Электронная регистрация

При дифракции рентгеновских лучей и нейтронов длины волн порядка 1 А, так что диаметр сферы Эвальда будет 2 А" . В этом случае необходима регистрация рассеяния при всех углах от О до я, что отвечает полной величине пересечения сферы с графиком функции /= (и) , как показано на фиг. 5.9, а. При фоторегистрации обычно используют цилиндрическую пленку образец располагают на ее оси. При электронной регистрации с помощью счетчиков фотонов или частиц используют гониометрический столик, позво- [c.119]

Электронная регистрация 119, 121 Электронный микроскоп, оптика 287—289 [c.424]

Исследование спектра оптич. излучения П. позволяет определить многие ее параметры. Ио доплеров-скому и штарковскому уширениям спектральных линий можно определить темп-ру и плотность ионов. По интенсивности излучения можно оценить количество примесей, плотность и темп-ру электронов. Регистрация мягкого и жесткого рентгеновских излучений позволяет установить наличие быстрых электронов в разрядах. Лазерные световые пучки позволяют перейти к активной диагностике в оптич. диапазоне. Измерение интенсивности и спектрального состава рассеянного излучения дает возможность определить темн-ру и плотность электронов. [c.24]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

В технике существуют также многие другие методы измерения температуры, например электронно-оптические преобразователи. Регистрация измеренных температур обычно выполняется путем преобразования измеренного сигнала в электрический с последующей подачей его на показывающие или записывающие устройства. Термо-э.д.с. термопар могут быть непосредственно поданы на такие приборы. [c.205]

Методы возбуждения и регистрации радиоволн приведены в курсах электро- и радиотехники и имеют лишь косвенное отношение к проблеме распространения коротких электромагнитных волн. Важно лишь отметить, что для частот v > 10 Гц (к < 30 см) электронная лампа типа триода, на использовании которой до недавнего времени была основана классическая радиотехника, уже становится непригодной. Действительно, в этой области частот время пролета электрона от катода до анода сравнимо с периодом изменения электромагнитного поля и сетка уже не может управлять анодным током. [c.10]

Совершенно необходим учет изменения промежутков времени между событиями, происходящими в движущихся системах, и в физике космических частиц. Так, например, измерение времени жизни ц-мезона (частица с массой, примерно в 200 раз большой массы электрона, зарождающаяся в верхних слоях атмосферы Земли) приводит к значению iq 2 10 с. Даже если считать, что скорость мезонов близка к скорости света, то для них получается весьма малая длина пробега I iq si 600 м, исключающая возможность регистрации их в наземных лабораториях. Однако эта оценка неверна, так как в опытах фактически измеряется вре.мя жизни покоящегося мезона, который затормозился при прохождении толщи атмосферы. Для того чтобы определить среднее время жизни мезона, движущегося с большой скоростью, нужно оценить 1дв iq/VT—которое при I й с может быть очень большим (Тд iq). [c.380]

Все методы регистрации частиц основаны на взаимодействии заряженных частиц с атомами (особенно с атомными электронами) и молекулами вещества, через которое они проходят. Поэтому рассмотрим процессы, имеющие место при прохождении быстрых заряженных частиц через вещество. [c.18]

Однако, как указал Ферми, регистрация взаимодействия нейтронов с электронами все-таки возможна, если использовать квантовомеханический эффект интерференции между сильным ядерным взаимодействием нейтрона с ядром и более слабым электромагнитным взаимодействием нейтрона с электронами. Такая интерференция должна возникать прп взаимодействии нейтронов с электронами, связанными в атоме. [c.654]

Опыты по регистрации электронов 2р-распада очень сложны из-за исключительно малой вероятности процесса и трудностей борьбы с фоном. Для уменьшения фона опыты ставятся на большой глубине под землей, а детектор дополнительно защищается комбинированным фильтром из разных веществ и пластическим сцинтилляционным счетчиком, включенным в схему антисовпадений. [c.240]

Вероятность регистрации электрона вблизи х независимо от того, где при этом зарегистрирован фотон, имеет вид [c.104]

Эксперименты с одноканальными анализаторами. Измерение поляризации фотона производится посредством фиксации его выхода из соответствующего канала анализатора с помощью фотоэлектронного умножителя и электронной схемы. Для анализа корреляций ФЭУ подключаются в схему совпадений регистрации фотонов, поступающих в соответствующие каналы анализатора. [c.423]

Практическое осуществление такого эксперимента сначала казалось совершенно фантастичным. Действительно, электронное антинейтрино с трудом удалось зарегистрировать, воспользовавшись мощным потоком этих частиц от ядерного реактора. Но мюонные нейтрино в ядерных реакторах не рождаются. Тем не менее и эту задачу удалось решить, воспользовавшись новыми более эффективными методами регистрации и тем, что нейтринные сечения, как и все сечения реакций, обусловленных слабыми взаимодействиями, быстро (линейно в ЛС, см. (7.196)) растут с энергией. О самом опыте мы расскажем в гл. IX, 4, п. 11. Здесь же отметим, что опыт подтвердил наличие реакции (7.201) и отсутствие реакции (7.202). Тем самым было установлено различие электронного и мюонного нейтрино [c.422]

Ионизационные камеры используются для регистрации не только заряженных, но и нейтральных частиц — v-квантов и нейтронов. Гамма-кванты производят ионизацию, выбивая быстрые электроны из стенок камеры и молекул газа. О нейтронных камерах будет рассказано ниже в 5, п. 3. [c.495]

Эффективность регистрации заряженных частиц счетчиками Гейгера — Мюллера близка к 100%. Эти счетчики используются и для регистрации Y-квантов за счет вторичных эффектов (фотоэффект, комптон-эффект и рождение пар) на стенках. В этом случае важно правильно выбрать толщину стенки. Через слишком тонкую стенку квант пролетит беспрепятственно, а в толстой стенке выбитый квантом электрон задержится и не даст импульса в счетчик. Эффективность газоразрядных счетчиков по отношению к у-квантам не превышает 1—3%. Специально сконструированными газоразрядными счетчиками можно регистрировать фотоны очень низких энергий, ультрафиолетовые, видимого спектра и даже инфракрасные. [c.499]

Методы регистрации у-квантов мы уже рассмотрели в предыдущем параграфе. Поэтому здесь мы в основном будем говорить о регистрации нейтронов. Для регистрации нейтронов разных энергий удобны различные ядерные реакции. Поэтому мы рассмотрим отдельно медленные нейтроны и нейтроны более высоких энергий. В общем, из-за закона 1/ (см. гл. IV, 4) регистрировать нейтроны тем проще, чем ниже их энергия. Потоки нейтронов часто загрязнены большим количеством электронов и -у-квантов. Поэтому качество нейтронного детектора существенно зависит от того, можно ли с его помощью выделять нейтроны при интенсивном фоне у- и р-излу-чения. [c.517]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

С включенного последовательно со счетчиком резистора па вход регистрирующего устройства поступает импульс напряжения. Принципиальная схема включения газоразрядного счетчика для регистрации ядерных излучений предстаклена на рисунке 314. По показаниям электронного счетного > стройстза определяется число быстрых заряженных частиц, за регистрированных счетчиком. [c.327]

Регистрация излучения в оптическом диапазоне базируется на фундаментальных свойствах электромагнитных волн. Отметим лишь наиболее важные способы индикации, в основе которых лежат фотоэлектрические явления (фотоэлементы, фотоумножители, электронно-оптические преобразователи и др.) фотохимические явления (в первую очередь фотоэмульсии) люминес- [c.11]

Используя формулы (8.54) и (8.55), можно оценить относительное влияние тех или иных параметров измерительной установки на величину полезного сигнала. Так, например, для повьппения чувствительности фотоэлектрических измерений часто используется уменьп1ение Д/ (частотная полоса пропускания), приводящее к уменьшению флуктуаций, возникающих как из-за дробового эффекта, так и теплового движения электронов. В усилителях постоянного тока это достигается увеличением произведения ВС (С — емкость конденсатора) и неизбежно приводит к увеличению времени регистрации (записи) сигнала, что не всегда желательно. [c.441]

Так, например, общепринято представление о свободном электроне кик о частице. Действительно, существование такого электрона можно заф Иксировать соответствующими приборцми, приспособленными для регистрации заряженных частиц. Но вместе с тем можно эксперимента.тьно выявить волновые свойства свободного электрона, которые опись[ваютсн волнами де Бройля и используются в технике при расчете электронного микроскопа. [c.462]

Сила тока па выходе фотоэлектронного умножителя может быть усилена обычными радиотехническими методами. Для регистрации фототока испо.льзуют различные способы. Часто применяют электронные потенциометры, позволяющие вести непрерывную запись сигнала. В последнее время получили распространение циф- [c.172]

Случаен факт обнаружения электрона в той или иной точке около ядра вероятность же его обнаружения вблизи этой точки вполне определенна — она описывается соотношением типа (4.1.7), т. е., иными словами, определяется формой и размерами соответствующего электроиного облака . Важно отметить, что случайность в поведении микро-объекта проявляется уже в соотношениях неопределенностей. Так, из соотношения для импульса — координаты следует, что принципиально невозможно нацелиться микрообъектом и попасть им в заданную точку. Ведь для этого надо было бы четко определить начальные координаты и импульс микрообъекта. Следовательно, факт регистрации конкретного микрообъекта в той или иной точке зкрана-детектора принципиально случаен можно говорить лишь о вероятности этого факта. [c.94]

На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифотонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в данном случае энергию фотона лазерного излучения. Схема опыта по наблюдению этого явления приведена на рис. 9.9, б. Излучение лазера / фокусируется в объем камеры 2, содержащей пары ксенона. Внутри камеры создается электрическое поле 3, которое вытягивает образующиеся ионы к электронному умножителю 4. Сам факт регистрации ионов ксенона служил доказательством того, что семифотонная ионизация действительно происходила. [c.228]

Форму колебаний может вычертить само колеблющееся тело. Например, колеблющийся маятник с песочницей вычерчивает синусоиду на равномерно движущейся под ним доске (рис. 377). Методы регистрации, позволяющие судить о форме колебаний, называются временной разверткой . Для временной развертки быстрых колебаний чаще всего применяется световая запись. Пучок света,, отражающийся от колеблющегося тела, движется по экрану вверх и вниз. При этом какое-либо устройство перемещает пучок света по экрану в горизонтальном направлении с постоянной скоростью. Широко распройраненные (обычно — электронные) приборы для изучения колебаний называются осциллоскопами и осциллографами. [c.590]

Радиометрия — это метод получения информадии о внутреннем состоянии объекта контроля с регистрацией выходящего пучка излучения в виде электрических сигналов. Схема данного метода контроля приведена на рис. 6.17. В радиометрии используют в основном два метода среднетоковый и импульсный, которые различают способами регистрации излучения и электронной обработки информации. Контроль осуществляется сканированием объекта узким пучком. Плотность потока выходного пучка при наличии дефекта меняется и преобразуется в электрический сигнал, пропорциональный плотности пучка. В среднетоковом методе используют сцинцилляционные кристаллы, которые выдают сигнал в виде среднего тока, а в импульсном — полупроводниковые счетчики, которые регистрируют излучение в виде последовательности импульсов двумя независимыми полупроводниковыми детекторами. [c.164]

В методах отражения используют как один, так и два преобразователя и применяют импульсное излучение. Эхо-ме-тод основан на регистрации эхосигналов от дефектов. На экране электронно-лучевой трубки наблюдают обычно посланный (зондирующий) импульс I, импульс III, отраженный от поверхности (дна) изделия (донный импульс) и эхосигнал от дефекта II, Время прихода импульсов II и III пропорци- [c.172]

Регистрация полей рассеяния производится только в приложенном магнитном поле, а преобразование информации в электрический сигнал осуществляется по остаточной намагниченности ленты. В дефектоскопах имеется импульсная индикация, при которой в процессе воспроизведения на экране электронно-лучевой трубки возникает изображение импульсов, амплитуда которых харак-геризует величину дефектов в направлении вертикальной оси пшэ (рис. 6.37). Характер дефе1ста по форме импульса можно определить только примерно. Одновременно производится также видеоиндикация, при которой магнитный потенциальный рельеф полей рассеяния от дефектов передается на экран в виде телевизионного изображения отдельных участков шва. Регулировка приборов производится ПО эталонным лентам. [c.195]

Контроль просвечиванием посредством ионизированного излучения основан на использовании проникающей способности, как правило, p нт eнoв кoro и гамма-излучения и возможности регистрации этого излучения на различных детекторах (пленках, бу маге, флюоресцентных экранах, электронных гфиборах и т п ) Рентгеновское излучение используют при контроле малых и средних толщин в стационарных цеховых условиях, Гамма-излучение используют при просвечивании металла больших толщин, а также в условиях монтажа При этом применяют следующие изотопы иридий-192, цезий-157, селен-75, тулий-170, кобальт-60. Технология просвечивания, методы расшифровки, применяемые материалы и т.д. регламентируются ведомственными строительными нормами. [c.60]

Оптико-электронный тракт в совок /пности с сервоприводом и обратной связью к источнику излучения обргзуют класс ОЭП для определения координат и производных от координат источников излучения в процессе автоматического или полуавтоматического сопровождения источника излучения. Оптико-электронный тракт, на выходе которого установлен регистратор, образует класс ОЭП, предмазначенных для измерения и регистрации параметров излучения, а также неоптических величин. Этот [c.5]

Прежде всего обратим внимание на то, что множители перед логарифмой в (8.25) и в (8.32) одинаковы. Это означает, что при одной и той же скорости потери примерно одинаковы для однократно заряженных частиц любых масс, в том числе, например, для протонов и для электронов. Так, при IjY 1 — = 10 ионизационные потери электрона и протона различаются всего на 5%. Потери при одной и той же энергии в нерелятивистском случае, как мы уже говорили в п. 5 предыдущего параграфа, пропорциональны массе частицы. Таким образом, потери для протона низкой энергии примерно в 2000 раз превышают потери для электрона той же энергии Это различие очень важно на практике, особенно для методов регистрации заряженных частиц (см. следующую главу). Например, в ядерных фотоэмульсиях протон с энергией в 5 МэВ оставляет отчетливый след, а электрон такой же энергии практически незаметен. Но при высоких энергиях ситуация коренным образом меняется. Скорость V приближается к своему пределу с, и выражение перед фигурными скобками в (8.25) и в (8.32) превращается в константу. Остается существенной лишь зависимость от энергии (или, что то же самое, от l/ /l — ) под логарифмом. Поэтому ионизационные потери для ультрарелятивистских частиц слабо зависят и от энергий частиц, и от их масс. Например, при энергии 10 ГэВ [c.443]

Напряжение в камере подбирается так, чтобы все образовавшиеся ионы доходили до электродов, не успев рекомбинировать, но при этом не разгонялись бы настолько сильно, чтобы производить вторичную ионизацию. Поэтому в камере измеряется полная ионизация, произведенная частицей, т. е. согласно гл. VIII, 6, п. 2 полная энергия частицы, если ее пробег целиком уместился в камере. Ионизационные камеры обычных типов пригодны лишь для регистрации короткопробежных частиц, т. е. тяжелых нерелятивистских частиц, так как треки электронов и релятивистских частиц в камере не умещаются (именно поэтому камера должна быть тонкостенной). Мы уже говорили в 1, что каждый детектор элементарных частиц содержит элемент типа ружья, в котором проходящая частица как бы нажимает спусковой крючок. В ионизационной камере таким элементом является газ под электрическим напряжением. [c.493]

Ионизационная камера является одним из старейших методов регистрации ядерных частиц. Сейчас ионизационные камеры непрерывного действия широко применяются для дозиметрии ядерных излучений (см. гл. XIII, 1), для измерения интенсивности пучков Y-квантов из электронных ускорителей и для некоторых других измерений. Импульсные камеры в ядерной физике почти вытеснены другими, более совершенными типами детекторов. [c.495]

Теоретическая оценка давала для этой реакции сечение о еор 6-10 см (для антинейтрино, вылетающих из реактора), что примерно на 20 порядков ниже сечений, обычно измеряемых в ядерной физике. Эти 20 порядков были выиграны за счет следующих факторов. Во-первых, в качестве источника был использован мощный реактор, дававший поток антинейтрино, равный примерно lOi ча-стиц/см -с. Во-вторых, для регистрации был использован-жидкий сцинтиллятор с колоссальным объемом 5000 литров. В-третьих, вся установка была помещена глубоко под землей и отделена мощной защитой от реактора. В результате фон от космических лучей и от других (не антинейтринных) излучений из реактора был столь низким, что можно было регистрировать очень редкие события. В опыте был использован жидкий сцинтиллятор с высоким содержанием водорода и обогащенный кадмием. На ядрах водорода шла реакция (9.22). Возникающий в этой реакции позитрон аннигилировал с электроном вещества на два Кванта (см. гл. VII, 6), дававших первую вспышку. Нейтрон за несколько микросекунд замедлялся до надтепловых скоростей, после чего захватывался кадмием (см. гл. XI, 3, п. 4). Получившееся ядро, возбужденное при захвате на 9,1 МэВ, испускало каскад 7-квантов, которые давали вторую вспышку. Эти пары вспышек регистрировались схемой запаздывающих совпадений (см. ниже 6, п. 3), что позволяло уверенно отделять нужные события от фоновых излучений. Регистрировались примерно 3 события в час, и проведение всего опыта заняло около полугода. В результате для экспериментального сечения было получено значение сТэксп = = (11 4)- 1(И см , хорошо согласующееся с теоретическим. Это — самое маленькое сечение, измеренное человеком. [c.502]

Из пропорциональных нейтронных счетчиков наиболее распространен борный. Типичный борный счетчик — это обычный пропорциональный счетчик, наполненный газом BFg. Попадающий в счетчик нейтрон производит реакцию (9.26), а ее продукты gLi и <х-частн-ца, ионизируя газ, дают в конечном, итоге импульсы напряжения, которые и регистрируются. Такой счетчик, конечно, не может измерять энергию нейтрона, поскольку точность измерения энергии заряженных частиц пропорциональным счетчиком не превышает нескольких процентов, в то время как энергии не только тепловых, но даже киловольтных нейтронов на три порядка ниже энергетического выхода реакции (9.26). Зато борный счетчик легко можно сделать нечувствительным к фону v и 3-излучения с энергиями до нескольких МэВ. Для этого надо регистрировать лишь достаточно большие импульсы, поскольку импульсы от электронов значительно меньше импульсов от а-частиц (см. 4, п. 4). Эффективность регистрации а-частицы внутри пропорционального счетчика практически стопроцентная. Поэтому эффективность борного счетчика определяется процентом нейтронов, вызвавших реакцию (9.26) при прохождении через счетчик. Вероятность этой реакции пропорциональна ее сечению, т. е. =(см. закон 1/у , гл. IV, 4). Поэтому эффективность борного счетчика падает с ростом энергии нейтрона и становится слишком малой при Е > 100 кэВ. Но борный счетчик используют и для нейтронов более высоких энергий, окружая его слоем замедлителя (например, парафина, см. гл. X, 4). Естественный бор содержит лишь 20% изотопа В (остальное — эВ ). Поэтому эффективность (и стоимость) борного счетчика можно увеличить в несколько раз использованием бора, обогащенного изотопом jB . Чувствительность счетчика на обогащенном боре по отношению к тепловым нейтронам может достигать десятков процентов. Аналогично борному устроен пропорциональный счетчик, наполненный газом аНе . Сравнительно небольшой энергетический выход реакции (9.28) позволяет использовать аНе -счетчик для измерения энергий нейтронов в области 0,5—2 МэВ. [c.518]

Проведение эксперимента на модели. Решающая схема (рис. 5.5) представлена на демонстрационной панели лабораторного стенда. В узлах схемы установлены электрические гнезда, с которых снимаются значения выходных величин решающих элементов схемы. Для регистрации решения используются электронно-лучевой индикатор (ИЭЛ) И-б я цифровой вольтметр типа Щ1312. Порядок подключения этих приборов к схеме указан ниже. На схеме и демонстрационной панели показаны два функциональных преобразователя, реализующих зависимости i(t) для АЬОз и 2гОг. Включение их в схему осуществляется одновременным переводом тумблеров 5 и б соответственно в верхнее (для АЬОз) или нижнее (для ZrOj) положение. [c.212]

Облучение поверхности электронами вызывает эмиссию всех четырех видов частиц, однако наиболее часто анализируются электроны, что обусловлено сравнительной простотой их регистрации. Для получения информации о поверхности регистрируют энергию и пространственное распределение упруго- и неупругоотраженных первичных электронов зонда или регистрируют вторичные электроны и оже-электроны, В энергетическом спектре вторичных электронов, испускаемых вследствие облучения поверхности пучком первичных электронов (рис, 6,3), условно можно выделить три основные зоны. [c.151]

Для регистрации рентгеновских лучей в рентгенографическом анализе существуют два метода фотографический, основанный на почернении эмульсии под действием рентгеновских лучей, и дифракто-метрический - с использованием счетчиков квантов рентгеновского излучения (установки с использованием подобных счетчиков называются дифрактометрами). В связи с развитием счетчиков квантов рентгеновского излучения и электронных регистрирующих систем значительно большее распространение получили рентгеновские дифрактометры. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...