Изэнтропический поток

Для адиабатического изэнтропического потока газа все параметры торможения остаются постоянными по длине потока. Для адиабатического потока с трением, для которого энтропия вдоль потока меняется, [c.159]

Задача 11.3. Дана температура торможения Го = 357 К и температура Т = 250 К в некотором сечении изэнтропического потока воздуха. [c.177]

Задача 11.4. В двух сечениях изэнтропического потока воздуха коэффициенты скорости Xj = 1,50, Х2 = 2,20. Температура торможения То = 303 К. [c.177]

Задача 11.8. В изэнтропическом потоке воздуха коэффициент скорости увеличился в 2 раза от X, = 0,3 до Х = 0,6. [c.177]

Задача 11.13. Требуется создать такой сверхзвуковой изэнтропический поток, в котором число Маха М S при нормальных условиях t = 15 С,р= 0,013 10 Па). [c.178]

По теореме Бернулли для адиабатического и изэнтропического потоков имеем [c.359]

Разыскав по выбранному значению Й = величину безразмерной скорости движения X = X и используя обычные формулы изэнтропического потока, найдем также и М,, р,, р, и т. д. [c.373]

Крокко Л.,Лиз Л., Теория смешения для определения взаимодействия диссипативных и почти изэнтропического потоков, Вопросы ракетной техники, № 2 (1953). [c.271]

В изэнтропическом потоке газа вдоль каждой струйки величина [c.356]

Выясним, при каком условии в изэнтропическом потоке будут отсутствовать вихри. [c.356]

Если воспользоваться соотношениями газовой динамики для изэнтропического потока [c.417]

При отсутствии скачка уплотнения, т. е. в случае непрерывного обтекания профиля изэнтропическим потоком газа при удалении контрольных поверхностей в бесконечность, получим А, =0. [c.421]

Еще одно важное свойство изэнтропического потока заключается в следующем. Если внешняя сила g имеет потенциал й и если в начальный момент времени в некоторой части жидкости не было вихрей, то их не было раньше и не будет позже в этой части жидкости. [c.66]

Таким образом, в отличие от уравнения (5.2.5) для характеристик в физической плоскости и уравнений (5.3.32), (5.3.34) или (5.3,35) для характеристик в плоскости годографа, имеющих дифференциальную форму, соответствующее уравнение (5,3.38) для характеристик плоского изэнтропического потока имеет явную форму. Геометрически это уравнение определяет пва семейства кривых — характеристик, располагающихся в кольце, внутренний радиус которого Я=1, а наружный Ятя = [(А+1)/(А— [c.213]

Если появляются ударные волны или какие-либо другие разрывы, то эти рассуждения должны быть пересмотрены. Дифференциальные уравнения, в частности уравнение энтропии, справедливы только в областях, где функции дифференцируемы. При переходе через поверхность разрыва энтропия скачком изменяется, и в общем случае величина этого скачка зависит от времени и точки на перемещающейся поверхности разрыва. Таким образом, первоначально изэнтропический поток может уже не оставаться таковым после прохождения ударной волны. Это будет подробно обсуждаться в 6.10. [c.158]

Безразмерная скорость дозвукового потока при входе в конфузор согласно уравнению сплошности для изэнтропического потока будет [c.133]

Одномерный изэнтропический поток [c.36]

Существуют модели течения, особенно при обтекании рабочих решеток периферийных сечений паровых турбин, когда поток как на входе в решетку, так и на выходе из нее сверхзвуковой. Для такого случая в работе [6.44] систематизированы различные модели течения. Различие зависит главным образом от того, происходит ли запирание потока или нет. Методика расчета обтекания решетки, имеющей сверхзвуковую осевую составляющую приведенной скорости потока на выходе, дана в работе [6.45]. Течение на входе в решетку считается безвихревым и изэнтропическим. Поток в этой области (рис. 6.8) имеет одно семейство прямолинейных волн Маха, начинающихся далеко перед решеткой. Параметры потока вдоль этих линий постоянны. [c.185]

Эксперименты показывают [8.19], что в случае изэнтропического потока на выходе с 1,1 1,35 периодический сход вихрей может быть подавлен системой замыкающих ударных волн. Такие опыты проводились на турбинных решетках, и их результаты согласуются, по крайней мере качественно, с данными для изолированного профиля с тупой выходной кромкой [c.228]

Воспользуемся формулой для определения плотности в изэнтропическом потоке [c.467]

В безвихревых течениях величина р постоянна, поэтому такие потоки называются еще изэнтропическими. [c.50]

Изэнтропические формулы (10-29)—(10-32) или (10-35)—(10-38) применяются для разнообразных газодинамических расчетов и теоретических выводов. При пользовании этими формулами нельзя упускать из виду, что их вывод существенно опирается на предположение о постоянстве параметров торможения для всего потока. Это условие, как было показано выше, строго выполняется для [c.441]

Определите максимальную скорость потока, ниже которой воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, если максимальное изменение плотности воздуха в поле потока, при котором можно пренебречь сжимаемостью, составляет 1% (предполагается, что течение начинается из состояния, соответствующего нормальным условиям, и является изэнтропическим). [c.76]

Давление и температура заторможенного воздушного потока равны соответственно ро = 10 Па и То = 1000 К. Определите критические значения давления, плотности и температуры, учитывая, что течение изэнтропическое и показатель адиабаты постоянен и равен к = Ср/си = 1,4. [c.78]

При известном давлении изэнтропического торможения потока ра статические давления в двух точках находим из соотношений [c.91]

Рассчитывая изэнтропические одномерные установившиеся потоки, следует учитывать, что сверхзвуковые скорости поток может приобрести в расширяющейся части канала при достижении в наиболее узкой его части скорости, равной местной скорости звука 1/ =-- а = а, где а — критическая скорость звука. Критическая скорость достигается при р > где р — давление в среде на выходе-из расширяющейся части канала. В предельном случае равенства р = рн получаем [c.95]

Как изменяются температура и скорость в потоке газа за скачком уплотнения по сравнению с изэнтропическим течением при одинаковом изменении давления [c.102]

Выясним прежде всего, как изменяется плотность газа в потоке за скачком уплотнения по сравнению с изэнтропическим течением при одинаковом изменении давления. Для этого используем зависимость между отношениями давлений и плотностей, полученную в теории скачков уплотнения, [c.113]

Известны углы Маха ра в двух точках изэнтропического потока, причем р1 > р2- Определите числа М и давления в этих точках и сравните между собой соответстБуюш,ие значения этих параметров. [c.78]

И И В — точки соответствеппо за скачком уплотнения и в изэнтропическом потоке [c.102]

В изэнтропическом потоке сжимаемой среды, когда энтропия постоянна в пространстве и времени, скорость звука и давление зависят только от плотности. В силу изэнтропичности течения дифференциальные уравнения (3.34), (3.35) будут представлять полные дифференциалы величин [c.88]

Механизм взаимодействия пограничного слоя с внешним невязким потоком значительно усложняется в случае тонких, но имеющих затупленную переднюю кромку тел. Как мы уже знаем (гл. VI и VII), в этих случаях при очень больших значениях числа Маха образуются головные ударные волны сложной криволинейной конфигурации. При прохождении через такую волну набегающий на тело однородный изэнтропический поток становится вихревым и неизэнтропическим, причем в условиях, соответствующих представлению о сильном взаимодействии, индуцированные ударной волной завихренность и градиент энтропии в области между головной волной и внешней границей пограничного слоя могут оказаться очень интенсивными. [c.705]

Тсчонне за прямолинейным скачком будет безвихревым, поэтому часть контур,1 за точкой О обтекаемся изэнтропическим потоком. Для определения скорости такого потока в точке Р воспользуемся уравнением (7.. ,1), из которого найдем и)г=о)в-(Рс—Рр), где сов —значение угла ы. рассчитанное по формуле (5 3,31). ОЛЯ величины М на участке контура ОО. Значения углов Ро и р определяют, Я с учетом знака (в данном случае на переднем участке контура углы Рс и Рг отрицательные). [c.272]

При отсутствии отрыва перерасширенного потока от стенок диффузора безразмерная скорость его в зависимости от размеров сопла Vв = / // в однозначно определяется уравнением (1.67) неразрывности одномерного изэнтропического потока. При этом величина единичного импульса определяется по формуле [c.141]

Методы расчета по кривизне линий тока в своем большинстве устойчивы при сверхзвуковых скоростях течения. В предположении изэнтропического потока можно попытаться рассчитать звуковые зоны течения, заканчиваюпхиеся слабыми скачками уплотнения. На рис. 6.4 приведен пример полученной для такого случая точности расчетов. Распределение давлений, подсчитанное для рабочей лопатки паровой турбины [6.35] по вычислительным программам работ [6.32, 6.33], вполне удовлетворительно согласуется с экспериментальными данными, за исключением области максимальных скоростей. При решении методом характеристик предполагалось, что прямолинейная звуковая линия совпадает с узким сечением межлопаточного канала. [c.180]

Графики уравнений (3.1У.5) и (3.1У.6), приведенные на рис. 3.1У.2, показывают, что при одинаковом изменении давления (Р2/Р1) плотность газа за скачком будет изменяться меньше, чем в изэнтропическом течении [(р2/р1)с<(р2/р1)из]. Теперь с помощью уравнения состояния р21р ==р2Т21 р Т ) легко установить, что при одинаковом изменении давления [(Р2/Р1)с= (рг/рОиз] температура за скачком уплотнения изменится больше, чем в случае изэнтропического потока, т. е. (Г2/Г1)с> >( 2/Л)из. Это не противоречит физическим представлениям, так как в скачке уплотнения выделяется дополнительное тепло, обусловленное работой сил вязкости. [c.480]

Изэнтропические разрьты. Энтропия газа 3 при прохождении через ударную волну увеличивается, вместе с ней увеличивается и величина <р. В дальнейшем появится необходимость построения разрывных течений с постоянной энтропией. Такого вида разрывы могут быть получены только в отдельных точках потока фокусировкой характеристик, начинающихся выше по потоку (рис. 3.3). Области течений с непрерывным сжатием, содержащие фокусирующиеся характеристики, иногда называют волнами сжатия. [c.54]

Линия АВ изображает геометрическое место концов контуров сопел минимальной длины с равномерным потоком на выходе. Тонкие линии изображают геометрические места концевых точек Ь, в которых выполняется условие (5.13) при различных значениях рт или выполняется условие (5.11) при р<х,, вместо которого на фигуре следует брать рт. Эти значения рт указаны около кривых. Например, линия АС отвечает рт = 0. Если точка Ь принадлежит области DEAB, то реализуется непрерывное решение. Если точка Ь принадлежит области DE , то имеет место решение с изэнтропическим разрывом. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...