Сопротивления при обтекании тел

Такую же силу нужно приложить к тому же телу и для того чтобы оно осталось в покое в том случае, если будет помещено в потоке той же жидкости, движущейся со скоростью v, с какой в первом случае перемещалось само тело. В первом случае названная сила представляет собой сопротивление среды (жидкости), во втором — сопротивление тела обобщая, можно назвать эту силу сопротивлением при обтекании тела жидкостью. [c.179]

Согласно современным воззрениям сопротивление при обтекании тела жидкостью обусловливается двумя причинами разностью давлений на передней и задней поверхностях тела при обтекании (сопротивление давления) и трением между телом и жидкостью (сопротивление трения) При этом в общем случае преобладающее значение имеет первое обстоятельство, и основной причиной сопротивлений являются главным образом процессы, происходящие позади движущегося тела в кормовой его части. Сопротивление трения оказывается существенным лишь при обтекании тонких тел. [c.179]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ПРИ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТЬЮ 99 [c.99]

Сопротивление при обтекании тел невязкой жидкостью. [c.99]

Из опыта известно, например, что сила сопротивления при обтекании тела вязкой жидкостью зависит от нескольких параметров, а именно от скорости, вязкости жидкости, поперечных размеров тела [c.132]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ПРИ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТЬЮ 159 [c.159]

Полное сопротивление при обтекании тела жидкостью (или, что одно и то же с точки зрения сил, действующих на тело, при движении в жидкости) есть сумма сил сопротивлений давления и трения. [c.86]

Сила сопротивления при обтекании тел газом со скачками уплотнения в потоке [c.78]

Рассмотрим еще раз обтекание тела установившимся потоком идеального совершенного газа при наличии адиабатич-ности, но в данном случае предположим, что либо набегающий поток сверхзвуковой, либо в возмущенном потоке вблизи тела образуются сверхзвуковые зоны. В этих случаях обычно возникают скачки уплотнения, и поэтому нельзя пользоваться принятым выше основным допущением о непрерывности движения. При наличии в потоке скачков уплотнения на линиях тока, пересекающих скачок, температура торможения Т по-прежнему сохраняется, а давление торможения р падает, так как при переходе через скачок благодаря росту энтропии появляются необратимые потери, связанные с переходом механической энергии в тепло. Наличие этих потерь в скачках, характеризующихся убыванием давления торможения, влечет за собой появление сопротивления при обтекании тел газом. [c.78]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ПРИ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ ПОТОКОМ В ТРУБЕ (КОЭФФИЦИЕНТЫ СОПРОТИВЛЕНИЯ УЧАСТКОВ С ВЫСТУПАМИ, РАСПОРКАМИ, ФЕРМАМИ И ДРУГИМИ ТЕЛАМИ) [c.469]

Понятие о сопротивлении движению или о лобовом сопротивлении при обтекании тел жидкостью легко усваивается интуитивно. Однако количественный подход [c.184]

Пусть некоторое тело движется в покоящейся жидкости в горизонтальной плоскости прямолинейно с постоянной скоростью V. Для осуществления подобного движения к телу необходимо приложить некоторую постоянную силу, так как жидкость оказывает сопротивление его движению. Такую же силу нужно приложить к данному телу и для того, чтобы оно осталось в покое в потоке той же жидкости, движущейся со скоростью V. В первом случае эта сила характеризует сопротивление среды (жидкости), во втором — сопротивление тела. Иными словами, эту силу можно назвать сопротивлением при обтекании тела жидкостью. [c.121]

Согласно современным воззрениям, сопротивление при обтекании тела жидкостью обусловливается двумя причинами разностью давлений на передней и задней поверхностях тела при обтекании (сопротивление давления) и трением между телом и жидкостью (сопротивление трения). При этом в общем случае основной причиной сопротивлений являются процессы, происходящие за движущимся телом, т. е. в кормовой (задней) его части. Разность давлений на передней и задней поверхностях тела создает некоторую равнодействующую силу, препятствующую его движению, и является основной составляющей силы сопротивления при обтекании тел. На величину силы сопротивления большое влияние оказывает [c.121]

Указанная разность давлений создает некоторую равнодействующую силу, препятствующую движению тела, и является основной составляющей силы сопротивления при обтекании тел. [c.162]

Определим эту скорость. Для этого рассмотрим твердое тело А объемом V, которое находится в потоке жидкости, поднимающейся вертикально вверх (рис. 4.52). Пусть плотность тела будет рт, плотность жидкости рж, средняя скорость ее течения Иж- На рассматриваемое тело действуют следующие силы сила тяжести (вес) С = рт У, подъемная архимедова сила / = ржЯ < направленная по вертикали снизу вверх, и сила сопротивления, определяемая по общей формуле сопротивления при обтекании тел = и направленная вертикально вверх. [c.164]

Полученная формула представляет связь критерия конвективного переноса тепла с коэффициентом гидродинамического сопротивления при обтекании тела. [c.316]

Следует, однако, иметь в виду, что в условиях неизотермической среды коэффициент сопротивления при обтекании тел помимо числа Ке, зависит еще и от температурного поля в потоке. [c.317]

Как увидим далее, необратимое превращение механической энергии в тепловую при скачке является источником так называемого волнового сопротивления при обтекании тел потоком газа. [c.352]

Рис. 8.22. Схема для определения силы сопротивления трения при обтекании тела

Такой подход к исследованию задач гидродинамики позволил получить вполне удовлетворительные теоретические зависимости, раскрывающие закономерности сопротивлений, возникающих при обтекании тел (крыла и фюзеляжа самолета, лопатки турбины, кораблей различных форм и т. д.) жидкостью, и найти ряд эффективных решений этих задач. [c.10]

Сопротивления при обтекании твердого тела (кроме пластины, ориентированной вдоль векторов скорости набегающего потока) жидкостью или газом определяются не только касательными напряжениями, возникающими на твердой границе, но и влиянием образующейся за телом области вихревого течения. Образование этой области связано с явлением отрыва пограничного слоя. [c.246]

Суммарное сопротивление при обтекании твердого тела [c.257]

В общем случае сопротивление при обтекании твердого тела потоком жидкости или при движении твердого тела в жидкости представляет собой сумму сопротивления трения и сопротивления давления (сопротивления формы). Неравномерность распределения давления по поверхности тела, неустановившийся характер движения в области отрывного течения сильно ограничивают круг задач, поддающихся аналитическому решению. [c.257]

Понятие о пограничном слое тесно связано с сопротивлением и теплопередачей при обтекании тел потоком или при движении тел в жидкой (воздушной) среде. [c.295]

При решении уравнения Больцмана методом моментов илг замене столкновительного члена простой моделью отказываются от намерения точно, исследовать функцию распределения и огра ничиваются изучением пространственных изменений некоторых моментов, имеющих конкретный физический смысл, таких, ка плотность, массовая скорость, температура и тепловой поток Однако следует заметить, что для сравнения с некоторыми экспериментальными данными не требуются даже столь огра ниченные сведения. В самом деле, типичным результатом экспе риментального исследования течения Пуазейля является зави симость расхода от числа Кнудсена. Аналогично экспернмен тально определяются константа напряжения в течении Куэтта константа теплового потока в задачах о теплопередаче, лобовое сопротивление при обтекании тела потоком газа. С точки зрения нахождения этих суммарных величин любое вычисление полей потока представляется бесполезной тратой времени. [c.395]

Определим критическую скорость восходящего потока. Для этого рассмотрим твердое тело 1 (рис. 68), имеющее объем V. Это тело находится в потоке жидкости, поднимающемся вертикально вверх. Пусть плотность тела рт, плотность жидкости рж, средняя скорость ее течения Vш. На тело 1 действуют сила тяжести 6==рт У, подъемная архимедова сила =рж , направленная по вертикали снизу вверх, и сила сопротивления определяемая по общей формуле сопротивления при обтекании тел Р= ==Сж5(ржИж/2), также направленная вертикально вверх. [c.124]

Указание. Так как гравитационное подобие отсутствует (значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Поэтому действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна рагнюсти вектора суммарном силы Р н архимедовой силы Ра = = pgV, обусловленной весомостью жидкости. Так как в условиях задачи эти силы при вертикальном положении капала направлены противоположно, получаем для пересчета сил [c.118]

Одним ИЗ важнейших факторов, влияющих на величину Квнр, а значит, и на положение точки перехода, является градиент давления. Как известно, при обтекании тел он может быть как положительным, так и отрицательным. В области отрицательных градиентов, т. е. в области ускоряющегося или конфузорного течения, пограничный слой чаще всего остается ламинарным, тогда как в области положительных градиентов (или диффузорного течения) обычно происходит переход к турбулентному режиму. При этом точка перехода располагается ниже точки минимума давлений, поэтому в первом приближении положение точки перехода на удобообтекаемых телах при отсутствии отрывов пограничного слоя можно определять по положению точки минимума давлений. Поскольку последнее зависит от формы профиля тела, можно в определенных пределах управлять положением точки перехода, изменяя надлежащим образом форму профиля. Это используется для снижения сопротивления трения тонких крыловых профилей. Дело в том, что трение, определяемое касательными напряжениями, в ламинарном слое гораздо меньше, чем в турбулентном. Выполняя профиль таким, чтобы его сечение с наибольшей толщиной, при- [c.362]

Заметим, что различного рода добавки, изменяя сопротивление, существено влияют на процессы переноса тепла и вещества, а также на акустические эффекты, возникающие при обтекании тел. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...