Простой конец

Лопаточки и шпатели из стеклянных палочек. Делать их весьма просто. Конец палочки разогревают и стекло на конце несколько осаживают, а затем сдавливают щипцами до образования плоскости. Этим приемом можно получить большую плоскую стеклянную поверхность. Так же получаются стеклянные полоски, которые идут на изготовление пропеллерных и винтовых мешалок. [c.118]

Г.З. Лемма. Если к — гомеоморфизм пары II, 811) в себя, сохраняющий ориентацию, и такой, что его ограничении на ди — тождественное отображение, то Н переводит любой простой конец пары и, ди) в себя. [c.298]

На рис. 159 показаны варианты построения поджатых опорных витков пружин. Изображен один (правый) конец пружины, изображение другого получается простым поворотом в плоскости чертежа данного изображения на 180. Приведены следующие параметры (только для наглядного сравнения) 5 — толщина конца опорного витка X — зазор между концом опорного витка и соседним рабочим витком Ф — опорная поверхность (соответствует углу зашлифовки, см. а и б) Нз— длина пружины при максимальной нагрузке (до плотного соприкосновения витков). Вариант б от варианта а отличается наименьшим [c.216]

Шпилька представляет собой цилиндрический стержень, концы которого имеют резьбу. Наибольшее распространение получили шпильки, изготавливаемые по ГОСТ 22032-76 (рис. 305, а). Резьбовой конец шпильки /, называется ввинчиваемым или посадочным резьбовым концом. Он предназначен для завинчивания в резьбовое отверстие одной из соединяемых деталей (рис. 305,6). Длина /, ввинчиваемого резьбового конца определяется материалом детали, в которую он должен ввинчиваться, и может выполняться разной величины /, = d-аля стальных, бронзовых и латунных деталей /j = = l,6 /-для чугунных деталей, 1 = 2,5г/-для деталей из легких сплавов ( /-наружный диаметр резьбы). Резьбовой конец шпильки Iq называется просто резьбовым концом и предназначен для навинчивания на него гайки при соединении скрепляемых деталей. Под длиной шпильки / понимается длина стержня без ввинчиваемого резьбового конца. Длина резьбового (гаечного) конца Iq может иметь различные значения, определяемые диаметром резьбы d и высотой гайки. Шпильки изготавливаются на концах с одинаковыми диаметрами резьбы и гладкой части стержня посредине (рис. 305) нормальной и повышенной точности. [c.162]

Момент импульса мяча на привязи. Цель игры в мяч на привязи состоит в том, чтобы достаточно сильными и точными ударами по мячу заставить веревку, к которой привязан мяч, а другой конец укреплен на конце вертикального шеста, намотаться на этот шест в одном направлении второй игрок может таким же способом намотать веревку в другом направлении. Эта игра очень оживленная, и динамика движения мяча достаточно сложна. Будем рассматривать более простой случай движения, при котором мяч движется в горизонтальной плоскости по спирали уменьшающегося радиуса и веревка наматывается на шест после одного удара, придающего мячу начальную скорость Vo- Длина веревки I и радиус шеста а < I <рис. 6.27). [c.203]

Математический маятник состоит из материальной точки массой М, расположенной на нижнем конце невесомого стержня длиной L, свободно вращающегося вокруг оси, проходящей через его верхний конец (рис. 7.1). Наша задача заключается в том, чтобы найти частоту собственных колебаний маятника. Самый простой путь решения этой задачи — суметь написать в соответствующем виде второй закон динамики F = Afa. Это может быть сделано так же, как и в задаче 7.6. Однако очень поучительно попытаться решить эту задачу, исходя из закона сохранения энергии. Чтобы получить уравнения (18)—(22), можно также исходить и из сохранения момента импульса. Отклонения маятника будем измерять углом 0, который стержень об- разует с вертикалью. [c.207]

Решение. Чтобы лучше понять физическую сущность задачи, рекомендуем проделать следующий простейший опыт. Положите на край стола негибкую линейку, так чтобы она одним концом свешивалась примерно на половину. Затем, придерживая пальцем конец, лежащий на столе, нажмите на свешивающийся [c.41]

Это — просто линии тока в плоскости х, t (ср. конец 82) ). Подчеркнем, что для существования характеристик здесь отнюдь не требуется, чтобы движение газа было сверхзвуковым. Выражаемая характеристиками направленность распространения возмущений соответствует здесь просто причинной связи движения в последующие моменты времени с предыдущим движением. [c.543]

Фокусные расстояния сферической поверхности различны по знаку и не равны между собой по абсолютной величине (см. рис. 12.11), ибо 1=5 2- Рассматриваемый случай легко осуществить на опыте, взяв широкую стеклянную трубку и заклеив один ее конец часовым стеклом, имеющим сферическую форму. Если налить в трубку воду или, еще лучше, бензол, показатель преломления которого практически совпадает с показателем преломления часового стекла, то получим сферическую границу раздела между воздухом п = 1,00) и бензолом ( 2 = 1,49). На этом простом аппарате легко убедиться, в согласии с (72.1) и (72.2), что [c.283]

Для частного случая, когда векторы скоростей центров тяжести тел до удара лежат в одной плоскости, можно привести простое графическое построение скоростей после удара, предложенное Максвеллом в 1860 г. По заданным 1 и Vi построим вектор с, для чего соединяем концы векторов Ui и V[ на диаграмме (рис. 280) и на полученном отрезке откладываем, согласно (70), точку, делящую отрезок обратно пропорционально массам тел. Далее, из конца вектора U опускаем перпендикуляр на касательную t в точке соприкасания тел и, продолжив его, отложи.м отрезок, который относился бы к длине перпендикуляра, как k конец отрезка определит конец вектора v-,, проведенного из общего полюса скоростей О. Проведя затем через концы векторов V2 и с прямую до пересечения с перпендикуляром, опущенным из конца вектора Uj на ту же ось t, получаем в точке пересечения конец вектора Ыд, начало которого также находится в полюсе диаграммы. [c.142]

Рассмотрим связь между деформациями и силами в простейшем случае однородного растяжения (рис. 258). К концу однородного стержня с сечением S приложена постепенно возрастающая сила F, у//////// / действующая равномерно на все сечение стерж-ня другой конец стержня закреплен. Под действием силы F конец стержня начнет двигаться — стержень будет растягиваться. Когда прекратится возрастание силы F, установится статическая деформация, которой будут соответствовать определенные силы, действующие со стороны одной части стержня на другую. [c.468]

Приведенные выше соображения относятся к тому простому случаю, когда внешнюю силу, действующую на конец стержня, можно считать заданной, т. е. считать, что она не зависит от характера движения конца стержня. Но это предположение справедливо только при определенных условиях. Чтобы выяснить, каковы должны быть эти условия, рассмотрим механизм, который на конец стержня может действо- [c.688]

Так же просто поддается рассмотрению другой предельный случай, когда жесткость связи С очень велика по сравнению с жесткостью стержня. Тогда конец стержня В должен двигаться так же, как и конец рычага А (деформацией очень жесткой связи можно пренебречь). Следовательно, в этом случае можно считать заданным движение конца стержня В, как мы это делали в 154. Конечно, это допущение справедливо лишь при условии, что не только связь С достаточно жесткая, но и что весь механизм достаточно жесткий, так что характер движения конца рычага А не изменяется под влиянием того, что конец рычага А жестко связан с концом стержня В. [c.689]

Простейшим насадком для отбора полного давления является круглая трубка, ось которой совпадает с направлением потока, а открытый конец направлен против потока. Другой конец трубки соединяется с манометром. Измерительное устройство такого типа обычно называют насадком Пито (рис. 10.1). [c.195]

Простейшим дозирующим устройством постоянной дозы является дозатор системы В. В. Хованского. Он состоит из поплавка и прикрепленного к нему (к трубке под поплавком) гибкого шланга. Трубка под поплавком снабжена съемной диафрагмой, которая находится постоянно на одном и том же расстоянии от уровня раствора в бачке, т. е. напор у нее постоянен, поэтому количество вытекающего через шланг раствора при неизменной диафрагме будет тоже постоянно. Изменяя диаметр диафрагмы, можно изменять количество вытекающего раствора, чтобы шланг не работал как сифон, что могло бы нарушить постоянство дозы, к нему под поплавком присоединена воздушная трубка, конец которой находится выше уровня раствора в бачке. [c.224]

Мы не будем здесь рассматривать в деталях вопрос о модели трансляционного упрочнения с кусочно линейной поверхностью нагружения. Простая схема, приведенная на рис. 16.8.2, иллюстрирует эту разницу. Двигаясь в октаэдрической плоскости по радиальному пути нагружения при изотропном упрочнении, мы будем все время находиться на одной и той же стороне расширяющегося шестиугольника, представляющего собою след пересечения октаэдрической плоскости с расширяющейся призматической поверхностью нагружения. При кинематическом упрочнении шестиугольник сначала будет двигаться вправо по нормали к той стороне, на которой находится конец вектора нагружения. В момент, когда шестиугольник займет положение, показанное штриховой линией, конец вектора нагружения окажется в вершине, которая будет следовать по прямолинейному пути нагружения, увлекая за собою перемещающийся параллельно шестиугольник. Радиус-вектор s центра шестиугольника изображает в некотором масштабе пластическую деформацию, вызванную напряжением а при заданном радиальном пути нагружения. Конечно, это относится к случаю линейного упрочнения. [c.557]

Линии других частиц мы будем объяснять по мере их появления. Для определенности около линии часто ставится символ частицы. Только что нарисованные линии являются простейшими диаграммами Фейнмана. Каждая из этих линий описывает свободное движение соответствующей частицы. Свободный левый конец линии означает, что частица существует в начальном состоянии, а свободный правый конец означает, что частица существует в конечном состоянии. То, что на линии нет никаких дополнительных построений (узлов), показывает, что частица все время остается свободной. [c.318]

В лабораторных условиях можно создать установку, интерпретирующую уравнение баланса удельной энергии. Пусть смонтирован трубопровод переменного диаметра в ряде сечений на участках трубы различного диаметра установим вертикально парные прозрачные трубки (рис. 93) нижний открытый конец одной из этих трубок пусть будет отогнут навстречу течению и совмещен с осью трубы (эту трубку называют скоростной), нижний конец другой трубки просто погружен в поток до оси трубы (эту трубку называют пьезометрической) верхние концы обеих трубок открыты в атмосферу. [c.169]

На рис. ПО приведена схема кривошипно-ползунного механизма в двух вариантах, а именно, с двумя различными длинами шатунов 2. При решении задачи проектирования механизма по заданному ходу поршня в первую очередь следует определить длину кривошипа. Рис. ПО показывает, что одно крайнее положение (мертвое положение) механизма получается тогда, когда стороны 1 и 2 сливаются в одну прямую так, что конец кривошипа располагается слева от оси вращения на горизонтальном диаметре левое мертвое положение). При втором крайнем положении конец кривошипа помещается на горизонтальном диаметре справа правое мертвое положение). Из сказанного вытекает, что длина кривошипа связана с ходом ползуна следующим простым соотношением . [c.162]

Вода, охлаждающая направляющие, уносит 3—5% мощности, подводимой к индуктору. Части поверхности заготовки, прилегающие к направляющим, отстают в нагреве. Во время передачи заготовок от индуктора к ковочному агрегату температура поверхности в значительной степени выравнивается. При нагреве простых конструкционных сталей оставшаяся неравномерность температуры не сказывается на качестве поковок. При нагреве некоторых легированных сталей водоохлаждаемые направляющие не могут быть использованы. Для уменьшения отсоса тепла и повышения износоустойчивости на поверхности трубчатых направляющих в зоне скольжения заготовок наваривают полосы из стеллита высотой 2 3 мм и шириной 3—4 мм. Неохлаждаемые направляющие не отсасывают тепла от заготовок, но они изнашиваются довольна быстро (при тяжелых заготовках). Иногда их приходится сменять через 1—2 недели. Эти направляющие изготавливаются из металлической полосы в виде желоба, который свободно ложится на футеровку индуктора. Один конец полосы отгибается вниз, чтобы при проталкивании заготовок желоб не смещался. К индуктору желоб не крепится, поэтому его просто сменить. [c.239]

Если нагревается меньше половины длины заготовки, то ее конец, оставшийся холодным, может быть надежно закреплен в каком-либо транспортном устройстве, как это схематически показано на рис. 17-2, или просто положен на стол, установленный перед индуктором. Нагреваемый конец вводится в индуктор консольно. Если холодный конец имеет небольшую длину, приходится предусматривать в индукторе опоры для нагреваемого конца. При на- [c.251]

Наиболее просто осуществляются переменные напряжения симметричного цикла при изгибе вращающегося образца. Такие условия достигаются, когда круглый образец жестко закрепляют в захват (рис. 21, а) и приводят во вращательное движение с заданной скоростью. При этом на свободный конец образца посредством шарикового подшипника подвешивают постоянный груз, вызывающий растяжение верхних и сжатие нижних волокон. Вращение образца обусловливает смену этих напряжений. В подобных условиях работают колесные оси. Для того чтобы исключить влияние касательных напряжений, создают чистый изгиб, который возникает при симметричном нагружении двумя силами балки, вращающейся в двух опорных подшипниках (рис. 21, б). [c.39]

Итак, пусть О лежит в плоскости комплексного переменного г = Ху- -1х . Единичная окружность С лежит в плоскости комплексного переменного ча и О — неограниченная компонента дополнения С до всей плоскости т. По теореме Римана существует конформное преобразование 5 области О на область О, такое, что бесконечно удаленная точка переходит в бесконечно удаленную. При этом преобразовании граница Г переходит в окружность С таким образом, что каждой точке окружности С соответствует граничный элемент (простой конец по терминологии Каратео-> дори [57] подробнее о граничных свойствах конформного отображения см. также [58]), и соответствие это взаимно однозначное. [c.198]

Пример отображения комплексного сопряжения, заданного на паре (С, [О, 1]), показывает, что условие сохранения ориентации существенно.) Для доказательства леммы Е.З напомним, что в 17 простой конец определялся фундаментальной цепью Aj трансверсальпых дуг и ассоциированными с ними окрестностями N Al) 3) N A2) 3). .. Если бы соответствующие окрестности h N Aj)) не пересекались с N Aj), то каждое объединение вида N Aj) и к М А )) являлось бы областью, ограниченной жордановой кривой. Гомеоморфизм к должен сохранять ориентацию этой области и обращать при этом ориентацию на ее границе, что невозможно. [c.298]

Параболическая точка 20, 23, 63, 128 Перес-Марко, Р. 158 Полнота 34 Полуплоскость 17 Посткрнтнческий 96, 164, 187, 240 Преобразование Мёбиуса 15 Принцип максимума модуля 13 Притягивающая точка 61, 97-106 Произведение Бляшке 94, 191 Простой конец 209, 298 Пуанкаре, А. 10, 12, 30 [c.319]

Технология изготовления заклепки проста конец прутка круглого или квадратного сечения осаживают под будущую головку заклепки, а пруток вытягивают до нужного диаметра лишнюю часть отрубывают зубилом и скругляют. Если в соединении лишь одна заклепка, ее делают квадратного се- [c.44]

На рис. 159 показаны варианты построения поджатых опорных витков пружин. Изображен один (правый) конец пружины, изображение другого получается простым поворотом в плоскости чертежа данного изображения на 180°. Приведены следующие параметры (только для наглядного сравнения) 5 —толщина конца опорного витка Я—зазор между концом опорного витка и соседним рабочим витком ф — опорная поверхность (соответствует углу защлифовки, см. а и б) Я3 —длина [c.195]

В первой схеме (рис. 16.1, а) зубчатое колесо или муфту перемещают по валу рычагом /, сидящим на одной оси с рукояткой управления. Эта схема наиболее проста. Недостаток ее заключается н том, что при повороте конец рычага описывает дугу радиусом R и камень 2, н аходящийся в пазу зубчатого колеса, смещается с оси. Чтобы уменьшить смещение камня, радиус рычага принимают равным [c.221]

На рис. 226 приведен простейший прибор для создания растягивающих напряжений в образце при коррозионных испытаниях, состоящий из рамки /, в нижнее седло которой и седло захвата 2 вставлены полукону-сы 3, служащие для схватывания образца 4 и центрирования растягивающего усилия. Палец 5 захвата на верхнем конце имеет мелкую метрическую нарезку. На этот конец надеваются калиброванные пружины 6, служащие для создания и измерения усилий, приложенных к образцу. Растягивающее усилие на образце создается завинчиванием ганки 7. сжимающей пружину 6. [c.348]

Следует заметить, что в направлении к краям задней стенки наблюдается небольшое возрастание эффективного коэффициента излучения. В мелких полостях оно значительно более заметно, чем в глубоких. Его появление объясняется просто уменьшением телесного угла, под которым виден элемент из апертуры, при перемещении по направлению к кромке. Присутствие передней стенки с отверстием не только увеличивает коэффициент излучения по всей BHVTpeHHO TH полости, но дает и другой положительный эффект. При вычислении суммарной потери тепла наружу от внутренних стенок полости было найдено, что наибольщая часть теряется от тех частей цилиндрической стенки, которые имеют наибольщий телесный угол со стороны апертуры. Следовательно, в цилиндре, имеющем открытый конец, наибольшее количество тепла теряется от тех частей стенок, которые находятся вблизи открытого конца. Таким образом, наличие передней стенки не только заметно [c.333]

Леонардо да Винчи был одним из первых, кто изобрел простейшее устройство для определения механических свойств железных проволок при растяжении. Метод заключался в следующем один конец проволоки жестко закреплялся на перекладине, а ко второму концу прикреплялось ведерко, в которое засыпалась дробь. Метод квазистатического растяжения проволоки путем увеличения количества дроби позволил установить, что короткие проволоки прочнее длинных. Этот принцип испытания, введенный более 500 лет назад, был положен впоследствии для определения механический свойств металла при квазистатическом нагружении. Современные испытательные машины доведены до совершенства, так как оснащены компьютерами и позволяют не только задавать необходимый режим нагружения, но и рассчитывать прочность на разрыв, пластичность и другие свойства деформируемого образца. Для учета реакции металла на внешнее воздействие, зависящей от способа пршгожения нагрузки, были выделены кроме квазистатических испытаний на разрыв, также испытания на удар (ударная вязкость), циклическое нагружение (усталость), статические нагружение (ползучесть) и другие виды. [c.229]

Далее, рассмотрим обтекание вогнутого угла. В дозвуковом случае такое обтекание сопровождается возникновением отрыва на некотором расстоянии, не доходя до края угла (см. конец 40). При натекании же сверхзвукового потока изменение его направления может осуществиться в отходя]цей от края угла ударной волне (рис. 111). Здесь снова необходимо оговорить, что Фактически такой простой безотрывный режим возможен лишь при не слишком сильной ударной волне. Интенсизность ударной [c.590]

Воспользуемся указанной в 123 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S x) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн коитуром, площадь которого меняется со временем по закону S(ji ) роль скорости звука играет при этом величина ui(M —1) нли при больших М просто l. Подчеркнем, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8/1, что дает возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Мь однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 123), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованных уравнений. [c.658]

Если при решении первых задач определение знаков проек 1Ий сил на оси координат вызывает у Вас некоторые затруднения, то воспользуйтесь следующие простым приемом совместите конец Вашей авторучки с началом вектора, изображая ею сам вектор, и поверните Ваш вектор на кратчайший угол до совпадения его с осью иж параллельной ей линией. Если после совмещения авторучки с осью Вы увидите, что перо ручки, задающее направление вектора, направлено в ту же сторону, что и ось,- то проекция векторз пслоллтельна. D противном случае - отрицательна. [c.54]

Начнем с простейшего случая, когда на тело действуют только упругие силы. Определим, устойчиво ли состояние равновесия, в котором находится точка О на рис. 62, когда правый конец пружины закреплен в таком положении, что обе пружины несколько растянуты. Так как для равновесия силы, с которыми действуют пружины на точку О, должны быть равны, то удлинения пружин в состоянии равновесия связаны соотношением = k x . Отсчитывая смещения х точки О относительно положения равновесия, найдем выражение общей потенциальной энергии двух пружин, как функцию X (при смещении точки О растяжение одной из прун<ин увеличивается, а другой — уменьшается) [c.134]

Заклепочные соединения — наиболее старинная разновидность неразъемных соединений.. Конструктивно заклепочное соединение сравнительно просто (см. рис. 3.1, а) и осуществляется следующим образом. В совмещенные отверстия соединяемых деталей вставляют заклепку 1, которая представляет собой цилп.чдрпче-ский стержень с закладной головкой 2. Зате.м осаживая (расклепывая) выступающий конец заклепки, образуют вторую замыкающую головку 3. Заклепки стандартизованы для диаметров й до 37 м.м, причем каждому 1 соответствует несколько нормальных [c.355]

Осью называют бесконечную прямую, для которой одно из двух направлений вдоль прямой выбрано как основное (положительное). Ввиду особой важности для теории и для решения задач напомним известное из математики определение проекции на ось всякого вектора, в нашем случае - вектора силы. Проекцией вектора Р = АВ на ось I (рис. 7) называют отрезок A Bi оси I, заключенный между двумя плоскостями, перпендикулярными оси I и проходящими через начало (точка А) и через конец (точка В) вектора Р. Точка Ai определяет начало проекции, а точка Bi - конец проекции. Таким образом, проекция силы на ось является геометрической фигурой — прямолинейным отрезком. Следует отличать проекцию от величины проекции. Если в выбранном масштабе сил измерить длину проекции и приписать полученному числу знак (плюс или минус), то полученное алгебраическое число называют величиной проекции. Если направление от начала проекции Ai к концу проекции Bi совпадает с положительным направлением оси, то величину проекции берут со знаком плюс, а в противоположном случае — со знаком минус. В дальнейшем, подразумевая величину, проекции, будем для кратности говорить просто - про-ек1щя. Так как плоскости I и II перпендикулярны оси I, то и прямые AAi и BBi перпендикулярны этой же оси. Поэтому проекцию P, = AiBi вектора силы Р = АЁ можно получить, опустив перпендикуляры из начала и конца вектора на ось I. [c.17]

Прикладная механика является одной из старейших отраслей наук, возникновение и развшие которой обусловлено потребностями практики. Известно, например, что при постройке египетских пирамид применялись простейшие механизмы и механические устройства рычаги, блоки, наклонная плоскость. Однако дальнейшее развитие теории механизмов и машин следует отнести к значительно более поздним временам, когда в результате накопления опыта стали возможными некоторые обобщения и частично выкристаллизовались методы этой науки. В этом смысле датой рождения науки о машинах и механизмах можно считать конец XVIII в. Задачи теории механизмов и машин рассматривались ранее в курсах прикладной механики, выделившейся из состава теоретической механики более 180 лет тому назад. Теория механизмов и машин оформилась как самостоятельная ветвь науки в XX в. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...