Случай, когда работа внутренних сил равна нулю

Случай, когда работа внутренних сил равна нулю. [c.255]

СЛУЧАЙ, КОГДА РАБОТА ВНУТРЕННИХ СНЛ РАВНА НУЛЮ 257 [c.257]

Второй случай. Переходим ко второму случаю, когда работа внутренних сил тоже оказывается равной нулю. [c.257]

СЛУЧАЙ, КОГДА РАБОТА ВНУТРЕННИХ СИЛ РАВНА НУЛЮ 259 [c.259]

Итак, изменение внутренней энергии и работа на пути между сечениям А и В составляют сумму к1 + Н2+кз+Ь. По первому закону термодинамики (1-37) эта сумма равна количеству тепла <7, подведенному извне, которое в данном случае равно нулю, так как рассматривается случай, когда отсутствует теплообмен с окружающей средой. Таким образом [c.36]

В зависимости от характера процесса и направления его каждый из членов, входящих в состав уравнения (2-2"), т. е. dq, du и dl, может быть положительным, отрицательным или равным нулю. Условие dq>0 соответствует случаю сообщения тепла газу, du>0 — увеличению его внутренней энергии и d/>0 — совершению газом работы расширения условие dg O соответствует случаю отнятия тепла от газа, du<.0 — уменьшению внутренней энергии газа и dl O — совершению работы внешней средой над газом при его сжатии dq=0 соответствует случаю отсутствия теплообмена между газом и внешней средой du=0 — неизменности внутренней энергии газа в процессе dl Q — случаю, когда работа не совершается ни газом, ни внешней средой. [c.23]

Скручивая образец, мы будем иметь случай чистого сдвига, когда одно из главных напряжений равно нулю, а два других равны по величине и противоположны по знаку. Эта серия опытов имеет большое преимущество перед ранее упомянутыми работами И. Бау-шингера, который подвергал скручиванию цилиндрические образцы сплошного кругового сечения. При малой толщине стенок трубчатых образцов разность между наибольшими сдвигающими напряжениями, соответствующими наружной и внутренней поверхностям трубы, не превосходила 2%—3%, и потому с большой точностью можно было считать напряжение по всей стенке постоянным, равным [c.75]

Рассмотрим теперь случай статического нагружения той же системы (рис. 11.8) силами Р1 и. Р2 в такой последовательности. Сначала к системе прикладывается статически нарастающая сила Ру (рис. 11.9). Когда процесс ее статического нарастания закончен, деформация системы и внутренние усилия, действую-пще в ней, становятся такими же, как и в первом состоянии (см. рис. 11.8, а). Работа силы Ру в процессе ее нарастания от нуля до ее конечного значешдя равна Ауу = РуАуу12. Затем на систему начинает действовать также статически нарастающая сила Р2 (рис. 11.9). [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...