Ширина следа

Пусть У — порядок величины ширины следа, т. е. тех расстояний от оси X, на которых скорость v заметно падает. Тогда порядки величины членов в уравнении Навье — Стокса [c.104]

Это уравнение формально совпадает с двухмерным уравнением теплопроводности, причем роль времени играет x/U, а роль коэффициента температуропроводности — вязкость v. Решение, убывающее с возрастанием у я г (при заданном л), а в пределе при х- 0 приводящее к бесконечно малой ширине следа (в рассматриваемом приближении расстояния порядка размеров тела считаются малыми), есть [c.105]

Как и при исследовании ламинарного следа в 21, обозначим посредством U скорость натекающего на тело потока и выберем ее направление в качестве оси Усредненную же по турбулентным пульсациям скорость жидкости в каждой точке будем писать в виде U + и. Обозначив посредством а некоторую поперечную ширину следа, мы определим зависимость а от х. Если при обтекании тела подъемная сила отсутствует, то на больших расстояниях от тела след обладает аксиальной симметрией н имеет круговое сечение величиной а может являться в этом случае радиус следа. Наличие же подъемной силы приводит к появлению некоторого избранного направления в плоскости у, и след уже не будет обладать аксиальной симметрией ни на каких расстояниях от тела. [c.217]

Таким образом, ширина следа растет пропорционально кубическому корню из расстояния от тела. Для скорости и имеем из [c.217]

Картина обтекания при больших R (о которых только и идет речь ниже) выглядит, как уже говорилось, следующим образом. Во всем основном объеме жидкости (т. е, везде, за исключением пограничного слоя, которым мы здесь не интересуемся) жидкость может рассматриваться как идеальная, причем ее движение является потенциальным везде, кроме области турбулентного следа. Размеры — ширина — следа зависят от положения линии отрыва на поверхности обтекаемого тела. При этом существенно, что хотя это положение и определяется свойствами пограничного слоя, но в результате оказывается, как было отмечено в 40, не зависящим от числа Рейнольдса. Таким образом, мы можем сказать, что вся картина обтекания при больших числах Рейнольдса практически не зависит от вязкости, т, е., другими [c.254]

Здесь надо интегрировать по ширине следа dz, а стоящая в квадратных скобках разность есть скачок производной d jdy при прохождении через след. Замечая, что jdy — Vz = имеем [c.263]

Количественную оценку дефектов капиллярными методами контроля производят приближенно по ширине следов пенетранта или по скорости его распространения из дефектов. При этом используют данные, полученные в тех же условиях на эталонных образцах. [c.204]

Условия визуального выявления протяженных индикаторных следов дефектов (соотношение ширины следа и ширины раскрытия дефекта 10 1) [c.170]

В большинстве случаев след воздействия на поверхности состоял из двух зон — центральной (оплавленной) и периферийной (ЗТВ). Степень оплавления, ширина следа и общая глубина ЗТВ уменьшаются с увеличением скорости перемещения луча а микротвердость поверхности, наоборот, возрастает (рис. 69). [c.93]

Наименьшее сопротивление качению получается при односкатных ведущих колёсах, которые обеспечивают а) снижение коэфициента сопротивления качению за счёт уменьшения ширины следа колёс и работы на деформацию грунта 6) возможность движения задних ко- [c.190]

Деление ширины следует производить следующим образом [c.61]

Структура вихревых следов в квазистационарном потоке за решеткой характеризуется 1) безразмерной шириной а=Оа ъ1 Ь, где До,5 — ширина следа в сечении, отвечающая значению 0,5iA/5oi= = (Poi—Рш)/2 (рис. 3.24,о), Ь — хорда профиля (или длина пластины) 2) коэффициентом неравномерности поля полных давлений Аро= (Pai—P0M)/(P0—Pi), где рои Рш, Ро —давления торможения за решеткой в ядре потока, на оси следа и в невозмущенном потоке (перед решеткой) pi — статическое давление за решеткой 3) коэффициентом неравномерности поля скоростей Ин = = (uq— м)/ио- Опыты показали, что характеристики следа зависят от структуры парокапельного пограничного слоя. Возможны два случая парокапельный слой без пленки и с пленкой. В первом —. для заостренных кромок 1 и 2 увеличение влажности приводит [c.109]

Если бассейн имеет большую ширину, следует принимать меньшие значения этих величин. [c.380]

Из анализа ширин следует, что а-частицы не существуют в -распадающемся ядре всё время, а с нек-рой конечной вероятностью возникают на его поверхности перед вылетом. Имеющиеся данные свидетельствуют также о том, что в поверхностном слое тяжёлых ядер, по-видимому, существуют а-частичные группировки нуклонов (а-кластеры). [c.64]

Так как из технологических соображений штырь выполняется постоянной ширины, то определение его предельной ширины следует производить на среднем радиусе т. е. [c.65]

В этих формулах ось п направлена по нормали скорости потока 2 — й, — ширина следа да да и р рц. [c.375]

Рис. 126. Безразмерная ширина следа за решеткой. ---теоретиче-

При принятых условиях ширина следа может быть определена по формуле [c.39]

Угол а, при котором начинается отрыв потока, растет с увеличением числа Рейнольдса и в рассматриваемом диапазоне Re составляет 115 —130". Длина следа при Re ==50 равна 2,Sd и далее возрастает пропорционально значению Re ширина следа I,05d/ . Скорость обратного течения в следе на границе раздела вихрей возрастает приблизительно с 10 до 30 — 50% скорости набегания потока на цилиндр. [c.472]

Здесь Но — скорость на границе следа (или струи) — скорость на оси следа (или струи) и — текущая скорость в поперечном сечении 2з — ширина следа (или струи) у — поперечная координата. Эта формула применима к плоским и осесимметричным следам и струям. [c.189]

Здесь — максимальная дополнительная скорость на оси следа ау — дополнительная скорость. Принимать в формуле (7.71) в качестве масштаба длины ширину следа 2 неудобно вследствие того, что ее трудно измерить, так как распределение скорости стремится к скорости внешнего потока асимптотически. След не имеет резко выраженной границы, а кроме того, наблюдаются пульсации. Поэтому в качестве удобного масштаба обычно выбирают величину 5 — расстояние от оси до точки, в которой дополнительная скорость равна половине максимальной дополнительной скорости (см. рис. 7.13). В новых обозначениях формула (7.71) имеет вид [c.190]

При течении в следе образуется свободная турбулентность, и поэтому там логично принять, что путь перемешивания пропорционален ширине следа и не меняется поперек следа. Эксперимент, как будет показано далее, подтверждает это предположение. Заменив в формуле (7.41) скорость потока через дополнительную скорость по формуле (7.72), получим [c.192]

Остается определить изменение ширины следа и максимальной дополнительной скорости вдоль оси абсцисс. [c.193]

Распределение скоростей в поперечных сечениях следа находится по формуле (7.86) по известным ширине следа (7.97) и максимальной дополнительной скорости (7.98). [c.195]

При выбранном законе изменения дополнительных скоростей 2з , связана с шириной следа 2 зависимостями (7.87) [c.241]

Вторая зависимость, которая связывает дополнительную скорость на оси следа и ширину следа, дается формулой (7.92) [c.242]

Расчет кромочных следов за сечением, где они смыкаются, проводится примерно так же, однако ширина следа остается постоянной, а дополнительные скорости, как можно показать, уменьшаются обратно пропорционально первой степени расстояния от решетки. [c.243]

Интегрирование но dz распространяется фактически лин1ь по ширине следа (вне следа, конечно, фг —Ф1 s 0). [c.220]

Таким образом, цилиндр крылового профиля в зависимости от его положения в потоке может быть удобо- или неудобообтекаемым телом. В первом случае его сопротивление давления мало и сила лобового сопротивления почти полностью определяется вторым слагаемым в формуле (10.4), т. е. сопротивлением трения. Во втором случае, наоборот, сопротивление давления велико, а трение в большинстве случаев пренебрежимо мало. Применяя уравнение количества движения, можно показать, что сопротивление давлен ния тем меньше, чем меньше ширина гидродинамического следа (вихревой зоны за телом). Поэтому удобообтекаемыми могут быть только такие тела, которые имеют заостренную или тонкую заднюю кромку. Для них при безотрывном обтекании теоретическая ширина следа равна нулю. [c.393]

Позади тела пограничный слой переходит в так называемый аэро-дшамичестй след. Эпюра скоростей в области следа (например, в сечении 6) имеет характерный провал . По мере удаления от. задней кромки тела величина этого провала уменьшается, профиль скоростей постепенно выравнивается, а ширина следа увеличивается. [c.122]

Высокопроизводительная система машин получила применение в табачном производстве. Увлажненные табачные листья поступали в сортировку, где их распределяли по качеству листьев и сортировали в отдельные смеси после этого табак направляли в крошильные станки для резки на тонкие волокна шириной от 0,2 до 1 мм. Затем по ленточному конвейеру табачные волокна поступали к вращающимся рифленым валкам, которые прессовали табак и подавали его к резательной машине, отсекавшей слои спрессованного табака необходимой ширины. Следующими по ходу технологического процесса были раструсочные машины, где спрессованную крошку еще раз перетряхивали, перемешивали и одновременно при помощи теплой вентиляции просушивали до влажности [c.39]

К расширению и углублению вихревых следов, а для плоскосре-занной 3 и скругленной 4 кромок— к их сужению (рис. 3.24, s). Преимущество скругленных утолщенных кромок особенно значительно во втором случае — при наличии пленки на поверхности пластины, оно сохраняется на различных расстояниях за кромкой (рис. 3.24, г). При относительном расходе жидкости в пленку Д7Тги. 1 3,2 7о ширина следа за толстой скругленной кромкой 4 на 20 % меньше, чем за тонкой заостренной кромкой / в диапазоне 0<х<0,35 x = xfiL, где L — длина пластины). [c.110]

Сравнение формулы (52.11) с опытными данными для различных решеток и различных расстояний плоскости измерений от кромок даио на рис. 125. Так как полная ширина следа 25 по результатам измерений определяется со значительной погрешностью, то на рис. 125 безразмерная разность скоростей представлена, как это обычно принято в теории струй, в функции отношения у к полуширине следа [c.379]

Поскольку постоянная р универсальна и не зависит от формы обтекаемого тела, ее можно найти, измерив, например, ширину следа на разных расстояних за цилиндром. Такие измерения были проведены Г. Рейхардтом и Г. Шлихтннгом и в результате была получена следующая зависимость [c.194]

Рассмотрим расчет поля скоростей и ширины следа на участке до смыкания и применим теорию турбулентных струй (см. разд. 7.6), изменив только обозначения на те, которые при няты в теории аэродинамических решеток. Обозначим Шо/ — постоянную скорость потока вне следа. Эта скорость соответствует нзоэнтропийиому процессу, так как потерями вне иограничиого слоя и следа можно пренебречь. Дополнительную скорость в следе обозначим V х, у), а ее максимальное значение на оси следа о х). Распределение дополнительных скоростей в турбулентном следе, как показано в разд. 7.6, описывается универсальной зависимостью, которую можно записать в форме (7.86) или (7.87) [c.241]

Ширина дорожного коридора есть ширина следа разворачивающейся машины. Этим параметром определяется вписываемость машины в ситуационную схему трассы передвижения. Ширина дорожного коридора как для гусеничных, так и для шинноколесных движителей зависит от угла поворота. Для гусеничного движителя ее максимальное значение 5дк достигается при таком угле поворота а, когда наиболее удаленная от полюса вращения задняя точка С (см. рис. 3.2, а, б) забегающей гусеницы займет положение Е на поперечной оси исходного (предшествующего повороту) положения гусениц. При дальнейшем увеличении угла поворота значение бд к и остается неизменным. При повороте относительно собственной оси это значение больше, чем в случае поворота относительно одной заторможенной гусеницы. Для шинноколесных машин значение 5д.к.тах соответствует наибольшему углу поворота. При равной колее наименьшую ширину дорожного коридора имеют двухосные шинноколесные движители со всеми управляемыми колесами (рис. 3.2, д). [c.81]

Здесь, как и раньше, поперечный размер струи или следа, пропорционален продольной координате в степени т, а максимальная скорость струи или дефицит скорости в следе на осевой линии пропорциональны продольной координате в степени —п. Как для плоского турбулентного следа, так и для круглой турбулентной струи показатели степени тип одинако1вы и, следовательно, число Рейнольдса (которое пропорционально постоянно. Для круглого следа число Рейнольдса уменьшается вдоль его оси, так как уменьшение дефицита скорости происходит быстрее, чем увеличение ширины следа. [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...