Полосы сброса

Сбросы на кристаллах железа получаются и при их растяжении в направлении [111], причем в момент появления прослойки сброса резко падает напряжение. Границы полос сброса примерно совпадают с плоскостью (111) угол поворота решетки в полосе сброса относительно основной части кристалла увеличивается с ростом деформации. Внутри полосы сброса появляются следы скольжения в плоскости (112). [c.150]

Рис. 85. Полосы сброса в кристалле циика после сжатия

Рис. 86. Схема структуры области сброса и распределение дислокаций в кристалле с полосой сброса

Поворот кристаллической решетки в полосе сброса вокруг направления, лежащего в плоскости скольжения и перпендикулярного направлению скольжения. [c.150]

Граница полос сброса почти перпендикулярна действующим в матрице плоскостям скольжения. [c.150]

Формирование полосы сброса связано с перемещением краевых дислокаций, причем зарождение дислокаций начинается внутри будущей полосы сброса, затем одноименные полосы сброса дислокации расходятся, образуя границы полосы сброса. [c.150]

Рис. 88. Схема образования ПОЛОС деформации (полос сброса) путем взаимного торможения групп разноименных дислокаций

В работе [166] описана дисклинационная модель образования ротационных полос типа полос сброса. Развитие полос по сечению деформируемого образца рассматривается как быстрый лавинообразный процесс, связанный с перемещением фронта, отделяющего незавершенный поворот от остального объема материала. [c.100]

Приведенные в работе экспериментальные данные показывают, что ламинарное движение дислокаций в отдельном элементе сохраняется лишь на начальных стадиях деформации, затем формируется ячеистая структура (в общем случае — субструктура), в которой разориентация менаду ячейками по мере роста степени деформации непрерывно увеличивается. Изложены многочисленные эффекты появления различных мод деформации, в которых участвуют структурные элементы различного масштаба фрагментация и полосы сброса внутри зерна, повороты и проскальзывание отдельных зерен, повороты частиц второй фазы. [c.211]

В случае монокристаллов меди в областях первого типа последующая деформация развивается слабее, чем в областях второго типа [121-124]. Наоборот, при ползучести монокристаллов ос-железа деформация развивается преимущественно в областях первого типа, которые непосредственно связаны с полосами скольжения (при ползучести монокристаллов ос-железа не образуются ни полосы деформации, ни полосы сброса). Поэтому плотность полос скольжения в процессе ползучести существенно не изменяется [125, 126]. [c.71]

Рис. 2.9. Треки полос сброса и трещины в поликристалле синица при усталостном разрушении, РЭМ (ХЗОО).

Убедительной иллюстрацией поворота зерен как целого является также картина разрушения приграничной зоны на рис. 2.9. Вовлеченное в поворот активное зерно с преимущественным одиночным скольжением создает приграничную аккомодационную зону с локализацией больших деформаций. Два излома на ГЗ, концентрируя большие напряжения, порождают два трека полос сброса, направленные в противоположные стороны согласно профилю зернограничных изломов. Приграничная сильнодеформированная полоса создает благоприятные условия для распространения магистральной трещины. Картина является типичной трещина проходит либо по границе раздела зоны приграничной деформации с зерном, либо непосредственно через зону локализации деформации. Треки полос сброса также локализуют большую деформацию и при дальнейшем знакопеременном нагружении являются местами распространения трещины (рис. 2.10). Приведенные данные согласуются с мнением [101, согласно которому разрушение кристалла требует достижения в локальных зонах предельно возбужденного состояния, чему способствует сильная локализация деформации. [c.53]

Упрощенная схема развития по юсы переориентации в образце (в данном случае полосы сброса) приведена на рис. 4.5. Сначала в сжатом образце образуется зародыш Z сброса (рис. 4.5, а), который появляется вблизи поверхности кристалла у одного из торцов, т. е. в ме тах наибольшей неоднородности напряженного состояния. Затем [c.113]

В рассматриваемых условиях ползучести сильно выражены эффекты экструзии зерен, проявляющиеся в плавном изменении контраста отдельных участков зерна, не имеющих резких границ, характерных для эффектов типа полос сброса. Подобное искривление зерен при ползучести может быть выражено весьма существенно в зависимости от условий нагружения и характеристик материала. Закономерности этого явления, его природа и роль в деформации впервые рассмотрены в [10] в условиях ползучести при Т = 0,6 Гил и о = 4 МПа, что близко к пределу текучести использованных сплавов. Для получения максимально неравновесного состояния материала в качестве легирующих элементов были взяты малорастворимые по отношению к свинцу эвтектические добавки в концентрации, соответствующей пределу растворимости (Зп — 1,9 ЗЬ — 0,24 вес. %) [c.104]

В некоторых работах полосы сброса называют складками. [c.125]

Принципиального различия в образовании полос изгиба (рис. 49, г) (по классификации автора работы [309] 5 — сбросы) по сравнению с образованием полос сброса, по-видимому, нет. На основании работы [326] можно предположить, что различие заключается в том, что при образовании сбросов дислокационные стенки возникают внутри полосы сброса, а к линиям изгиба дислокационные стенки подходят снаружи. При этом наблюдается не резкий переход, а более плавное изменение угла в местах скоплений дислокаций. Полосы изгиба, как правило, шире полос сброса. [c.131]

При растяжении ширина полос сброса резко уменьшается. После волочения обычно наблюдаются вытянутые пластины цементита вдоль направления волочения, изгиб и сбросы, как правило, наблюдаются в направлении поперек волочения. [c.131]

Ширина полос сброса тем выше, чем больше степень и температура деформации. С повышением скорости деформации их ширина уменьшается, т. е. изменение факторов, приводящих к затруднению пластической деформации скольжением, вызывает значительное снижение ширины полос сброса, приводя, в конечном итоге, к срезу. [c.131]

По данным Р. Хоникомба и др., стержневидный кристалл кадмия или цинка с ориентировкой оси <0001 > почти параллельно оси стержня при сжатии вдоль этой оси претерпевает локальные изломы (коленчатые изгибы) в виде полос сброса. А. X. Коттрелл полосы сброса иногда называет полосами изгиба или полосами перегиба (рис. 85). Р. Хоникомбом экспериментально установлено, что полосы сброса образуются постепенно во время сжатия кристалла с одновременным увеличением поворота решетки. Угол поворота может быть или малым (несколько градусов), или большим (до 80°). Сбросообразование легко осуществляется при сжатии в том случае, когда угол Р между плоскостью скольжения (базисной, плоскостью) и осью сжатия находится в интервале 35—24°. Полосы сброса не возникают при р<2,5°. При р>24° форма полос сброса выражена нечетко. [c.149]

РОТАЦИОННОЕ СКОЛЬЖЕНИЕ. В отличие от полос сброса, связанных с искривлением действующих плоскостей скольжения, наблюдается незакономерный поворот кристаллической решетки с образованием полос, в которых происходило скольжение по системе плоскостей, отличной от системы, по которой осуществлялось скольжение в остальных частях кристалла. Эти полосы названы Р. Хо-никомбом полосами со вторичными сдвигами или полосами вторичного скольжения. Ось поворота решетки в полосе вторичного скольжения перпендикулярна действующим плоскостям скольжения. Таким образом, возникновение полос со вторичными сдвигами (со вторичным скольжением) связано со скольжением по вторичной системе плоскостей скольжений, сопровождающимся поворотом (ротацией) плоскостей скольжения вокруг нормали к этим плоскостям. X. Вилман назвал этот механизм пластической деформации ротаци- [c.152]

Рис. 111, Электронная микрофотография (реплика) линий скольжения на стадии / деформации кристалла меди (а), полосы сброса в монокристалле алюминия (б) и дислокационные диполи в магннн на стадии легкого скольжения (в)

ДИАГРАММЫ а—8 ПРИ БОЛЬШИХ СТЕПЕНЯХ ДЕФОРМАЦИИ. Связь между соседними зернами сохраняется в результате множественного скольжения. Сохранению связи способствует также и двойникование. При взаимодействии зерен могут возникать изгибающие моменты, даже если извне приложено напряжение растяжения или сдвига. Такие моменты снимаются в результате образования полос сброса. Сбросообразование и двойникование приводят к релаксации напряжений, способствующей дальнейшему протеканию пластической деформации. Если такой релаксации недостаточно, то около границ возникают трещины. [c.236]

При таком подходе можно считать, что при неустановившейся ползучести скорость деформационного упрочнения больше, чем скорость возврата, скорость деформации больше, чем скорость ползучести (у >Ys)> внутренние напряжения Т увеличиваются при увеличении времени и деформации. В отличие от этого установившаяся ползучесть является таким процессом, когда Т является постоянным. Действительно, как можно наблюдать в чистых металлах, в области неустановившейся ползучести деформация происходит путем скольжения внутри кристаллических зерен. В результате этого происходит релаксация локальной концентрации напряжений, возникающей вследствие взаимной интерференции полос скольжения, границ зерен или самих кристаллических зерен. Следовательно, происходит релаксация деформационного упрочнения. При этом кристаллические зерна разделяются полосами деформации или полосами сброса, происходит полигониза-ция, образуются субзерна. В области устаиовиви1ейся ползучести величина этих субзерен не изменяется, но изменяется относительное положение субзерен вследствие переползания или поперечного скольжения дислокаций, т. е. возврата. Эти факторы обусловливают деформацию ползучести [7]. [c.55]

Было установлено, что это уравнение предсказывает завышенные результаты даже при учете пониженной жесткости частично деформирующейся пластически матрицы и замене Цт на секущий модуль — общий наклон диаграммы нагрузка — деформация матрицы при сдвиге. Очевидно, что это объясняется двумя причинами. Во-первых, модель предложена для слоистого материала, в котором армирующие элементы представляют собой пластины, а не волокна, и во-вторых, реальный модуль упругости при сдвиге многих материалов понижается при напряженном состоянии сжатия. В области объемных долей волокон, для которой уравнение (2.22) применимо, волокна (или пластины в конкретной модели) достаточно близки друг к другу и их продольный изгиб происходит совместно (в фазе). Этот процесс сопровождается такими же сдвиговыми деформациями матрицы как при образовании полос сброса (кинк-эффекте), например в древесине и ориентированных [c.118]

В начале первой стадии ползучести, когда скорость ползучести относительно высокая, в монокристалле постепенно обрадуются полосы деформации и полосы сброса, вокруг которых формируются параллельные наклонные границы. Расстояние между этими границами возрастает по мере удаления их от полос деформации или полос сброса. Около этих полигональных границ, которые перпендикулярны направлению и плоскости скольжения, возникаю1Т границы субзерен, в основном параллельные плоскости скольжения. Эти границы субзерен создаются компланарными, системами винтовых дислокаций [c.70]

Дальнейшая деформация начинает вызывать искривление линий скольжения, на поверхности появляются характерные полосы сброса , в которых происходит это искривление (см. рис. 22, б). Считается, что образование полос оброса обусловлено началом интенсивного скольжения в других системах и поэтому означает конец стадии легкого скольжения. [c.52]

Монокристаллы металлов с г. к. решеткой, благоприятно ориентированные для одиночного (базисного) скольжения, пластически деформируются при растяжении за счет перемещения дислокаций в одной системе на значительно большую величину, чем г. ц. к. монокристаллы. Начало работы новых систем скольжения наблюдается при относительно больших напряжениях. Полосы сброса в г. к. металлах уже не связаны с образованием скоплений у барьеров Ломера—Коттрелла, а имеют более сложную природу. Основным видом барьеров, образующихся в результате пересечения дислокаций при множественном скольжении, являются дислокационные петли и диполи. Их число растет с увеличением степени деформации, вызывая образование все более мощных скоплений, что в конце концов приводит к запиранию большинства источников и к развитию поперечного скольжения или разрушения. Следует отметить, что из-за трудности перемещения дислокаций во внеба- [c.58]

Материал в этих зонах оказывается столь возбужденным, что испытывает вязкую объемную экструзию, часто пронизан многочисленными полосами сброса, аккомодирующими поворот-зерна как целого. Дискретность полос сдвига, очевидно, определяется необходимостью достижения в приграничной области поворачивающегося зерна критического уровня возбуждения. Когда он достигается, происходит процесс квазивязкого аккомодационного течения вдоль ГЗ, сопровождаемого изменением ориентации в приграничной полосе сдвига. В ходе этого процесса ГЗ действительно мигрирует. Однако механизм этой миграции не диффузионный, а типа квазивязкой переориентации приграничной полосы при стесненном повороте зерна как целого. [c.56]

Примеров бифуркационного поведения дислокационного ансамбля можно привести немало. Практически любое отклонение от однородного ламинарного скольжения дислокаций есть бифуркация. Сюда относится образование полос скольжения, полос сброса и пр. Применение теории бифуркации к объектам физики и хмеханики пластичности дано в [10]. Аналогия между ступенчатым развитием дислокационных структур и неравновесными фазовыми переходами экспериментально исследована в [И] и рассмотрена в [4, 6]. Важным примером перестроек, происходящих в дефектной структуре по типу неравновесного фазового перехода, является образование и распространение по образцу полосы Чернова — Людерса. Движение такой полосы дает пример перерастания процесса, запущенного на мезоскопическом уровне, на макроуровень. Точно также макроскопическое явление бегающей шейки [12] есть не что иное, как последовательность бифуркаций локализованной деформации образца. [c.104]

Полосами переориентации называются области с переориентированной кристаллической решеткой, для которых можно выделить два характерных размера, один из которых (толщина полосы) оказывается много меньше другого. Под это определение подпадают исследовавшиеся в 30—50-е годы оптическим методом полосы сброса, пластинки в каменной соли, иррациональные двойники, полосы деформации [18]. К этому классу можно отнести, например, классическое двойникование, отдельные мезополосы и полосовые структуры при фрагментации, [c.112]

На 1-й стадии ползучести свиица структурные изменения сводятся к постепенному вовлечению всего поликристалла в пластическое течение. Поверхность зерен постепенно покрывается тонкими линиями скольжения одиой-двух систем, происходит четкое проявление контраста границ зерен вследствие ЗГ-ироскальзыва-нпя. От некоторых стыков зерен и изгибов на ГЗ формируются полосы сброса. В стыках зерен начинается смятие материала, па отдельных участках границ развивается их миграция. С ростом времени испытания все новые участки границ п объемов зерен вовлекаются в пластическое течение, появляются признаки локализации деформации в приграничных зонах. К концу 1-й стадии проявляются практически все признаки стрлмуры, которые на 2-й стадии продолжают развиваться. [c.112]

Рис. 5.3. Кривые деформации (а) и зависимость плотности полос сброса и астеризма (6) (штриховая кривая) от сдвига для монокристаллов медп [65].

Этап исследования картины следов скольжения имел своим завершением еще один важный результат, значимость которого, на наш взгляд, в то время не оценили по достоинству. Речь идет о роли поворотов кристаллической решетки в процессе пластической деформации. То, что такой процесс имеет место, поняли еще в 20-х годах при исследовании астеризма лауэграмм [56, 57]. Уже в эпоху оптических методов исследования картины следов скольжения ввели представление о полосах сброса и полосах вторичного скольжения [13, 58, 59]. Здесь надо особенно отметить работы Баррета [59], который предложил первую дислокационную модель полос сброса. Затем Мотт, Франк и Стро [60, 61] развили эти схемы и, наконец, Лакомб с сотрудниками [62] в 1957 г. в своей классификации привели шесть типов переориентации решетки. Прекрасные обзоры, обобщающие рассматриваемый период работы п дающие теоретическую картину явления и обобщение экспериментальных работ, принадлежат Инденбому [63] п Урусовской [64]. Важным этапом этого периода исследований было понимание того, что полосы сброса растут самопроизвольно. [c.127]

В проблеме связи стадийности кривых течения п явления переориентировки решетки важное значение имеет работа Зеегера и Мадера [65]. В ней, в частности, при исследовании монокристаллов меди установллено, что полосы сброса появляются на стадии II, но их размеры п объемная доля переориентированного материала невелики. С переходом к стадии III резко возрастают п объемная доля переориентированного материала, и размер полос сброса. Обнаружено, что зависимость плотности полос сброса от степени деформации своим видом повторяет кривую течения, но сдвинута к большим степеням деформации (рис. 5.3). В работе [65] установлено, что одновременно с переходом к стадии III растет астеризм лауэграмм. Эта важная работа Зеегера и Мадера представила дополнительные доказательства об изменениях некоторых дислокационных механизмов пластического течения при переходе от II стадии к III. В частности, она показала, что переход к стадии П1 сопровождается появлением непрерывных и дискретных разориен-тировок. [c.127]

Упорядоченный сплав. Для переходной стадии, где хаотическое распределение дислокаций превращается в клубковую субструктуру, характерно тонкое однородное нелокализованное скольжение, почти без пересечений, в каждом фрагменте скольжения работает одна система. На стадии II, когда клубковая структура превращается в ячеистую, неразорпентироваиную, скольжение несколько более грубое (возрастает число дислокаций, прошедших по плоскости скольжения, т. е. мощность сдвига), но по-прежнему нелокализованное, однородное. В каждом фрагменте скольжения работают две пересекающихся системы скольжения. Для стадии III, когда происходит замена ячеистой субструктуры на полосовую, характе])по заметное огрубление следов, локализация скольжения, поперечное скольжение, большее число пересекающихся систем во фрагментах скольжения, развитие полос сброса. На стадии IV в процессе перестройки полосовой субструктуры в субструктуру с непрерывными и дискретными разориентировками скольжение еще более грубое и локализованное, характерно ветвление линий скольженпя. Они искривлены, поверхность материала приобретает складчато-бугристый характер. [c.158]

Разупорядоченный сплав. Для переходной стадии, когда из хаоса формируются скопления, характерна картина из иачек грубых следов с почти полным отсутствием пересечений. Сдвиг достаточно локализован как на уровне зоны сдвига, так и на уровне пачки следов. На стадпи II во время образования пз скоплений сетчатой субструктуры без разориентировок характерны несколько более размытые пачки пересекающихся следов скольжения. Во фрагменте скольжения действуют, как минимум, две системы скольжения. В течение стадии III, когда сетчатая субструктура сменяется ячеисто-сетчатой с разориентировками, а затем последняя — полосовой, характерно дальнейшее огрубление (локализация) скольжения. Поперечное скольжение, наблюдавшееся локально с самого начала деформации, становится более распространенным явлением. Развиваются полосы сброса. Для стадии IV при превращении полосовой субструктуры в субструктуру с многомерными разориентировками типичными деталями картины являются еще более грубые следы с замепной кривизной и бугры и складки на поверхности. [c.158]

Как было указано, деформация при отрицательных температурах вызывает существенное изменение механизма деформации феррита без заметного изменения в механизме деформации перлита. Понижение температуры деформации заметно уменьшает лишь ширину полос сброса. Нагрев стали, деформированной прн темературе жидкого азота, приводит также к появлению эффекта деформационного старения. И в этом случае структурной составляющей, ответственной за упрочнение при деформационном старении, является перлит (см. рис. 64,в). Микротвердость избыточного феррита и в этом случае остается неизменной. Старение после деформации при отрицательных температурах сопровождается несколько большим ростом микротвердости перлита по сравнению с предварительной деформацией при комнатной температуре, но температурный интервал остается постоянным (см. рис. 64). [c.175]

По мере увеличения температуры или продолжительности выдержки сфероидизация цементита развивается в основном в полосах сброса. В широких полосах сброса многие пластины цементита сфероидизируются после расчленения их на части (см. например, рис. 82,6), в то время как в узких полосах сброса и среза в начальный момент образуется, как правило, цепочка сферических цементитных частиц вдоль среза или сброса (рис. 82, в). [c.197]

При отпуске деформированных отожженных сталей с грубопластинчатой структурой процесс сфероидизации цементитных пластин происходит легче всего в полосах сброса и среза. Этот процесс идет медленнее в указанных сталях по сравнению со сталями, имеющими мелкопластинчатый цементит, а размеры глобулей цементитных частиц и рекристаллизованных зерен в [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...