Концы холодные

Для большей точности измерения концы холодного спая помещаются в термостат (на рис. 89 не показано). [c.114]

Рис. 12-11. Прибор для измерения температуры точки росы. а — схема включения 6 — измерительный колпачок I — колпачок для измерения точки росы 2 — термоэлемент 3 — электроды 4 — сеть 5 — микроамперметр 5 —прибор, показывающий температуру наружной поверхности 7 — свободные концы (холодный спай) S — термоэлемент 9 —стекло

Если давление в конце холодного отсека выбрать ниже, чем рь то значения е для ступеней подогрева, снабжаемых паром, выходящим из этого отсека, будут ниже, чем при использовании пара из главной турбины при том же давлении график теплофикационной выработки для турбины с отсеком на участке подогрева от Ib.k до г в пойдет ниже кривой для аналогичной установки, но без регенеративного отсека. Выводы, полученные при Рис. 6.11. К примеру определе- Рассмотрении варианта схе-ния максимального давления МЫ с ХОЛОДНЫМ отсеком (или Pi в выхлопе холодного отсека, отдельной регенеративной [c.184]

При горячих механических испытаниях спай термопары должен находиться в непосредственной близости к испытуемому образцу. Это достигается различными способами. Иногда к головкам удлинительных штанг приваривают специальные гнезда для кварцевой трубки, внутри которой может передвигаться вдоль образца спай термопары. В других случаях по высоте печи делают отверстия диаметром 3—4 мм, через которые вводят термопары до соприкосновения их горячего спая с поверхностью образца (см. рис. 4 и 34). Чаще всего горячий спай термопары при помощи нихромовой, никелевой или фехралевой проволочки и асбеста прикрепляют непосредственно к поверхности образца, а концы холодного спая выпускают наружу через нижнее или верхнее отверстия печи. [c.28]

К а о о. н к сз ас о о Т. 3. д с. термопар, мВ, при температуре, О С, холодных концов (холодного спая) к а <0 ГО О.С о о Н в- Т. э. д. с. термопар, мВ, при температуре, 0° С, холодных концов (холодного спая) [c.92]

Температура горячего спая, °С т. э д. с. термопар, мв, при температуре холодных концов (холодного спая) 0 С [c.18]

Пример I. Определить давление в конце холодной высадки для головки цилиндрической формы без заусенцев при диаметре головки Ва = 20 мм, высотой Н = 8 мм, диаметре стержня после высадки о = Ю мм. Сталь 25 при г= 1,1. л= 1,75 и / = 0,15. [c.24]

Два конца термоэлектрода свариваются, образуя горячий спай, а к двум свободным концам (холодные спаи) подсоединяют компенсационные провода, связывающие термопару с милливольтметром, терморегулятором и т. п. [c.155]

Автоматическая компенсация температуры свободных концов (холодных спаев) термопар обеспечивается коробкой типа КТ-54 группы ХА. Схема коробки и принцип ее работы следующие. Одно из четырех сопротивлений, образующих мостовую схему коробки, выполнено из никеля — материала, обладающего высоким температурным коэффициентом электрического сопротивления три остальные сопротивления выполнены из манганина — материала с нулевым коэффициентом. Мост питается постоянным током от внешнего источника (напряжение 4 в). Величины сопротивления подобраны так, что при температуре коробки 20° мост находится в равновесии. При изменении температуры коробки величина сопротивления, изготовленного из никелевой проволоки, изменяется остальные сопротивления сохраняют свои величины неизменными. Мост выходит из равновесия, на выходе моста (на диагонали) появляется напряжение небаланса, равное по величине и знаку изменению термоэлектродвижущей силы термопары, обусловленному отклонением температуры свободных концов термопары от стандартной температуры градуировки 20°. Напряжение небаланса моста алгебраически складывается ст. э.д.с.термопары,автоматически компенсируя погрешности вызванные изменением температуры свободных концов термопары. [c.98]

Для большей точности измерения концы холодного слоя помещаются в термостат (иа рис. 69 не показано). [c.74]

Т. 9. д. с. термопар в мв при температуре 0°С холодных концов (холодного спая) [c.22]

Рис. 5.10. Зависимость температуры рабочего тела Трт и температуры насадки Гд по длине регенератора при циклическом режиме работы для момента изменения направления горячего потока рабочего тела на холодный с соответствующими температурами на входе в регенератор, равными Р и Q . а — в конце горячего дутья Ь — в конце горячего и в начале холодного дутья с и — в конце холодного дутья — — рабочее тело - — насадка. Точки А, С, X, У

Одним из оригинальных устройств, использующих в качестве промежуточного теплоносителя пар и его конденсат, является герметичная труба, заполненная частично жидкостью, а частично паром (рис. 13.5). Такое устройство, называемое тепловой трубой, способно передавать большие тепловые мощности (в 1000 раз больше, чем медный стержень тех же размеров). На горячем конце тепловой трубы за счет подвода теплоты испаряется жидкость, а на холодном — конденсируется пар, отдавая выделившуюся теплоту. Конденсат возвращается в зону испарения либо самотеком, если холодный конец можно разместить выше горячего, либо за счет использования специальных фитилей, по которым жидкость движется под дей- [c.105]

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

В реверсивных теплообменниках и регенераторах теплый конец всегда расположен внизу, с тем чтобы сконденсированная вода стекала, не приводя к образованию ледяной пробки на более холодном конце. [c.92]

Ниже будут рассмотрены следствия, возникающие при снятии этих ограничений. Пусть на расстоянии I от холодного конца трубы а температуры ядра прямого и обратного потоков в установившемся режиме [c.103]

Из (43.11) вытекает, что при данных и Г на холодном конце теплообменника заданное значение(7 j — Tj) на теплом конце будет получено лишь в том случае, если величина [c.105]

Рассмотрим стержень из полупроводника (для определенности примесный р-типа), в котором существует градиент температуры, так что температура правого конца больше, чем левого (рис. 47). Чем выше температура, тем больше концентрация дырок и тем больше их энергия, поэтому на горячем конце образца и концентрация и окорость дырок выше, чем на холодном. Это ведет к тому, что дырки начинают диффундировать в сторону. холодного конца в большем числе, чем в обратном направлении. [c.139]

Найдем скорость изменения энтропии в процессе передачи теплоты через стержень от нагретого конца к холодному в стационарном [c.236]

Здесь и Ti — температуры горячего н холодного концов стержня, причем [c.237]

Гибка труб (предварительно нагретых до необходимой температуры) производится на плитах (устройство которых бывает различно). Плиты для гибки труб Dy до 400 мм имеют массивное бетонное основание, способное воспринять значительные усилия, возникающие при гибке. Основание заглублено в грунт до 1,3 м. В плите забетонированы стальные трубы диаметром 219x10 мм трубы внутри заливаются бетоном. Правильность прогиба по заданному радиусу достигается применением сменных шаблонов, укрепляемых на плите. Плита устанавливается на горизонтальную строго отнивелированную площадку на высоту пода печи. Труба подается на плиту горячим концом, холодный конец служит рычагом для гибки труб. [c.187]

Электродвижуш ая сила, развиваемая термопарой, зависит как от температуры рабочего конца (горячего спая), так п от температуры свободного конца (холодного спая). [c.177]

Вследствие вращения и наклонного положения корпуса печи, загруженный в нее материал движется от верхнего конца (холодного) к нижнему (горячему). Со стороны головки 9 в печь подается топливо, продукты сгорания которого движутся навстречу движущемуся материалу. Для улучшения передачи тепла от газов к материалу и их первичного обеспыливания газов в холодной части печи устанавливается ковриковый фильтр-подогреватель 10, цепная завеса и металлические теплообменники 12. [c.467]

Компжсация температуры свободных концов 8.11 Конвекция 1.19 Конвекция вьшужденная 1.21 Конвекция свободная 1.20 Конденсация 1.67 Конец рабочий 8.3 Контакт тепловой 4,4 Контраст пороговый 11.26 Контраст яркости 11.27 Конус Зегфа 9.9п Концы свободные 8,4 Концы холодные 8.4п Коэффициент видимого расширения 5.52 Коэффициент излучения 10.9 Коэффициент излучения интегральный 10,11 Коэффициент излучения направлений 10,12 Коэффици етт излучения нормальный 10.13 Коэффициент излучения полусферический 10.14 Коэффициент излучения спектральный 10,10 Коэффициент излучшия эффективный 10.15 Коэффициент темп )атур-ный термометра сопротивления 7,13 Коэффициент температуропроводности 1.28п Коэффициент теплопроводности 1.27п Кривая парообразования 2,36 Кривая плавления 2.35 Кривая сублимации 2.37 Кривая фазового равнове- [c.66]

Температура конца холодной обработки давлением хро,ма и его опЛавов ограничивается температурой 1пе.рехода хрома из хрупкого С0СТ0Я1НИЯ в пластичное интервал температур перехода в настоящее. время считается равным от 40 до 390° и зависит от со,держания (Примесей, легирующих элементо,в, а также других факторов. У иодидного хрома, имеющего минимальное количество примесей, температура перехода равна от—20 до 0°. Почти все легирующие элементы повышают температуру перехода хрома из хрупкого Б вязкое состояние. Наиболее резко повышают температуру перехода элемента алюминий, медь, никель, кобальт и марганец. В отдельных работах отмечается, что рекристаллизованный хром после малой деформации при 100° и более низкой температуре становится пластичным и при комнатной температуре [95]. Далее указывается, что чем больше твердость или механическое упрочнение, тем выше температура перехода [93]. Таким образом, температура конца холодной деформации зависит от условий деформации и состояния металла. [c.304]

Полное да1вление, развиваемое в конце холодной высадки под влиянием сжимающих усилий между пуансоном и матрицей или пуансонами, зависит от качеств высаживаемого металла, степени деформации, конфигурации высаживаемого объема, трения и ряда других факторов. Определение направления и величины действующих усилий при различных способах обработки металлов давлением имеет весьма большое значение. Обычно направление действующего усилия стремятся совместить с направлением наибольшей деформации, что составляет основную задачу проектирования технологического процесса и выбора наиболее рациональной конструкции инструментов. [c.23]

Величина термо-э. д. с., развиваемая термопарой, зависит от материала электродов, со- тавляющих термопару, от температуры горячего и холодного спая и не зависит от длины термоэлектродоБ. Чтобы показания измерительного прибора были правильны, температура свободных концов (холодного спая) термопар должна быть постоянной и иметь известное значение. При этом условии [c.155]

Будем рассматривать металл как жесткую решетку атомов, между которыми газ свободных электронов может двигаться под действием электрических и магнитных полей и температурных градиентов. При наличии перепада температуры в проводнике электроны диффундируют от горячего конца к холодному, передавая решетке часть своей кинетической энергии. Это — процесс теплоИроводности. Избыток электронов, возникший [c.267]

Вихревой эффект, или эффект Ранка реализуется в процессе течения интенсивно закрученного потока по осесимметричному каналу, на торцевых поверхностях которого устанавливаются ограничительные элементы — лроссель на горячем и диафрагма с центральным отверстием на холодном концах трубы. При определенном сочетании режимных и конструктивных управляющих параметров из отверстия диафрагмы истекает некоторая охлажденная часть исходного закрученного потока, а из дросселя — другая подогретая его часть. При этом на основе закона сохранения вещества можно составить уравнение баланса массы для вихревой трубы классической схемы с одним источником подвода газа через закручивающее сопло [c.38]

В воздухоохладителе КВЖ (рис. 5.38) патрубки холодного потока выполняют роль активных сопл эжекторов, подсасывающих воздух из атмосферы для возможности регулирования и расширения эксплуатационных возможностей. Это позволяет, например, понизить температуру потока охлажденного в КВЖ до температуры, разрешенной из условия обеспечения санитарно-гигиенических норм. Вместе с тем, при сохранении холодопроизводительно-сти возрастает массовый расход потока, охлаждающего объект. Оптимальным является режим с заглушенной на горячем конце вихревой трубой первой ступени (ц,= 1,0) и вихревыми трубами второй ступени, работающими при относительной доле охлажденного потока ц,= 0,7. В воздухоохладителе КВЖ использовались коническо-цилиндрические вихревые трубы 5 мм, /=22rf, [c.279]

Ф и г. 5. Зависимость выходной температуры Г(. газа ла холодном конце вихрево ( трубы Л 2 от величины jj-, равной отношению массы холодного газа к общей массе газа (по Хильшу [8]). [c.12]

Детальный чертеж газовой холодильной машины <1Филипс приведен на фиг. 14. В качестве охлаждающего газа используется водород или гелий. Нижний конец вытеснительного поршня 3, находящийся в контакте с цилиндром, имеет сравнительно высокую температуру (температуру внешней среды) и поэтому в него вмонтированы уплотнительные кольца. Верхняя часть поршня, находящаяся в тепловом контакте с холодным детандерным пространством Ve, теплоизолирована от нижнего конца высоким куполом 17, сделанным из теплоизоляционного материала. [c.21]

Сжатый газ после регенераторов 6 проходит через фильтр и температурный уравнитель 8, который состоит из сосуда, содержащего несколько килограммов активированного угля. Этот фильтр служит не только для задержки примесей, но также и для выравнивания колебаний температуры на холодных концах регенераторов в течение времени между переключениями потоков. Из фильтра 8 сжатый газ под давлением 5,6 атм и с температурой >-115° К входит в турбодетандер 9. Здесь газ расширяется до давления 1,56 атм и охлаждается до температуры 86° К, производя работу, которая поглощается водяным тормозом 20. После этого расширенный газ проходит через конденсатор 10 и возвращается через регенератор в компрессор. Часть газа высокого давления не проходит детандер, а направляется через обратный клапан 11 в конденсатор 10, где и ожижается. Жидкий воздух отводится из конденсатора через вентиль 12 в сборник 13, откуда он может быть слит через кран 14. [c.89]

Согласно схеме, изображенной на фиг. 75, сн<атый газ, выходящий и.ч переключающихся клапанов Fj холодного конца реверсивного теплообменника //под давлением 13 атм и ири температуре 125 К, разделяется в точке о на три потока первый поток, содержащий большую часть газа, направляется в детандер через вентиль Fg, в котором давление газа понижается с 13 до 12,5 атм, второй поток проходит в конденсатор и, наконец, последний поток идет в третий канал С теплообменника II. Этот третий поток, имеющий на выходе из теплообменника II в точке i температуру 200° К и давление [c.92]

Эффективность противоточного теплообменника определяется отношением действительного повышения температуры холодного потока во время его прохода через теплообменник к максимально возможному новышепию, которое происходило бы при нулевом температурном напоре. Очевидно, что температура нагреваемого потока никогда не может превышать температуру входящего теплого потока, даже когда теплоемкость последнего значительно больше. Если же нагреваемых ноток имеет более высокую теплоемкость, то максимальное повышение температуры определяется количеством тепла, liOTopoe теплый ноток может передать при охлаждении от своей первоначальной температуры до начальной температуры холодного потока. Часто вместо эффективности удобнее говорить о прямых потерях, так как они пропорциональны измеряемой разности температур 7 на теплом конце теплообменника. [c.135]

В нотенциометрических методах с двумя термометрами контактное сопротивление между холодным концом образца и экраном не влияет на результаты измерений. Однако желательно, чтобы это сопротивление было по возможности малым, так как в противном случае нельзя достигнуть достаточно низких температур при тепловых потоках, необходимых для измерения. В некоторых прежних работах к образцу прикреплялся лишь один термометр, и теплопроводность определялась по разности Гд. В этом случае наличие контактного сопротивления может исказить получаемые результаты. [c.226]

Обычно детонационная волна возникает как результат местного взрыва в горючей смеси. В области взрыва развиваются весьма высокие давления и от нее устремляется очень сильная ударная волна. При прохождении через холодную горючую смесь эта волна, как указывалось выше, вызывает значительный разогрев газа и может довести его до воспламенения. Именно в этом случае за фронтом ударной волны следует область горения, образующая в совокупности с ударной волной волну детонационную, Так как вблизи центра взрыва скорость распрострашеняя волны и интенсивность ее очень велики, то относительные скорости газа в начале области горения и в конце ее близки между собой и существенно ниже критической скорости [c.222]

Диффузионный иготок, Ц рс1цося положительный заряд из горячего конца образца в холодный, создает между ними [c.139]

После Карно обоснованием второго начала термодинамики занимались Тсмсон и Клаузиус. Томсон сформулировал второе начало термодинамики в виде утверждения о невозможности осуществления теплового двигателя с одним единственным источником теплоты, т. е. такой машины, которая путем охлаждения моря или земли производила бы механическую работу в любом количестве, вплоть до исчерпания теплоты моря и суши и в конце концов всего материального мира. Ему же принадлежит открытие термодинамической шкалы температур. Клаузиус исходил из идей Карно и придал выводам последнего большую общность и строгость с учетом эквивалентности тепла и работы, т. е. окончательно освободил термодинамику от гипотезы о теплороде. Исторической заслугой Клаузиуса является формулировка второго начала термодинамики в виде следующего утверждения теплота сама собой не может переходить от тела холодного телу горячему. Позже он дал более расширенную формулировку второе начало гласит, что все совершающиеся в природе превращения в определенном направлении, которое принято в качестве положительного, могут происходить сами собой, т. е. без ксмпенсации, но в обратном, т. е. отрицательном, направлении они могут происходить только при условии, если одновременно происходят компенсирующие процессы. Далее Клаузиус вывел на основе этого принципа особую функцию состояния — энтропию. С помощью этого нового понятия Клаузиус придал второму началу термодинамики форму закона возрастания энтропии изолированной системы. Этот закон, по мнению Клаузиуса, должен был иметь силу для всей Вселенной, что оказалось неправомерной, а потому и неверной для всей Вселенной экстраполяцией второго начала термодинамики. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...