Свойства тел вблизи абсолютного нуля

РАВНОВЕСНЫЕ СВОЙСТВА ВБЛИЗИ АБСОЛЮТНОГО НУЛЯ [c.434]

Отметим в заключение, что идеальные газы не удовлетворяют тепловой теореме Нернста. Действительно, для идеального газа производная др/дТ)у, равная R/v, при Т = О не обращается в нуль, как это должно было бы быть согласно тепловой теореме. Точно так же разность теплоемкостей Ср и Су равняется при Г = О не нулю, как этого требует тепловая теорема, а газовой постоянной R. Несоответствие свойств идеальных, т. е. сильно разреженных, газов тепловой теореме связано с неприменимостью уравнения Клапейрона—Менделеева при низких температурах. Вблизи абсолютного нуля разреженные газы подчиняются не уравнению Клапейрона—Менделеева, а более сложному уравнению состояния, учитывающему квантовые эффекты ( вырождение газа). [c.88]

Свойства вещества вблизи абсолютного нуля [c.232]

СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА ВБЛИЗИ АБСОЛЮТНОГО НУЛЯ 233 [c.233]

Энергетическая концепция Гриффитса рассматривает разрушение твердого тела как атермический критический процесс, поэтому она физически может быть оправдана только при очень низких температурах вблизи абсолютного нуля. Для полимеров, которые представляют собой достаточно лабильные системы с резко неоднородным характером связей, энергетическая концепция Гриффитса, основанная на статистическом описании прочностных свойств, не всегда может быть положена в основу истолкования многих наблюдаемых экспериментальных фактов [8, с. 7]. [c.112]

Значения термодинамических температур вблизи абсолютного нуля получают с помощью магнитной термометрии. Для из.мерения температур магнитными методами используют температурные зависимости магнитных свойств соответствующим образом подобранных магнитных солей. Обычно используется температурная зависимость магнитной восприимчивости (активной и реактивной составляющих), а также индуктивности и остаточного магнитного момента соли. [c.22]

Вблизи абсолютного нуля тепловые свойства кристаллов в первом приближении не зависят от температуры, благодаря чему коэффициенты калорического уравнения состояния принимают очень простые формы. В частности, для молярных теплоемкостей справедливы соотношения [c.54]

Здесь мы должны будем рассмотреть две возможности. Прежде всего встает вопрос, можем ли мы достичь такой температуры с помощью процесса, в котором участвует только сама система Так как теоретические принципы достижения низких температур обсуждались в другом месте (см. [3]), здесь следует лишь напомнить, что для понижения температуры мы должны располагать системой со значительной энтропией, сильно зависящей от температуры и от второго параметра, например объема или магнитного поля. Для охлаждения необходимо сначала изотермически понизить энтропию изменением второго параметра и затем вернуться адиабатически к исходному значению второго параметра. В результате произойдет понижение температуры, что можно видеть из кривых, приведенных на фиг. 1. Точная величина охлаждения зависит от индивидуальных свойств системы и от закона изменения энтропии вблизи абсолютного нуля. [c.281]

Упругие свойства зависят от температуры металла. При понижении температуры межатомные расстояния уменьшаются, кристаллы сжимаются, что приводит к увеличению модуля упругости. Основной рост модуля упругости происходит до 77 К, ниже температур жидкого азота рост замедляется, а вблизи абсолютного нуля модуль упругости становится температурно-независимым. [c.86]

Из рассмотренных примеров следует, что при абсолютном нуле и вблизи его ряд свойств твердых и жидких тел перестает зависеть от температуры. [c.233]

Свойства спектра вблизи порога распада на два возбуждения с параллельными не равными нулю импульсами. При интегрировании по в (26.6) существенны, как это следует из физических соображений, те значения импульса д и частоты т, с которыми рождаются возбуждения вблизи порога. Но эти значения импульса и энергии не являются особыми для гриновских функций рождающихся возбуждений. Единственная особенность такой точки заключается в том, что в ее окрестности данное возбуждение могло бы слипнуться с другим — процесс, который невозможен при абсолютном нуле из-за отсутствия реальных возбуждений. Поэтому гриновские функции, стоящие под интегралом в (26.6), имеют вблизи полюса простой вид (26.4) [c.313]

В случае металлов мы уже встречались с поверхностью Ферми, как поверхностью постоянной энергии гг в -пространстве. Поверхность Ферми отделяет незаполненные состояния (орбитали) от заполненных при абсолютном нуле. Большинство электронных свойств металлов определяется именно формой поверхности Ферми, поскольку ток возникает при изменении числа занятых состояний вблизи поверхности Ферми, Форма поверхности [c.335]

Гелий, став жидким при 4,2 К, не затвердевает при атмосферном давления вплоть до абсолютного нуля температуры. Однако при температуре Т к. 2,19 К происходит фазовый переход и гелий обнаруживает в новой жидкой фазе совсем иные, чем ранее, свойства. В частности, вблизи указанной температуры (Л-точки) имеет место аномальное поведение теплоемкости в зависимости от температуры. Как указано на рис. 5.4, в интервале температур от 4,2 до 2,17 К гелий находится в одной фазе, где он ведет себя как обычная жидкость (Hel), а при переходе через Л-точку в более низкотемпературную область — в другой фазе (НеП) и характеризуется рядом удивительных свойств. [c.111]

Термодинамические свойства бозе-газа из твердых сфер можно получить, вычисляя статистическую сумму с помощью энергетических уровней (19.96). Поскольку низколежащие возбужденные состояния системы могут быть описаны с помощью фоионов, ясно, что термодинамические свойства вблизи абсолютного нуля качественно должны совпадать со свойствами жидкого Не . Далее, может быть проведено эвристическое обсуждение кинетической теории бозе-газа из твердых сфер по схеме, изложенной в гл. 18. Единственное отличие состоит в том, что в данном случае все величины можно вычислить до конца, включая две скорости звука при конечных температурах. Мы не будем входить в детали этих вычислений. [c.481]

Кроме того, эксиериметтл показывают, что свойства твердых и жидких веитеств вблизи абсолютного нуля нсрестают зависеть oi температуры. Это дало основание Неристу предположить, что общая касательная к кривым параллельна оси температур (рис. 58, б), т. е. [c.208]

Жидкий Не .. Лтомы Не имеют спин, равный 1/2, и следовательно являются фep п oнaми, Плотность жидкого гелия из Не вблизи абсолютного нуля равна 0,081 г/см . Вычислить энергию Ферми ег и температуру Ферми Т --. (Обзор свойств жидкого Не имеется, например, в книге Вилкса [М],), [c.280]

Если можно пренебречь конечным значением постоянной Планка, т. е. считать, что /г—>-0, то можно считать, что Твыр О. В этом случае вырождением газов можно пренебречь. В реальном случае, например, для водорода кг) при нормальных условиях (7=300 К и rt 3-10 м" ) Твыр 1 К. Для газов более тяжелых, чем водород, Твыр еще меньше. Атомные и молекулярные газы при нормальных давлениях и температурах никогда не бывают вырождены. Точка В на рис. VI.1.11. находится вблизи абсолютного нуля температуры. Вырождение, вызванное квантовыми свойствами газов, сказывается значительно меньше, чем отклонения газов от идеальности, связанные с силами взаимодействия между молекулами реальных газов (II. 1.4.Г). [c.435]

Согласно Куперу, при сколь угодно слабом притяжении между частицами ферми-газа вблизи ноБерхности Ферми возникают связанные пары частиц. Этот весьма нетривиальный результат является ключом к пониманию явления сверхпроводимости. Действительно, без учета эффекта Купера в основном состоянии металла электроны заполняют (в изотропном случае) фермиевскую сферу в импульсном пространстве. Если предположить, что в металле имеет место некоторое эффективное притяжение между электронами, то должно произойти спаривание электронов. При этом основное состояние будет лежать ниже, чем у свободных электронов, на величину энергии связи пар. Электронные пары обладают целым спином и поэтому подчиняются статистике Бозе. А бозе-газ при абсолютном нуле, как известно, обладает свойством сверхтекучести. В применении к бозе-газу заряженных частиц это свойство проявится в форме сверхпроводимости. Приведенные соображения не претендуют на строгость, однако они, безусловно, указывают на то, что полное объяснение явления сверхпроводимости можно получить на базе эффекта Купера. [c.885]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Спектральные свойства ОВФ-зеркал носят двойственный характер. Абсолютная спектральная селективность характеризуется шириной спектрального диапазона, в котором происходит смешение волн. Она определяется дисперсией нелинейного отклика среды и для различных сред изменяется от тысяч обратных сантиметров (фоторефрактивные кристаллы) до долей обратного сантиметра (резонансная нелинейность, например в парах натрия гл. 2). Дифференциальная спектральная селективность вблизи частоты излучения накачки определяет возможность отклонения от, нее частоты генерации и определяет ширину полосы усиления нелинейно- го элемента (п. 1.2.3). Снятие вырождения позволяет перестраивать частоту генерации (гл. 7), например удается создать новый тип свип-лазеров с рекордно малым, отличным от нуля шагом свипирования (гл. 6). [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...