Нуль нейтральный

Этот интеграл представляет собой знакомый нам из предыдущей главы статический момент сечения относительно нейтральной линии. Так как статический момент равен нулю, нейтральная линия проходит через центр тяжести сечения. Таким образом, координата у в выражениях (4.2) и (4.3) получает определенность она отсчитывается от центральной оси, перпендикулярной плоскости кривизны. Точно так же получает определенность и кривизна 1/р, как кривизна нейтрального слоя, или как кривизна оси стержня. [c.170]

Статические моменты относительно нейтральной оси частей сечения, расположенных вьпне или ниже рассматриваемого уровня, по абсолютной величине одинаковы, так как их алгебраическая сумма равна нулю (нейтральная ось является центральной осью). [c.252]

Этот интеграл представляет собой знакомый нам из предыдущей главы статический момент сечения относительно нейтральной линии. Так как статический момент равен нулю, нейтральная линия проходит через центр тяжести сечения. Таким образом, координата у в выражениях (4.2) и (4.3) получает определенность она отсчитывается от цент- [c.143]

Поскольку свободный член в (5.27) равен нулю, нейтральная линия всегда проходит через начало координат. Как видно из выражения (5.26), эпюра напряжений в поперечных сечениях бруса линейна, следовательно, максимальные напряжения в сечении возникают в точках наиболее удаленных от нейтральной линии. В том случае, когда сечение имеет простую форму (прямоугольник, круг), положение наиболее опасных точек легко определяется визуально. Для сечений, имеющих сложную форму, необходимо применить графический подход. [c.110]

При растяжении (если N О, а М = 0) угол поворота сечения ф равен нулю, нейтральная линия уходит в бесконечность и, следовательно, Zg — й = оо. [c.120]

При значительном смещении нейтральной поверхности от срединной последняя совпадает со слоем, получившим удлинение в тангенциальном направлении (срединная поверхность удлиняется), а слой, в котором суммарная тангенциальная деформация равна нулю (нейтральный слой деформации), должен находиться между срединной и нейтральной поверхностями в конечный момент деформирования (радиус нейтральной поверхности деформаций несколько больше радиуса нейтральной поверхности напряжений, если под этой поверхностью понимать такую, которая определяется условием равенства радиальных напряжений для зон сжатия и растяжения). [c.113]

При йТ < О тело разгружается по упругому закону. При йТ = О приращение работы пластической деформации обращается в нуль. Нейтральные изменения йТ = О приводят к упругой деформации. [c.48]

При изгибе сечение работает преимущественно крайними точками, расположенными в плоскости действующей силы. По мере приближения к нейтральной оси напряжения уменьшаются вплоть до пуля. В случае кручения все точки периферии нагружены одинаково. Однако напряжения в кольцевых сечениях убывают по мере приближения к центру, где они становятся равными нулю. [c.124]

Проведем какое-либо поперечное сечение балки, перпендикулярное к ее оси. При изгибе балки парами сил внутренние силы упругости в поперечном сечении должны привестись также к паре, следовательно, проекция нормальных усилий на ось (рис. 315) равна нулю, а момент их относительно нейтральной оси z равен изгибающему моменту. [c.327]

Уравнение нейтральной линии получим, приравняв к нулю правую часть уравнения (12.26) и обозначив координаты точек на нейтральной линии через и Zg-. [c.341]

Первый интеграл в правой части уравнения (15.6) представляет собой статический момент площади поперечного сечения относительно нейтральной оси z, т. е. F (—е) (рис. 440, б), а второй интеграл, согласно выражению (15.4), равен нулю. Учитывая это, выражение (15.6) можно записать так [c.434]

Так, например, при изгибе упругой балки, у которой ось и нейтральный слой совпадают с осью х и плоскостью z соответственно, смещения ограничиваются формой и= —yv x), v = v x), w = 0, где штрихом обозначено дифференцирование. Следовательно, единственной ненулевой компонентой деформации является — Eyv". Далее предполагаем, что единственной ненулевой компонентой напряжения является = ——Еуи" х). Заметим, что это означает равенство нулю коэффициента Пуассона. Таким образом, удвоенная удельная энер- [c.79]

При действии на комбинированный шов поперечной сдвигающей силы напряжения сдвига в нем распределяются аналогично касательным напряжениям от поперечной нагрузки в балках, т. е. максимальны у нейтральной оси и уменьшаются до нуля [c.63]

Этот интеграл представляет собой статический момент площади поперечного сечения балки относительно нейтральной оси. Он равен нулю, и, следовательно, нейтральная ось при изгибе проходит через центр тяжести сечения. [c.149]

Образец / закрепляется в патроне "2 шпинделя машины, вращающегося с некоторой угловой скоростью. На конце образца посажен подшипник 5, через который передается сила Р постоянного направления. Легко видеть, что при этом образец подвергается действию изгиба с симметричным циклом. Действительно, в сечении I — / образца в наиболее опасной точке А действует растягивающее напряжение о, так как консоль изгибается выпуклостью вверх. Однако после того как образец повернется на половину оборота, точка А окажется внизу, в сжатой зоне и напряжение в ней станет равным — а. После следующей половины оборота образца точка А окажется снова наверху и т. д. При переходе через нейтральную ось напряжение в точке А будет равно нулю. [c.310]

Рассматривая сечения, имеющие горизонтальную ось симметрии, составим уравнение равновесия части балки, чтобы определить радиус кривизны. Для этого приравняем нулю сумму моментов относительно нейтральной оси [c.332]

Положение нейтральной оси определим из условия, что нормальная сила в поперечном сечении при чистом изгибе равна нулю. Разбив поперечное сечение на множество элементарных площадок йЛ [c.212]

Этот интеграл представляет собой статический момент поперечного сечения относительно нейтральной оси. Из 2.19 известно, что статический момент сечения равен нулю лишь относительно цент- [c.213]

Аа. Следовательно, искривления поперечных сечений не сказываются на законе распределения нормальных напряжений и их значений. В балке прямоугольного и круглого сечений максимальные касательные напряжения возникают в тех точках, где нормальные напряжения равны нулю (на нейтральной оси), и, наоборот, в крайних точках сечения, где нормальные напряжения максимальны, касательные напряжения равны нулю. Поэтому за опасные можно принять точки, наиболее удаленные от нейтральной оси, что подтверждается практикой эксплуатации балок, работающих на изгиб. Однако в случае тонкостенных профилей (например, двутавра) необходимо проверить прочность балки и в точках, где полка сочленяется со стенкой, поскольку здесь возникают значительные как нормальные, так и касательные напряжения. [c.221]

Таким образом, при чистом изгибе напряжения в поперечном сечении меняются по линейному закону и равны нулю в нейтральном слое. [c.139]

Этот интеграл является статическим моментом площади сечения относительно нейтральной линии, принятой за ось д-. Так как статический момент площади относительно оси, проходящей через центр тяжести площади, равен нулю, то нейтральная линия п — п. проходит через центр тяжести сечения, а нейтральный слой бруса при изгибе проходит через центр тяжести его поперечных сечений. [c.139]

При изгибе продольная сила отсутствует, что возможно, если Sx = О Так как статический момент равен нулю, то нейтральная линия проходит через центр тяжести сечения. [c.63]

Согласно формуле Журавского они распределяются по закону квадратной параболы в точках верхней и нижней кромок сечения они равны нулю и достигают максимума в точках нейтрального слоя. Этот максимум равен [c.66]

Оно равно нулю, так как нейтральная линия проходит через центр тяжести поперечного сечения. [c.77]

Здесь Мр — масса покоя протона, am — масса покоя электрона. Однако примерно в одном столкновении из ста АЕ и Др оказываются не равными нулю. Этого следует ожидать, когда при такого рода электронно-протонных столкновениях образуется незаряженная частица (не оставляющая видимых следов своей траектории). Но подобное положение наблюдалось бы и в том случае, если бы сохранение импульса и энергии не всегда соблюдалось. Как определить, какая из этих двух возможностей имеет место Многозначительным является тот экспериментальный результат, что во всех столкновениях при различных значениях и направлениях векторов р[ и р2 недостающая энергия всегда положительна. Если бы она оказалась отрицательной, мы не могли бы утверждать, что недостающая энергия превратилась в энергию покоя и кинетическую энергию ненаблюдаемых частиц. Еще важнее то, что в тех случаях, когда рождается только одна невидимая (нейтральная) частица массы М, уносящая часть энергии АЕ и часть импульса Др, эти две величины должны быть всегда связаны соотношением [c.432]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

Установим положение нейтральной оси (оси х), основываясь на том, что сумма внутренних нормальных сил упругости, возникающих в поперечном сечении балки, т. е. продольная сила, равна нулю [c.288]

Положение нейтральной оси найдем из условия, что продольная сила в поперечном сечении при изгибе равна нулю. [c.270]

В начале 17 в. мало что было известно о теплоте и температуре основные представления в то время еще базировались на медицинских трактатах Галена (130—200 н. э.). Его клиническая термометрия основывалась на идеях Аристотеля, и он полагал, что люди различаются по пропорциям теплоты, холода, влажности и сухости. Интересно отметить, что он предложил эталон нейтральной температуры,. для которого использовалась смесь из равных частей кипящей воды и льда, причем каждому из этих компонентов он приписывал четыре градуса тепла и четыре градуса холода соответственно. До нас не дошло никаких сведений о способах применения такого эталона. (Этим методом можно было получить температуру около 10 °С.) Спустя более тысячелетия после Галена, в 1578 г. другой врач, Хаслер Бернский в своем труде De logisti a medi a, следуя Галену, приписывал своим лекарственным смесям различные градусы тепла и холода. Для составления своих рецептов он использовал температурную щкалу, содержащую, по Галену, четыре градуса тепла, четыре градуса холода и нуль между ними. Он ввел также щкалу широт, предположив, что [c.28]

При изгибе, кручении и. сложных напряженных состояниях напряжения по сечению распределяются неравномерно. Они имеют максимальную величину в крайних точках сечения, а в других могут снижаться до нуля, например на нейтральной оси сечения, подвергаемого изгибу. В этих случаях можно только приблизиться к условию полной равно-прочнрсти выравниванием напряжений по сечению, удалением металла из наименее нагруженных участков сечения и сосредоточением его в наиболее нагруженных местах — на периферии сечения. [c.102]

Для повышения жесткости без увеличения массы деталей необходимо усиливать участки сечений, подвергающиеся при данном виде нагружения наиболее высоким напряжениям, и удалять ненагруженные II малонагруженные участки. При изгибе напряжены сечения, наиболее удаленные от нейтральной оси. При кручении напряженьт внешние волокна по направлению к центру напряжения уменьшаются и в центре они равны нулю. Следовательно, целесообразно всемерно развивать наружные размеры, сосредоточивая материал на периферии и удаляя его из центра. [c.229]

Из равенства (10.24) следует 0 = 0 при = О и о = Отах при У = Утах, т. е. нормальное напряжение равно нулю на нейтральной оси и достигает максимальных значений в наиболее удаленных от этой оси волокнах. [c.172]

Формула (10.10) показывает, что, какую бы форму и размеры ни имело сечение, напряжения в точках нейтральной линии равны нулю. Величина а линейно возрастает по мере удаления от нейтральной линии. При этом напряжения оказываются постоянными по ширине сечения (вдоль линии у = onst). Следовательно, эпюра а для любых сечений, имеюш,их горизонтальную ось симметрии, всегда будет иметь вид, представленный на рис. 238. Все волокна, расположенные выше нейтральной линии, окажутся сжатыми, а ниже ее — растянутыми. Если же изгибающий момент будет иметь противоположный знак, то верхние волокна будут растягиваться, а нижние — сжиматься. [c.244]

При косом изгибе нейтральная линия проходит через центр тяжести поперечного сечения По условию задачи напряжение в точке А pae>to нулю. т.е. эта точка также принадлежат нейтральной лшши, поэтому последняя пройдет через точки А и Наибольшие напряжения возникают в точках В как наиболее удаленных от нейтральной линии. [c.184]

Появление и исчезновение электрических зарядов на телах в большинстве случаев объясняется переходами элементарных заряженных частиц — электронов — от одних тел к другим. Как известно, в состав любого аторла входят положительно заряженное ядро и отрицательно заряженные электроны. В нейтральном атоме суммарный заряд электронов в точности равен заряду атомного ядра. Тело, состоящее из нейтральных атомов и молекул, имеет суммарный электрический заряд, равный нулю. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...