборе времени одиночного облучения и обдува учитывались прежде всего технологические свойства сушимых материалов (термическая стойкость стирофлекса и бумаги К-12), а также динамика потоков влаги в период облучения и обдува и параметры обдувающего воздуха. Для ориентировочного определения времени одиночного облучения, пользуясь уравнениями теории нестационарной теплопроводности и учитывая предельную температуру бумаги К-12 (140° С), получили решение, согласно которому продолжительность облучения должна составлять 2,5 сек при температуре излучающей стенки из = 500°С. Окончательно этот вопрос был решен на основе анализа результатов специальной серии опытов. [c.210]

Применение метода обобщенного подобия в теории нестационарного пограничного слоя, в связи со значительным увеличением числа параметров подобия, становится, как это пока представляется, чрезмерно сложным и, при современных возможностях ЭВЦМ, выполнимым лишь в локальных приближениях либо при дополнительных упрощающих предположениях ). [c.520]

Н. Бушмарин, Ю. В. Сараев, Параметрический метод в теории нестационарного пограничного слоя, Инж.-физ. журн. 27, № 1, 1974 О.Н. Бушмарин, Параметрический метод расчета нестационарного ламинарного пограничного слоя в несжимаемой жидкости с отсосом или вдувом, Инж.-физ. журн. 31, № 4, 1976. [c.520]

Математические трудности, во,зникающие при рассмотрении задач теории нестационарного ламинарного пограничного слоя, освещены в обзоре Д. Т. Стюарта ). Пример периодического слоя разобран в четвертом издании настоящего курса (стр. 602—604). [c.521]

Как известно, для кинетики начального селективного растворения разработан подробный математический аппарат, основанный на теории нестационарной объемной диффузии. Другие же стадии растворения пока еще не получили удовлетворительного кинетического описания. Это составляет задачу нового научного направления, формиру бщегося на сты ке теоретической электрохимии, физико-химии поверхности и металловедения и призванного дать непротиворечивую теорию явлений на границе сплава с коррозион юй средой. Очевидно, что, будучи основанной на фундаментальных электрохимических принципах, такая теория должна еще учесть структурно- фазовый состав сплава, строение межфазной границы и приповерхностной зоны, механические напряжения в сплаве и прочее. [c.193]

Предложенная Б. Я. Любовым [49, с. 5—15] теория нестационарного роста кристаллов (механизм формирования двумерных зародышей) позволяет оценить длительность периода и кинетику нестационарной стадии процесса. При быстром изменении условий, в которых развивается фазовое превращение, в частности в случае кристаллизации при резком охлаждении, учет нестацио-нарности процесса весьма важен. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...