Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Нули

Из полученного закона распределения R-S можно найти искомое К, обеспечивающее заданную надежность, следующим образом. Ищем разряд, до которого сумма вероятностей попаданий в предыдущие разряды равна (1 - Я). Тогда, приравняв нулю представителя зтого разряда, имеем  [c.53]

Это означает, что представители всех остальных разрядов больше нуля, т.е. R -Kq >0,м вероятность этого равна Н.  [c.53]

До сих пор, рассматривая вопрос проектирования конструкций из условия наименьшей массы, мы ничего не говорили об уравнениях неразрывности деформаций. Уравнения неразрывности деформаций получают, используя метод Мора. Так как деформация по направлению лишней неизвестной равна нулю, то условия неразрывности.деформаций будут иметь вид  [c.99]


Для симметричных распределений асимметрия равна нулю.  [c.104]

Для нормального распределения эксцесс равен нулю. Если кривая плотности вероятностей имеет более острую и высокую вершину, чем кривая нормального распределения, то эксцесс положителен, если более низкую и пологую, — отрицателен. На практике часто используют также коэффициент вариации случайной величины  [c.104]

Если X (г) — стационарная случайная функция, то для нее корреляция с ее первой производной равна нулю [34]. Следовательно,  [c.121]

Случайный процесс X(t) считается гауссовским, а среднее значение его производной по времени принимается равным нулю  [c.121]

Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше. От полюса р плана (рис. 25, в) откладываем отрезок (рЬ), изображающий скорость точки В. Длину этого отрезка принимаем равной (рЬ) = (АВ) = 25 мм, т. е. план строим в масштабе кривошипа. Через точку Ь проводим направление скорости Vg д — линию, параллельную Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. Надо отложить вектор скорости точки С, но так клк модуль его равен нулю, то конец его с помещаем в полюс плана р и из точки р проводим направление скорости f — линию, перпендикулярную СВ. Пересечение ее с ранее проведенной линией, параллельной СВ, дает конец вектора скорости Vg —точку 63. Точку d — конец вектора скорости точки D— находим по правилу подобия из соотношения  [c.49]

Далее через точку проводим направление ускорения а д (линию, перпендикулярную ED) и переходим к построениям, соответствующим второму векторному уравнению, указанному выше. В точке я помещаем точки и k, так как модули ускорений и равны нулю. Из точки п проводим направление ускорения а с (линию, параллельную хх) до пересечения с линией, ранее проведенной из течки Пдд. Точка пересечения е является концом вектора ускорения точки Е, т. е. ускорения а . Располагаем в полюсе плана точку а и на этом заканчиваем построение плана ускорения механизма.  [c.51]

Г. Мгновенным центром скоростей Р, в движении звена i относительно звена k называется точка звена г, скорость которой в этом движении равна нулю. В каждый момент времени движение звена / относительно звена k можно рассматривать как вращение около мгновенного центра вращения — около точки звена k, с которой в рассматриваемый момент совпадает мгновенный центр скоростей Pih- Для определения положения мгновенного центра скоростей в движении звена i относительно звена k требуется знать направления относительных скоростей двух точек звена i. Мгновенный центр скоростей Р,- находится на пересечении  [c.62]


Мгновенным центром ускорений П звена называется точка, ускорение которо в данный момент времени равно нулю.  [c.63]

Главный вектор Р сил инерции подвижных звеньев механизма будет равен нулю только тогда, когда вектор полного ускорения центра масс этих звеньев будет равен нулю. Это условие выполняется, если общий центр масс 5 подвижных звеньев механизма находится в одной и той же точке, неподвижной относигельно стойки. При частичном уравновешивании вектора он может иметь заданное направление или модуль.  [c.87]

Пример 1. Определить, где должны находиться центры масс подвижных звеньев четырехзвенного шарнирного механизма (рис. 51) для того, чтобы главный вектор сил инерции был равен нулю.  [c.88]

Решение. Примем за начало координат точку А, тогда вектор г , определяющий положение общего центра масс подвижных звеньев, будет равен нулю и, следовательно, Л1 + ftj + Лз = О, что возможно, только если главный вектор  [c.88]

Рис. 51. Определение координат центров масс подвижных звеньев шарнирного четырехзвенного механизма из условия равенства нулю главного вектора сил инерции. Рис. 51. <a href="/info/463755">Определение координат центров</a> масс <a href="/info/61600">подвижных звеньев</a> <a href="/info/85295">шарнирного четырехзвенного механизма</a> из условия равенства нулю <a href="/info/8051">главного вектора</a> сил инерции.
При отсутствии трения очевидно, что момент М будет равен нулю, а линия действия реакции Pik пройдет через центр О шипа.  [c.96]

Из равенства нулю суммы моментов относительно точки А сил, приложенных к звену 1, находим величину момента уравновешивающей пары сил  [c.106]

Звено 2 не нагружено, поэтому реакция в шарнире В направлена вдоль линии ВС. Эту реакцию находим из условия равновесия всей группы, каким является равенство нулю суммы моментов сил, приложенных к звеньям группы, относительно оси шарнира D  [c.112]

При равновесном состоянии механизма алгебраическая сумма мощностей внешних сил, приложенных к звеньям его, равна нулю.  [c.118]

Примеры. Пример I. Силы, приложенные к механизму, и его массы приведены к звену АВ (рис. 81, а). Приведенные момент движущих сил Мд и момент сил сопротивления изменяются в течение первых пяти оборотов звена А В в соответствии с графиком на рис. 81, б. Приведенный момент инерции 1 постоянен и равен / = 0,1 кгм . При угле ф, равном нулю, угловая скорость (О звена А В также равна нулю. Требуется определить величину угловой скорости (О звена АВ через пять оборотов от начала его движения.  [c.140]

Другим способом бесконтактного возбуждения дуги является применение импульсных генераторов, использующих накопптель-пь(е емкости, которые заряжаются от специального зарядного устройства и в моменты повторного возбуждения дуги разря-жаютс>[ на дуговой промежуток. Так как фаза перехода сварочного тока через нуль во время сварки не остается строго постоянной, то для обеспечения надежной работы генератора необходимо устройство, позволяющее синхронизировать [)азряды емкости с моментами перехода тока дуги чер( 3 ноль.  [c.139]

Если за независимые переменные принять коэффициенты Kj, то объем будет представлять собой непрерывную функщ1ю от этих коэф-фищ1ентов. Условием минимального объема является равенство нулю частных производны с от функции объема по независимым переменным, а именно  [c.96]

Событие называется достоверным, еслиР(А) = 1. Событие.4 называется невозможным, если Р(Л) = 0. Вероятность любого события А заключена между нулем и единицей  [c.100]

Согласно идеям Л. В. Ассура, любой механизм образуется последовательным присоединением к механической системе с определенным движением (ведущим звеньям и стойке) кинематических цепей, удовлетворяющих условию, что степень их подвижности W равна нулю. Такие цепи, если они имеют только низшие кинематические пары, называются группами Ассура (структурными группами). Следует иметь в виду, что от группы Ассура не может быть отделена кинематическая Ц1яь, удовлетворяющая условию w = О, без разрушения самой группы. Если такое отделение возможно, то исследуемая кинематическая цепь представляет собой совокупность нескольких групп Ассура.  [c.19]


Построение плана скоростей ведем в такой последовательности (рис. 24, в). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше от полюса р откладываем отрезок рЩ. изобряжяюшнй гкпрпгтц тпцум д перпендикулярно линии АВ и в соответствии с направлением вращения звена АВ, причем длину отрезка (рй) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа из точки Ь проводим направление Скорости — линию, перпендикулярную ВС. Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше из точки р надо было бы отложить скорость, но она равна нулю, поэтому точку С4 совмещаем с точкой р из точки или, что то же, р проводим направление скорости — линию, параллельную Ах, до пересечения с линией, проведенной перпендикулярно ВС, и получаем точку с — конец вектора скорости точки С. Помещаем в полюс плана точку а и на этом заканчиваем построение плана скоросгей для всего механизма. Скорость точки D находим по правилу подобия конец вектора этой скорости должен лежать на линии (Ьс) и делить отрезок (Ьс) в том же отношении, в каком точка D делит отрезок ВС, т. е.  [c.45]

I равленное параллельно СВ — касательное ускорение той же точки в том у<е движении звена ВС, равное a ( g = направленное перпендикулярно вс-. Од — ускорение точки D, равное нулю o"q— нормальное ускорение точки  [c.54]

У к а 3 а и и е. При силовом расчете планетарных редукторов для того, чтобы задачу об определении реакций в кинематических парах решать поэвенно, рекомендуется ведущим звеном считать водило Н. Поэтому, если уравновешивающий момент Му предполагается приложенным к колесу 1, а момент, представляющий собою нагрузку на редуктор, — к водилу Н, то надо предварительно найти этот момент. Му находится из равенства нулю алгебраической суммы мощностей, которые создаются моментами Му и М  [c.109]

Проверка. Сумма моментов сил, приложенных к водилу, относительно оси ш.фнира Е должна быть равна нулю, что и получается  [c.111]

Пример 4. Звено приведения АВ (рис. 85, а) начинает двигаться из положения 1, когда угол ф = О и его угловая скорость со гоже равна нулю.  [c.144]


Смотреть страницы где упоминается термин Нули : [c.11]    [c.164]    [c.45]    [c.46]    [c.47]    [c.49]    [c.49]    [c.50]    [c.51]    [c.53]    [c.53]    [c.55]    [c.59]    [c.63]    [c.79]    [c.84]    [c.89]    [c.106]    [c.108]    [c.110]    [c.145]   
Смотреть главы в:

Теоретическая гидродинамика  -> Нули



ПОИСК



173. См. также См. также временные создание с нуля или на основе

22 — Корригирование (исправление) 25 — Корригирование эвольвентные внешние — Коррекция высотная (фау-нуль) и угловая 31 — Элементы

22 — Корригирование (исправление) 25 — Корригирование эвольвентные внутренние — Коррекция высотная (фау-нуль)

516 - Задачи 562 - координаты обобщенные 395 -Me год нуль-вектор статического уравновешивания 502, оптимизации неуравновешенных сил 519, подобия 502, приведения сил и масс к начальному звену

516 - Задачи 562 - координаты обобщенные 395 -Me год нуль-вектор статического уравновешивания 502, оптимизации неуравновешенных сил 519, подобия 502, приведения сил и масс к начальному звену расчленения 505, статических испытаний

Абсолютный нуль

Абсолютный нуль температуры

Абсолютный нуль температуры, недостижимость определение

Абсолютный нуль термодинамической

Абсолютный нуль термодинамической температуры

Абсолютный нуль химического потенциал

Адиабатическое размагничивание парамагнитных и ферромагнитных веществ. Приближение к абсолютному нулю температуры

Аппарат расчета процессов в сложных линейных динамических системах (метод эффективных полюсов и нулей)

Бесселя функции нуль

Бифуркационная диаграмма краевой нулей краевой особенности

Бифуркационная диаграмма краевой нулей проектирования

Важный частный случай, когда работа реакций связей равна нулю

Векторный нуль

Влияние отличного от нуля среднего напряжения цикла

Влияние отличной от нуля средней деформации цикла и отличного от нуля среднего напряжения цикла

Внешнее смещение нуля

Геоцентрические координаты нуль-пункта селенографической системы отсчета

Градиент скорости у границы равен нулю

Группа слабая сходимость к нулю

Два конкретных случая обобщения метода эффективных полюсов и нулей на нестационарные системы

Движение несимметричного тела при условии, что момент внешних сил равен нулю (задача Эйлера — Пуаисо)

Депрессия нуля

Дефект кристаллический точечный (нуль-мерный

Диаграмма бифуркационная нулей

Диаграмма бифуркационная нулей удобная

Диаграмма бифуркационная нулей функций

Дислокационные структуры, состоящие из прямолинейных мультиполей, суммарный вектор Бюргерса которых равен нулю

Долговременные изменения и кратковременный уход нуля

Единицы абсолютный температурный нуль

Зависимости для отклонений рабочих параметров РДТТ в окрестностях заданного режима для нуль-мерного варианта

Замена данной системы векторов простейшей, ей эквивалентной, при инвариантах, отличных от нуля

Замена системы векторов простейшей, если хотя бы один инвариант равен нулю

Замыкание уравнений для моментов с помощью гипотезы об обращении в нуль моментов высокого порядка

Звук в жидком гелии II вблизи абсолютного нуля

Измерение сопротивления петли фаза—нуль

Импеданс в задаче дифракции отличен от нуля

Исходное положение метода эффективных полюсов и нулей

Каноническая замкнутая нуль)-предельного континуум

Кинетическая теория вблизи абсолютного нуля

Колебания с частотой, равной нулю

Композиционные материалы с нуль-мерными наполнителями

Композиционные материалы с нуль-мернымн наполнителями

Конец ж0 поддерживается при температуре a os ot. Начальная температура равна нулю

Континуум нуль-предельный

Контуры с нулями функции

Кратность нуля

Линейный поток тепла. Твердое тело, огравнченное двумя параллельными плоскостями. Ограниченный стержень . 30—31. Ограниченный стержень. Температура концов равна нулю. Начальная температура (х. Теплообмен на поверхности отсутствует

Материалы с углом подобия девиаторов, равным нулю

Метод записи на магнитную ленту «без возврата к нулю

Метод эффективных полюсов и нулей и расчет динамических процессов в дискретных системах

Милноровское расслоение над дополнением к бифуркационной диаграмме нулей

Напряжений функция порядка нуль и единица

Начальная температура равна нулю

Недостижимость абсолютного нуля

Недостижимость абсолютного нуля температуры

Недостижимость абсолютного нуля температуры , 11.3. Следствия из третьего начала термодинамики

Нейбера представление нуль машинный

Неограниченный цилиндр г а.Начальная температура (г,в) Температура поверхности равна нулю

Нули бесселевых функций

Нули бесселевых функций Иупубест» прибор

Нули динамических жесткостей и передаточных функций гидроопор с учетом динамических свойств объекта и основания

Нули функций Ламэ

Нули, конечное число

Нуль нейтральный

Нуль нормальный

Нуль стоградусной шкалы

Нуль функции

Нуль функции простой

Нуль-вектор

Нуль-гальванометр

Нуль-матрица

Нуль-мерные ПЭС

Нуль-направление

Нуль-органы

Нуль-предельные континуумы и их свойства

Нуль-предельный континуум отрицательной) стороны

Нуль-предельный с положительной

Нуль-уравнения

Нуль-уравнения п — числовая совокупность

О расчете сопротивления цепи (петли) фаза —нуль в режиме однофазного короткого замыкания

Обобщение для случая, когда имеются продольные растяжения, равнодействующая которых не равна нулю и является постоянной

Обобщение метода эффективных полюсов и нулей на сложные динамические системы

Ограниченный стержень. Теплообмен на концах. Температура среды равна нулю. Начальная температура fx). Теплообмена на боковой поверхности нет

Оператора нуль-пространство

Определение отличных от нуля членов возмущений

Определение рабочих параметров и характеристик РДТТ при нуль-мерной постановке задачи

Определение членов ряда Фурье, входящих попарно в группу, в которой амплитуды прочих членов равны нулю

Определение членов ряда Фурье, являющихся единственными, имеющими отличную от нуля амплитуду в своей группе

Оптимизация одномерных течений с переходом через нуль характеристической скорости Слободкина

Осуществление равномерности силы света внутри отличных от нуля телесных углов при точечных источниках

Параметры Нули Клейма

Поведение вырожденных газов при температурах, близких к абсолютному нулю

Поведение термодинамических систем при температуре, стремящейся к абеолютному нулю. Принцип недостижимости абсолютного нуля

Полуограниченное твердое тело Начальная температура равна нулю. Поверхность при температуре . 24. Полуограниченное твердое тело. Температура границы—гармоническая функция времени

Полуограниченное твердое тело. Начальная температура равна нулю. Поверхность находится при температуре

Полуограниченное твердое тело. Теплообмен на поверхности. Температура среды (г). Начальная температура равна нулю

Полуограниченный стержень Начальная температура равна нулю

Полуограниченный стержень ж 0. Теплообмен на поверхности ж 0. Температура среды a os ог. Начальная температура равна нулю

Полуограниченный стержень. Конец ж 0 находится при постоянной температуре Начальная температура равна нулю

Поля модуляции метод Бесселя функции нуль

Понятие температуры вблизи абсолютного нуля. Ф. Е. Симон

Постоянная А равна нулю

Привязка к нулю детали

Применение логарифмической меры деформации в задаче о плоской деформации . 6.10. Плоская деформация несжимаемого материала с равной нулю фазой подобия девиаторов

Применение методов функций, наименее уклоняющихся от I , нуля, к задачам синтеза механизмов

Приравнивание координат к нулю

Прлуограниченкое твердое тело. Теплообмен на поверхности. Температура среды равна нулю. Начальная температура постоянна

Проектирование и расчет сложных динамических систем и расширенная исходная предпосылка метода эффективных полюсов и нулей

Равновесные свойства вблизи абсолютного нуля

Радиомаяк всенаправленный нулем

Радиомаяк глиссадный с опорным нулем

Развитие метода эффективных полюсов и нулей на релейные системы

Расслоение кобордантиое нулю

Рассчитанные значения собственной длины когерентности и лондоновской глубины проникновения при абсолютном нуле

Решения порядка нуль и единица

Рисование фигур с нуля

Роль процессов в остаточном стволе дуги при переходе тока через нуль

Сверхзвуковое течение при оба екании нули

Сверхпроводник при абсолютном нуле температур

Свойства вещества вблизи абсолютного нуля

Свойства спектра вблизи порога распада на два возбуждения с параллельными не равными нулю импульсами

Свойства тел вблизи абсолютного нуля

Система единиц измерения эквивалентная нулю

Система единиц международная эквивалентная нулю

Система единиц эквивалентная нулю

Система координат эквивалентная нулю

Система отсчета гелиоцентрическая эквивалентная нулю

Система отсчета эквивалентная нулю

Системы скользящих векторов, эквивалентные нулю. Эквивалентные системы скользящих векторов

Случай равенства нулю одной из частот главных колебаний системы

Случай, когда вектор момента количеств движения равен нулю

Случай, когда главный момент приложенных сил относительно неподвижной точки равен нулю

Случай, когда одна из обобщенных возмущающих сил, равна нулю Динамический гаситель колебаний

Случай, когда работа внутренних сил равна нулю

Смещение нуля

Смещение нуля (ZS), - отмена смещения G53 инициация смещения G54-G59 отмена первого аддитивного смещения

Сокращение нулей и полюсов

Сопряженные нуль-предельные континуумы

Сопряженные свободные со(а)-предельные и нуль-предельные

Спектры излучения некоторых кристаллов люминофоров Сползание нуля» в фотоэлемента

Сплавы высококобальтовые с магнитострикцией, близкой к нулю

Сравнение структур регуляторов полюса и нули

Среднее время вхождения в связь при регулярном поиске и вероятности ложной тревоги, не равной нулю

Стабильные когомологии дополнений к бифуркационным диаграммам нулей

Стержень длины I Температура при ж0 равна нулю, при х1 равна t. Начальная температура равна нулю

Стержень длины I состоит из двух различных материалов Конец х0 поддерживается при нулевой температуре, конец хЪ—при температуре vg. Начальная температура равна нулю . 107. Тепловой поток в шаре

Стержень длины I. Концы поддерживаются при температурах 0 и на Начальная температура равна нулю

Стержень длины Конец х0 поддерживается при температуре нуль. На конце х1 происходит теплообмен со средой постоянной температуры Начальная температура равна нулю

Температура абсолютного нуля для воды

Температура абсолютного нуля раствора

Температура вблизи абсолютного нуля

Температура поверхности равна нулю, начальная температура равна (г, 6, р)

Температура при- ж0 равна нулю и при х1 равна a os о Начальная температура равна нулю

Теорема о нулях

Теплоемкость вещества удельная значение при абсолютном нуле

Термометр кратковременный уход нуля

Только один коэффициент устойчивости данного порядка п может обращаться в нуль

Угловые распределения в ядерных реакциях (случай, когда частицы имеют массу покоя, отличную от нуля)

Упрощения для первых решений. Одинаковая упругость при сдвиге. Равенство нулю изгибов, а также продольных и поперечных удлинений

Упругих постоянных осцилляции спинового нуля

Условия прочности, когда сдвиги равны нулю или пренебрежимо малы в трех направлениях

Условного нуля способ

Усталость коррозионная отличном от нуля среднем напряженип

Усталость при отличной от нуля средней деформации

Установка нуля для модульных (modulo) осей, т.е. линейных бесконечных осей

Фермн-газ идеальный, давление при абсолютном нуле

Фотоны, равенство нулю массы

Химический потенциал вблизи абсолютного нуля

Частицы с массой покоя, равной нулю

Частный случай, когда главный момент внешних сил относительно точки О равен нулю. Плоскость максимума площадей

Шар га. Начальная температура (г, 0, р). Температура поверхности равна нулю

Шар радиуса Ь состоит ив двух различных материалов. Поверхность гЬ поддерживается при постоянной температуре v0. Начальная температура равна нулю

Шермана ZEROAP удаления логических нулей из верхнего связного списка и учета

Ширина энергетической щели между валентной зоной и зоной проводимости в некоторых полупроводниках при абсолютном нуле и при комнатной температуре

Шкала с подавленным нулем

Шкалы нуль

Шкалы нуль числовая

Эквивалентные системы скользящих векторов. Системы прямо противоположные. Системы, эквивалентные нулю

Энтропия области абсолютного нуля

Эффект действия обыкновенных сил, таких, как сила тяжести, за время удара равен нулю



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте