Сопротивление трения в ламинарном пограничном слое

Из формулы (159) следует, что сила сопротивления трения при ламинарном пограничном слое растет пропорционально В экспериментальной аэродинамике силу сопротивления трения определяют по формуле [c.336]

Управление обтеканием, проявляющееся в непосредственном воздействии на поток газа около летательных аппаратов, используется для улучшения их аэродинамических свойств и позволяет решать две основные задачи. Одна из них связана с таким воздействием на обтекающий газ, при котором достигаются заданные суммарные аэродинамические характеристики или их составляющие. Например, может обеспечиваться нужное значение максимального коэффициента подъемной силы или наивыгоднейшее аэродинамическое качество, требуемое изменение (повышение или снижение) лобового сопротивления, сохранение устойчивости ламинарного пограничного слоя и, как результат, уменьшение трения и теплопередачи. Решение второй задачи позволяет формировать таким образом управляющий поток, чтобы улучшить условия обтекания органов управления и стабилизирующих устройств (оперения) и тем самым повысить управляющий и стабилизирующий эффекты. Кроме того, соответствующие устройства, управляющие движением газа, используются для повышения эффективности реактивных двигателей (в частности, путем улучшения обтекания воздухозаборников), а также отдельных средств механизации летательных аппаратов (щитки, предкрылки, закрылки и др.). [c.103]

Таким образом, шероховатость поверхности самолета играет двоякую роль она влияет, во-первых, на положение точки перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный и, во-вторых, на сопротивление трения при турбулентном пограничном слое. [c.57]

Теория турбулентного трения. Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный. Точка перехода и ее экспериментальное определение. Теория установившейся турбулентности по Прандтлю. Логарифмические законы распределения скоростей и сил сопротивления трения. Степенные законы. Турбулентное трение для рулей Жуковского. Учет влияния шероховатости. Допустимая шероховатость крыла. [c.214]

Позднее отсасывание пограничного слоя стало применяться также для уменьшения сопротивления трения. Для этого щель располагается в таком месте обтекаемого контура, чтобы точка перехода ламинарной формы течения в пограничном слое в турбулентную отодвинулась как можно дальше вниз по течению. В результате пограничный слой остается ламинарным на большем протяжении стенки, что и приводит к уменьшению сопротивления трения, так как последнее при ламинарном течении меньше, чем при турбулентном (см. рис. 14.9). Эффект, достигаемый в этом случае — сохранение пограничного слоя ламинарным,— объясняется двумя причинами. Во-первых, вследствие отсасывания пограничный слой делается тоньше, что уменьшает наклонность течения в нем к переходу из ламинарной формы в турбулентную [ ]. Во-вторых, в ламинарном пограничном слое профили скоростей имеют при отсасывании несколько иную форму, чем без отсасывания, и притом такую, которая даже при одинаковой толщине слоя также уменьшает наклонность течения к переходу из ламинарной формы в турбулентную (профили скоростей делаются более полными, см. рис. 14.6). К вопросу о переходе течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную, в частности, и при отсасывании, мы вернемся в главе ХУП. [c.355]

Пограничный слой может быи. ламинарным или турбулентным. От состояния пограничного слоя в значительной мере зависит и величина сопротивления трения. Обычно в передней части пластинки пограничный слой имеет ламинарный характер по мере увеличения толщины ламинарного слоя он теряет устойчивость и переходит в турбулентный пограничный слой. Состояние пограничного слоя (т. е. будет ли он ламинарным или турбулентным) зависит главным обр азом от числа Рейнольдса, характеризующего движение в этом слое и записываемого в виде [c.236]

Верхний предел интегрирования зависит от характера обтекания тела. Если ламинарный пограничный слой распространяется на всю поверхность, то — продольный размер тела вдоль оси х если имеет место отрыв, то определяет точку отрыва если в пределах поверхности имеет место переход к турбулентному режиму, то определяет точку перехода, за которой сопротивление трению определяется по зависимости турбулентного слоя. [c.365]

Установите связь между средними коэффициентами трения на конусе с к и пластине с fan для ламинарного и турбулентного режимов течения в пограничном слое, предполагая, что параметры невязкого потока, т. е. параметры на границе пограничного слоя, для пластины и конуса одинаковы. Определите без учета влияния сжимаемости сопротивление трения для ламинарного и полностью турбулентного пограничных слоев на поверхности заостренного конуса (полуугол при вершине конуса [c.670]

Стабилизация пограничного слоя охлаждением. Теплопередача между стенкой и обтекающим газом очень сильно влияет на устойчивость ламинарного пограничного слоя и его переход в турбулентное состояние. Измерения показали, что на охлаждаемой поверхности сопротивление трения меньше, чем на горячей стенке. Это связано с тем, что при охлаждении переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит на большем удалении от передней кромки обтекаемой стенки, т. е. охлаждение способствует повышению устойчивости пограничного слоя. Физически такой эффект объясняется воздействием пониженных температур обтекающего газа на его вязкость и плотность. При охлаждении газа снижается его динамиче- [c.105]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

Особенно большой выигрыш достигается при затягивании ламинарного пограничного слоя, т. е. при устранении причин возмущений, переводящих ламинарный пограничный слой в турбулентный. С помощью осуществления различных специальных мер можно передвинуть точку перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный ниже по потоку вдоль профиля и таким путем существенно (иногда более чем в два раза) снизить сопротивление трения. [c.266]

Известно, что при наличии вдува газа на поверхности тела устойчивость ламинарного пограничного слоя уменьшается. Можно предполагать, что в турбулентном пограничном слое роль вязких сил i рения в общем сопротивлении с увеличением интенсивности вдува уменьшается. Этот факт уменьшает влияние критерия Рейнольдса на относительные законы трения и теплообмена и должен способствовать применимости предельных относительных законов трения и теплообмена для практи-198 [c.198]

Положение точки перехода оказывает большое влияние не только на подъемную силу, но и на сопротивление крыла. Как будет далее выяснено, сопротивление трения поверхности при ламинарном пограничном слое значительно меньше, чем при турбулентном. В связи с этим представляется естественным как можно дальше оттянуть вниз по потоку положение точки перехода и увеличить относительную протяженность ламинарного участка [c.543]

Чем больше скорость полета, тем относительно выгоднее ламинарный пограничный слой. Дело в том, что сопротивление трения при ламинарном слое растет пропорционально а при турбу- [c.57]

От угла атаки а зависит распределение давления по крылу, а следовательно, и величина коэффициентов Су и Сх дав- От распределения давления в свою очередь зависит положение точки перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный, что влияет и на величину коэффициента сопротивления трения. [c.66]

Желая рассчитать сопротивление пластины, имеющей в носовой части значительный участок ламинарного пограничного слоя, будем суммировать сопротивления трения ламинарного и турбулентного участков, причем сопротивление ламинарного участка найдем иО формулам предыдущей главы, а турбулентного — по формулам (51) и (52). Вопрос осложняется необходимостью разыскания н этом случае постоянной С, входящей в уравнение (52). [c.628]

Из всего сказанного выше следует, что существование двух принципиально различных режимов течения вязкой жидкости экспериментально было обнаружено первоначально для труб и каналов. Но затем вследствие того, что вычисленные на основании теории ламинарного пограничного слоя значения силы сопротивления трения не совпадали с экспериментальными данными, пришлось сделать предположение о том, что и в пограничном слое могут осуществляться два режима течения. Это предположение было впоследствии полностью оправдано совпадениями результатов многих вычислений с результатами экспериментов, Кроме того, [c.435]

Коэффициент сопротивления по результатам измерений на крыле с отсосом при Кеь = 12,5 >10 в 1,5 раза больше коэффициента сопротивления трения при ламинарном режиме течения в пограничном слое и составляет только около 27 % соответствующего [c.220]

Возникновение кавитационной зоны оказывает определенное влияние на потери, обусловленные трением в системе. Так как влияние кавитации на трение существенно отличается от влияния на сопротивление формы, эти два типа потерь энергии будут рассматриваться отдельно. Кавитация влияет на трение вследствие изменения скорости в пограничном слое. Степень воздействия кавитации на обычное течение в пограничном слое зависит от типа кавитации, типа пограничного слоя и толщины кавитационной зоны по сравнению с толщиной пограничного слоя. Скорости, при которых возникает кавитация, как правило, велики, и пограничные слои на стенках канала и погруженных телах являются турбулентными. Ламинарный пограничный слой может быть только на очень малых телах и в окрестности передней кромки или вершины больших тел. [c.320]

Широкие возможности решения задач о трении и конвективном тепломассообмене при градиентном течении жидкостей и газов дает теория пограничного слоя. Сопротивление, которое испытывает тело при движении в жидкости или газе, а также интенсивность тепломассообмена между жидкостью или газом и поверхностью тела в значительной степени обусловлены развитием динамического и теплового пограничных слоев. В случае образования на обтекаемой поверхности ламинарного пограничного слоя получены точные аналитические решения уравнений пограничного слоя для некоторого класса задач. Особенно простым классом точных решений этих уравнений являются автомодельные решения, имеющие место в случае, когда скорость внешнего потока пропорциональна степени расстояния х,. измеренного от передней критической точки, а также при плоскопараллельном и осесимметричном течении вблизи критической точки. В других случаях при невозможности получения точных решений надежные результаты дают методы численного интегрирования или приближенного решения интегральных уравнений количества движения, кинетической, тепловой или полной энергии для пограничного слоя. Разными авторами предложены методы преобразования уравнений пограничного слоя в сложных условиях тече-4 [c.4]

Карман в своей работе, цитированной на стр. 88, показал, что таким же способом, как сопротивление трения при течении вдоль плоской пластинки, может быть определено сопротивление трения вращающегося диска. Пусть диск радиуса г вращается с окружной скоростью 7 предположим, что смачивание диска жидкостью происходит с одной стороны (для этого рассматриваемый диск следует мыслить вырезанным нз бесконечно большого вращающегося диска) тогда момент, необходимый д-тя преодоления сопротивления трения, будет равен в случае ламинарного пограничного слоя [c.97]

С переходом течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную связано сильное изменение сопротивления, в рассматриваемом случае — сопротивления трения. В то время как для ламинарного течения сопротивление трения пропорционально полуторной степени скорости [формула (7.33)], для турбулентного течения оно пропорционально скорости в степени приблизительно 1,85, как это уже давно установил В. Фруд [ ], протаскивая пластины в неподвижной воде при очень больших числах Рейнольдса. См. в связи с этим рис. 21 2 на стр. 575. [c.420]

Гибкая стенка. Другим эффективным способом стабилизации ламинарного пограничного слоя является придание гибкости обтекаемой стенке. Сравнительно недавно было обнаружено, что дельфины при плавании развивают скорость, значительно большую той, которую можно было бы ожидать, учитывая их геометрическую форму р ]. Это означает, что тело дельфина обладает очень малым сопротивлением трения. В связи с этим было высказано предположение, что столь малое сопротивление объясняется упругостью кожи дельфинов, [c.464]

В главе XIV мы уже отметили, что отсасывание ламинарного пограничного слоя является весьма эффективным средством для уменьшения сопротивления трения. Так же, как и падение давления в направлении течения, рассмотренное в предыдущем параграфе, отсасывание стабилизует ламинарный пограничный слой, и уменьшение сопротивления достигается при этом в результате предупреждения перехода ламинарной формы течения в турбулентную. Действие отсасывания проявляется двояким образом. Во-первых, отсасывание уменьшает толщину пограничного слоя, а более тонкий пограничный слой имеет меньшую наклонность к переходу в турбулентное состояние, чем толстый пограничный слой. Во-вторых, отсасывание ламинарного пограничного слоя создает в нем такие профили скоростей, которые обладают более высоким пределом устойчивости, т. е. более высоким критическим числом Рейнольдса, чем профили скоростей в пограничном слое без отсасывания. [c.465]

Влияние теплопередачи. Основные особенности влияния теплопередачи от стенки к текущей среде на устойчивость ламинарного пограничного слоя легко обнаруживаются уже в случае несжимаемого течения, поэтому мы поясним их сначала в этой упрощенной постановке. Некоторые экспериментальные исследования о влиянии теплопередачи на переход ламинарной формы течения в турбулентную выполнил еще в сороковых годах В. Линке Р ]. В этих экспериментах измерялось сопротивление трения вертикально поставленной плоской пластины, подвергавшейся нагреванию, при ее горизонтальном обтекании. Измерения показали, что в области чисел Рейнольдса Rez от 10 до 10 нагревание приводит к значительному повышению сопротивления трения. Отсюда Линке сделал правильный вывод, что нагревание пластины понижает критическое число Рейнольдса, что и влечет за собой заметное увеличение сопротивления трения в наблюдавшейся области чисел Рейнольдса, т. е. в той области этих чисел, которая соответствует переходу ламинарной формы течения в турбулентную. [c.475]

Эксперименты показывают, что коэффициент профильного сопротивления крыла Сх пр зависит как от геометрических характеристик профиля так и от значения числа В. Например, у тонкого симметричного профиля (с = 0,06) при нулевом угле атаки, как известно из опытов на малых значениях числа В, профильное сопротивление почти равно сопротивлению трения пластины с полностью ламинарным пограничным слоем при увеличении [c.384]

Рассматривая обтекание плоской пластинки как первое приближение к обтеканию крылового профиля, приходим к выводу, что с целью уменьшения сопротивления трения профиля выгодно иметь на нем возможно больший участок ламинарного пограничного слоя Иными словами, выгодно точку Л перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный максимально отодвинуть назад по потоку. [c.260]

Положение точки перехода оказывает большое влияние не только на подъемную силу, но и на сопротивление крыла. Как будет далее выяснено, сопротивление трения поверхности при ламинарном пограничном слое значительно меньше, чем при турбулентном. В связи с этим представляется естест-5/0 6-Ю венным как можно дальше от- [c.686]

Изложенный в предыдущем параграфе простой эмпирический прием, оказавшийся пригодным для расчета сопротивления трения в турбулентном пограничном слое на пластине с характерными для нее гладкими профилями скоростей в сечениях слоя, станет недостаточным при появлении нового фактора — обратного перепада давления. При одном взгляде на семейство кривых, показанное на рис. 260, можно сразу заметить характерное для диффузорного участка пограничного слоя возникновение на профилях скорости перегибов, все более и более ярко выраженных при приближении к точке отрыва. Отрыв турбулентного пограничного слоя располагается гораздо ииже по потоку от начала диффузорной области — точки минимума давления, — чем отрыв ламинарного пограничного слоя. Физически это объясняется тем, что турбулентное трение между отдельными и-сидкими слоями внутри пограничного слоя значительно интенсивнее, чем трение в ламинарном пограничном слое при прочих равных условиях это усиливает увлечетю внешним потоком пристеночной жидкости и приводит к затягиванию отрыва. Аналогичным объяснением служит большая заполненность турбулентных профилей скорости по сравнению с урезанными ламинарными профилями, что имеет следствием перераспределение кинетической энергии в сторону ее увеличения в пристеночных слоях и является причиной затягивания отрыва. Ламинарный пограничный слой, как правило, отрывается в небольшом по сравнению с турбулентным слоем удалении от точки минимума давления. Большая продольная протяженность диффузионной области турбулентного пограничного слоя и сравнительно с ламинарным слоем значительное удаление точки отрыва от точки минимума давления служит одной из причин трудности теоретического предсказания расположения точки отрыва иа поверхности тела. [c.764]

Перейдем к ламинарному пограничному слою. Будем называть высоту элемента шероховатости, вызывающего в ламинарном пограничном слое переход ламинарной формы течения в турбулентную, критической высотой шероховатости (см. 7 главы XVII). Наличие шероховатости с критической высотой меняет величину сопротивления вследствие того, что точка перехода перемещается вперед, т. е. вверх по течению. При этом в зависимости от формы тела сопротивление может либо увеличиться, либо уменьшиться. Увеличение сопротивления происходит в том случае, когда для рассматриваемого тела преобладает сопротивление трения (примером может служить крыловой профиль) уменьшение же сопротивления наблюдается иногда у тел с преобладающим сопротивлением дав ления (например, у круглого цилиндра). Согласно японским измерениям, выполненным для изолированных шероховатостей критическая высота шероховатости для ламинарного пограничного слоя определяется формулой [c.597]

Экспериментальные исследования профилей крыльев выявили сильную зависимость положения места перехода от градиента давления внешнего течения. При этом оказалось, что в первом приближении координата точки минимума давления определяет место перехода. В свою очередь эта координата также с известным приближением совпадает с местом наибольшей толщины профиля. Поэтому ламинаризированные профили с большой протяженностью ламинарного пограничного слоя имеют смещенные к задней кромке участки наибольшей толщины. По экспериментальным данным, точка минимума давления может быть удалена от передней кромки на расстояние 60—65% хорды профиля. Сопротивление такого профиля, обусловленное воздействием ламинарного трения, может быть снижено по сравнению с обычным профилем в полтора-два раза. [c.90]

Таким образом, все параметры потока, в том числе полное сопротивление трения и полный коэффициент сопротивления трения, могут быть определены. Так как при безотрывном обтекании сопротивление будет определяться почти полностью трением, то, очевидно, в этом случае для уменьшения сопротивления необходимо увеличивать участок ламинарного пограничного слоя. Иначе обстоит дело с плохо обтекаемыми телами. Из кривых рис. XIII.6 видно, что отрыв турбулентного слоя происходит в точках ( = 0) при значении формпарметра Д = —(3 -ь 6). Опыты с обычными авиационными профилями дают = —2, так что общий интервал значений в турбулентном слое находится в пределах = —(2н-6). [c.339]

На протяжении начального участка вследствие роста пограничного слоя меняется также поток количества движения. Поэтому в уравнение количества движения, записанное для некоторого контрольного объема на начальном участке, кроме слагаемых, включающих силы давления, тяжести и трения, войдет также член, учитывающий изменение количества движения. И длина начального участка /нач1 и коэффициент сопротивления трения в этой области зависят от того, остается ли пограничный слой ламинарным. Для ламинарного течения р круглой трубе теоретическая лина начального участ- [c.279]

Величина сопротивления трения весьма сильно зависит от структуры пограничного слоя. Например, если ламинарный пограничный слой на переднем участке гладкого крыла размахом 10 м при скорости полета 720 км1час создает сопротивление трения 13 кг, то при турбулентном пограничном слое это сопротивление возрастает до 80 кг, т. е. в 6 раз. [c.57]

При продольном обтекании плиты вследствие наличия трения всегда появляется пограничный слой, представляющий собой термическое сопротивление переходу тепла от поверхности плиты к потоку или от потока к поверхности. По сечению пограничного слоя температура, как известно, резко изменяется вне слоя она при турбулентном движении почти не меняется. Течение в пограничном слое может быть ламинарным и турбулентным. Однако и в -случае турбулентного движения в пограничном слое у самой стенки имеется тонкий слой ламинарно текущей жидкости (ламинарный подслой). Вдоль по течению среды, начиная от переднего края плиты, толщина пограничного слоя увеличивается. На некотором расстоянии / от края плиты толщина ламинарного пограничного -слоя определяется подформуле [c.313]

Существенные упрощения и улучшения метода Коэна и Решотко предложены в [Л. 167], где рассмотрен сжимаемый ламинарный пограничный слой с теплообменом при числе Прандтля, равном единице, и линейном законе изменения вязкости с температурой. С помощью введенных координат преобразования показано, что толщину потери импульса, коэффициент сопротивления трения и коэффициент теплообмена в сжимаемом ламинарном пограничном слое с градиентом давления и теплообменом можно выразить уравнениями, формально такими же, как и в несжимаемом пограничном слое при отсутствии градиента давления. [c.236]

Что касается сопротивления шероховатых поверхностей, то можно сказать, что малошероховатые поверхности при небольших числах Рейнольдса дают почти такое же сопротивление, как и гладкие поверхности. В этом случае неровности, составляющие шероховатость, находятся целиком внутри ламинарного пограничного слоя. При больших же числах Рейнольдса, когда пограничный слой становится тоньше, неровности могут выступать за пределы пограничного слоя, и тогда даже малая шеро оватость может вызвать значительное увеличение трения. Очень шероховатые поверхности, как, например, несущие поверхности, обтянутые полотном, дают, согласно измерениям Визельсбергера, почти квадратичный закон сопротивления это указывает на то, что здесь начинает играть роль сопротивление давления. И здесь с увеличением длины коэфициент понижается, так как с возрастанием толщины пограничного слоя уменьшается относительная шероховатость . [c.156]

Таким образом, сопротивление трения при ламинарном теченцн пропорционально И Пропорциональность сопротивления величине / / , а не Z легко понять в самом деле, если мы удвоим длину пластины, то это отнюдь не повлечет за собой удвоения сопротивления, так как толщина пограничного слоя на задней половине пластины (удлиненной в два раза) больше, чем на передней половине, вследствие чего сопротивление трения для задней половины пластины меньше, чем для передней половины. [c.39]

Особенно примечательное явление, связанное с переходом течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную, наблюдается при обтекании тела с тупой кормовой частью, например круглого цилиндра или шара. Из рис. 1.4 и 1.5 мы видим, что при числах Рейнольдса Fd/v,. равных для круглого цилиндра приблизительно 5 10 , а для шара приблизительна 3 10 , коэффициент сопротивления цилиндра и шара внезапно сильно уменьшается. Впервые это явление было обнаружено для шара Г. Эйфелем [ ]. Столь резкое уменьшение сопротивления объясняется возникновением в пограничном слое турбулентного течения. Турбулизация пограничного слоя,, т. е. возникновение в нем турбул (нтного перемешивания, значительна усиливает увлекающее действие внешнего потока по сравнению со случаем ламинарного пограничного слоя, и это приводит к перемещению точки отрыва назад, т. е. вниз по течению. Если для пограничного слоя, остающегося ламинарным на всем протяжении, точка отрыва лежит приблизительно на экваторе шара, то после турбулизации пограничного слоя она перемещается на довольно значительное расстояние назад, т. е. на заднюю половину шара. Вследствие этого область застойного течения позади тела значительно суживается и распределение давления приближается к распределению давления при течении без трения (см. рис. 1.10). Сужение же застойной области приводит к значительному уменьшению сопротивления давления, что дает о себе знать в виде скачкообразного понижения кривой = / (Ре) (см. рис. 1.4 и 1.5). Правильность такого объяснения подтвердил Л. Прандтль путем следующего опыта [Щ, Несколько впереди экватора шара, обтекавшегося потоком воздуха, он укрепил на поверхности шара тонкое проволочное кольцо. Наличие этого кольца вызвало искусственную турбулизацию пограничного слоя уже при умеренном числе Рейнольдса [c.50]

Таким образом, для вычисления сопротивления трения требуется знание градиента скорости на стенке. Этот градиент может быть определен только путем интегрирования дифференциальных уравнений пограничного слоя. Если отрыв пограничного слоя возникает до задней кромки обтекаемого тела, то вычисление по формуле (7.20) следует произвести только до точки отрыва. Далее, если ламинарный пограничный слой в каком-либо месте переходит в турбулентный, то интегрирование в формуле (7.20) следует выполнить до точки перехода. Позади этого места сопротивление трения подсчитывается иначе, а именно в соответствии с законами турбулентного течения, о чем будет сказано подробно ниже, в главе XXII. [c.132]

Ламинарный пограничный слой на круглом цилиндре был исследован также А. Томом до числа Рейнольдса 1/осО/ = 28 ООО и А. Фэйджем [ ] при числах Рейнольдса ПосО/у от 1,0 10 до 3,3 10 . Некоторые сведения о сопротивлении давления и сопротивлении трения в области докритических чисел Рейнольдса имеются в работе Л. Шиллера и В. Линке [ ]. При числах Рейнольдса между 60 и 5000 позади цилиндра образуется вихревая дорожка с правильной структурой (рис. 2.7 и 2.8). Частоты отрыва вихрей в такой дорожке тщательно исследованы Г. Бленком, Д. Фуксом и Г. Либерсом а в недавнее время — А. Рошко (см. 3 главы II). [c.169]

Сохранение ламинарного течения приданием стенке специальной формы (ламинаризованные профили). С сохранением в пограничном слое ламинарной формы течения посредством отсасывания весьма сходен способ, осуществляемый посредством придания обтекаемой стенке специальной формы. И этот способ предназначен для уменьшения сопротивления трения путем перемещения точки, в которой течение в пограничном слое из ламинарного становится турбулентным, вниз по течению. Установлено, что в пограничном слое переход ламинарного течения в турбулентное сильно зависит от градиента давления внешнего течения. При понижении давления в направлении течения переход ламинарного течения в турбулентное в пограничном слое происходит при значительно более высоких числах Рейнодьдса, чем при возрастании давления в направлении течения. Понижение давления во внешнем течении сильно увеличивает, а повышение давления, наоборот, сильно уменьшает устойчивость ламинарного пограничного слоя. Это обстоятельство используется для уменьшения сопротивления трения крыльев. Для этой цели сечение с наибольшей толщиной профиля отодвигается далеко назад, что обеспечивает на большей части профиля падение давления, а вместе с тем — и сохранение ламинарного пограничного слоя. К этому вопросу мы еще вернемся в главе XVII. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...