Сравнение теории с опытными данными

S fl СРАВНЕНИЕ ТЕОРИИ С ОПЫТНЫМИ ДАННЫМИ 333 [c.333]

Сравнение теории с опытными данными [c.333]

СРАВНЕНИЕ ТЕОРИИ С ОПЫТНЫМИ ДАННЫМИ [c.337]

Сравнение результатов расчета с опытными данными. Результаты расчета отдельно стоящей оболочки сопоставлены с опытными данными, полученными для половины волны модели со стороны крайней диафрагмы. Для средней части пролета в среднем поперечном сечении напряжения ai, рассчитанные по моментной теории, близки к значениям, полученным по безмоментной теории, и хорошо согласуются с опытными данными (см. рис. 2.68). В отличие от расчета по безмоментной теории, дающей у диафрагмы максимальные значения аь расчет по моментной теории дает здесь напряжения, равные нулю. Этот результат занимает промежуточное положение между опытными данными для арочных диафрагм (—0,36 МПа) и диафрагм в виде ферм ( + 0,106 МПа). [c.140]

Сравнение результатов, получаемых согласно теории термодинамического подобия, с опытными данными производится здесь путем сопоставления значений размерного множителя функциональной зависимости для q p, т. е. в наиболее прямой форме. [c.17]

Изменение концентраций и температуры по объему парогазовой смеси приводит и к изменению ее плотности, в результате чего может появиться свободное движение. Сравнение решения (5-2-15) с опытными данными [5-12], полученными в условиях, близких к условиям теоре- [c.128]

Прандтля, равная 0,4. Результаты расчетов Леви представлены в табл. 2.1. Сравнение этих результатов с опытными данными различных авторов позволяет сделать вывод, что при больших давлениях (р 5,0 МПа) и низких степенях сухости, соответствуюш их пузырьковым и слоистым структурам двухфазного потока, для которых характерны низкие значения коэффициентов скольжения, совпадение теории и эксперимента достаточно хорошее. [c.61]

Формулы, полученные с использованием теории пластического течения, дают удовлетворительные результаты по сравнению с опытными данными. Практическое использование указанной методики для расчета силовых параметров штамповки и деформированного состояния заготовки может вызвать определенные трудности из-за громоздкости расчетов. Поэтому в ряде случаев целесообразно использование ряда эмпирических зависимостей, которые приводятся в последующих разделах. [c.85]

Сравнение результатов расчета с опытными данными показало [286], что полученные решения могут быть использованы для расчета параметров замкнутой воронки. Однако для хорошей сходимости теории с экспериментом требуется корректировка полученных авторами [82] решений. По мнению самих авторов, это является следствием турбулизации потока жидкости. К сожалению, в силу принятых допущений результаты работы [82] не могут быть использованы для расчета параметров развитых воронок, достигающих плоскости сливного отверстия. [c.352]

Вместе с тем, как было отмечено и из сравнения фор.мул (4.28) и (4.29), степень растекания струн перед любой решеткой всегда меньше, чем в сечениях за тонкостенной решеткой (по данной теории в пределах р<2) или за объемной, в которой возможно перемешивание струек (например, слоевых, поперечных пучков труб и т. п.). Поэтому для получения одной II той же степени растекания струи по сечению в случае решеток с изолированными проходными каналами требуется большее значение Ср, че.м в случае тонкостенной решетки (сетки), слоевой насадки, поперечного пучка труб или других подобных распределителей потока. Как будет показано, это хорошо подтверждается опытными данными. [c.99]

Обобщение опытных данных методом теории подобия, графическое представление и сравнение с литературными данными. [c.161]

Таким образом, рассматриваемая теория турбулентности хотя и оперирует со статистическими характеристиками, по своей сути является полуэмпирической, причем включающей большее по сравнению с теорией Прандтля—Буссинеска число эмпирических констант. Однако, несмотря на сравнительную сложность и необходимость привлечения обширных опытных данных по статистическим характеристикам, она лишена весьма принципиальных недостатков теории пути смешения, перечисленных выше. Что же касается эмпирических коэффициентов, то при современном уровне развития аэродинамического эксперимента их. определение не составляет большого труда. При этом их достоинством является универсальность для различных пристенных течений. Наконец, следует отметить, что рассматриваемую теорию не следует противопоставлять феноменологической теории Прандтля. Можно легко показать, в частности, что из уравнений для вторых моментов получается выражение для касательных рейнольдсовых напряжений с точностью до константы, совпадающее с соотношением Прандтля (1-8-41). Для этого достаточно в уравнениях (1-8-61) для стационарного полностью развитого течения типа пограничного слоя отбросить диффузионные члены и поло- [c.67]

Исследование полей скоростей и давлений, проведенное нами Л. 3, 86, 87] и другими авторами, показало чрезвычайно сложную картину движения вихрей, образующихся в трубе Ранка. Не рассматривая работ, посвященных изложению теорий, перейдем к описанию опытных исследований данного эффекта, направленных на его совершенствование, и к сравнению его с другими методами получения тепла н холода. [c.151]

Поскольку в рамках бк-модели область повышенных напряжений исключена из рассмотрения, то в дальнейшем будем полагать, что всюду в области деформации малы и их можно описывать линейными соотношениями наследственной теории упругости. Предполагаем также, исходя из указанных опытных данных, что вязко-упругие деформации в массиве вне трещины за время ее роста пренебрежимо малы по сравнению с деформациями в концевой зоне. [c.67]

Таким образом, рассматриваемая теория турбулентности хотя и оперирует со статистическими характеристиками, по своей сути является полуэмпирической, причем включающей большее по сравнению с теорией Прандтля — Буссинеска число эмпирических констант. Однако, несмотря на сравнительную сложность и необходимость привлечения обширных опытных данных по статистическим характеристикам, она лишена весьма принципиальных недостатков теории пути смешения, перечисленных выше. Что же касается эмпирических коэффициентов, то при современном уровне развития аэродинамического эксперимента их определение не составляет проблемы. При этом их достоинством является универсальность для различных пристенных течений. Наконец, следует отметить, что рассматриваемую теорию не следует противопоставлять феноменологической теории Прандтля. Можно легко показать, в частности. [c.77]

Общие замечания. Изучение спектров двухатомных молекул дает подробные сведения об их вращательных, колебательных и электронных уровнях энергии зная эти уровни энергии, можно определить точные значения между-атомных расстояний, частот колебаний и силовых постоянных, энергий диссоциации и других величин, характеризующих структуру двухатомных молекул (см. книгу автора Молекулярные спектры и структура молекул , I. Двухатомные молекулы )). Подобную же информацию о структуре многоатомных молекул можно почерпнуть, изучая их спектр. В настоящей книге рассматриваются те сведения, которые вытекают из изучения инфракрасных и комбинационных спектров многоатомных молекул ). Следующую книгу намечено посвятить данным, получаемым путем изучения видимых и ультрафиолетовых (электронных) полосатых спектров. Для многоатомных молекул часто положение сильно осложняется наличием нескольких междуатомных расстояний, нескольких силовых постоянных, нескольких величин энергии диссоциации и т. д., которые обычно приходится определять одновременно. Подобному усложнению структуры в общем случае соответствует весьма значительное усложнение спектров многоатомных молекул по сравнению со спектрами двухатомных молекул. Поэтому было бы нецелесообразным начинать изложение с опытных закономерностей, как это можно делать в случае двухатомных молекул. Вместо этого мы сначала изложим теорию, а затем применим ее для интерпретации наблюденных спектров. Так же, как и в книге Молекулярные спектры I, мы в основном ограничиваемся спектрами газов и паров. [c.11]

Известно также, что расчеты, проделанные на основе модели потенциального обтекания без учета смыкания тепловых пограничных слоев, достаточно хорошо согласуются с некоторыми опытными данными. Это, видимо, связано с взаимной компенсацией двух ошибок — занижения теплоотдачи в кормовой части и завышения ее в лобовой части. Занижение теплоотдачи в кормовой области, как следует из вышеизложенного, связано с неучетом эффекта перемешивания теплоносителя. Причиной завышения теплоотдачи в лобовой области является то обстоятельство, что реальная скорость вблизи поверхности трубки ниже, чем следует из теории потенциального обтекания. Для одиночной трубки, например, максимальная скорость для пограничного слоя 1 ,ах=1.6 V по сравнению с 2У при потенциальном обтекании [22]. Аналогичный, но еще более сильно выраженный эффект имеет место при омывании пучков. [c.137]

Для сравнения опытных данных с теорией удобно пользоваться обобщенными параметрами, построение по которым должно приводить к одной обобщенной характеристике для различных эжекторов и для различных величин р . [c.26]

Анализ нормальных волн, распространяющихся в жидком слое, лежащем на жидком же полупространстве с поглощением, а также сравнение теории с опытными данными для дисперсии волн, полученными при исследовании распространения звука в Беринговом море, читатель моясет найтн в работе Букера (124]. В ней учитывается также зависимость скорости звука в воде от глубины. [c.228]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Сравнение формулы (52.11) с опытными данными для различных решеток и различных расстояний плоскости измерений от кромок даио на рис. 125. Так как полная ширина следа 25 по результатам измерений определяется со значительной погрешностью, то на рис. 125 безразмерная разность скоростей представлена, как это обычно принято в теории струй, в функции отношения у к полуширине следа [c.379]

В книге М. И. Гуревича [12] рассмотрены также и другие формы выходных отверстий, сходные с которыми встречаются в элементах пневмоники. Особый интерес представляет проведенное им сравнение расчетных характеристик, получаемых методами теории струй идеальной жидкости, с опытными данными. Для случая истечения из щели между наклоненными по отношению к осн струи под углом с плоскостями (рис. 7.10, а) получена расчетом характеристика изменения в фуикнии от ас величины 2, [c.77]

Выражаемая формулой (2.41) зависимость показателя преломления от длины волны (с некоторыми эмпирическими константами А и В) была предсказана Френелем и Коши задолго до появления электронной теории дисперсии. Во многих случаях она дает удовлетворительное описание экспериментальных данных. Сравнение теоретической зависимости (2.41) с экспериментально наблюдаемой позволяет определить значения констант А и В для конкретной среды. При этом появляется возможность проверки электронной теории дисперсии, так как константы А к В можно оценить по (2.42) и (2.43). Для такой оценки нужно зиать концентрацию N атомов и собственную частоту Ыо. В тех случаях, когда сведения о частоте ыо отсутствуют, можно оценить отношение В/А, которое [см. (2.42), (2.43)] не зависит от ыо, и полученную оценку сравнить с опытными дан- [c.87]

Сравнение результатов экспериментов с теоретическим, полученными по классической теории Друде—Зинера, показало, что с учетом отклонения излучения полированных поверхностей от закона Ламберта в диапазоне температур 1200—2000° С опытные данные совпали с теоретическими с погрешностью 6%. Поправка на отклонение от закона Ламберта вводилась или по обобщенной зависимости [5], построенной на основании экспериментов, или по методике Шмидта и Экерта [6]. Из полученных результатов следует, что искусственно установленный диапазон применимости формулы классической теории (Япред>25 мкм) может быть значительно расширен, по крайней мере для тугоплавких материалов. [c.71]

На фиг. 3 приведены результаты испытаний при плоском напряженном состоянии 1 рода и пульсирующем цикле нагружения трубной стали, имеющей следующие механические свойства [7]. Вдоль проката предел текучести = 53,2 кГ/мм предел прочности = 72,7 кГ/мм ] относительное сужение г з = 42%. Поперек проката Оо г = = 51,8 кГ1мм Од = 74 кГ/мм т) = 30%. При сжатии цилиндрических образцов предел текучести = 51,5 кГ/мм вдоль и 0,2 = 51,1 кГ/мм поперек проката. База испытаний Ыр = 10 циклов. Предельная линия макроскопического усталостного разрушения на фиг. 3 построена по уравнениям (15) при следующих значениях постоянных среды Яру = 45,7 кГ/мм (по данным работы [7]) V = 0,3 г у = 1.14 = 2,68 Q = 0,18. Как видно из сравнения сплошной (теоретической) линии с опытными данными, обозначенными кружками, имеется вполне удовлетворительное соответствие между теорией и опытом. Аналогичное соответствие можно получить для стального литья, испытания на усталость которого выполнены в работе [7]. В обоих случаях предельная поверхность усталостного разрушения не симметрична относительно начала координат. Это обстоятельство, как было отмечено, не обнаруживается при симметричном цикле нагружения. [c.60]

Сравнение полученных термодинамических величин для перегретого пара с опытными величинами и расчетными данными по теории М. П. Вукаловича и ВТИ приведено в табл. 6. Численные значения величин v м кг, i ккал1кг и s [ккал кг град], полученные автором (табл. 5—7), вычислены при помощи имеющихся у автора счетных средств — полуметровой логарифмической линейки и таблиц логарифмов. Полученные величины, однако, имеют вполне достаточную точность для исследования циклов во всех диапазонах параметров пара, приведенных в /-s-диа-грамме (приложение 1). [c.41]

Заметное улучшение сходимости опытных данных ( + 20- - 25%) по сравнению с обобщением в системе координат Х<-л=/(Кесл) подтверждает целесообразность приложения теории струи к расчету сопротивления засыпок. [c.303]

Теплоотдача даже к жидким металлам, имеющим высэкую теплопроводность, в значительной степени определяется турбулентным переносом тепла. При больших числах Re 200 000 такой процесс передачи тепла имеет определяющее значение. Воскресенский в своих расчетах переоценил значение молекулярного переноса тепла. К этому же выводу приводит сравнение полей температур, найденных экспериментально и вычисленных по теоретическим зависимостям Лайона и (Воскресенского (рис. 4). Температурный профиль, рассчитанный по теории Воскресенского, лежит значительно выше опытных точек. Более удовлетворительно согласуются опытные данные с температурным полем, вычислен- [c.367]

Помимо достаточно точной интерполяции диаграмм растяжения по температурам и кривых простого последействия по температурам и напряжениям структурная модель в хорошем согласии с результатами опытов описывает поведение материала в процессе ползучести при переменных напряжениях и температурах, а также отражает взаимное влияние мгновенной пластической деформации и деформации ползучести. При скачкообразном изменении напряжения (ступенчатое нагружение) наиболее близкое к реальному описанию поведения материала дает теория упрочнения [59]. Однако во многих экспериментах [78, 79] подмечено, что по сравнению с опытными данньпии из этой теории следуют заниженные скорости ползучести при переходе от меньшего напряжения к большему и, наоборот, завышенные - при переходе от большего к меньшему напряжению. Структурная модель лучше описывает для этого случая опытные данные, чем теория упрочнения. Хорошее согласие с экспериментальными данными дает структурная модель и в случае ползучести при знакопеременных напряжениях. [c.238]

При сравнении опытных данных по росту пузырей с теориями возникает двоякая трудность. Во-первых, рост реального пузыря носит статистическй1 характер, чего современные теории не учитывают. Во-вторых, выражения для скорости роста на стенках содержат эмпирические параметры, которые затрудняют сопоставление ре- зультатов. Существуют уравнения (2), (3) и (4), не содержащие эмпирических констант, но они не относятся к росту пузыря на стенках. [c.341]

Вместе с некоторыми современниками Фохта, такими, как Хаузманннгер (Hausmaninger [1884, 1]) в 1883 г., я нахожу, что использование Фохтом подчас произвольных эмпирических рассуждений для уточнения своих опытных данных до сравнения с теорией, мягко выражаясь, доставляет только лишние заботы. В обсуждаемом случае он в свои численные результаты внес поправки, учитывающие эффекты предполагаемого давления воздуха, за которым следовало разрежение на поверхности удара, далее, учитывающие расхождения в величине скорости ударяющего стержня после удара и, наконец, учитывающие сопротивление воздуха. [c.413]

Влияние круглого отверстия с центром на нейтральной оси балки, находящейся под действием постоянного изгибающего момента, оптически исследовано Туцци 1, который провел сравнение между опытными данными и теми результатами, которые получаются из теории распределения напряжений в балке такой высоты, что ее верхняя и нижняя грани могут считаться отстоящими на бесконечное расстояние. Это распределение напряжений получается следующим образом. [c.404]

При помощи ударной трубы возможно создание высокотемпературных потоков газа в широком диапазоне плотностей. Несмотря на кратковременность процесса, быстродействующая аппаратура дает возможность проводить тепловые замеры. Более того, кратковременность действия потока имеет даже определенные преимущества, так как с высокой точностью позволяет считать процесс передачи тепла стенкам одномерным. Результаты многих работ [1—4], в которых изучалось развитие пограничного слоя и теплообмен на стенке ударной трубы с помощью тонкопленочных термометров сопротивления, показали, что температура поверхности стенки трубы может быть измерена очень точно. Поэтому в настоящее время появилось два метода измерения коэффициентов переноса, в основе которых лежат результаты измерений теплопередачи к стенкам ударной трубы. Впервые численное решение задачи теплообмена было получено в работе [5] и экспериментально проверено в работе 61, в которой авторы измерили теплообмен в критической точке тупоносого тела, помещенного в ударную трубу. Результаты работы 6] в основном подтвердили теорию, изложенную в работе [5], но при этом обнаружилось, что теплообмен в сильной степени зависит от числа Ье (числа Люиса) и вязкости газа поэтому получить данные о коэффициенте вязкости высокотемпературного газа в невоз-ыущенном потоке было практически невозможно. Авторы работы [7] используя теорию, предложенную в работе [5], а также результаты работы [8], дающей теоретический анализ ламинарного пограничного слоя на стенке ударной трубы, показали, что тепловой поток на боковой стенке очень слабо зависит от числа Люиса. Поэтому в соотнощении для теплообмена единственной неизвестной можно считать коэффициент вязкости в невозмущенном потоке. Это позволило им, используя данные по определению теплового потока к стенкам ударной трубы, при сравнении с численными решениями уравнений пограничного слоя на стенках получить экспериментальные результаты по определению коэффициента вязкости диссоциированного кислорода. Оценивая результаты эксперимента, они пришли к выводу, что на теплообмен к боковой стенке очень слабо влияет фитерий Прандтля, число Люиса, а лучистый тепловой поток в диапазоне температур 2000—4000° К еще пренебрежимо мал. Погрешность экспериментальных данных о вязкости, полученных по этой методике, оценивается авторами в пределах 16%- Сравнение полученных опытных данных с данными, рассчитанными по формуле [c.217]

М. Маковский опубликовал работу Опыт исследования турбин внутреннего сгорания с постоянным давлением сгорания (1925). В. В. Уваров опубликовал статью К расчету газовых турбин (Известия Теплотехнического института, 1933, № 2). В 1935 г. им было опубликовано учебное пособие Газовые турбины . В книге изложена термодинамическая и общая теория газовых турбин и дан тепловой нх расчет в Т—s диаграмме. В. В. Уваровым была спроектирована и построена опытная газовая турбина. Г. И. Зотиков опубликовал статью К решению проблемы турбин внутреннего сгорания (журнал ВКТО, 1933, № 4). В ней дается сравнение турбин с горением топлива при /О = onst и у = onst. Схема турбины, предложенная Зотиковым, через несколько лет была повторена фирмой Броун-Бовери. Во всех этих работах преимущество отдается турбинам с горением топлива при постоянном давлении. [c.460]

Сравнение результатов расчета тепло- и массообмена по теории Л. Г. Лойцянского с имеющищися опытными данными показало хорошее совпадение теории с экспериментом. [c.536]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...