Определение коэффициента вязкости

В настоящее время используются два метода определения коэффициента вязкости разрушения Кге статический и циклический. [c.332]

Экспериментальное определение коэффициента вязкости, основанное на обработке зависимости сопротивления деформированию от скорости деформации, полученной по результатам испытания образцов из исследуемого материала на растяжение, сжатие или кручение (сдвиг), обеспечивает возможность изучения зависимости коэффициента вязкости от состояния материала (с учетом его зависимости от истории нагружения) и скорости деформирования. Наряду с указанным методом, вязкость определяется из анализа закономерностей распространения упруго-пластической волны или пластических течений материала как характеристика использованной для расчета модели материала, которая обеспечивает наилучшую корреляцию результатов расчета с экспериментально установленными закономерностями [76]. Необходимость использования для таких расчетов априорной модели материала и зачастую численных методов расчета существенно усложняет получение достоверных данных. [c.132]

Таким образом, коэффициент вязкости зависит от мгновенного состояния материала и условий его нагружения, которые в частном случае могут быть охарактеризованы величиной пластической деформации и скорости деформации. С учетом зависимости коэффициента вязкости от деформации и скорости деформации различные методы определения коэффициента вязкости приводят к сопоставимым величинам с учетом возможного разброса результатов и погрешности расчетов. Квазистатические испытания с высокими скоростями обеспечивают получение наиболее надежных данных о величине коэффициента вязкости с учетом его зависимости от деформации и скорости деформации. [c.136]

При оценке погрешности определения коэффициента вязкости исходным является уравнение (3-45). Однако, учитывая, что при правильном выборе геометрических размеров прибора, поправки метода незначительны и погрешностью их определения можно пренебречь, а уравнение (3-45) упростить до (3-47). Максимальная относительная погрешность опытных данных, определяемых из уравнения (3-47), равна [c.162]

Для определения коэффициентов вязкости газов и жидкостей имеется сравнительно большое количество эмпирических и полуэмпирических формул, предложенных различными авторами [Л. 19 и 25]. [c.15]

Исходя из уравнения (5-16), общий принцип капиллярных методов определения коэффициента вязкости ц сводится к измерению в условиях ламинарного течения (Re<1000) перепада давлений Д/) на концах капилляра р фиксируемого объема V жидкости или газа, протекающих через капилляр за время т, а также к определению геометрических размеров капилляра (L, г). [c.302]

С помощью кинетической теории газов разработаны приближенные методы определения коэффициентов вязкости для смеси газов 116, 27]. [c.11]

Результаты измерения расхода через трубу позволяют также создать-метод определения коэффициента вязкости р,. [c.543]

Таким образом после работ Стокса дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости находят себе конкретное применение при решении отдельных задач. При этом теоретические решения отдельных задач подтверждались тогда и результатами опытов, но при сравнительно малых скоростях движения жидкости. Особенное значение приобрело решение задачи об установившемся течении жидкости в цилиндрической трубке, полностью согласующееся с экспериментальной формулой Пуазейля. Благодаря этому обстоятельству формула Пуазейля стала широко использоваться для экспериментального определения коэффициента вязкости различных жидкостей. Кроме того, следует отметить и то, что с работ Стокса начинаются попытки упрощения нелинейных дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости. Отбрасывание квадратичных членов инерции позволило Стоксу и целому ряду последующих исследователей найти теоретические решения многих задач, подтверждаемые опытами при малых скоростях движения жидкости. Некоторые из этих теоретических решений послужили основанием для разработки других методов определения вязкости жидкостей в тех случаях, когда метод истечения становится непригодным. [c.21]

Этот закон для расхода был экспериментально установлен Пуазейлем ) в 1840 г. при систематическом исследовании воды в узких трубках. Формула (5.9) широко используется для определения коэффициента вязкости капель ных жидкостей. Простейшая схема прибора для определения вязкости составляется из цилиндрического сосуда, к дну которого прикреплена тонкая цилиндрическая трубка с краном на конце (рис. 29). Давление у входа в цилиндрическую трубку будет равно весу столба жидкости Н, сложенному с атмосферным давлением р , а на выходе давление будет равно Разделив перепад давления Н на длину трубки I, получим [c.127]

Формула Стокса используется также и для определения коэффициента вязкости сильно вязких жидкостей ). Вискозиметр, основанный на принципе падения тяжелого шарика, состоит из трубки с делениями. Время падения шарика от одного фиксированного деления трубки до другого определяется секундомером. Найденное таким способом значение скорости можно подставить в формулу (7.18) и определить соответственное значение коэффициента вязкости. При более точном определении коэффициента вязкости на этом приборе необходимо учесть поправки на радиус трубки и на нестационарность движения шарика в жидкости. [c.181]

Операция осреднения 441 и д., 446 Опережение при прокатке 220 Определение коэффициента вязкости капельных жидкостей 127 [c.516]

Экспериментальное определение коэффициента вязкости (или теплопроводности) дает возможность определить длину [c.121]

Средняя длина свободного пробега молекулы, которая входит в последнюю формулу, обратно пропорциональна числу молекул в единице объема и, следовательно, обратно пропорциональна плотности газа. Средняя же скорость движения молекул с от плотности вообще не зависит, а определяется всецело тепловым состоянием газа. Мы приходим, таким образом, к весьма интересному и на первый взгляд парадоксальному выводу коэффициент вязкости данного газа не зависит от его плотности и, следовательно, не зависит от давления, под которым газ находится. Этот вывод хорошо подтверждается для небольших давлений экспериментальными определениями коэффициента вязкости. Для давлений порядка нескольких атмосфер и выше коэффициент вязкости с увеличением давления возрастает. [c.440]

Эту формулу можно использовать для экспериментального определения коэффициента вязкости р среды при сдавливании ее [c.428]

Величина i представляет собой физическую характеристику жидкости, СИЛЬНО зависящую от температуры и называемую динамическим коэффициентом вязкости или просто вязкостью жидкости. Закон трения, выражаемый равенством (1.2), называют законом трения Ньютона, Равенство (1.2) можно рассматривать как определение коэффициента вязкости. Необходимо, однако, подчеркнуть, что рассмотренное нами движение представляет собой весьма простой частный случай. Течение, изображенное на рис. 1.1, называется также движением чистого сдвига. Обобщением закона трения Ньютона является закон трения Стокса (см. главу III), [c.21]

Формулу (1.11) можно использовать для экспериментального определения коэффициента вязкости х. Это производится следующим образом. Берется узкая труба (капилляр) определенного диаметра, и для заданной ДЛИНЫ трубы определяется перепад давления и расход имея эти числа, легко вычислить из формулы (1.11) величину 1. [c.26]

Указание Рассмотрите приближения, использованные в гл. 7, для определения коэффициентов вязкости и теплопроводности. 1 [c.458]

Для стыков по аналогии с коэффициентами внутренней вязкости введем коэффициенты нормальной и тангенциальной вязкости (контактной вязкости) и Коэффициент вязкости стыка представляет собой удельное демпфирование, приходящееся на единицу площади. В этом его отличие от коэффициентов нормальной и тангенциальной вязкости материалов, что отражено и в обозначениях. На основании определения коэффициентов вязкости при нормальных смещениях в стыке площадью Р затухание будет равно [c.23]

Помимо рассмотренных аналитических зависимостей для определения коэффициента вязкости, следует отметить работы, опубликованные А. Г. Усмановым и соавторами [212—215], в которых обобщаются экспериментальные данные о коэффициентах переноса в зависимости от изменения энтропии. Задача обобщения опытных данных методами подобия весьма важна, так как эти методы позволяют экстраполировать данные в область, [c.186]

Разброс экспериментальных данных таков, что непосредственное определение коэффициента вязкости на [c.125]

Уравнение Навье - Стокса также можно вывести на основе интуитивных представлений, пользуясь эмпирическим определением коэффициента вязкости, основанным на способе его измерения. Мы приведем этот вывод в следующем параграфе. [c.132]

Для определения коэффициента вязкости жидкости наблюдают колебания диска, подвешенного к упругой проволоке в жидкости. К диску приложен внешний момент, равный Aio sin р/ (AIq = onst), при котором наблюдается явление резонанса. Момент сопротивления движению диска в жидкости равен aSo), где а — коэффициент вязкости жидкости, 5 — сумма площадей верхнего и нижнего оснований диска, oi — угловая скорость диска. Определить коэффициент а вязкости жидкости, если амплитуда вынужденных колебаний диска при резонансе равна фо- [c.283]

Пример 164. Для определения коэффициента вязкости жидкости наблюдают колебания диска, подвешенного на упругой вертикальной проволоке в жидкости. К диску приложен переменный момент, равный /М sin (/ /) (УИ = onst), при котсором наблюдается явление резонанса. Момент сопротивления движению диска в жидкости равен S o, где р, — коэффициент вязкости жидкости, S — сумма площадей верхнего и нижнего оснований диска, ш — его угловая скорость. [c.348]

Диссипативные коэффициенты нематиков были введены (в другом виде) Лесли (F. М. Leslie, 1966) и Породи (О. Parodi, 1970). Общепринятый вшбор определений коэффициентов вязкости нематиков в литературе, по-видимому, еще не установился. [c.216]

Для определения коэффициента вязкости на лабораторном калиброванном горизонтальном трубопроводе диаметром =10 мм была произведена перекачка испытуемой жидкости. Расход жидкости измерялся объемным способом. Измерено, что за Va минуты вытекает 1 л жидкости при этом падение пьезометрической высоты на двухметровом участке составило = 20 см столба жидкости. [c.80]

Имеющиеся в литературе данные экспериментальных исСле -дований вязкости металлов [111, 112, 146, 211] основаны на определении коэффициента вязкости р, как характеристики ма териала, усредненной по величине и скорости деформации для реализуемого при испытании закона нагружения образца. Фак тически принимается зависимость сопротивления от скорости деформации в виде (для одноосного напряженного состояния) [c.131]

Приведенные экспериментальные данные, полученные по результатам квазистатических испытаний с высокими скоростями, по амплитуде упругого предвестника и скоростной зависимости откольной прочности металлов близки к значениям вязкости, определенным из анализа закономерностей распространения малых возмущений па фронте ударных волн [92, 242, 172, 173, 234]. Однако они значительно ниже значений, полученных в работе [101] в результате анализа смещения слоев металла при соударении плит под углом. В последнем случае для определения коэффициента вязкости использована параболическая зависимость продольного смещения слоя от его глубины, справедливая только для глубины больше 61 (61 — толщина более тонкой пластины). На этой глубине скорость деформации значительно ниже, чем вблизи точки соударения, что может повлиять на величину коэффициента вязкости. В табл. 4 приведены коэффициенты вязкости для некоторых металлов, определенные различными методами по результатам обработки скоростной зависимости сопротивления деформации, скоростной зависимости откольной прочности, затуханию упругого предвестника, результатам изучения закономерностей распространения малых возмущений на фронте ударной волны и из анализа процесса ква-зиустановившегося течения материала в области контакта пластин, соударяющихся под углом. [c.135]

НО разложившегося в условиях пиролиза МИПД [Л. 73]. Третья серия измерений проводилась с облученным МИПД [Л. 74]. Во второй серии опытов была проведена часть измерений в ранее исследованной, области температур, причем отсчет времени истечения проводился как визуально, так и с помощью контура электромагнитных колебаний. Результаты этих измерений в пределах погрешности эксперимента согласуются с данными предыдущего исследования [Л. 103]. Измерения проводились многократно при нижнем и верхнем положении вертикальной трубки, а окончательно принимался средний результат. Разброс экспериментальных точек не превышал 1%. Максимальная относительная погрешность определения коэффициента вязкости нераз-ложившегося МИПД (табл. 3-58) не превышала 2,6%. [c.173]

Измерение вязкости с помощью системы конус — пластина было предложено в 1934 году Муни и Эвар-том [ 2]. В настоящее время на этом принципе построено большое количество приборов для определения коэффициента вязкости Р - . О - "i-107]. Они обеспечивают практически постоянную скорость сдвига, что особенно важно при работе с растворами полимеров, вязкость которых обычно зависит от скорости сдвига. Абсолютные величины вязкости при этом получают с точностью порядка 1%. [c.261]

Формула Стокса дает возможность определить установившуюся скорость падения шарика в вязкой жидкости. На этом принципе основывается один из методов определения коэффициента вязкости Г]. Если скорость vq onst, то (рис. 10.33) [c.300]

При помощи ударной трубы возможно создание высокотемпературных потоков газа в широком диапазоне плотностей. Несмотря на кратковременность процесса, быстродействующая аппаратура дает возможность проводить тепловые замеры. Более того, кратковременность действия потока имеет даже определенные преимущества, так как с высокой точностью позволяет считать процесс передачи тепла стенкам одномерным. Результаты многих работ [1—4], в которых изучалось развитие пограничного слоя и теплообмен на стенке ударной трубы с помощью тонкопленочных термометров сопротивления, показали, что температура поверхности стенки трубы может быть измерена очень точно. Поэтому в настоящее время появилось два метода измерения коэффициентов переноса, в основе которых лежат результаты измерений теплопередачи к стенкам ударной трубы. Впервые численное решение задачи теплообмена было получено в работе [5] и экспериментально проверено в работе 61, в которой авторы измерили теплообмен в критической точке тупоносого тела, помещенного в ударную трубу. Результаты работы 6] в основном подтвердили теорию, изложенную в работе [5], но при этом обнаружилось, что теплообмен в сильной степени зависит от числа Ье (числа Люиса) и вязкости газа поэтому получить данные о коэффициенте вязкости высокотемпературного газа в невоз-ыущенном потоке было практически невозможно. Авторы работы [7] используя теорию, предложенную в работе [5], а также результаты работы [8], дающей теоретический анализ ламинарного пограничного слоя на стенке ударной трубы, показали, что тепловой поток на боковой стенке очень слабо зависит от числа Люиса. Поэтому в соотнощении для теплообмена единственной неизвестной можно считать коэффициент вязкости в невозмущенном потоке. Это позволило им, используя данные по определению теплового потока к стенкам ударной трубы, при сравнении с численными решениями уравнений пограничного слоя на стенках получить экспериментальные результаты по определению коэффициента вязкости диссоциированного кислорода. Оценивая результаты эксперимента, они пришли к выводу, что на теплообмен к боковой стенке очень слабо влияет фитерий Прандтля, число Люиса, а лучистый тепловой поток в диапазоне температур 2000—4000° К еще пренебрежимо мал. Погрешность экспериментальных данных о вязкости, полученных по этой методике, оценивается авторами в пределах 16%- Сравнение полученных опытных данных с данными, рассчитанными по формуле [c.217]

Подставляя ряд (1.4) в уравнение Больцмана и приравнивая коэффициенты при равных степенях получают рекуррентную систему уравнений для определения и т. д. При построении решения методом Знскога — Чепмена /<°) " /о функция выражается через производные от гидродинамических величин п, и и Т и т. д. Зная функции можно выписать любые гидродинамические (макроскопические) величины в частности, это позволяет выразить тензор напряжений и вектор потока тепйа через п, ии Т и их производные. Заменяя в общих уравнениях сохранения тензор напряжений и вектор потока тепла через гидродинамические величины, при оставлении в ряде (1.4) одного члена получим уравнения Эйлера, при двух — уравнения Навье—Стокса, при трех—уравнения Барнетта и т. д. ). Важно отметить, что кинетическая теория позволяет не только найти связи между тензором напряжения и вектором потока тепла и производными от гидродинамических величин, но и выразить входящие в эти связи коэффициенты пропорциональности (коэффициенты переноса) через известные свойства молекул. Этот метод используется для определения коэффициентов вязкости, теплопроводности и других переносных свойств газов и газовых смесей в широком диапазоне давлений и температур, для которых чрезвычайно трудно получить экспериментальные значения. [c.426]

Полученные Б. И. Веркиным и П. С. Руденко экспериментальные данные представлены на графике в координатах текучесть—температура. Для азота, помимо кривой насыщения, нанесены четыре изохоры р = 0,861 0,832 0,798 и 0,753 г см , для аргона — только изохора р== 1,41 г см . Максимальная температура в опытах составляла примерно 290° К. Погрешность определения коэффициента вязкости, по утверждению авторов, не превышала 2,5%. [c.177]

Вискози.четр по ГОСТ 1532.42 применяется для определения коэффициентов вязкости жилкости, более вязкой, чем вола. Вязкость в услс еньгх градусах Е° определяется по формуле [c.27]

Целесообразность определения коэффициента вязкости Т)о для магнито-актнвной плазмы согласно (58,15) связана-с тем, что все остальные коэффициенты Т оказываются тогда стремящимися к нулю при В—> . [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...