Плотность заряда электронного

Это экранирование избыточного заряда может быть достигнуто и иным путем. Если вблизи примесного атома некоторые из электронов находятся в связанных состояниях, то эти связанные состояния будут обеспечивать экранирование при этом всякое изменение плотности заряда электронов проводимости должно быть таким, чтобы полное распределение заряда вокруг атома примеси [c.120]

Задача 2-23. У атомов гелия радиус электронной оболочки o= =5,82-10 м, найдите электронную поляризуемость у этих атомов. Кроме того, определите, насколько сместится атомное ядро от центра электронного облака под действием электрического поля напряженностью б-Ю В/м. При этом плотность зарядов электронного облака принимается постоянной. [c.91]

Интегрирование в (18.2) ведется по ячейке Вигнера — Зейтца С с центром в начале координат р (г) — суммарная плотность заряда электронов и ионов ). [c.354]

При дальнейшем повышении плотности тока потенциал смещается в отрицательном направлении сначала постепенно, а затем ход изменения потенциала катода приобретает крутой характер (участок Б). Резкое смещение потенциала соответствует такому положению, когда весь кислород, который может поступать вследствие диффузии к поверхности катода, используется. В прикатодном слое резко меняется концентрация кислорода, т. е. имеет место концентрационная поляризация. Поэтому небольшое увеличение плотности тока приводит к значительному увеличению количества электронов на катоде, а следовательно, к увеличению плотности зарядов в отрицательной обкладке двойного слоя, т. е. приводит к резкому смещению потенциала в отрицательную сторону. [c.46]

Если считать, что среднее движение всей остальной части Вселенной влияет на состояние любой одиночной частицы, то возникает целый ряд связанных с этим вопросов, и путей к ответу на них пока не видно. Имеются ли какие-либо другие взаимные связи между свойствами одиночной частицы и состоянием остальной части Вселенной Изменится ли заряд электрона или его масса или энергия взаимодействия между нуклонами ), если бы как-то изменились число частиц во Вселенной или плотность их распределения До настоящего времени нет ответа на этот глубокий вопрос о соотношении между далекой Вселенной и свойствами отдельных частиц. [c.82]

Выше было показано, что электрон проводимости в кристалле описывается волной Блоха. Средняя плотность заряда — имеет одно и то же значение в каждой ячейке кристалла, так как ф-функция периодична с периодом решетки. Это означает, что пока сохраняется идеальная периодичность, электронная волна распространяется по кристаллу без затухания. Следовательно, в идеальном кристалле электроны, находящиеся в зоне проводимости, обладают бесконечной длиной свободного пробега. Нарушения идеальной периодичности приводят к тому, что функция Блоха перестает удовлетворять уравнению Шредингера, т. е. возникает рас- [c.249]

Функции Блоха фк(1 ) являются системой одночастичных функций для электронов, которые применимы к кристаллу с фиксированными в положениях равновесия ионами. Эти функции можно определить в приближении Хартри или приближении Хартри—Фока, в которые включены эффекты обмена электронами. Здесь используется еще более простое приближение и предполагается, что плотность валентных электронов однородна и эффективный потенциал F(r), в котором движутся электроны, таков, что заряд ионов в положении равновесия скомпенсирован однородным отрицательным зарядом. Если w(r—Rj)—потенциал иона в состоянии равновесия R , то [c.758]

Для дальнейших вычислений необходимо связать к с плотностью сверхпроводящего тока и магнитным потоком Ф. У свободного электрона импульс связан с волновым вектором соотношением де Бройля р = = W1V = /гк. При наличии магнитного поля, описываемого векторным потенциалом А, в уравнение движения электрона и в гамильтониан вместо импульса свободного электрона входит обобщенный импульс wv + qA, где д = — е-заряд электрона. Поэтому для спаренных электронов при наличии магнитного поля соотношение де Бройля принимает вид 2ту + 2qA = Пк. (70.2) [c.373]

На рис. 2.14 изображено дифференциальное сечение рассеяния электронов с энергией Е = 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. Видно, что радиальная зависимость (2.29) плотности заряда хорошо воспроизводит измеренное сечение. Радиус половинной плотности оказывается следующим образом зависящим от массового числа А [c.57]

Произведение на заряд электрона е представляет собой плотность электрического тока. Термоэмиссионный преобразователь (рис. 8.56) состоит из катода, находящегося при более высокой температуре, чем анод катод испускает электроны в большем количестве по сравнению с анодом. В результате возникает поток электронов к аноду, а. соответственно в замкнутой внешней цепи—электрический ток. [c.581]

Перейдем теперь к определению магнитного момента атома водорода. Как было сказано в 18 и 21, квадрат модуля собственной функции уравнения Шредингера = дает объемную плотность вероятности, а величина —заряд электрона,—среднее значение плотности электрического заряда. Так как общее решение уравнения Шредингера представляет собой функцию координат и времени, то можно вычислить заряд, переносимый в единицу времени через единицу площади, т. е. плотность электрического тока j. По плотности тока может быть найден и магнитный момент, соответствующий данному состоянию атома. [c.116]

Произведение этой величины на заряд электрона даст плотность электрического тока j в данной точке пространства [c.118]

На рис. 93, где приведено распределение плотности заряда в ионе Rb+ ло Хартри, пунктирными линиями нанесены средние плотности зарядов, соответствующие отдельным электронам Is, 2s, 2р, Зр и 3d. Как видно, максимумы суммарной кривой обусловлены наличием групп электронов с одинаковыми главными квантовыми числами — это отвечает предположению [c.205]

С помощью метода Томаса — Ферми можно вычислить полную энергию ионизации атома, т. г. энергию, необходимую для удаления всех электронов из нейтрального атома, путем вычисления электростатической энергии распределения для плотности зарядов в атоме. Искомая полная энергия будет равна половине этой электростатической энергии, так как для системы частиц, взаимодействующих по закону Кулона, средняя кинетическая энергия равна средней потенциальной энергии, взятой с отрицательным знаком. Расчет дает, что полная энергия ионизации —W , выраженная в электрон-вольтах, равна [c.210]

В случае сферически-симметричного расположения электронов в оболочке атома постоянная 5 = 0. В общем случае значение ее определяется только теми электронами, распределение плотности заряда которых не обладает сферической симметрией. [c.552]

Для всех s-состояний плотность электронного облака, равная произведению заряда электрона на плотность вероятности w (г), обладает сферической симметрией (рис. 3.8). Этим объясняется тот факт, что атом водорода в основном состоянии (Is) не обладает орбитальным и магнитным моментами. [c.109]

Tj,-f-Г,-, где у =— скорость дрейфа электронов, переносящих ток ( — плотность плазмы). Но это условие по существу совпадает с условием возникновения Еоустойчивостн Бунемана — раскачки связанных друг с другом колебаний плотности заряда электронной и ионной компонент плазмы (см. Неустойчивости, плазмы). [c.562]

В отсутствие к.-л. нерегулярностей решётки электроны не испытывают никакого рассеяния. При тепловом движении ионов возникает поле смещений ионов и(х) от их положений равновесия. Согласно Блоху, при движении ионов происходит дефюрмация плотности заряда электронов вокруг иона, причём действующий на электрон потенциал Vj(x ) в точке х = J -I-и (лг) деформированной решётки совпадает с потенциалом (j ) в точке х недеформированной решётки, т. е. 1 j(x+b(x))= У (х). Тогда действующий на электрон возмущающий потенциал в линейном по смешению ионов приближении равен [c.587]

Процессы рассеяния Р. л., условия возникновения интерференционных максимумов и их интенсивность рассматриваются в кинематической и (более полной и строгой) динамической теориях интерференции Р. л. В последней учитывается многократное взаимодействие между первичными и отражептшми волнами Р. л. 1 дипамич. теории интерференции Эвальда— Лауэ электрич. свойства среды учитываются через ее диэлектрическую постоянную, со.чдаваемую периодически распределенной плотностью зарядов электронов в кристалле (см. Дифракция рентгеновских лучей). На основе этой теории были получены все основные соотношения для интегрального коэффициента отражения Р. л., зависимость коэффициента отражения от толнщны кристалла, дисперсионные соотношения, выражение для показателя преломления. Ослабление интенсивности Р. л. при отражении учитывается в динамич. теории рассеяния через первичную (в случае идеальных кристаллов) или вторичную экстинкции. В последнем случае волны, отраженные различными блоками кристалла, не когерентны и суммарная отраженная интенсивность волн выражается суммой интенсивностей волн, отраженных различными блоками. [c.425]

В простейшей теории плазменных колебаний в твердых телах, развитой Бомом и Пайнсом [36—38] и в ряде последующих работ, положительные ионы твердого тела заменяются однородно распределенным положительным зарядом с плотностью, равной средней плотности заряда электронов. Такая модель твердого тела называется моделью .желеъ. Валентные электроны и электроны проводимости рассматриваются как электронный газ, разрежения и сжатия которого относительно среднего значения приводят к продольным колебаниям. Плотность электронов в твердом теле порядка 10 см в отличие от малой плотности электронов [c.90]

Любое нарушение однородного распределения электрического заряда в плазме вызывает появление электростатического поля, стремящегося ликвидировать возникшую неоднородность, что и приводит к колебаниям плотности заряда. Пусть р(г, г) — плотность заряда электронов,нескомпен-сированного фоновым положительным зарядом ионов плазмы. Тогда напряженность электростатического поля определится из уравнения Пуассона [c.84]

В невозмущенной плазме плотность зарядов электронов/ком-пенсируется в каждой точке зарядами ионов, а плотность тока равна нулю тождественно ввиду изотропии плазмы. Плотность же зарядов и плотность тока, возникающие в плазме при ее возмущении полем, [c.153]

Таким образом, возникающая при возмущении некомпенсированная плотность зарядов оказывается малой по сравнению с возмущениями плотностей зарядов электронов и ионов в отдельности в таких случаях говорят о квазинейтральной плазме. Это свойство позволяет при изучении рассматриваемого круга явлений определять распределение потенциала в плазме, просто исходя из уравнения квазинейтральности [c.186]

Известно, что в электрическом поле напряженностью Е сферическая диэлектрическая частица, как частица двуокиси циркония, будет поляризоваться, причем поверхностная плотность заряда равна Збо os 9, где 9 измеряется от направления поля [3781. Можно показать, что для частицы размером 9,1 мк вероятность поляризации с одним электроном составляет не более 10 д.ля по.ля напряженностью 109 в1м, тогда как в примере с частицалш двуокиси циркония размером 0,1 мк общий заряд равен 10 дырок на частицу (и.ли удельный заряд 0,32 к/кг), так что не приходится ожидать заметного влияния по.ляризации твердых частиц на тер-1мическую э.лектризацию. [c.468]

Задача 848. При измерении заряда электрона изучают падение масляной капли в воздухе. Найти уравнение движения капли, если на нее действуют сила тяжести, сила сопротивления воздуха, равная bniiav (р.—вязкость воздуха, а—радиус капли, v—скорость капли), и постоянная сила со стороны электрического поля, равная qE и направленная вверх (q — заряд капли, = onst — напряженность поля). Принять, что капля имеет форму шара, плотность р и начальную скорость, равную нулю. [c.310]

В заключение следует заметить, что высокая точность современных опытов по исследованию рассеяния быстрых электронов па ядрах позволяет не только определить средние размеры области, занятой протонами, но Н оценить распределение плотности заряда по ядру. Оказалось, что экспериментальные результаты лучше всего согласуются не с равномерным распределением заряда в ядре, а с раапределением вида [c.56]

Микроскопические теории. Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фонопами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной Teopneii, изотопический эффект свидетельствует [c.752]

Ясно, что для функции Фа, имбющей узловую плоскость между атомами, плотность заряда р между атомами не может быть большой. В то же время для Ф между атомами узловых поверхностей нет, и плотность между атомами повышается. Таким образом, вероятность пребывания электронов с антипараллельными спинами между атомами будет велика, и образующийся избыточный потенциал притяжения стягивает атомы водорода. Возникает связанное состояние, которое приводит к устойчивости молекулы водорода. Для антисимметричного состояния подобное связывание из-за наличия узловой плоскости не происходит (рис. 5.8) [2, И]. [c.110]

Две модели строения атома, (в начале XX в. реальность атомов стала общепризнанной установлено существование положительных и отрицательных зарядов и открыт носитель отрицательного заряда-электрон носитель положительных зарядов (протон) оставался неизвестным, но существование положительных ионои известно. Было ясно, что атомы составляют сложную электрическую систему, имеющую размер порядка 10 см. На повестку дня встал вопрос о строении атома.1Поскольку в целом атом нейтрален, Положительные и отрицательные заряды, входящие в атом, должны взаимно компенсироваться. Теоретически существовали две модели строения атома. Согласно первой модели (модель Томсона), по всему объему атома с некоторой объемной плотностью распределен положительный заряд. Электроны погружены в эту среду из положительного заряда. Электроны взаимодействуют с элементами положительно заряженной среды атома по закону Кулона. При отклонении электрона от по южения равновесия возникают силы, которые стремятся возвратить его в положение равновесия. Благодаря этому возни- [c.81]

Известно, что металл с кристаллической структурой представляет собой систему положительных ионов (ядра, окруженные электронами внутренних орбиталей), 1югруженную в отрицательный электронный газ обобществленных внешних электронов. Электроны, обладающие достаточным запасом кинетической энергии, вырываются из металла и образуют над его поверхностью отрицательно заряженное облако. Электроны, находящиеся внутри металла и вблизи его поверхности, отталкиваются от этого облака, смещаясь внутрь металла. В результате уменьшается поверхностная плотность электронов и индуцируется положительный заряд, равный по абсолютной величине отрицательному заряду электронного облака. Сила взаимодействия между зарядами - сила электрического изображения - имеет значительную дальность действия, до 10 мкм от поверхности. Следовательно, энергетический потенциал поверхности характеризуется потенциалом внепп1сго пространства на расстоянии примерно 10 мкм от поверхности. Облако электронов совместно с наружным слоем положительных ионов образует двойной электрической слой. Таким образом, наличие электрического потенциала поверхности твердого тела и полярных молекул поверхностно-активных веществ предопределяет уровень их энергетического взаимодействия при адсорбции и строение адсорби -)ованной пленки. [c.54]

Электрический пробой, в процессе которого диэлектрик разрушается силами, действующими в электрическом поле на электрические заряды его атомов, ионов или молекул. Этот вид пробоя протекает в течение 10 — 10 с, т. е. практически мгновенно. Ом вызывается ударной ионизацией электронами. На длине свободного пробега К электрон в электрическом поле приобретает энергию W еЕк, где е заряд электрона. Если энергия электрона достаточна для ионизации, то электрон при соударении с атомами, ионами или молекулами, из которых состоит диэлектрик, ионизирует их. В результате появляются новые электроны, которые также ускоряются электрическим полем до энергии WТаким образом, количество свободных электронов лавинно возрастает, что приводит к резкому повышению проводимости и электрическому пробою. Плотность жидких и твердых диэлектриков больше плотности газообразных, а поэтому д ина свободного пробега электронов в них меньше. Для того чтобы электрон приобрел энергию W, ,, в жидком и твердом диэлектриках нужна большая напряженность электри- [c.169]

Плотность электрического заряда, создаваемая электроном, находящимся в состоянии с волновой функцией ifft, равна —где —е — заряд электрона. Поэтому эта плотность будет пропорциональна sin (A г2), т. е. будет периодической функцией расстояния от поверхности z. Суммарная плотность ра электрического заряда, создаваемая всеми электронами, пропорциональна SI фй Р и [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...