Интерференция полная

Поскольку голография использует явление интерференции, полное изменение Ad длины оптического пути объектного пучка за время экспонирования должно быть не более чем Я/2, где Я — длина волны источника света. Из-за этого жесткого ограничения для успешной регистрации движущегося объекта или частицы наиболее важную роль играет геометрия применяемого оптического устройства. В связи с этим изучим два предельных случая геометрии схемы голографирования с боковым опорным пучком. [c.321]

Поляризационно-интерференционные явления. В предыдущем параграфе были отмечены различные случаи плоско поляризованных волн одной и той же длины волны с постоянной разностью фаз, но с плоскостями колебаний, которые ориентированы взаимно-перпендикулярно. Наличие такого рода когерентных волн приводит в общем случае, как мы видели выше, к появлению эллиптически поляризованного света. В обычном смысле интерференции волн при этом не происходит, так как здесь не имеет места наиболее характерная особенность интерференции полное погасание волн. Однако если плоскости колебаний обыкновенной и необыкновенной волн, появившихся вследствие двойного преломления в кристаллах, привести в одну плоскость, то и здесь будет иметь место явление обычной интерференции этих. волн. [c.506]

Таким образом, наблюдается полное совпадение результата проведенного ранее (см. 5.6) исследования интерференции двух волн одной частоты при разности хода, линейно зависящей от времени (Л == ut), и результата полученного с использованием эффекта Доплера, где вычисляется сигнал биений двух волн с частотами оц и о>2 = mi(l 2 и/с). [c.396]

Приведем количественные соотношения, отвечающие представлению об интерференции немонохроматических пучков. Будем считать, что частоты монохроматических компонент, входящих в состав интерферирующих пучков, сосредоточены вблизи некоторой средней частоты ш. Обозначим 1 (т — в)д(и, /2 (м — а)с(ш интенсивности колебаний в интерферирующих пучках, происходящих с частотой (0. Величины (ш — и), /2 (т — а) носят название спектральных плотностей интенсивности колебаний. Полные [c.99]

Однако, как показал Л. И. Мандельштам, затухание вследствие рассеяния проявляется в полной мере лишь для изолированного осциллятора. Вследствие интерференции вторичных волн, рассеиваемых различными осцилляторами среды, ослабление падающей волны может быть в значительной мере скомпенсировано. [c.569]

Обратимся к противоположному предельному случаю полной когерентности волн, испускаемых различными атомами. Результат интерференции N волн существенно зависит от взаимного расположения излучающих атомов и от того конкретного закона, которому подчинены фазы еру. Рассмотрим простой случай, имеющий непосредственное отношение к свойствам оптических квантовых генераторов. Пусть источник имеет форму прямоугольного параллелепипеда (рис. 40.2) с длинами ребер а, Ь к L, светящиеся атомы заполняют его вполне равномерно, и амплитуды волн (точнее, коэффициенты Aj в выражении (222.1)) одинаковы. Пусть, далее, расстояние между соседними атомами значительно меньше длины волны, и поэтому суммирование по / в (222.2) можно заменить интегрированием по объему источника. Будем писать поэтому г х, у, г ) вместо Гу. [c.772]

Лазер излучает световой луч в виде нескольких пучков, и по.этому еще одно требование, предъявляемое к лазерам, связано с пространственной когерентностью их излучения, которая определяется степенью интерференции этих отдельных пучков. Пространственная когерентность не влияет на качество голограммы, если лучи из разных пучков не перемешиваются и при записи происходит их полное совмещение. [c.35]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

Теперь внесем поправку в сделанные ранее замечания. Теорема сложения вероятностей работает, когда альтернативы полностью различимы. Она не работает в случае частичной различимости и тем более полной неразличимости. Во всех этих случаях наблюдается интерференция амплитуд вероятностей. [c.105]

Более простым и удобным является метод обработки интерферограмм с использованием односторонних порядков интерференции. В этом методе не требуется измерять полные диаметры колец, а достаточно определить относительные положения компонент в нескольких порядках интерференции по одну сторону от центра системы колец. [c.81]

В этой работе Эйнштейн писал, что ему не удалось разъяснить этот парадокс. Однако в следующем сообщении по квантовой теории идеального газа ои отметил, что упомянутый парадокс обусловлен волновыми свойствами микрочастиц. Как известно, интерференция волн происходит только при условии полной тождественности этих волн и скорости их распространения. Волны де Бройля удовлетворяют этому условию только в том случае, если они принадлежат атомам тождественной массы и одинаковой скорости. Таким образом, интерференционное взаимодействие наблюдается только между тождественными атомами и исчезает даже при очень малом отличии природы смешиваемых газов. В этом коренится, по Эйнштейну, физическая причина обнаруженного парадокса. Впоследствии И. Е. Тамм использовал ту же идею интерференции волн де Бройля для разъяснения парадокса Гиббса. 4 несколько позднее [c.324]

Аэродинамическая интерференция — это взаимодействие частей потока, обтекающего близко расположенные тела, например корпус и крыло (или оперение) летательного аппарата. В результате такого взаимодействия сумма аэродинамических сил или моментов взятых отдельно (изолированных) крыла, корпуса, оперения и рулей не равна полной силе или моменту комбинации, состоящей из этих же элементов и представляющей собой единое целое — летательный аппарат (рис. 11.18). [c.603]

Полный аэродинамический эффект от интерференции корпуса и подвижного оперения оказывается таким, как изменение нормальной силы подвижных консолей под воздействием корпуса при его отклонении на угол атаки. [c.242]

Волны электронных сверхпроводящих пар теперь при соединении интерферируют с разностью фаз 25. Полный ток I, протекающий через систему, с учетом интерференции равен [c.378]

Явление интерференции сопротивлений до сих пор исследовано еще недостаточно полно и обстоятельно. По существу лишь в самое последнее время появились отдельные работы, посвященные этому вопросу основные результаты некоторых из них приводятся ниже. [c.174]

Используем теперь наши результаты для изучения того, как распространяются свободные световые кванты, скорость которых по величине всегда лишь ненамного меньше, чем с. Мы можем сказать атом света с полной энергией, равной hv, является областью внутреннего периодического явления, протекающего с точки зрения неподвижного наблюдателя всюду, в одной фазе с волной, распространяющейся по тому же направлению, что и атом света со скоростью, почти совпадающей со скоростью света с (немного большей). Световой квант является до известной степени частью этой волны для объяснения интерференции и других явлений волновой оптики нужно, однако, еще понять, каким образом частью одной и той же волны может быть несколько световых квантов. В этом заключается проблема когерентности. [c.635]

Распределение напряжений в муфте определяли на 8 срезах, показанных на фиг. 10.40. Столько срезов было необходимо для полного исследования напряжений, так как муфта не имела осевой симметрии и число секторов с резьбой с каждой стороны муфты было неодинаковым. На фиг. 10.41 воспроизведены картины полос интерференции для 7 срезов. [c.307]

Возникновение вторичных электромагнитных волн в веществе приводит также к процессу рассеяния излучения материальной средой. При этом если молекулы среды равномерно распределены по объему, а расстояние между молекулами намного меньше длины волны, то излучение вторичных волн по различным направлениям должно полностью исчезать. Однако если среда является оптически неоднородной, то полного исчезновения вторичных волн вследствие их взаимной интерференции не происходит и возникает процесс рассеяния электромагнитной энергии проходящей волны по различным направлениям. Причины возникновения оптической неоднородности среды могут быть различными. В абсолютно чистой среде оптические неоднородности могут возникать за счет флюктуаций плотности вещества. В мутных средах (коллоидные растворы, суспензии, эмульсии и пр.) оптическая неоднородность нарушается за счет присутствия частиц с отличающимися оптическими свойствами. [c.33]

Набор сферич. В., как и плоских, является полным,— через них можно представить произвольное волновое поле. В частности справедлив Гюйгенса — Френеля принцип, согласно к-рому поле в любой точке, находящейся вне произвольной поверхности S, окружающей источник, можно представить как результат интерференции вторичных сферич. В., излучаемых каждой точкой (элементом) этой поверхности. [c.321]

Если на плоскую Д. р. падает параллельный пучок света, ось к-рего лежит в плоскости, перпендикулярной к штрихам решётки, то, как показывает расчёт, получающееся в результате интерференции когерентных пучков от всех N штрихов решётки пространственное (по углам) распределение интенсивности света (в той же плоскости) может быть представлено в виде произведения двух ф ний J Jg. Ф-ция Jg определяется дифракцией света на отд. штрихе, ф-ция Jjv обусловлена интерференцией N когерентных пучков, идущих от штрихов решётки, и связана с периодич. структурой Д. р. Ф-ция для данной длины волны Я определяется периодом решётки d, полным числом штрихов решётки N и углами, образованными падающим (угол 1 з) и дифрагированным (угол ф) пучками с норма-лью к решётке (рис. 2), но не зависит от формы штри- 057 [c.657]

Особенности Э. в., законы пх возбуждения и распространения полностью описываются Максвелла урае-нения.чи. На свойства Э. в. (скорость распространения, поляризацию, интенсивность) существенно влияет среда, в к-рой оии распространяются. Э. в. могут испытывать преломление, в реальных средах имеет место дисперсия, вблизи неоднородностей наблюдаются дифракция и др. явления (интерференция, полное Бнутр. отражение и т. п.), свойственные волнам любой природы. Пространств, распределение электромагн. [c.468]

Уменьшение высоты зубьев, необходимое для устранения интерференции, можно получить путем уменьшения высоты головок зубьев жесткого и гибкого колес или только одного из колес. При уменьшенной высоте головок соответственно увеличиваются радиальные зазоры во виадинах при полной глубине захода зубьев. Следовательно, можно умень1пить высоты ножек зубьев. Не трудно понять, что уменьшение высоты ножки зуба приводит к увеличению ширины впадины по окружности впадин. Увеличение ширины впадин выгодно для гибкого колеса. Оно приводит к увеличению его гибкости, а вместе с тем и к уменьшению напряжений изгиба. Рекомендованные профили зубьев изображены на рис. 10.8. Здесь зубья колеса g имеют только го- [c.198]

Частичная когерентность. Немонохроматичность света связана с механизмом излучения. Как мы уже знаем, излучение происходит в виде цугов конечной длины. Вследствие конечности длины цугов атом излучает (см. гл. И) не монохроматический свет, а целый сиектр частот, ширина интервала которого обратно пропорциональна длине цуга. Поскольку цуги волн, излучаемые одним и тем же атомом в разные моменты времени, взаимно не коррелированы, то очевидно, что интерференция произойдет только при встрече волн (полном или частичном нх перекрывании), образуемых из одного и того же цуга. С целью более подробного анализа когерентности в этом случае обратимся к следующему опыту. [c.77]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Следовательно, при дифракции света на решетке из N правильно расположенных щелей иитенсивность растет не прямо пропорционально числу щелей, а прямо пропорционально квадрату этого числа. Это есть следствие перераспределения полной, прошедшей через все щели световой энергии вследствие интерференции дифрагировавших пучков. Такой результат не имел бы места, если бы щели на решетке располагались не на равных друг от друга расстояниях, а хаотически. В этом случае иитер( зереиционный член обратился бы в нуль и иитенсивность была бы прямо пропорциональна числу щелей, [c.146]

Это неравенство показывает, что чем меньше апертура интерференции, тем больше допустимые размеры источника. Такое количественное соотношение находится в полном согласии с результатами описанных ранее опытов (отражение света от тонкой слюдяной пластинки, зеркало Ллойда), в которых уда-юсь наблюдать четкую интерференционную картину при больших размерах источника света. Как уже указывалось, апертура интерференции в этих опытах была очень мала. Становится также понятной роль дополнительной щели в опыте Юнга. Ведь произведение 2dtgo), определенное неравенством (5.31), связано с угловыми размерами источника света, ограничение которых и позволило Юнгу наблюдать интерференцию света от двух щелей (см. 6.5). [c.201]

Этот угол 2ф мы назовем апертурой перекрывающихся пучков. Максимальное значение угла 2ф соответствует условию iSjQi и II Saiia". при этом экран расположен в бесконечности. Обычно угол 2ф несколько меньше, ибо экран располагается на конечном расстоянии D, хотя и большом по сравнению с S S - Величина апертуры 2ф определяет собой угловые размеры поля интерференции, средняя освещенность которого зависит от яркости и угловых размеров изображений источника Sj, S . Полный поток, проходящий через поле интерференции, пропорционален площади этого поля и, следовательно, углу 2ф. В интерференционном поле благодаря интерференции происходит перераспределение освещенности — образуются интерференционные полосы. [c.72]

Для объяснения описанного, очень эффектного эксперимента можно рассуждать следующим образом. На первом этапе голографирования фотопластинка воспринимает более или менее сложное поле, фазовые свойства которого зависят от геометрических особенностей объекта и опорной волны, поскольку использованное лазерное излучение пространственно когерентно. Каково бы ни было это поле, его можно представить в виде набора плоских волн (теорема Фурье). Каждая нз них в результате интерференции с опорной волной создает периодическую систему интерференционных полос с характерными для нее ориентацией и периодом. Каждая элементарная интерференционная картина приводит к образованию на голограмме некоторой дифракционной решетки. В соответствии с изложенным в 58 каждая из этих решеток на втором этапе голографирования восстановит исходную плоскую волну. Более детальный анализ показывает, что восстановленные элементарные волны находятся в таких же амплитудных и фазовых отношениях, как и набор исходных плоских волн. Поэтому совокупность восстановленных элементарных плоских волн воссоздаст согласно теореме Фурье полное рассеянное объектами поле, которое мы и наблюдаем визуально или регистрируем фотографически. [c.244]

Распространение указанных выводов на самосветящиеся объекты (отсутствие когерентности) особенно важно потому, что и при осве-пщнном объекте далеко не всегда имеет место полная когерентность. Точки освещенного объекта посылают вполне когерентный свет только в том случае, если угловые размеры источника настолько малы, что угол, под которым он виден из места расположения предмета, мал по сравнению с Я/с(, где X — длина световой волны, а — расстояние между освещаемыми точками объекта. Действительно, в этом случае волны, доходящие от разных точек источника до освещаемых точек, имеют различие в фазах, малое по сравнению с 2я (см. упражнение 129), так что интерференция волн, рассеиваемых нашими точками, даст практически один и тот же эффект, от какой бы точки источника ни пришла освещающая волна (когерентность). Наоборот, когда угловые размеры источника велики по сравнению с Х1с1, то свет, приходящий к освещаемым точкам от разных точек источника, будет иметь всевозможные разности фаз от нуля до 2я, и, следовательно, рассеянные нашими точками волны могут давать самые разнообразные интерференционные картины (некогерентность). При промежуточных размерах источника когерентность будет осуществляться в большей или меньшей мере. В реальных условиях освещение объекта в микроскопе производится широкими пучками лучей, и полная когерентность, как правило, не имеет места. [c.355]

Полное решение задачи о распространении волны в кристаллической решетке можно получить, как указывалось в 135, путем учета интерференции вторичных волн, посылаемых центрами, составляющими решетку. Но вместо решения этой задачи проще ограничиться формальным приемом максвелловой теории, разрешая уравнения Максвелла с учетом тех особенностей для диэлектрической проницаемости е и, следовательно, показателя преломления (п = е) среды, которые накладываются ее кристаллической структурой. Вследствие анизотропии диэлектрической проницаемости связь между векторами электрической напряженности Е и электрической индукции D оказывается более сложной, че.м для изотропных сред. [c.498]

В целях предохранения диффузной поверхности подложки от попадания травящего раствора (иначе нарушится принцип интерференции сходственных точек, что приводит к ухудшению или полному исчезновению интерференционной картины) используют специальные покрытия, например парафин, или же устройство, позоляющее плавно опускать образцы, находящиеся в горизонтальном положении, до соприкосновения с поверхностью травящего раствора. [c.117]

Опыт Майкельсона не обнаружил присутствия эфирного ветра, дующего со скоростью, большей 5—7 км/с (такова была точность его методики). Выполнив ряд усовершенствований, Иллингворт в 1927 г. не обнаруживает эфирного ветра, дующего со скоростью 1 км/с. Не обнаруживают эфира французские исследователи Пикар и Стаэль, поднимая интерферометр Майкельсона в атмосферу на воздушном шаре. В опытах Эссена с интерференцией стоячих электромагнитных волн предполагаемая скорость ветра снижается до 0,24 км/с, но эфир по-прежнему не обнаруживает себя. Чемпни и его сотрудники показывают (1963), что нет эфирного ветра, дующего со скоростью, большей 5 м/с. В 1964 г. в экспериментах с лазерами Ч. Таунс получает, что возможная скорость эфирного ветра менее 1 м/с. За период с 1881 г. до нашего времени предел возможной скорости эфирного ветра был уменьшен почти в 5000 раз Только теперь можно с полным основанием утверждать то, что эфира нет. [c.129]

Коэффициенты интерференции. При расчете аэродинамических характеристик летательных аппаратов, представляющих собой комбинации из нескольких элементов, в частности корпуса и несущих (стабилизирующих) поверхностей, необходимо учитывать эффект взаимного влияния на характер обтекания этих элементов. В результате этого взаимного влияния (или так называемой интерференции), сумма аэродинамических сил (моментов) взятых отдельно (изолированных) крыла и корпуса или оперения и корпуса не равна полной силе (моменту) комбинации, состоящей из соответствующих элементов и представляющих собой единое целое. Таким образом, отдельно взятые элементы — корпус, крыло, оперение, — будучи соединенными в единую конструкцию летательного аппарата, каюбы теряют свои индивидуальные аэродинамические характеристики и приобретают вследствие интерференции новые. Например, нормальная сила оперения в виде пары плоских консолей, расположенных на тонком корпусе, обтекаемом под малым углом атаки, определяется в виде суммы [c.132]

Представления, составленные нами в результате наблюдений над макроскопическими явлениями, не применимы к явлениям внутриатомным, по самой своей природе не обладающим наглядностью механических моделей. Тем не менее представления об электронных орбитах внутри атома можно сохранить, правда, лишь в грубом приближении. В ряде случаев они приводят даже к довольно верным результатам, которые затем для полного согласования с опытом требуют незначительных поправок. Аналогией здесь является взаимоотношение теорий света Френеля и Максвелла. Электромагнитная теория Максвелла показывает, что свет не представляет собою упругих колебаний в эфире, как это полагала теория Френеля, однако при рассмотрении простейших случаев интерференции и дифракции простая упругостная теория Френеля может быть сохранена, как известное приближение, правильное в некоторой ограниченной области. [c.59]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Аналогия (2) с суперпозицией волн может быть рас-. простралена далее. Между преломлённой и отражённой волнами существует разность фаз, определяемая условиями на границе двух сред. Она является наблюдав- мой величиной и может 6i.iTb измерена, если посредством к,-л. устройства осуществить интерференцию этих волн (или их интерференцию с падающей нолногг). Для того чтобы при корпускулярном описании сохранились фазовые соотношения между соответствующими волнами, необходимо в качестве коэф. i, j в соотношении (2) использовать комплексные числа и считать, что физ. смысл имеет разность фаз этпх комплексных чисел. Т. о., для полного описания волнового явления ца корпускулярном языке необходимо приписать физ. смысл не только вероятностям i , но и самим [c.277]

S и (З)-симметрии выражается в терминах амплитуды эл.-магн. распада т]-мезопа, т -кп + л 7, поскольку слабый адронный ток и эл.-магн. ток адронов принадлежат одному октету. Формфактор /4 определяет (посредством интерференции с /i a) Я-нсчетные эффекты и может быть измерен ва опыте, несмотря на то, что вклад его в полную вероятность распада пренебрежимо мал. [c.386]

В К. с. к. р. регистрируют рассеянный сигнал в специально выбранном спектральном диапазоне, свободном от засветок возбуждающего излучения и паразитных некогерентных эффектов типа люминесценции (обычно используется антистоксова спектральная область). Высокая коллимировапность пучка когерентно рассеянного излучения позволяет эффективно выделять полезный сигнал на фоне некогерентных засветок и помех при использовании в качестве источников зондирующего излучения узкополосных стабилизироваи-ных лазеров достигается высокое спектральное разрешение полос КР, определяемое свёрткой спектров источников. Благодаря интерференц. характеру формы спектральной линии с помощью К. с. к. р. удаётся наблюдать интерференцию нелинейных резонансов разной природы (в частности, электронных и колебат. резонансов в молекулярных средах). Исключительно высокая разрешающая способность отд. модификаций К. с. к. р. путём подбора условий интерференции даёт возможность выявлять скрытую внутр. структуру неоднородно уширенных полос рассеяния, образованных наложившимися друг па друга линиями разной симметрии. Многомерность спектров К. с. к. р. обеспечивает значительно более полное, чем в спектроскопия спонтанного КР, изучение оптич. резонансов вещества. В К. с. к. р. разработаны методы получения полных комбинац. снектров за время от 10 с до 10 с. [c.391]

Квантовые шумы могут существенно исказить результаты интерференц. опыта, если полное число фо-тонав, зарегистрированных в максимуме интерференц, картины, невелико. Т. к. при осуществлении интерференц. опыта можно собрать излучение с площади, имеющей порядок величины го, и проводить измерения в течение вре.мени т,,, то при этом будут использованы все фотоны из объё.ма = т. е. из объёма когерентности. Еслп ср. число N фотонов в объеме К., называемое параметром вырождения, велико, то квантовые флуктуации числа зарегистрированных фотонов относительно невелики и не оказывают существ, влияния на результат измерений. Если же N невелико, то эти флуктуации будут препятствовать измерениям. [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...