Жидкости Параметры физические

Результаты экспериментального исследования после их обработки дают информацию о поведении важнейших характеристик системы при различном сочетании влияющих факторов или краевых условий (например, зависимость коэффициента теплоотдачи от скорости жидкости, ее физических свойств и размеров системы). Обработка этих результатов на основе теории подобия или теории локального моделирования с последующей корреляцией обобщенных параметров (чисел подобия) позволяет получить зависимости, пригодные не только для исследованных режимов, но и для режимов, подобных изученным. Такая обработка расширяет область применения полученных результатов. [c.8]

Любое сравнение предполагает рассмотрение явлений в одинаковых условиях. Ясно, что при сопоставлении свойств веществ в качестве таких условий не могут быть приняты одинаковые параметры, так как, например, при одинаковых температуре и давлении различные вещества могут находиться в разных агрегатных состояниях. Физически подобными для всех веществ являются критические состояния. Поэтому параметры вещества в критическом состоянии рк, Ьк, Тк принимают за основу сравнения термодинамических свойств газов и жидкостей. Параметры вещества, отнесенные к параметрам в критическом состоянии, называют приведенными [c.32]

Таким образом, можно заключить, что результаты описанных опытов (проведенных при разных режимах с распылителями разных размеров и жидкостями различных физических свойств в интервале параметра GJG, когда послед- [c.91]

Для решения системы уравнений (1.36). .. (1.40) необходимо задать условия однозначности, т.е. геометрическую форму и размеры пучка витых труб, физические условия (род жидкости, параметры, характеризующие ее физические свойства), начальные условия (распределение Т, и, р при г = 0) и граничные условия. [c.21]

Условия однозначности рассматриваемой задачи включают в себя форму и размеры возмущающего тела, распределение температуры на его поверхности и ее абсолютный уровень, температуру невозмущенной жидкости, ее физические параметры (Я, о, v, р, Р) и величину ускорения g. [c.280]

Эффективность насадочной колонны зависит от различных факторов расходных параметров физических свойств пара и жидкости, типа насадки [c.465]

Свойства жидкости и физические параметры. Для заданных формы канала и граничных условий будет получено решение в безразмерном виде, которое не зависит от значений вязкости, теплопроводности, перепада давления, теплового потока и др. Поэтому можно задавать произвольные значения этих физических величин. Будут использоваться простые числа, например ц = 1, = 1 и т.п. Однако может быть доказано, что безразмерное решение не изменится, если эти значения будут заменены на некоторые другие, например ц = 27,9, к = 0,458 и т.п. [c.189]

Разрывность параметров движения жидкости проявляется физически, если движение жидкости разрывное, и поэтому мы не будем рассматривать условия, при которых справедливы сформулированные теоремы, так как [c.60]

Если это необходимо, то вводятся дополнительные механические и кинематические параметры и дополнительные параметры физической и химической природы температура, фазовый состав среды (например, во влажном паре—соотношение между количеством вещества в паровой и в жидкой фазах), концентрации различных составляющих газ или жидкость химических компонент, коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости, величины, характеризующие сюйства лучистого переноса в газе, концентрации атомов с электронами, находящимися на различных энергетических уровнях, концентрации ионизованных атомов и свободных электронов и т. п. [c.14]

Коэффициент теплоотдачи также зависит от физических свойств жидкости параметров состояния, вязкости, теплопроводности, но в [c.49]

Число Рейнольдса характеризует собой гидродинамическое подобие вынужденного движения жидкости, а число Прандтля, в которое входят только физические параметры жидкости, подобие физических свойств среды. [c.37]

Чтобы определить зависимость критерия эрозионно активности единичного пузырька от физических свойств жидкости, параметров звукового поля и начальных размеров зародышей кавитации, было произведено численное решение уравнений движения парогазового пузырька в звуковом поле. [c.183]

Если рассматривается механика некоторого класса гомологичных неньютоновских жидкостей, то подлежащие анализу размерные параметры те же самые, что и для соответствующего класса ньютоновских жидкостей, а именно V, L, Tt, g, р, плюс естественное время Л. Следуя строгому математическому подходу, мы можем образовать только один новый безразмерный критерий, поскольку введен только один новый размерный параметр. Тем не менее в литературе было предложено несколько совершенно различных безразмерных критериев, каждый из которых имеет особую физическую интерпретацию. Мы попытаемся перечислить наиболее важные из критериев, встречающихся в научной литературе, показать их физический смысл и обсудить взаимосвязь между различными критериями. [c.268]

Обычно уравнение движения слоя получают так же, как и для идеальной жидкости, учитывая, однако, сухое трение и сцепление [Л. 68]. Одно из следствий такого приема — в уравнении движения выпадают члены, отражающие параметры газового компонента (плотность, вязкость и др.). Уравнение (9-34) свободно от этого недостатка, отражая физические свойства всех компонентов системы, различая, в частности, силы контактного (сухого) трения частиц и вязкостного трения жидкости. Рассмотрим одномерную задачу движения плотного слоя по оси X. При этом учтем, что в плотном слое величина давления передается только в нормальном направлении. Тогда [c.289]

Коэффициент зависит, в свою очередь, от геометрических параметров этого устройства. На степень выравнивания потока влияет именно безразмерная величина (коэффициент) сопротивления распределительного устройства, а не абсолютная величина сопротивления, выражающегося в размерных величинах. Следовательно, степень выравнивания не зависит в отдельности ни от скорости потока ни от его плотности, давления, вязкости или других физических свойств жидкости, поскольку и коэффициент сопротивления не зависит от этих параметров в отдельности. Физические свойства могут влиять на степень выравнивания потока только в тех пределах, в которых при этом меняется число Ке, если только оно оказывает влияние на коэффициент сопротивления. Как правило, в промышленных аппаратах это влияние очень невелико, и им можно пренебречь. [c.154]

По своему физическому характеру конвективный теплообмен является весьма сложным процессом и зависит от большого числа факторов, определяющих процесс теплоотдачи. Коэффициент теплоотдачи характеризует интенсивность теплообмена между жидкостью и поверхностью канала. В общем. случае коэффициент теплоотдачи является функцией физических параметров жидкости, характера течения жидкости, скорости движения жидкости, формы и размеров тела и др. [c.406]

Физические параметры капельных жидкостей и газов изменяются с изменением температуры. Поэтому при обработке опытных данных за определяющую температуру, при которой берутся значения физических величин, принимают среднюю температуру потока или стенки или среднюю температуру пограничного слоя [c.428]

Определим вид зависимости тангенциальной компоненты скорости жидкости (х) от ряда физических параметров. С этой целью рассмотрим условие для тангенциальных компонент тензора вязких напряжений (1. 3. 10) [c.290]

Некоторые физические параметры и свойства жидкостей [c.60]

Рассмотрим один полуэмпирический подход к определению параметров в переходной области. Область перехода заменим одной тачкой, а в качестве условия сращивания решений для ламинарного и турбулентного режимов течения используем пе-прерывность изменения толщины потери импульса. Это условие является наиболее оправданным с физической точки зрения, так как изменение толщины потери импульса характеризует воздействие вязких сил и тесно связано с величиной сопротивления. В качестве примера рассмотрим обтекание плоской теплоизолированной пластины потоком несжимаемой жидкости. Интегрируя уравнение импульсов (62) от О до Z, получим соотношение между коэффициентом сопротивления пластины длиной I и значени- [c.312]

Гипотеза Прандтля о пути перемешивания оказалась весьма плодотворной, так как открыла реальные возможности для расчета турбулентных течений. Хотя длина пути перемешивания и не является физической постоянной для каждой жидкости в отличие от молекулярных коэффициентов вязкости п теплопроводности, однако, она, как показывают опытные данные, не зависит от параметров потока. Длина пути перемешивания в основном является функцией координаты у. Так как при течении вдоль гладкой стенки в непосредственной близости от ее поверхности пульсации скорости равны нулю, то Z = О при г/ = 0. Принимая простейшую гипотезу, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки [c.320]

Следовательно, коэффициент теплоотдачи зависит от скорости течения а/, от коэффициента теплопроводности Я, вязкости fi, плотности р и теплоемкости Ср, от температур стенки и жидкости, которые определяют диапазон изменения физических параметров теплоносителя, от формы Ф и размеров тела /а--- т. е. [c.309]

Температура не входит в числа подобия, но от ее величины зависят физические свойства теплоносителя. В системе, где происходит теплоотдача, температура жидкости изменяется как вдоль омываемой поверхности, так и в поперечном направлении. В соответствии с температурой изменяются и физические свойства жидкости. При определении значений чисел подобия в процессе обработки опытных данных невозможно учесть всю совокупность возможных значений физических параметров жидкости в системе. Поэтому ус- [c.313]

Температура, по которой выбираются физические параметры теплоносителя, входящие в числа подобия, называется определяющей. В качестве определяющей можно выбрать среднюю температуру жидкости tj, среднюю температуру стенки или среднюю температуру пограничного слоя [c.314]

Уравнение (12.2) обобщает опытные данные при Kg = 10 — —10" и Рг, = 0,86 — 7,6. При К, > 10" необходимо принимать с = 0,125, п = 0,65 при К, < 10 —с = 0,0625, п = 0,5. Для расчета кипения жидких металлов и Ks > 0,01 показатель степени при числе Прандтля принимается равным показателю степени при числе К. Все физические параметры жидкости в уравнении <12.2) выбираются по Т . [c.409]

За физические величины в задаче о сопротивлении течению жидкости можно взять р, Рк, Рк, Тк, теплоемкость Срд в газовом состоянии при р —> О, два термических параметра, например р и Г, и, наконец, вязкость р, т. е. всего восемь величин. [c.216]

Так как имеется восемь физических величин, характеризующих вязкое течение жидкости, а основных размерных физических величин четыре, то можно образовать четыре безразмерных параметра все они могут быть определены сопоставлением размерностей каждой из последующих величин от Ср, о до с размерностями четырех основных величин. Так как нас интересует вязкость, то именно ее следует прежде всего сопоставить с четырьмя основными величинами (табл. 7.1). [c.216]

Переходный режим. Этот режим кипения, отличающийся наиболее сложным механизмом передачи теплоты, изучен сравнительно мало, поэтому получить надежные расчетные соотношения трудно, На интенсивность процесса влияют различные факторы режимные параметры, физические свойства жидкости, пара и материала греющей стенки, форма и ориентация поверхности нагрева и др. Особенно существенным оказывается влияние низкотеплопроводных покрытий поверхности на- [c.234]

Схема и фотографии поверхности, иллюстрирующие проявление несовершенств внутреннего строения, показаны на рис. 3. Качественная сторона и количественная оценка параметров физического рельефа в значительной мере связаны с состоянием пленок окислов и адсорбированных слоев жидкостей и газов. Общая зависимость формирования субмикрорельефа поверхностей трения [20] имеет вид [c.28]

Для выявления качественного влияния различных параметров на температуру в зоне контакта рассмотрим одномерную задачу нестационарной теплопроводности для плоской стенки толщиной 6и-, пришедшей в контакт в момент т = О с нолубес-конечным слоем жидкости. Примем физические свойства постоянными, слой жидкости, который успевает прогреться за время контакта, неподвижным, начальные температуры стенки 290 [c.290]

При анализе некоторых полей течения в гл. 5 предполагалось вначале, что кинематика движения предопределяется известными граничными условиями и, вообще говоря, физической интуицией-Следующей стадией было вычисление поля напряжений на основании соответствующего уравнения состояния. В гл. 5 рассматривалось общее уравнение для простой жидкости с затухающей памятью, но эти стадии в методике остаются, по существу, теми же самыми, если даже предполагается, что имеет место более частное уравнение состояния. Действительно, тип уравнения состояния, которое могло бы быть использовано, часто подсказывается кинематическим типом течения, о котором известно, что он хорошо описывается определенным типом уравнения состояния. Третьей стадией расчета будет подстановка полей скоростей и напряжений в уравнения движения и определение полей давления и некоторых параметров кинематического описания, которые еще не были определены на первой стадии. [c.271]

Вышеприведенные положения нельзя, как это зачастую делается, переносить на случай дисперсных систем прежде всего в силу существенной макронеоднородности последних. В этом следует усматривать важнейшую особенность подхода к исследованию грубо-диоперсных потоков [Л. 75, 98]. Наличие макродискрет-ных элементов вызывает на границе жидкость — твердые частицы скачкообразное изменение физических, параметров (плотности, температуры и пр.) и их градиентов. На границе дисперсный поток — стенка канала условие прилипания (равенство скорости нулю) и равенство температур сохраняется в общем случае лишь для жидкости и не имеет места для твердых частиц, проскальзывающих мимо стенки. Таким образом, применение [c.26]

Расчеты по формулам (7-35) — (7-37) позволяют установить достаточную сходимость результатов, получаемых по различным формулам небольшое влияние концентрации на теплоперенос снижение Nun/Nu ниже единицы с ростом концентрации (наиболее заметное для суспензий с малым p p ) и увеличение ап/а сверх единицы для суспензий с хорошо теплопроводными частицами соизмеримость влияния физических характеристик и концентрации на NUn/Nu для суспензий с низким Хт/Х и с т/с =ртст/рс (вода—мел)—Оп/а тем меньше 1, чем выше концентрация. Эти результаты иллюстрируют принципиальные особенности теплопереноса гидродисперсными потоками в отличие от газовзвеси появление твердых частиц в потоке жидкости либо не улучшает обстановку в ядре и пристенном слое, либо содействует ее ухудшению (рис. 6-1) в силу соизмеримости основных теплофизических параметров компонентов. [c.247]

Многочисленныл ги теоретическими и экспериментальны.ми исследованиями доказано, что в напорных трубопроводах при изотермических условиях движения несжимаемой жидкости характер распределения скоростей по сечению не зависит в отдельности ни от размеров сечения трубопровода (аииарата), ни от скорости течения, ни от физических свойств протекающей среды, а является функцией безразмерного комплекса этих параметров, т. е. числа Рейнольдса Ре = - Следовательно, если для гео- [c.14]

Геометрическое подобие образца и модели осуществить нетрудно. Подобное распределение скоростей во входном сечении также может быть выполнено относительно просто. Подобие физических параметров в потоке жидкости для модели и образца выполняется лишь приближенно, а рюдобие температурных полей у поверхностей нагрева в модели и образце осуществить очень трудно. В связи с этим применяют приближенный метод локального моделирования. [c.425]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Однако устойчивость будет наблюдается и при политропном распределении с показателем политропы I <п< к, гпе к = С /С,. В этом диапазоне процесс переноса тепла против градиента температуры обусловлен крупномасштабной турбулентностью. Хин-це считает также, что аномальная температура в следе за телами при их обтекании сжимаемыми жидкостями с большим числом Маха [197] может быть объяснена переносом энергии при совершении турбулентными молями квазимикрохолодильных циклов. По мнению Хинце [197], это явление объясняет и физическую сущность эффекта Ранка. К тому же выводу приходят И.И. Гусев и Ф.Д. Кочанов [35], получившие для плоского кругового потока в сопловом сечении политропное распределение параметров [c.165]

Для контроля процесса вытеснения автор использовал метод, основанный на анализе отбираемых в процессе вытеснения проб жидкости при выходе ее из образца породы с последующим определением ряда их физических свойств (коэффициента преломления, кинематической вязкости и поверхностного натяжения на границе двух жидкостей) Этот контроль осуществлялся при помощи предварительно построенных тарировоч-ных кривых, выражавших зависимость определяемых вышеуказанных физических параметров от процентного соотношения смешивающихся фаз в пробе. [c.8]

Мы должны отметить, что отклонения кривых от параболической формы очень малы и редко превышают 10%, а отклонения от более сложных кривых имеют еще меньшую величину и составляют всего несколько процентов. По-с.теднее было обнаружено только после очень точных экспериментов. Ввиду УТИХ обстоятельств, по-видимому, можно считать, что но крайней мере при высоких температурах для качественного рассмотрения сверхпроводимости с точки зрения двухжидкостиых моделей можно применять простую модель Гортера с a= /g. Это тем более справедливо, что физическая картина микроскопической природы двух жидкостей (nj[n, что то же самое, параметра по-])ядка) в настоящее время недостаточно ясна. [c.637]

В применении к газам и плазме уравнения цепочки Боголюбова для функций распределения (15.32) позволяют, как мы видели, ввести соответственно газовый и плазменный малые параметры и находить решение этих уравнений в виде разложения функций распределения по степеням того или другого малого параметра В случае жидкости уравнения (15.32) не допускают выделения малого параметра. Тем не менее наиболее важным является при менение метода функций распределения к построению статистиче ской теории жидкостей. Это достигается другим, отличным от ме тода малого параметра, способом решения цепочки уравнений Бо голюбова. Этот способ основан на обрыве цепочки уравнений когда исходя из дополнительных физических соображений стар шая функция распределения (s>2) аппроксимируется выраже нием, включающим в себя более младшие функции (k[c.287]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...