Входной зрачок оптической системы

X, у) - функция рассеяния слоя пространства между объектом и входным зрачком оптической системы. [c.46]

ДИАМ. DZR - желательный дг я пользователя диаметр входного зрачка оптической системы (м) [c.180]

Большое распространение в последнее десятилетие получили методы анализа Фурье в науке и технике, в частности в оптике. Исследование всевозможного внда объектов, особенно обладающих периодической структурой, оказалось удобным вести с помощью оптических приборов, образующих спектры (т. е. преобразования Фурье) этих объектов. Использованию оптических систем для Фурье-анализа способствует их свойство при определенных, но легко осуществляемых условиях создавать преобразование Фурье амплитуд плоских предметов,, расположенных иа входном зрачке оптической системы [1.0, гл. X]. Если поместить фотографию (негатив) исследуемого объекта иа входной зрачок объектива и освещать его параллельным (когерентным) пучком лучей, то в фокусе объектива образуется спектр амплитудного распределения об кта. Все участки объекта, обладающие [c.318]

Рассмотрим световой поток, входящий в оптическую систему. Обратимся к рис. 6.3, на котором представлены элемент поверхности предмета ds и действующее отверстие D входного зрачка оптической системы. Главный луч наклонного пучка лучей, соединяющий центр элемента предмета и центр Р действующего отверстия зрачка, образует угол со с осью системы. [c.81]

Лучистый поток, излучаемый во входной зрачок оптической системы," можно вычислить по формулам [c.26]

Диаметр входного зрачка оптической системы определяется по формуле [c.357]

Изменение дифракционной картины при аподизации. Из теории дифракции следует, что примерно 20 % световой энергии в дифракционном изображении приходится на вторичные максимумы. Эта значительная часть энергии, распределенная вне главного дифракционного максимума, снижает контраст опти- ческого изображения и, в ряде случаев, препятствует разрешению объектов. Теория дифракции показывает, что большая часть энергии, содержащаяся в побочных максимумах, определяется энергией элементарных волн на краях волновой поверхности, дифрагирующей на входном зрачке оптической системы. Следовательно, для уменьшения интенсивности вторичных дифракционных максимумов следует уменьшить интенсивность [c.363]

Рассмотрим несколько таких практически важных случаев, ограничиваясь при атом лишь теми, которые представляют интерес для нас. Мы всегда будем предполагать, что источником света является точка на большом (по сравнению с размером отверстия на экране) расстоянии от отверстия экрана или от входного зрачка оптической системы. [c.53]

Рис. 124. Защитное стекло, помещенное перед входным зрачком оптической системы

Заменим в формуле (419) D a на D, а диаметр входного зрачка оптической системы на D отверстие оптической системы. Тогда формула для определения диаметра пучка лучей, пропускаемого призмой, будет следующей [c.232]

Диаметр входного зрачка оптической системы и величина ее входного апертурного угла связаны зависимостью [c.460]

Если известны положение и диаметр апертурной диафрагмы, то ее параксиальное изображение в обратном ходе лучей через предшествующие части оптической системы (ход лучей справа налево) или апертурная диафрагма, расположенная в пространстве предметов, называется входным, зрачком оптической системы. На входной зрачок опирается конус световых лучей, выходящих из осевой предметной точки и проходящих через оптическую систему. Изображение апертурной диафрагмы в прямом ходе лучей через последующие части оптической системы (ход лучей слева направо) или апертурную диафрагму в пространстве изображений называют выходным зрачком, [c.94]

Из анализа формул (222)—(226) вытекает важный вывод о том, что освещенность пропорциональна квадрату отношения диаметра входного зрачка оптической системы к ее фокусному расстоянию. Это отношение называется относительным отверстием, а величина, ему обратная, — диафрагменным числом К. Следовательно, чем меньше диафрагменное число, тем больше освещенность изображения. [c.126]

Косые лучи рассчитывают в плоскостях, наклоненных к меридиональной плоскости на углы 0. Таких плоскостей может быть две, четыре, шесть,... в зависимости от числа секторов, на которые эти плоскости делят входной зрачок. Здесь также достаточно рассчитать ход лучей, идущих через половину входного зрачка, разделяемого меридиональной плоскостью. На рис. 109 входной зрачок оптической системы разделен на 12 секторов и состоит из трех кольцевых зон (N = 3). Лучи осевого пучка пронумерованы римскими цифрами — Шщ — т р = D/2. Главный луч наклонного пучка в меридиональной плоскости обозначен цифрой [c.140]

Таким образом, в тонкой системе если хроматизм положения исправлен (это возможно лишь при 2 = 0), то и хроматизм увеличения исправлен, а также если входной зрачок оптической системы совпадает с первой поверхностью ор = 0). то хроматизм увеличения также равен нулю. [c.167]

При использовании точечного излучателя угол рассеяния появляется за счет дифракции 2со X/D, где X — длина волны света D — диаметр входного зрачка оптической системы прожектора, равный диаметру D выходного зрачка (система принята тонкой). [c.182]

Диаметр входного зрачка оптической системы [c.300]

Формула (427) получена в предположении, что коэффициенты пропускания оптических сред и интегральная чувствительность приемника взяты для данного спектрального состава излучения. В общем случае при определении диаметра входного зрачка оптической системы необходимо учитывать, спектральные характеристики источника излучения, оптических сред и приемника. [c.300]

Обычно входной зрачок оптической системы совпадает с первой поверхностью. Тогда для бесконечно тонкой системы а = р, следовательно, диаметр входного зрачка определяется по формуле (428) D = 2а tg ад. [c.307]

Выбрав источник и приемник излучения, по формуле (427) можно вычислить синус апертурного угла в пространстве предметов, а по формуле (428) — диаметр входного зрачка оптической системы. Учитывая, что р D (источник излучения расположен в бесконечности), можно принять sin Од = tg Од. Поэтому [c.307]

Расчет рассмотренных выше схем фотоэлектрических систем выполнялся при условии, что весь поток излучения, поступающий во входной зрачок оптической системы полностью попадает на светочувствительную поверхность приемника. Это условие обеспечивается, если оптическая система свободна от виньетирования, а изображение источника вписывается в светочувствительную поверхность приемника. Выполнение последнего условия достигается соответствующим выбором линейного увеличения или фокусного расстояния оптической системы. [c.311]

При бесконечно удаленном источнике диаметр входного зрачка оптической системы определяют по формуле (446) или (450). [c.314]

Величина определяется диаметром входного зрачка оптической системы и ее фокусным расстоянием. Коэффициент т зависит от отношения элементарного поля анализа и общего попя зрения оптической системы 6JQ. Следовательно, [c.23]

Преобразующее действие оптической системы описывается опЬрато-ром преобразования комплексной амплитуды поля на входном зрачке оптической системы v) в комплексную амплитуду поля в выход- [c.46]

Реальный ОЭП часто действует на значительном удалении от источника излучения. При этом между входным зрачком оптической системы и источником может находиться среда, воздействующая на амплитуду и фазу волны. Действие такой среды на пеЕедачу пространственных частот можно описывать с помощью оптической лередаточной функции слоя пространства. [c.55]

Для анализа чувствительности пользователь вводит вместо коэффициентов разложения в ряд передаточных функций коэффициенты разложения в ряд производных от передаточных функций. Помимо задачи анализа ПАСМ позволяет пользователю на этапе разработки структуры модели объекта проектирования оценит), выполнимость ТЗ на объект проектирования. Для этого в пакете предусмс трен режим работы одиночного модуля слой пространства , с помощью которого оценивается диаметр входного зрачка оптической системы и пэлоса пропускания электронного [c.142]

ДАЛЬН. D = длина слоя прост]занства между источником излучения и входным зрачком оптической системы в метрах [c.180]

Характеристикой световода является числовая апертура А, которая (как в любой оптической системе) определяется произведением Л = пз1па, где п — показатель преломления среды в пространстве предметов а — угол, под которым виден радиус входного зрачка оптической системы из точки пересечения ее оси с плоскостью предмета. Таким образом, числовая апертура определяет максимальный телесный конус лучей, пропускаемых [c.74]

Назначение осветителей — собрать как можно больше света от искусственного источника и направить его с допустимым углом расхождения ао влодпой )рачок оптической системы. Источники света имеют конечные размеры, и поэтому конструкция осветительного прибора в такой же степени зависит от природы источника, как и от назначении требуемого освеш,ения. На рис. 6.24 показан входной зрачок оптической системы, которая требует освещения по всем [c.237]

При соединении встык волокна с источником в волокно будет передана только та часть света, которая излучается поверхностью соответствующей площади сердцевин-ы волокна. Остальной свет будет просто потерян. Его можно использовать, если применить фокусировку излучающей поверхности большой площади на торец волокна. Однако при этом неизбежно увеличивается расходимость пада -ющего свега, в результате чего в волокио вводится та же самая мощность. Этот эффект не зависит от точности применяемой оптической системы, а является проявлением общего закона оптики яркость изображения, сформированного в той же среде, где находится объект, не может превышать яркость самого объекта. Это иллюстрируется рис. П5.1, на котором показан плоский, расположенный на оптической оси элемент диффузионного источника. Он имеет площадь бЛ , а некоторая оптическая система формирует его изображение площадью Мощность на входном зрачке оптической системы [c.484]

В оптическую систему от малого элемента площади предмета 68, расположенного г точке А, падает пучок лучей света в пределах телесного угла, опирающегося на входной зрачок О. Световой поток <1Р от малого эле мента с 5равномерно светящейся поверхности с яркостью входящий во входной зрачок оптической системы, спре-аеляется, как известно, выражением [c.186]

Для определения значения а х- обратимся к рис. 141. Источник света с прямоугольной излучающей площадкой размером схЬ помещен в передней фокальной плоскости оптической системы, представленной в виде бесконечно тонкой линзы. Освещаемый предмет находится на большом расстоянии р от оптической системы. Поэтому sin о а ЬЦ2р), где D — диаметр входного зрачка оптической системы, который во многих случаях можно принять равным диаметру D выходного зрачка. [c.180]

На начальной стадии расчета компоненты системы полагаем бесконечно тонкими. Оправа первого компонента выполняет роль входного зрачка оптической системы. Зная положение источника, находим диаметр входного зрачка оптическои системы D — = 2oitg ад. [c.314]

Для полного использЬвания потока излучения, создаваемого лазером, диаметр входного зрачка оптической системы должен быть не меньше диаметра сечения лазерного пучка в плоскости входного зрачка. Если в качестве оптической системы используется тонкая линза (см. рис. 248, а), то ее диаметр определяется из условия [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...