Физическое представление вязкости

Физическое представление вязкости. Физическая сущность коэффициента д,, появляющегося в уравнении (120), может быть выявлена при рассмотрении движения жидкости между двумя параллельными пластинами, вызванного перемещением одной из этих пластин в ее плоскости. В этом случае и=и у/Ь (как будет показано далее), у = 0 и ш = 0 при условии, что Ь есть смещение пластин, у берется в направлении, перпендикулярном плоскости пластин, а л берется в том направлении, в каком перемещается пластина со скоростью и. Из уравнений (120) видно, что нормальные напряжения изотропны и только касательные напряжения Тух и Тжу, равные оба и/Ь, не исчезают. Таким образом, х является коэффициентом пропорциональности между касательным напряжением и скоростью деформации сдвига. Этот коэффициент выражает свойство жидкости, называемое динамической вязкостью. [c.194]

Однако при этом встречаются большие трудности, главным образом из-за того, что энергия в турбулентном потоке непрерывно рассеивается вследствие влияния вязкости. В настоящее время нельзя еще рассматривать статистическую теорию, как сколько-нибудь законченную. Практическое значение пока имеют теории, которые частично используют представления кинетической теории газов, дополняя их гипотезами физического характера относительно распределения пульсационных величин. К таким теориям относятся теория переноса количества движения и теория переноса вихрей ). Мы изложим здесь в основных чертах лишь теорию переноса количества движения, развитую Прандтлем, которая отличается простотой и наглядностью физических представлений. [c.479]

Приведенный перечень параметров не является обязательным, его можно расширить, а некоторые из параметров заменить другими. Например, вместо динамического коэффициента вязкости можно ввести кинематический коэффициент v == р,/р. Геометрическими параметрами могут быть углы, определяющие конфигурацию границ или поля течения. Как правило, искомой исследуемой величиной является параметр второй группы, т. е. кинематическая или динамическая характеристика потока, которую нужно определить как функцию всех или части остальных параметров. Следует подчеркнуть, что составление полного перечня параметров, определяющих исследуемый процесс, является важной частью решения задачи методом размерностей. Оно упрощается, если процесс описан математически, в частности дифференциальными уравнениями в противном случае необходимо иметь четкое представление о физической сущности процесса, основанное на предварительном экспериментальном изучении. Для применения метода размерностей, как правило, необходима [c.128]

Усталостная природа изнашивания. Последние годы все большее распространение получает усталостная (кумулятивная) теория износа, когда основная причина разрушения поверхностных слоев связывается с возникновением усталостных трещин и отделением микроскопических чешуек материала или его окислов. При этом процесс изнашивания рассматривается как кумулятивный, т. е. суммирующий действие отдельных факторов при многократном нагружении фрикционных связей, что приводит в итоге к отделению частицы износа. Как правило, наличие пленки смазки, возникновение окислов, тепловой эффект и ряд других факторов влияют на интенсивность развития усталостного процесса, не изменяя его природы. Для объяснения физической сущности явлений усталости можно использовать исследования процессов развития усталостных трещин на базе представлений о вязкости разрушения при циклическом нагружении [2041. [c.232]

Такие возможности, открываемые теорией подобия, позволяют трактовать ее как теорию обобщенных переменных. При такой трактовке следует, что множество связей не является собственным свойством задач, обусловленных их физической природой. В действительности влияние отдельных факторов, представленных различными величинами, проявляется не порознь, а совместно. Поэтому рассмотрение не отдельных величин, а их совокупности или комплексов, имеюш,их определенный физический смысл, вооружает нас более глубокими и обш,ими сведениями на основании сравнительно меньшего количества исследований. Это особенно важно при экспериментальных работах, когда, например, проводя испытания на газодинамическом стенде и изменяя только один параметр (скорость потока), можно судить о влиянии вязкости газа. [c.143]

Распределение жидкости по сечению струи зависит как от начальных условий истечения струи (составляющие скорости, физические свойства жидкости, геометрические размеры распылителя), так и от условий взаимодействия летящих капель и окружающей газовой среды. Анализ представленных на рис. 4-20 данных [Л. 4-3] показывает, что при снижении скорости, уменьшении диаметра сопла и увеличении вязкости максимумы плотности орошения приближаются к центру и при определенных условиях сливаются, образуя один максимум на оси вращения. Это происходит при закручивании струи, так как характер зависимости коэффициента расхода от числа Re сохраняется прежним, т. е. растет при уменьшении числа Re за счет уменьшения касательной составляющей скорости. [c.68]

При гидродинамических расчетах нередко исходят из представлений об идеальной жидкости, несжимаемой, не имеющей вязкости, лишенной различных агрегатных состояний, поверхностного натяжения, растворяющей способности и т. п. Однако реальные жидкости характеризуются рядом физических и химических свойств, которые следует учитывать при их выборе для гидравлической системы. [c.13]

По физической постановке в тесной связи с проблемами тангенциальных разрывов в жидкости находится проблема образования вихревых дорожек (кармановых дорожек) за обтекаемыми телами. Ясность, внесенная в вопрос о вихревых дорожках Т. Карманом существенно углубила представления о гидродинамике обтекания тел потоком жидкости и вихревом сопротивлении. Хотя природа возникновения кармановых дорожек кроется в вязкости жидкости, они могут моделироваться и в потоке идеальной жидкости. В такой 286 постановке их исследованию посвящено много работ. [c.286]

Для того чтобы получить некоторое представление о сделанном приближенном допущении, заметим, что квадратичный член, которым мы здесь пренебрегли, имеет физическую размерность U a, где / — характерная скорость и а — характерная длина например, можно рассматривать сферу радиуса а, движущуюся со скоростью U. С другой стороны, член, обусловленный вязкостью, имеет размерность vU/a . Таким образом, пренебрежение квадратичным членом сводится к предположению, что число Рейнольдса [c.548]

Существуют случаи ламинарного течения, при которых влиянием инерции, представленным нелинейными членами в уравнениях Навье—Стокса, пренебречь нельзя, тогда как один из членов, выражающих вязкость, незначителен по сравнению с другими. Для некоторых задач ламинарного течения иногда можно получить простое решение, пренебрегая этим малым членом, даже при условии сохранения нелинейных членов, обычно создающих столько затруднений. Это относится к потокам с большими числами Рейнольдса после препятствий перед возникновением в них разделения или турбулентности. Подобные потоки будут рассмотрены в последней главе. Здесь же приводятся два решения, однотипных математически, но относящихся к различным физическим категориям решения для двухмерной ламинарной струи и для осесимметричной ламинарной струи. [c.227]

Как и следовало ожидать, два различных типа течения дают различные коэфициенты теплопередачи. В слз ае ламинарного потока теплопередача происходит посредством чистой теплопроводности через жидкость, и уравнения выводятся из этого допущения. При выводе уравнений обычно принимаются идеальные условия, а именно—вязкость и плотность принимаются независящими от температуры. Так как эти физические характеристики в действительности для большинства жидкостей и газов меняются с температурой, то истинные свойства потока не вполне соответствуют принятым при выводе уравнений тем не менее, оказывается, что эти теоретические представления служат ценным указанием при обобщении экспериментальных данных. В случае [c.292]

Слагаемые в левых частях уравнений (6.6.30) и (6.6.30а) имеют порядок е. Зависимость скорости звука С от р или учитывает нелинейную сжимаемость (физическую нелинейность), которая дает вклад во втором уравнении порядка e При представлении С через здесь учтено последнее выражение (6.6.22). Слагаемые в правой части уравнения состояния (третье уравнение (6.6.30)) имеют порядок Они учитывают нелинейность сжимаемости пузырьков (первое слагаемое), радиальную инерцию жидкости около пузырьков (второе слагаемое) и диссипацию из-за вязкости и других эффектов (третье слагаемое). [c.67]

При заданных физических свойствах жидкости (плотности Pi, вязкости Vi поверхностном натяжении S) и газа (показателе адиабаты газовой постоянной R , коэффициенте теплопроводности Хг), при заданном параметре межфазного теплообмена Nu2, а также при наличии начальных и граничных условий представленная система уравнений является замкнутой. [c.81]

Наглядное представление о физических особенностях течения в трубе дает также распределение по поперечному сечению кинематического коэффициента кажущейся вязкости 8, характеризующего турбулентный обмен. На рис. 20.8 изображено такое распределение, полученное из измеренных И. Никурадзе распределений скоростей путем использования соотношений [c.547]

Диаграмма механического состояния даёт наглядное представление о физической природе нарушения прочности при различных обстоятельствах. Прежде всего следует обратить внимание на взаимное расположение линий, характеризующих свойства материала, и различные виды напряжённого состояния. Если напряжённое состояние таково, что наклонный луч, его изображающий, пересекает сначала прямую Тр (АВ), а потом уже прямую а°(в), например, луч 3 (осевое растяжение), то разрушение материала произойдёт путём среза. В этом случае пластические свойства материала будут использованы полностью. Если же изображающий луч пересекает прямую 5р раньше, чем прямую Хр (например, верхний луч группы 2), то материал разрушается путём отрыва, пластичность и вязкость его понижаются в тем большей мере, чем ниже проходит изображающий луч, т. е. чем меньше [c.788]

Полученные уравнения дают представление о достоинствах и недостатках метода анализа размерностей. Главное достоинство метода — чрезвычайная простота и легкость получения безразмерных комплексов (отметим попутно, что приведенный способ составления комбинаций далеко не единственный в работах [48] и [63] рассматриваются иные, не менее простые, способы). Использование при этом я-теоремы дает возможность оценить по предварительным данным сложность результата анализа. К недостаткам метода следует отнести прежде всего некоторую неопределенность в составе критериев подобия (в примере произвольно выбраны независимыми т.1, 2 и /Л4) и полное отсутствие сведений об аналитическом виде функциональной зависимости между критериями. Кроме того, от интуиции исследователя зависит перечень физических параметров, принимаемых во внимание. Последнее обстоятельство наглядно поясняется на рассмотренном примере. Полученные уравнения выражают подобие процессов при установившемся движении через конкретный насос различных жидкостей, отличающихся значениями плотности. При этом не учтено влияние вязкости жидкости. Если включить в перечень исходных параметров величину (г (динамическая вязкость жидкости), то число определяющих критериев подобия увеличится на единицу за счет числа Re, характеризующего режимы течения жидкости. В данном примере допустимо этого не делать, так как в центробежном насосе реализуется лишь турбулентное течение, при котором коэффициент вязкого трения практически постоянен. Поэтому учет числа Re приведет лишь к масштабному изменению экспериментальных графиков. При желании распространить полученные условия подобия на серию насосов в число исходных величин должны быть введены размеры 1 , 1 , 1 yi критериальное уравнение примет вид [c.20]

Поскольку уравнение (4.7) и условия (4.8) не содержат в явном виде физических параметров задачи (скорость, плотность, вязкость, линейный размер), то для их решения были с успехом использованы методы представления решения в виде ряда [10] и численные методы. Некоторые из результатов численного решения [14] приведены в табл. 2. [c.510]

Рэлей добился больших успехов при анализа невязкого случая. Из физических соображений он пришел к следующему заключению если пренебречь действием вязкости, то движение вращающейся жидкости устойчиво или неустойчиво в зависимости от того, будет ли квадрат циркуляции монотонно возрастать в направлении от оси вращения или нет (подробнее см. 4.2). Сравнение этого заключения с фиг. 1 показывает, что, когда учитывается вязкость, действительное движение даже более устойчиво, чем указывает критерий Рэлея. Это согласуется с общим представлением о том, что силы вязкости стремятся погасить малые возмущения. [c.64]

Один из лучших методов для получения общего представления о физическом процессе состоит в рассмотрении энергетических соотношений. Это было сделано в предыдущем параграфе для бесконечно малых возмущений. Хотя при рассмотрении конечных возмущений и необходимы некоторые видоизменения, в основном процесс не меняется. Энергия переходит от основного течения к возмущенному под действием напряжения Рейнольдса и рассеивается в теплоту вязкостью. Чтобы поддерживать незатухающие колебания, напряжение Рейнольдса опять должно иметь надлежащий знак. Энергетические соотношения были уже использованы много раз для изучения вполне развитой турбулентности, и эти исследования, очевидно, приложимы к конечным возмущениям весьма общих типов. [c.84]

Это выражение носит название критерия Галилея. Оно содержит только физические константы и геометрический параметр и отражает влияние поля силы тяжести, представленного через ускорение g, на процессы, происходящие в среде данной вязкости v. [c.240]

Существуют и другие подходы к этому непростому вопросу. Так, например, А.Д.Альтшуль считает, что разделение потока на две области является грубой схематизацией, носящей искусственный характер. Не оправдана с теоретических позиций гипотеза о ламинарном подслое, как об области, в которой отсутствуют пульсации. Пульсации проникают и в этот слой, но следуют там особым закономерностям. Слабо обосновано и то, что в ядре потока физическая вязкость не играет никакой роли. На базе этих представлений автором разработана полуэмпирическая теория, рассматривающая турбулентный поток в трубе как единое целое, без разделения его на ядро и ламинарный подслой. Достаточно ясное и подробное изложение этой теории можно найти в книге Альтшуль А.Д. Гидравлические сопротивления. - М. Недра, 1970. - 215 с. [c.99]

Основным, носящим творческий характер, является первый этап, так как получаемые результаты зависят от того, насколько правильно и полно представление исследователя о физической природе процесса. Другими словами, насколько функциональная зависимость (13.12) правильно и полно учитывает все параметры, влияющие на изучаемый процесс. Любая ошибка здесь неизбежно приводит к ошибочным выводам. В истории науки известна так называемая ошибка Рэлея . Суть ее в том, что изучая задачу о теплообмене при турбулентном течении, Рэлей не учел влияние вязкости потока, т.е. не включил её в зависимость (13.12). В результате в конечные соотношения, полученные им, не вошло число подобия Рейнольдса, играющее исключительно важную роль в теплообмене. [c.114]

Из представлений о физической сущности процесса можно предположить что возникающие потери должны зависеть от средней скорости течения рабочей среды (V) от размера трубопровода, определяемого его диаметром (с/) от физических свойств транспортируемой среды, характеризуемых её плотностью р) и вязкостью (//) и, наконец, разумно считать, что потери должны быть как-то связаны с состоянием внутренней поверхностью трубы, т.е. с шероховатостью (/с) ее стенок. Таким образом, зависимость (13.12) в рассматриваемом случае имеет вид [c.115]

Размерность не полностью отражает все качественные особен-ности величины. Встречаются различные величины, имеющие одинаковую размерность (например работа и момент силы, кинематическая вязкость и температуропроводность, сила тока и магнитодвижущая сила и др.). Следовательно, размерность дает лишь частичное представление о характере величины. Вместе с тем понятие размерности имеет ряд полезных применений, в частности при проверке правильности сложных расчетных формул, выяснении зависимости между величинами (анализ размерностей), а также в теории физического подобия. Несомненна польза понятия размерности при преподавании и решении физических и технических задач. [c.17]

КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ, входят в ур-ния термодинамики неравновесных процессов, определяющие зависимость потоков физ. величин (теплоты, массы компонентов, импульса и др.) от вызывающих эти потоки градиентов темп-ры, концентрации, гидродинамич. скорости и др. К. к. могут быть выражены через коэфф. теплопроводности, диффузии, вязкости и др., к-рые также наз. К. к. Вычисление К. к. на основе представления о мол. строении среды— задача кинетики физической, в частности кинетической теории газов (см. также Онсагера теорема). [c.285]

В газогидродинамике дискретная молекулярная структура игнорируется и среда рассматривается как сплошная. Понятие сплошная среда" тесно связано с понятием вязкость . Для отдельных молекул понятие вязкость физического смысла не имеет. Вязкость также теряет физический смысл, когда размеры патока меньше размеров свободного пробега молекул. Вязкость можно рассматривать как проводимость количества движения между отдельными точками ( слоями ) движущегося потока /191/. Такое представление вязкости является общим независимо от того, какие частицы - молекулы или более крупные образования -являются носителями количества движения между точками движущегося потока. При ламинарном движении количество движения между отдельными точками переносится молекулами, а при турбулентном движении - турбулентными молями (частицами), возникающими из-за беспорядочного пульсирующего или вихревого движения турбулентного потока. При этом масштабы турбулентных молей изменяются от максимальной величины, сопоставимой с размерами потока, до минимальной, определяемой вязкостью. [c.48]

Наиболее адекватным отражением физического смысла вязкости разрушения является представление о рассеянии энергии упругих искажений за счет релаксации упругих напряжений у вершины растущей трещины вследствие пластического течения материала или формирования сложно-рельефной поверхности разрушения. Чем большая доля упругих искажений реализуется в пластическом течении или формировании свободной поверхности, тем больше выражена вязкость paapj -шения. В общем случае при отсутствии стеснения пластической деформации на разрушение материала затрачивается максимальная энергия, расходуемая на работу пластической деформации, и на ра- [c.83]

На поверхности стенки, вдоль которой движется жидкость, т. е. при у—О, длина пути перемешивания обращается в нуль. Это непосредственно вытекает также из физического представления о длине пути иеремешивания опа характеризует среднюю величину поперечных пульсаций в данной точке потока, и так как на поверхности твердой стенки поперечные пульсации отсутствуют, то должна равняться нулю и величина I. Отсюда следует, что при у=0 второе слагаемое в выражении для т отпадает и на поверхности стенки касательное напрягкение определяется только вязкостью и градиентом скорости [c.483]

Графики уравнений (3.1У.5) и (3.1У.6), приведенные на рис. 3.1У.2, показывают, что при одинаковом изменении давления (Р2/Р1) плотность газа за скачком будет изменяться меньше, чем в изэнтропическом течении [(р2/р1)с<(р2/р1)из]. Теперь с помощью уравнения состояния р21р ==р2Т21 р Т ) легко установить, что при одинаковом изменении давления [(Р2/Р1)с= (рг/рОиз] температура за скачком уплотнения изменится больше, чем в случае изэнтропического потока, т. е. (Г2/Г1)с> >( 2/Л)из. Это не противоречит физическим представлениям, так как в скачке уплотнения выделяется дополнительное тепло, обусловленное работой сил вязкости. [c.480]

Встречающиеся в практике режимы течения дисперсных смесей чрезвычайно многообразны. Они определяются большим числом факторов, таких как вид смеси (гааовавесь, суспензия, Жидкость с пузырьками и т. д.), объемная концентрация фаз, плотности, вязкости и другие физические характеристики материалов фаз, размеры и форма дисперсных частиц, характерные скорости и линейные размеры аппаратов, наличие химических реакций и фазовых переходов и т. д. Главная задача данной главы на основе представлений, изложенных в предыдущих главах, вывести замкнутые системы уравнений, описывающие течения дисперсных смесей в наиболее важных и прин-щшиальных случаях. [c.185]

Первое допущение позволяет использовать классические представления и уравнения механики сплошных однофазных сред (уравнения идеальной и вязкой жидкостей, уравнения упругого и упругопластического тела и т. д.) для описания процессов в масштабах самих неоднородностей, т. е. процессов внутри или около отдельных включений или неоднородностей (для смеси в целом это — микропроцессы). При этом для описания физических свойств фаз (вязкости, теплопроводности, упругости и т. д.) моншо использовать уравнения и параметры, полученные из опытов с соответствуюпщми веществами в однофазном состоянии. [c.17]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Подведем итог. Исследование гидродинамической системы с двумя сильными разрывами показало, что вырожденный случай прилипания ( = 0) жидкости на внутренних стенках j-области не содержит интересных качественных явлений. Это означает, что проскальзывание жидкости на разрыве физически содержательно са.мо по себе, вне связи с конкретными реологическими свойствами. Для разных реологических моделей жидкости (ньютоновская, нелинейно-вязкая, вязкоупругая) эффект скольжения проявляет себя многофакторным образом. Представленные здесь примеры демонстрируют эволюционные свойства течений с турбулентной вязкостью на фоне эффекта скольжения. В формировании структуры потока ифают принципиальну ю роль два обстоятельства эффект скольжения жидкости вдоль линии сильного разрыва и характер распределения (монотонный либо немонотонный) полных гидродинамических напоров в направлении основного течения. [c.100]

Перенос тепла в конденсатной пленке осложняется изменением физических параметров конденсата с температурой. Влияние изменения физических параметров с температурой на теплопередачу конденсатной пленки может быть учтено расчетом. На рис. 145 представлен множитель уменьшения коэффициента теплоотдачи конденсирующегося пара в зависимости от соотношения коэффициентов вязкости при температурах насыщения и стенки (т)н/т1ст) для различного соотношения коэффициентов теплопроводности конденсата (А /Хст). [c.350]

Чтобы составить представление о возможном повышении температуры на оси по сравнению с температурой стенки, рассмотрим такой пример. Пусть в трубе движется вязкое масло со скоростью м5 = 1,6 м сек физические свойства масла ц = 1,00 н-сек/м и Л —0,132 вт/м-град. Тогда найдем (0) — с= 19,4°С. Таким образом, для вязких жидкостей даже при умеренной скорости повышение температуры получается значительным. Но именно для таких жидкостей коэффициент вязкости сильно изменяется с температурой. Поэтому принятое ранее предположение о постоянстве вязкости может внести значительную ошибку в расчет. В этой связи представляет интерес рассмотреть задачу с учетом зависимости ко-1,0 эффицнента вязкости от температуры, считая по-прежнему коэффициент теплопроводности постоянным. Эта задача исследована Хаузен-бласом [Л. 1] и Регирером [Л. 2]. [c.286]

Д.Стокс [228], заложив основы феноменологического подхода к гидродинамике и теории упругости, предложил общее определение понятия жидкости разность между давлением, действун )щим на проходящую в заданном направлениц плоскость через произвольную точку Р движущейся жидкости и одинаковым для всех направлений давлением в этой же точке, когда жидкость в ее окрестности находится в состоянии относительного равновесия, зависит от относительного движения жидкости в непосредственной близости от Р, причем относительное движение, обусловленное любым вращением, может быть исключено без изменения упомянутой разницы давления [228]. Этому определению Д.Стокс придал и четкую математическую форму, придя в итоге к уравнениям движения вязкой жидкости. В настоящее время эти уравнения называются уравнениями Навье — Стокса. История развития представлений о характере и свойствах жидкости в XIX и начале XX в. представлена в работе [ 206 ]. Экспериментально установлено, что коэффициент пропорциональности между касательными напряжениями в точке и локальным градиентом скорости зависит от температуры жидкости и давления в точке и называется коэффициентом вязкости ц. Физический смысл этого параметра, связанный с молекулярным переносом количества движения в жидкости, раскрыт в [8, 65, 66]. Наряду с коэффициентом вязкости ц часто используется кинематический коэффициент вязкости [c.9]

Статистическая кинетика занимается теорией процессов в телах. При этом здесь опять в отличие от феноменологической кинетики (например, гидро- н аэродинамики, формальной теории теплопроводности и т. д.) явно применяются определенные представления о молекулярном строении рассматриваемой физической системы. Примерами относящихся сюда задач могут служить вопросы, рассматриваемые в кинети еской теории газон, в частности теория процессов диффузии, теплопроводности, вязкости газов. Здесь удается не только обосновать известные эмпирические законы этих процессов, но и установить зависимость входящих в них постоянных от состояния газа и свойств его молекул. [c.165]

К этим уравнениям добавляется шестое —уравнение состояния. Шестью неизвестными функциями являются три слагающие скорости по координатным осям, удельный объем, давление и температура. Для определенности решения необходимо еще задать граничные условия, пространственные и по времени [Л. 3,45]. Интегрирование этих дифференциальных уравнений, кроме чисто математической трудности, осложняется наличием зависимости между физическими характеристи сами вещества, входящими в уравнения (вязкость, теплоемкость, коэффициент теплопроводности) и параметрами состояния (температура, давление). В большинстве случаев эта зависимость известна только таблично и не может быть выражена точным уравнением. Поэтому техническая гидродинамика, исследуя конкретные случае движения жидкости, не может воспользоваться математическим аппаратом теоретической гидродинамики, и, говоря словами Максвелла, должна прибегать к более действительному анализу, чем тот на который способно исчисление, анализу, в котором представления зан41мают [c.5]

На возможную связь между объёмной вязкостью жидкостей и изменением ближнего порядка молекул указывалось неоднократно [172, 177]. Сходный расчёт, учитывающий представление о свободном объёме молекул в жидкости, произвёл А. И. Ансельм [182]. Возможность с помощью ультраакустических измерений проверить подобные предположения представляет несомненную ценность для физической химии. Расчёты, сходные с упомянутыми выше, приводят к заключению о том, что в случае жидкостей со сложными молекулами [например, бензол] механизм релаксационных процессов может быть связан, так же как и у многоатомных газов, с процессами обмена энергии между внутренними и внешними степенями свободы [1]. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...