Интерференция локальная

Построено точное решение двумерной нестационарной задачи о взаимодействии двух одно-мерных не автомодельных волн сжатия Римана, каждая из которых порождает неограниченный локальный рост плотности газа в окрестности подвижного сжимающего поршня. Решения получены при специально согласованных показателях адиабаты и угла, под которым взаимодей-ствуют волны Римана. Рассмотрены случаи ограниченных и неограниченных затрат энергии на такое сжатие. Показано, что в обоих случаях в области интерференции волн Римана возникает кумулятивная струя газа, в которой степени кумуляции газодинамических величин такие же как и в процессе неограниченного автомодельного двумерного сжатия газовой призмы. Таким об-разом, показано, что достижение высоких локальных степеней кумуляции энергии может быть реализовано в рассматриваемых процессах для широкого класса законов управления безударным сжатием. Обнаружено явление частичного коллапса газа. [c.473]

Поставим вопрос о нахождении локальных степеней кумуляции газодинамических величин в зоне интерференции этих волн Римана, а также вопрос о величине затрачиваемой на сжатие энергии. Хотя в одномерных волнах Римана для некоторых законов управления сжатием затраты энергии конечны, вопрос о конечности величины энергии при организации взаимодействия таких волн заранее неочевиден и требует исследования. Необходимо также ответить на вопрос о существовании режима безударного сжатия до достижения неограниченного, хотя и локального роста плотности в зоне интерференции. [c.473]

Клиновидность пластин. Клиновидность (непараллельность поверхностей) означает изменение толщины пластинки вдоль произвольного направления и характеризуется углом (р между поверхностями. При малых углах 10 рад) можно принять tg с1к/с1х. Изменение толщины может иметь монотонный (неслучайный) и немонотонный (случайный) характер. В первом случае вся пластина является клиновидной, во втором для описания формы пластины необходимо измерять локальную клиновидность по всей поверхности (или в нескольких точках) и находить среднеквадратичное значение. Величина йк/йх, характеризующая случайную клиновидность пластин (с двумя полированными поверхностями) монокристаллического кремния и других полупроводников, весьма мала и лежит в диапазоне 10 -ь10 . Тем не менее, при использовании некоторых методов ЛТ это отклонение от параллельности представляет серьезную проблему. Распределение локального угла между поверхностями по площади пластины является характеристикой, позволяющей оценить как эффекты усреднения интерференции в сечении пучка, так и геометрическую расходимость пучков разных порядков после прохождения сквозь пластину. [c.59]

В разрушившемся волокне вслед за волной разгрузки формируется волна перегрузки, которая, пробегая по волокну, может быть причиной его последующих разрывов. Непосредственная имитация на ЭВМ взаимодействия волн напряжений с локальными дефектными участками в волокнах позволяет воспроизвести эффекты разрушения волокон в результате интерференции волн напряжений, исходящих из различных источников. [c.139]

Каустика разделяет часть пространства, заполненную лучами, от каустической тени. В освещенной части через каждую точку проходит два луча — один из них уже коснулся каустики, другой еще нет. При подходе к каустике со стороны освещенной зоны наблюдается рост амплитуды поля, локальный максимум прн переходе через каустику и удалении от нее в область тени поле спадает. В направлении нормали к каустике поле в освещенной части имеет, из-за интерференции двух лучевых полей, характер стоячей волны. Вдоль каустики поле имеет характер бегущей волны. [c.231]

Как это было ранее отмечено, указанные силы появляются так же, как возмущения, обусловленные разнообразными дефектами реализации маятника. Локальные эволюции маятника под воздействием возмущений были систематизированы в таблице в пункте 2. Из нее, в частности, следует, что для управления квадратурой можно воспользоваться позиционными силами с матрицами Н и N или скоростными силами с матрицей С. Для управления амплитудой можно воспользоваться позиционными силами с матрицей И или скоростными силами с матрицами О и С. Однако силы Н и С приводят не только к изменению квадратуры или амплитуды, но также и к изменению д и т. Для удовлетворения требованию 3 (отсутствие интерференции каналов) можно при управлении квадратурой пользоваться только силами типа N. По этой же причине для управления амплитудой остается единственный выбор — силы типа О. [c.381]

Еще одним источником затухания является рассеяние света на флуктуациях плотности числа частиц на атомном уровне. Если бы атомы и молекулы составляли идеально однородную структуру, то поля, рассеиваемые отдельными атомами, при интерференции взаимно компенсировались бы и рассеяние не наблюдалось. Этого не происходит из-за наличия локальных неоднородностей, зависящих от времени и вызванных тепловыми флуктуациями. В волокне неоднородности имеют статический характер и образуются при температу)эе Т фазового перехода стекла эти неоднородности остаются замороженными в стекле после его затвердевания. Наличие таких неоднородностей в стекле вызывает рассеяние (рэлеевское рассеяние) электромагнитных волн, приводящее к их затуханию с коэффициентом (см. также разд. 8.13.4) [c.604]

Однако это интегральное уравнение есть не более чем приближение, учитывающее слагаемые второго порядка, входящие в ряд теории возмущений типа (10.39). Фактически в нем приняты во внимание только эффекты интерференции волн, рассеянных парами атомов жидкости. Статистическое распределение атомных центров учитывается в уравнении (10.48) только через структурный фактор 5 (ч), представляющий собой фурье-образ (4.9) парной корреляционной функции (1, 2). Желая учесть эффекты многократного рассеяния электронов атомами, мы должны явно ввести в рассмотрение высшие корреляционные функции 3, и т. д., определенные в 2.6. Эффекты, связанные с локальной геометрией расположения атомов, невозможно полностью отразить в теории без учета соответствующих членов ряда теории возмущений [16]. [c.480]

С практической точки зрения для большинства реальных целей является достаточным подвергнуть изучению эффект интерференции в нестационарных системах. При этом пренебрегают локальными кратковременными переходными периодами и заменяют распределение давления при нестационарном режиме непрерывной последовательностью установившихся распределений, где плотность по всей системе падает таким равномерным путем, что обеспечивает питание всего расхода из последней. В дополнение к методу прямого решения основного диференциального уравнения с частными производными [уравнение (7), гл. X, я. 1] для неустановившегося потока жидкостей можно получить также [c.561]

Локальный участок поверхности И инструмента может полностью внедряться в локальный участок поверхности Д детали в дифференциальной окрестности точки К, как это показано на примере интерференции двух локальных участков гиперболического (рис. 4.19.2) и двух локальных участков параболического (рис. 4.19.3) типов поверхностей Д и И. При полной интерференции условие также выполняется, однако особенностью формы индикатрисы конформности Д и) в этом случае [c.245]

Чтобы исключить возможность локальной интерференции детали и инструмента, измеряемый параллельно контактной нормали зазор между поверхностями Д н И ъ дифференциальной окрестности точки К обязательно должен быть неотрицательным. Для выполнения этого условия приведенная кривизна должна быть неотрицательной во всех проходящих через точку К направлениях. Из этого следует, что [c.372]

Четвертое условие формообразования. Установленные соотношения между дифференциальными характеристиками поверхностей Д м. И ш являются достаточным основанием для решения вопроса о наличии или отсутствии интерференции детали и инструмента вне дифференциальной окрестности их общей точки К. При отсутствии локальной интерференции деталь и инструмент могут интерферировать одна в другую вне дифференциальной окрестности точки их касания - глобально (рис. 7.6.1). Чтобы исключить возможность такой интерференции, в рассмотрение вводится четвертое условие формообразования поверхностей деталей, которое требует отсутствия интерференции поверхности Д детали и поверхности И инструмента вне дифференциальной окрестности точки их касания. Интерференция такого типа является интерференцией третьего рода поверхностей Д а И. [c.377]

В отличие от интерференции детали и инструмента, имеющей место при нарушении третьего условия формообразования, когда интерференция носит локальный (дифференциальный) характер (распространяясь при этом и за пределы дифференциальной окрестности точки К), интерференция детали и инструмента при нарушении четвертого условия формообразования поверхностей изначально носит недифференциальный характер. Она всегда приводит к внедрению инструмента в деталь в больших недифференциальных (глобальных) масштабах. [c.379]

Дополнительные методы анализа локальной интерференции поверхностей деталей и инструментов [c.383]

Рассмотрим некоторые из дополнительных методов анализа локальной интерференции поверхностей деталей и инструментов, разработанные для решения задач синтеза наивыгоднейшего формообразования поверхностей деталей. [c.384]

К-отображение локальных участков новерхности детали и исходной инструментальной новерхности. Обеспечение возможности выполнения третьего условия формообразования требует углубленного понимания особенностей локальной топологии касающихся одна другой в процессе обработки поверхности детали и исходной инструментальной поверхности. Для анализа локальной интерференции (интерференции второго рода) интерес представляет применение К -отображения поверхности Д детали и поверхности И инструмента (Радзевич С.П., 1998). [c.384]

Производительность глобального формообразования поверхностей деталей зависит не только от условий локального и регионального формообразования, но и от частичной интерференции соседних строк формообразования, от формы и параметров контура, ограничивающего обрабатываемый участок сложной поверхности детали, от положения точки начала обработки. [c.495]

В физике существует такое явление, как интерференция . Она возникает, когда две или больше различных волн сходятся лоб в лоб или под углом, в результате чего образуются локальные зоны взаимного усиления или, наоборот, гашения волнового движения. [c.84]

Микропульсации и флуктуации коэффициента преломления тропосферы дополнительно усложняют процесс распространения. В зоне прямой видимости, как известно, поле создается в -результате интерференции прямого и отраженного от Земли лучей. Встречаю щиеся на пути этих лучей локальные неоднородности влияют на скс рость распространения, а следовательно, и на результирующую [c.136]

Как отражённая, так и преломлённая волны являются, вообще говоря, результатом интерференции волн, переизлучённых в толще обеих сред. Законы зеркального О. в. могут быть обобщены и приближённо сформулированы как локальные для участка границы, если 1) размеры, радиусы кривизны поверхностей и масштабы неоднородностей сред много больше длины волны Л (условия пря.меннмости геометрической оптики) 2) размеры неровностей границы <к Я,. Если размеры неровностей сравнимы с Я, то возможны два случая при хаотич. расположении неровностей (шероховатая граница) имеет место стохастич. рассеяние волн (наз. также диффузным О. в.) при периодич. расположении неровностей (отражат. дифракционные решётки) кроме отражённой в зеркальном направлении волны возникает дискретный набор побочных волн, направления распространения к-рых зависят от Я, что используется в анализаторах спектра. [c.504]

Такая схема, однако, не учитывает эффектов интерференции струй, к-рые не допускают вероятностную интерпретацию (хотя для каждой инклюзивной характеристики такая (оггерпретация может быть восстановлена). Это привело к развитию второго подхода, в основе к-рого лежит представление о растрате энергии родившихся партонов на излучение множества тормозных мягких глюонов, рассчитываемой в КХД. Роль удержания цвета сводится к замене партонов на последнем этапе развития системы бесцветными адронами. При этом предполагается локальное соответствие глюонных распределений и наблюдаемых распределений адронов. [c.15]

При таком подходе можно считать, что при неустановившейся ползучести скорость деформационного упрочнения больше, чем скорость возврата, скорость деформации больше, чем скорость ползучести (у >Ys)> внутренние напряжения Т увеличиваются при увеличении времени и деформации. В отличие от этого установившаяся ползучесть является таким процессом, когда Т является постоянным. Действительно, как можно наблюдать в чистых металлах, в области неустановившейся ползучести деформация происходит путем скольжения внутри кристаллических зерен. В результате этого происходит релаксация локальной концентрации напряжений, возникающей вследствие взаимной интерференции полос скольжения, границ зерен или самих кристаллических зерен. Следовательно, происходит релаксация деформационного упрочнения. При этом кристаллические зерна разделяются полосами деформации или полосами сброса, происходит полигониза-ция, образуются субзерна. В области устаиовиви1ейся ползучести величина этих субзерен не изменяется, но изменяется относительное положение субзерен вследствие переползания или поперечного скольжения дислокаций, т. е. возврата. Эти факторы обусловливают деформацию ползучести [7]. [c.55]

В наноразмерных структурах электронные волны могут взаимодействовать друг с другом и с различными неоднородностями, при этом может наблюдаться интерференция, благодаря наличию которой у электронов заряда можно управлять, используя локальные электростатические или электромагнитные поля. [c.150]

Создание новйй техники, разработка новых технологий, проектирование различных сооружений требуют все более точных знаний свойств применяемых конртрукционных материалов. Для решения многих задач достаточно изучить свойства веществ в статических или квазистатических условиях, когда внешние нагрузки меняются медленно. Однако такие исследования не обеспечивают надежного прогнозирования поведения веществ в экстремальных условиях. Это делает необходимым определение свойств материалов в области динамических нагрузок. Последние в отличие от статических являются кратковременными и сопровождаются образованием ударных волн и волн разрежения, интерференция которых может приводить к локальному перегреву вещества, большим деформациям, изменению кристаллической структуры и другим необратимым эффектам. [c.3]

Как следует из приведенных выше оценок, характер нелинейного отклика (локальный или нелокальный) не сказывается на разности фаз парциальных компонент в отраженной и дифрагированной волнах. Тем не менее генератор с петлей накачки может быть реализован только на среде с нелокальным откликом и только при правильной ориентации оси кристалла относительно пучков. Связано это с тем, что в случае фоторефрак-тивного кристалла в нем нет в начальный момент времени никакой решетки и она должна возникнуть в результате интерференции шумовых рас- [c.146]

Клиновидность пластинки. Параметр неидеальности Р, позволяющий оценить влияние локальной непараллельности поверхностей пластинки на контраст интерференции, равен числу полупериодов интерференции по сечению зондирующего пучрса и имеет вид [6.12] [c.147]

Подробные исследования отрыва на сверхзвуковом крыле провел Пирси [20]. С точки зрения отрыва на крыле, вызываемого скачком уплотнения, основной характеристикой формы сечения является изменение наклона верхней поверхности. Для определения начала отрыва при больших числах Маха очень важна также форма задней кромки. Часто отрыв возникает сначала на части размаха вследствие большой локальной нагрузки, и его развитие может быть задержано модификацией формы в плане, приводящей к снижению пиков нагрузки, например изменением формы передней кромки. Причиной отрыва, вызванного скачками, часто является интерференция полей течения от соседних поверхностей. Скачок от передней кромки крыла может вызвать отрыв пограничного слоя на фюзеляже, а этот отрыв в свою очередь может привести к появлению вихрей, возмущаюнщх поле течения около крыла. Система скачков уплотнения на стреловидном крыле довольно сложна (фиг. 2) она состоит из переднего, заднего и концевого скачков, причем последний образуется не на всех крыльях. На внешней части крыла преобладает течение, близкое к обтеканию крыла с углом скольжения и, по-видимому, прежде всего появляется отрыв, связанный с концевым скачком. Два внутренних скачка (передний и задний) являются трехмерными и не так важны для крыльев умеренных удлинений при расчетном режиме, но они важны для нестреловидных крыльев малых удлинений, работающих при достаточно больших коэффициентах подъемной силы. На эти два внутренних скачка сильное влияние оказывает обтекание корневой части крыла частично это влияние передается концевому скачку через точку пересечения. Поэтому изменение геометрии в окрестности корневой части крыла, например формы фюзеляжа, является мощным средством улучшения обтекания больших участков крыльев. [c.204]

И среда является оптически совершенно однородной, то рассеяние не возникает. Оно гасится интерференцией вторичных волн. Впервые это показал Мандельштам [254]. Газ при атмосферном давлении оказывается онтически плотной средой (по отношению к видимому свету), жидкость — тем более. Оптическая неоднородность вещества может быть обусловлена не только флуктуациями числа частиц в заданном объеме, но и флуктуациями их ориентации [254], поскольку молекулы имеют анизотропную поляризуемость. Нас интересует рассеяние света на флуктуациях плотности в однокомпонентной системе. Локальное отклонение плотности от среднего значения вызывает изменение диэлектрической постоянной. С хорошей точностью имеем [c.279]

Однако в начале исследований использовалось, как правило, многочастотное излучение (много продольных мод при одной аксиальной моде) или даже многомодовое излучение (много продольных и поперечных мод), так как в таких режимах легче получать большую энергию излучения в импульсе. В случае многочастотного и многомодового режимов пространствен но-временное распределение излучения в импульсе существенно различается для различных точек пространства и различных моментов времени. Возникает тонкая структура пространственно-временного распределения с большим перепадом от максимумов к минимумам локальной интенсивности излучения, возникающих из-за интерференции различных мод. Зарегистрировать эти перепады, используя стандартную диагностическую аппаратуру, практически невозможно, а классические измерения огибающей не отражают истинного распределения интенсивности. Остается единственная возможность независимо определить истинное распределение вероятности реали- [c.59]

На протяжении всего развития понятий групповой скорости и лучевой теории (начиная с разд. 3.6 и далее) мы до сих пор откладывали исследование локального поведения волн вблизи каустик. Здесь мы вводим это слово впервые каустика представляет собой границу между областью со сложной волновой картиной, являющейся результатом интерференции двух групп волн, и соседней областью, не содержащей ншкакжх волн. Каустики являются известными локальными особенностями многих различных конфигураций волн в жидкостях, причем все они могут быть исследованы вместе, так как ключом к их пониманию является одно математическое понятие — интеграл Эйри. Обычная лучевая теория неприменима вблизи каустики, но интеграл Эйри позволяет нам создать исцеленный вариант, в котором эта локальная трудность преодолевается. [c.465]

ТОНКИХ аморфных пленок германия и кремния и приписали их интерференции между волнами, рассеянными локальными кристаллитами, ориентация которых удовлетворяла условию Брэгга. В то же время Берри и Дойль [27] считают, что этот эффект может быть чисто побочным, связанным с действием передаточной функции на гауссову амплитуду Г (К) ( 3.3). Последняя представляет собой сумму вкладов от многих локальных областей пленки, которая все же гораздо толще, чем любой отдельно взятый кристаллит. Интерпретация такпх изображений зависит от весьма тонких и сложных экспериментальных деталей (см. [19]). [c.171]

Для ответов на вопросы о природе и когерентных свойствах источников и, отчасти, о схемах записи и восстановления голограмм можш привлечь концепцию локальных опорных источников [32, 67 ]. В ее основе лежат особенности рассеяния и интерференции волн, испускаемых уединенным источником достаточно малых размеров, например атомом тяжелого металла, входящим в состав молекул ДНК i хромосом. [c.80]

Методы нахождения огибающей поверхности, основанные на дифференциальном подходе, позволяют находить только точки локального касания огибающей с поверхностями семейства при фиксированных значениях параметра огибания ю. Может иметь место случай, когда при некотором ю = onst в глобальной окрестности точки касания имеет место интерференция огибаемой и огибающей поверхностей. [c.294]

Применение коноидов Плюккера. Для анализа локальной интерференции детали и инструмента могут быть использованы коноиды Е1люккера (Р1искег I., 1865) поверхностей Д н И. Коноид Плюккера -это характеристическая поверхность, которая представляет собой геометрическое место векторов нормальной [c.386]

Для анализа глобальной интерференции деталей и инструментов разработано несколько дополнительных методов. Эти методы учитывают локальные свойства поверхностей в дифференциальной окрестности точки их касания, однако позволяют судить о наличии или отсутствии интерференции глобально - для всего формообразуемого отсека поверхности детали. [c.386]

Коэффициент интерференции К является функцией параметров формы поверхностей Д л И, ш. взаимного расположения, относительной локальной ориентации, параметров кинематики формообразования и др. По аналогии с функцией производительности формообразования (см. выше, с. 437) можно записать, что =К Ь] 8й 8я Кй.в(иа Уй) Б в(и У ) Кйя(и<) Уй) Б1 я(и У ) ф д е . Для всех аргументов Г этой функции [Ь], 8й, 8 , %д(иа Уй), К .в(и У ), (и а У<)), Кг,.я(и У ), Ф, Ц и 0, которые можно варировать при обработке заданной поверхности детали, следует установить те их значения, при которых коэффициента интерференции минимален. Для этого достаточно установить минимум функции К (Г ) по всем переменным, необходимым условием чего является выполненение условий [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...