Плотность числа частиц

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

И то же самое происходит, когда мы искусственно задаем в разных частях системы разные значения относящихся к ней интенсивных макроскопических величин. Например, разную температуру или разную плотность числа частиц. [c.21]

Для твердых тел нет закона Авогадро, и плотность числа частиц не одинакова в разных веществах. Тем не менее, как видно из табл.2, она лежит здесь все же в не очень широких пределах — [c.35]

Если воспользоваться известным значением плотности числа частиц в газах, из формулы (2.6) можно определить среднюю энергию их теплового движения при нормальных условиях. Взяв 19 — 3 [c.41]

Отсюда Взяв плотность числа частиц [c.50]

Масса атома от = 50/Л д 1 8г, плотность числа частиц и = р/т я 10 см . Среднее расстояние между частицами д п 2 10 см. Отсюда ш я 10 Гц. [c.69]

Прямой метод измерения абсолютной термодинамической температуры дает использование газового термометра. Из уравнения состояния идеального газа (4.16) видно, что его температуру Т можно определить, измеряя его давление Р при этой температуре и плотность р при данных значениях Т и Р. Кроме того, нужно еще знать массу его молекулы т, поскольку плотность числа частиц п = /т = р/т. И если поддерживать объем и число частиц газа неизменными, измерение температуры сведется просто к измерению давления. [c.86]

Так как о = 1 /п, где п—плотность числа частиц, то из формулы (4.8) следует [c.116]

Если изменить температуру системы, то число вылетающих с поверхности тела частиц изменится, а вместе с ним изменятся плотность числа частиц пара и его равновесное давление. Поэтому, изменяя объем, мы будем осуществлять теперь фазовое превращение не только при новой температуре, но и при новом давлении. И, если нанести все соответствующие друг другу температуры и давления перехода на плоскость РТ), то получится линия фазовых переходов, [c.120]

Учитывая теперь, что АМ/АУ = п есть плотность числа частиц в точке (х, у, 2) и обозначая через плотность числа частиц в такой точке, где мы принимаем в = О, запишем это соотношение в виде [c.162]

Пользуясь результатом решения предыдущей задачи, определить температурную зависимость плотности числа частиц и давления равновесного пара над твердым телом. [c.166]

Рассмотрим систему, находящуюся при определенной температуре и определенном давлении и состоящую из частиц двух сортов. Пусть полная плотность числа частиц п = + П2 одна и та же во всей [c.189]

Пусть, например, плотность числа частиц меняется только в направлении оси х, оставаясь постоянной в плоскостях 11 и 22, показанных на рис.9.2. Тогда производная о1я/(1 будет максимальна для площадки с нормалью вдоль оси х. При любой другой ее ориентации расстояние 6 между плоскостями 1Г и 22, отсчитываемое в [c.189]

Полный же поток всех частиц рассматриваемого сорта, J, можно найти, просуммировав все возможные величины У,-. Это легко сделать, учитывая, что отношение п /п, где п —полная плотность числа частиц данного сорта, есть равновесная вероятность того, что частица движется со скоростью вблизи v .. [c.196]

Пусть для простоты плотность числа частиц рассматриваемого сорта меняется только вдоль оси х. Будем следить за такой группой этих частиц, перемещения которых вдоль оси х за время t по [c.205]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

Для формулирования уравнения, выражающего сохранение числа частиц в жидкости (уравнения непрерывности), введем 4-вектор тока частиц пК Его временная компонента есть плотность числа частиц, а пространственные компоненты составляют трехмерный вектор тока частиц. Очевидно, что 4-вектор п должен быть пропорционален 4-скорости и , т. е. иметь вид [c.694]

На этапе произошло значительное число столкновений, в малых объемах молекулярной системы установилось локальное равновесие и для описания ее состояния не требуется даже знания одночастичной функции состояния х, t), а достаточно знать только такие локальные макроскопические параметры, как пространственная плотность числа частиц п(х, t), макроскопическая скорость газа и(х, и локальная температура Т(х, I), которые являются различного рода моментами функции х, t) по скоростям. Этот этап эволюции неравновесной системы называется гидродинамическим. Исследование свойств системы на этом этапе составляет содержание неравновесной термодинамики. [c.101]

В отличие от приведенного выше вывода газокинетического уравнения (7.25) в выводе самого Больцмана выражение для интеграла столкновений (7.27) было получено исходя из того, что плотность числа частиц со скоростью о (определяемая функцией [c.114]

Необходимо подчеркнуть, что эта теорема имеет не динамический, а статистический (вероятностный) характер. Дело в том, что кинетическое уравнение Больцмана определяет изменение со-временем средней или наиболее вероятной плотности числа частиц д, р, Ц, поэтому Я-теорема Больцмана не означает, что величина H(t) для данной массы газа должна обязательно убывать в течение каждого короткого интервала, но утверждает лишь, что ее убывание более вероятно, чем возрастание при приближении газа к равновесному состоянию. [c.120]

Вследствие малости fi будем также считать, что плотность числа частиц примеси п и их средняя кинетическая энергия определяются только локально равновесной функцией распределения, так что [c.152]

Из формулы (8.68) видим, что в отсутствие внешнего поля поток легких атомов смеси зависит не только от градиента плотности числа частиц п (или концентрации с- [c.155]

При р р — плотности числа частиц при д- [c.189]

Ро — плотность числа частиц с нулевым импульсом. [c.189]

Представим себе два одинаковых объема V, разделенных теплопроницаемой перегородкой и заполненных газами и Ь из N частиц каждый. Плотность числа частиц газа до и после смешения равна Hi = NjV, H2 = Ni 2V). Таким образом, в результате смешения плотность газа А уменьшилась [c.320]

Распределение (14.4) для средней плотности числа частиц, как и распределение (14.3) для плотности вероятности одной частицы по состояниям частиц классического идеального газа во внешнем поле называется распределением Максвелла — Больцмана. [c.227]

Относительные среднеквадратичные флуктуации объема, плотности, числа частиц, очевидно, также удовлетворяют соотношениям вида (7.91). [c.169]

В методе Энскога предполагается, что гидродинамические величины (плотность, число частиц Па, среднемассовая скорость и температура) определяются уже первым членом разложения. При решении уравнений (3.3.5)—(3.3.7) должны быть выполнены следующие условия [c.105]

Ф-цию распределения (1) иногда наз. распределением Максвелла — Больцмана, а распределением Больцмана — ф-цию распределения (1), проинтегрированную по всем импульсам частиц. Она характеризует плотность числа частиц в точке г [c.222]

Параметры первого типа назьтают интенсивными. К ним относятся, например, температура, давление и плотность числа частиц, т.е. число частиц, содержащихся в единице объема. Параметры второго типа называют экстенсивными. К ним относятся, например, внутренняя энергия, объем и само число частиц. [c.12]

Зная координаты и импульсы частиц, мы можем вычислить значение любой механической величины, имеющей смысл для данного микросостояния. Разделив, например, квадрат импульса частицы на ее удвоенную массу, мы получим величину ее кинетической энергии. Просуммировав зависящие от положения частиц силы их взаимодействия с мембраной манометра и отнеся полученную силу к единице площади, найдем величину давления. Мы можем найти полную энергию какой-то группы частиц, сложив их кинетические энергии с потенциальной энергией их взаимодействия, определяемой их взаимным расположением Пересчитав частицы, находяпщеся в небольшом объеме в окрестности интересзчощей нас точки, определим плотность числа частиц в этой точке. И так далее. [c.15]

Из решения задачи 2.2 мы знаем, что полная плотность потока 1 /2> где п—плотность числа частиц, ti — среднее значение модуля х-компшенты их скорости. В соответствии с распределением (7.22) [c.163]

Проделанная оценка объясняет, более того, почему ван-дер-ва-альсовское приближение, которое тоже является классическим, пригодно для качественного описания плотных газов и даже жидкостей, плотность числа частиц в которых может достигать значений порядка [c.181]

В соответствии с законом (9.1) величина потока частиц зависит, во-первых, от местоположения площадки ФА. Потому что в разных участках пространства плотность числа частиц может по-разному меняться от точки к точке, и поэтому будет различна производная И, во-вторьк, поток через данную площадку зависит еще от ее [c.189]

Если (х) —полная плотность числа частиц рассматриваемого сорта, то отношение п (х)/п(х) есть вероятность того, что частица, наход пцаяся вблизи плоскости АА совершит за время t перемещение вдоль оси X величиной Поэтому [c.206]

В этих выражениях первые члены относятся к частицам а вторые — излучению rt —плотность числа частиц, m — их масса, а — 4nV45 V (см V, 63) ). В плотности же вещества черное излучение не играет роли, так что р = тп. Скорость звука обозначим здесь в отличие от скорости света посредством и. Записывая производные в виде якобианов, имеем [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...