Зависимость давления (плотности) высоты

Зависимость давления (плотности) от высоты 248 Задача баллистическая 38 [c.488]

Задача 1.3. Найти закон изменения давления р атмосферного воздуха по высоте z, считая зависимость его плотности от давления изотермической. В действительности до высоты 2=11 км температура воздуха падает по линейному закону, т. е. Т—Тй — г, где Р = 6,5 град/км. Определить зависимость p = f z) с учетом действительного изменения температуры воздуха с высотой. [c.11]

Необходимо иметь некоторые условные законы изменения давления, плотности и температуры, которые позволяли бы сравнивать между собой опытные и расчетные данные. В качестве таких условных законов приняты зависимости, полученные в результате статистической обработки многолетних метрологических наблюдений в средних широтах. Атмосфера, в которой температура, давление и плотность изменяются с высотой по этим условным законам, является Международной стандартной атмосферой. [c.33]

Формулы (42,3) и (42.4) носят название барометрических формул. Следует, однако, отметить, что выводы, вытекающие из этих формул относительно изменения с высотой давления, плотности, химического состава (зависимость от т), применимы лишь к газу, находящемуся в [c.209]

Так как действительные давления, плотности и температуры воздуха сильно изменяются в зависимости от высоты, географических координат места на земной поверхности, времени года и погоды, то для расчетов и для сопоставления результатов испытания летате.льных аппаратов необходимо иметь некоторые единые условные законы изменения давления, плотности и температуры, на которые пересчитывались бы для сравнения между собой все опытные и расчетные данные. В качестве таких условных законов приняты зависимости, полученные в результате статистической обработки многолетних метеорологических наблюдений в средних [c.43]

Стрелка 8 делает один оборот на каждые 1000 м высоты, а стрелка 9, которая получает вращение от перебора с передаточным числом 10 1, делает один оборот за 10 000 м. Для получения равномерной шкалы служит пружинный противовес 10, компенсирующий своей упругостью нелинейный закон изменения деформации коробки в зависимости от плотности воздуха. Для перевода стрелок служит кремальера 11, поворачивающая основание 12, на котором смонтирован перебор. Одновременно поворачивается сцепленная с кремальерой шкала 13 барометрического давления. [c.298]

Далее, одним из наиболее важных свойств атмосферы является всегда существующая заметная зависимость давления и плотности от расстояния от поверхности Земли зависит от высоты, как правило, и температура. Вид этой, зависимости в основных чертах сохраняется всегда. Можно ввести понятие стандартной атмосферы и рассматривать р, р и 7 на каждом уровне как величины, близкие к их стандартным значениям р, р, Т данного уровня. Пусть [c.547]

Стеклопластики широко применяют для изготовления резервуаров, емкостей различного назначения, технологических аппаратов, работающих без давления. Однако в зависимости от их высоты и плотности находя- [c.73]

В пространстве, занятом газом, могут изменяться давление, плотность и температура. Поэтому интегрирование дифференциального уравнения равновесия (2.2) возможно только при использовании уравнений состояния p = RQT и поля температур Т=Т Ху у, г). Параметры воздуха и других газов в окружающей среде изменяются не только в зависимости от высоты над уровнем океана, но и от времени года, географической широты и погоды. Между [c.32]

Теоретические понятия и определения аэродинамики, рассмотренные выше, основаны на гипотезе сплошности газовой среды. Однако с увеличением высоты полета в связи с уменьшением плотности воздуха возрастает длина свободного пробега молекул. Предметом аэродинамики разреженной среды и является исследование течений при значительных длинах свободного пробега, соизмеримых, в частности, с толщиной пограничного слоя. Для этого режима течения уже неприменимы газодинамические соотношения сплошной среды и необходимо пользоваться кинетической теорией, исследующей движение газа с помощью молекулярной механики. Важнейшие выводы этой теории и изложенные в настоящей главе методы аэродинамического расчета основаны на дискретной схеме строения газа. В соответствии с этой схемой рассматриваются режимы свободномолекулярного потока и течения со скольжением, соответствующие зависимости для расчета давления, напряжения трения и энергии падающих и отраженных частиц. При формулировке вопросов и [c.710]

Р е ш е и и е. При измерении давления высотой столба жидкости необходимо учитывать изменение ее плотности в зависимости от температуры среды. При отклоне,нии температуры среды (следовательно, жидкости в приборе) от О С следует вводить поправку на показание прибора. Для ртути эти поправки имеют следующие значения [c.6]

Графическая зависимость его основных технических показателей от давления для объемных насосов и от подачи для динамических насосов при постоянных значениях частоты вращения, вязкости и плотности жидкой среды на входе в насос Графическая зависимость его основных технических показателей от кавитационного запаса или вакуумметрической высоты всасывания при постоянных значениях частоты вращения, вязкости и плотности жидкой среды на входе в насос, давления для объемных насосов и подачи для динамических насосов [c.126]

Электропроводность порошкообразного карбида кремния зависит от электропроводности зерен исходного материала, крупности помола, степени сжатия частиц, напряженности электрического поля и температуры. Например, если истинная удельная проводимость материала примерно 150 См/м, то при температуре 20 С, размере зерен 63—75 мкм и давлении на порошок 60 МПа в области слабого поля (до 5 В на сантиметр высоты порошка) удельная проводимость порошка будет примерно 2-10 См/м. При увеличении зерна до 85—105 мкм и при всех прежних условиях удельная проводимость порошка возрастает до значений больших 10- См/м. Как видно из рис. 8-22, значения удельной проводимости отличаются большим разбросом, а вся зависимость плотности тока от напряженности электрического поля имеет нелинейный характер, т. е. электропроводность порошков карбида кремния не подчиняется закону Ома. [c.258]

В качестве манометрических жидкостей чаще всего используют ртуть и дистиллированную воду. При точных измерениях давления необходимо учитывать изменение плотности жидкости от температуры и зависимость g от географической широты, а также изменение с температурой длины шкалы, по которой производится отсчет высоты столба жидкости. Эти поправки составляют в сумме редко более 0,5% измеряемой величины давления. Расчетные формулы для этих поправок даны во многих книгах, например в Л. 2-1]. [c.65]

На современных самолетах широкое применение получили программные системы регулирования, в которых перемещение ступенчатого клина (конуса) осуществляется в зависимости от степени повышения давления компрессора Лк или от приведенной частоты вращения Лпр. Это объясняется тем, что влияние частоты вращения, числа М полета, высоты полета и температуры окружающего воздуха на потребную производительность двигателя наиболее полно учитывается относительной плотностью тока q %B) на входе в компрессор. Но (Хв) в большинстве случаев связана однозначной зависимостью с Лк, а также с Лпр. [c.302]

Ходовая часть грейферного крана (рис. 35) представляет собой раму, установленную на гусеничных тележках, приводимых в движение от двигателя, расположенного на поворотной части крана. Грузоподъемность крана зависит от вылета, изменяющегося путем подъема стрелы. График зависимости грузоподъемности Q от вылета стрелы X и высоты подъема оголовка стрелы Н приведен на рис. 35. Скорость движения гусеничных кранов не превышает 6 км/ч, поэтому транспортирование кранов на большие расстояния проводят на специальных платформах, перемещаемых тягачами. Наличие гусеничного хода уменьшает давление на грунт, что позволяет использовать эти краны для работы на грунтах различной плотности. [c.54]

Нетрудно видеть, что ФПК пропорциональна контурному давлению и обратно пропорциональна модулю Юнга в степени 2 + 1)/ (2х+ ), близкой к единице. Зависимость (4.13) для случая линейной плотности распределения выступов по высоте <р ) = т. е. х = 2 была [c.186]

По уравнению (XI, 18) можно определить зависимость доли задержанных частиц от высоты шихты фильтра для любой скорости фильтрации данной взвеси. Следует, однако, учитывать, что уравнение (XI,18) справедливо только для определенных размеров частиц и зерен загрузки фильтра. Уравнение (XI, 18) получено с учетом ряда существенных ограничений (плотность материала частиц равна плотности воды, расклинивающее давление жидкости не учитывалось), что сужает возможности расчета сил адгезии подобным методом. [c.354]

Для изучения движения летательного аппарата в атмосфере используют таблицы стандартной атмосферы СА-64 (ГОСТ 4401-64), которые определяют средние значения температуры Т, давления р, плотности р, скорости звука а, динамической и кинематической и вязкости, длины свободного пробега Л и ускорения свободного падения g в зависимости от высоты над уровнем моря Н. [c.17]

Пластическая деформация при обработке давлением и при таких операциях, как растяжение, сжатие или изгиб, а также при упрочнении поверхности (дробеструйной обработкой или обкаткой), изменяет плотность и структуру дефектов кристаллической решетки пластичных фаз металлических материалов и поэтому всегда влияет на их усталостную прочность. В макроскопически неоднородно деформированных материалах наряду с влиянием деформационной структуры необходимо также исследовать зависимость усталостной прочности от остаточных макронапряжений. Остаточные напряжения сжатия, как правило, способствуют дополнительному повышению циклической прочности. Изменение в процессе деформации высоты поверхностных микронеровностей влияет на циклическую прочность [13, 45-48]. [c.232]

Равновесие весомого газа. Условия равновесия весомого газа в основном совпадают с условиями равновесия весомой жидкости. Поэтому уравнения, выведенные в предыдущем параграфе, вполне применимы и для газа. Во многих случаях, например, если пространство, занимаемое газом, имеет умеренную высоту, можно считать удельный вес газа постоянным во всем пространстве. Тогда можно пользоваться уравнениями (6) и (7) предыдущего параграфа, т.е. принимать газ за однородную жидкость. Но если пространство, занимаемое газом, имеет большую высоту, исчисляемую километрами, то тогда принимать газ за однородную жидкость уже недопустимо. В этом случае разности давлений на разных высотах столь велики, что вследствие сжимаемости газа плотность его вверху и внизу имеет значения, сильно отличающиеся друг от друга. Большую роль играют также разности температур на разных высотах. Следовательно, теперь все расчеты надо вести, исходя из уравнения (8) для неоднородной жидкости. Зависимость удельного веса 7 от высоты г заранее неизвестна, зависимость же его от давления р может быть найдена на основе определенного допущения о распределении температуры по высоте. Поэтому, прежде чем интегрировать уравнение (8), разделим его на 7 после интегрирования мы получим [c.26]

На фиг. 20 приведен график зависимости уноса кремниевой кислоты паром от давления пара. В опытах ВТИ пробы пара отбирались из точки 1 па высоте 500 мм, из точки 2 на высоте 1000 мм и из точки 4 на высоте 2700 мм, считая от уровня котловой воды. Из этого графика видно, что с ростом давления унос кремниевой кислоты паром увеличивается. Объясняется это тем, что с ростом давления пара увеличиваются его плотность и вязкость, а следовательно, повышается растворимость кремниевой [c.167]

В качестве рабочей жидкости в зависимости от назначения приборов могут служить ртуть, масло, бензин и т. д. Очевидно, одному и тому же давлению соответствуют разные высоты столбов жидкости в зависимости от их плотности р. Чем тяжелее жидкость, тем требуется меньшая длина пьезометра. Если для измерения манометрического давления рм=98,1 кПа высота трубки с [c.30]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Д 1ьление прессования. Потребное давление прессования определяется обычно опытным путём. Для полученного вихревым измельчением железного порошка с насыпным весом 2,1 1см зависимость давления от плотности и размеров прессовок для о д н о ст ороннего прессования приведена па фиг. 6. При двухстороннем прессовании высота прессовки h для онределе-h [c.598]

Наддув двигателя осуществляется от двухскоростного приводного центробежного компрессора. На первой передаче, которая включается на земле или на больших высотах, передаточное отношение составляет 7,14 на второй передаче, включаемой на высоте 3000—4000 м, оно равно 10. Наличие двух ступеней позволяет регулировать давление наддува в зависимости от плотности атмосферного воздуха. Более точная регулировка давления наддува осуществляется специальным автоматом, воздействующим на дроссельную заслонку, располс жениую на входе в компрессор. Переключение передач в компрессоре осуществляется двумя фрикционными муфтами с гидравлическим управлением и планетарным редуктором. [c.285]

Прежде всего исследуем зависимость давления термически равновесной атмосферы от высоты 2. Эта зависимость определяется из условия, состоящего в том, что при теп.ловом равновесии силы уравновешивают друг друга. Рассмотрим цилиндрический объем воздуха, находящийся на высоте от 2 до 2 + 2 и имеющий сечение 8. Силы давления, действующие на верхнюю и нижнюю плоскости, соответственно равны —р z- -d ) 8 ж p z) 8. Сила тяжести, действующая на этот объем воздуха, равна —p(z)Sgdz, где р (г) —плотность воздуха, а —ускорение свободного падения. Из условия равенства нулю полной силы, действующей на объем воздуха (фиг. 15), [c.52]

А. простирается от поверхности земли до границ междупланетного пространства. По мере поднятия вверх вследствие уменьшения массы А. уменьшается производимое ею давление. На высоте 50 км, давление А. составляет 1/, ООО Долю земного. На высоте 500 км давление А. в миллион раз. меньше земного. Несмотря на это плотность среды на этой высоте все же оказывается достаточной для отражения световых лучей. Наблюдения явлений сумерек, возникающих при нахождении солнца ниже горизонта на 16°, когда земная поверхность непосредственно не освещается солнечными лучами, показывают, что рассеянный солнечный свет попадает на землю после отражения в слоях А. на высоте 65 км. Полярные сияния возникают еще на больших высотах (1 ООО кж). На расстоянии, равном двойной длине экватора (ок. 80 ООО км), сила притяжения земного шара равна центробежной силе поэтому эту высоту можно считат . теоретической границей А. Зависимость высоты А. от давления выражается барометрич. (гипсометрической) ф-лой. Девяносто пять процентов всей массы А. находится до высоты 20 км и свыше ее — до высоты 40 км. [c.506]

АЭРОДИНАМЙЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ, измерения скорости, давления, плотности и темп-ры движущегося воздуха (или др. газа), сил, возникающих на поверхности тв. тела, относительно к-рого происходит движение, а также тепловых потоков, поступающих к этой поверхности. Большинство практич. задач, к-рые ставят перед газовой динамикой авиация, ракетная техника, турбостроение, пром. производство и т. д., требуют для своего решения проведения эксперим. исследований. В этих исследованиях на эксперим, установках — аэродинамических трубах и стендах — моделируется рассматриваемое течение (напр., движение самолёта с заданными величинами высоты полёта и скорости) и определяются силовые и тепловые нагрузки на исследуемую модель. Соблюдение условий, диктуемых теорией моделирования, позволяет перенести результаты эксперимента на модели на натурный объект. Важной составной частью эксперимента явл. А. п., результаты к-рых обычно получают в форме зависимостей безразмерных аэродинамических коэффициент,ов или безразмерных коэфф. теплообмена от осн. критериев подобия — Маха числа, Рейнольдса числа и др. В таком виде ими пользуются для определения подъёмной силы и сопротивления самолёта, нагревания поверхности ракеты и косм, корабля и т. п. [c.44]

При прессовании в результате трения между частицами порошка и трения частиц порошка о стенки матрицы происходит изменение давления по высоте прессовки, вследствие чего плотность прессовки получается различной в зависимости от расстояния до торца. Для пслучсиил белее раапсмсрпсй плстпссти паленое значение имеет выбор способа прессования. [c.87]

Изменения объемной пористости и скорости в пристеночном слое по-разному скажутся на среднем коэффициенте теплоотдачи шаров, расположенных около стенки. Для активной зоны в виде цилиндра с плоским подом и v = onst можно принять, что поля полного и статического давления в поперечном сечении будут одинаковыми, и тогда можно считать, что onst для любой струйки, протекающей параллельно оси активной зоны. Приняв, что плотность газа, коэффициент гидродинамического сопротивления, диаметр твэла и высота активной зоны одинаковы для всех коаксиальных струек газа, можно найти зависимость для определения скорости газа в пристеночном слое [c.87]

В табл. 5.2 показаны для различных значений средней плотности теплового потока в твэлах относительный объем твэлов в активной зоне, размеры гомогенных и гетерогенных твэлов (й/ серд=2,6) и относительная потеря давления газа в активной зоне Ар/р. Расчеты были выполнены для всех описанных ранее пяти вариантов активной зоны при изменении объемной плотности теплового потока от 5 до 15 МВт/м в предположении, что в активной зоне по принципу одноразового прохождения применено профилирование тепловыделения по радиусу за счет разного обогащения ядерного топлива в центральной и периферийной зонах. В горячей точке на оси реактора вблизи графитового пода относительное тепловыделение принято равным 0,6 среднего значения, а /Сг 1,5 по всей зоне. В расчете по зависимостям (5.21) и (5.23) выбиралось такое значение dn, чтобы Ксуслн = 10 Кроме того, считалось, что диаметр активной зоны равен ее высоте для всех значений qy. [c.102]

Сборка сальников ответственной арматуры должна производиться с гфед-варительно спрессованными кольцами набивки. Это позволяет достичь более равномерной плотности набивки по высоте сальника и делает операцию сборки более удобной и менее трудоемкой. В целях определения оптимальных значений давления прессования была поставлена серия опытов, позволяющих найти зависимость утечки через сальник от этого параметра. [c.32]

Фиг, 4. Основные зависимости при анодно-механической обработке / — сечение реаа — оптимальная плотность тока v — сечение реза — длительность резки 3 — сечение реза — подача инструмента 4 — скорость инструмента — чистота поверхности 6 — скорость инструмента — глубина закаленного слоя 6 — скорость инструмента —. производительность 7 — удельное давление —съем металла 8 — удельное давление — сила тока 9 — удельное д .вление — напряжение. Обозначения е — электрическое напряжение в в 7" — время резания в мин. Q — съем металла в Г мин d — глубина закаленного слоя в мк Н — высота неровностей в мк а — подача в мм1мин 8 — плотность тока в а см I— сила тока в а р — удельное давление в кГ см v — скорость перемещения в Mj eK [c.645]

Атмосфера М. разреженная, давление у поверхности в зависимости от рельефа изменяется от 0,18 до 1 1сПа. За ср. давление, примерно соответствующее давлению на поверхности ср. уровни (от этого уровня отсчитывают высоту гор и глубину впадин), принято давление в тройной точке на фазовой диаграмме воды (0,61 кИа). Состав атмосферы (%, по объёму) СОз — 95 N2 — 2,7 Аг — 1,6 О2 — 0,15. Содержание водяного пара очень низкое и испытывает заметные суточно-сезонные колебания от менее 1 мкм осаждённой воды в зимнем полушарии до почти 100 мкм осаждённой воды над полярной шапкой летом. Обнаружены отд. районы ловыш. влажности в ср. широтах, а также небольшое кол-во озона, практически не влияющее на ослабление интенсивной солнечной УФ-радиации, проникающей сквозь разреженную атмосферу М. до поверхности. Ср. теми-ра у поверхности близка к эффективной, днём темп-ра поверхности выше, ночью ниже, чем темп-ра атмосферы. Суточно-сезонные вариации темп-ры составляют 100—150 К, мивим. темп-ра на полярных шапках зимой опускается ниже темп-ры конденсации СО2 (148 К при 0,61 кПа). Из-за больших температурных контрастов на поверхности и малой плотности атмосфера М. очень динамична, скорости ветра достигают неск. десятков м/с, а во время пылевых бурь 80—100 м/с. Периоды глобальных пылевых бурь обычно совпадают с противостояниями М. Облака пыли поднимаются да высот 10 км, почти полностью сглаживая температурные контрасты на поверхности. Распределение [c.48]

Скорость звука. Значительная неравномерность распределения влаги по высоте турбинных ступеней большой веерности приводит к необходимости учета изменения распространения скорости звука во влажном нар по сравнению с перегретым. Теоретические и экспериментальные исследования [7.15] показывают, что процесс распространения звука во влажном паре существенно сложнее по сравнению с таким процессом в однофазной среде. Скорость звука во влажном паре зависит от температуры пара и жидкости, давления, времени релаксации обмена междуфазовых процессов, скорости пара и жидкости и т. д. На рис. 7.24 приведены результаты проведенного в МЭИ расчета относительной скорости звука (а = где а и — скорость звука во влажном паре и перегретом паре) в зависимости от степени влажности за решеткой у и безразмерного времени релаксации межфазового обмена импульсом Тд = i/3 dl gPs)/ i ) для интервала температур пара (35—70) °С, где Рг — плотность жидкой фазы dg — среднемассовый диаметр капель — средняя скорость пара в канале р., — коэффициент динамической вязкости пара Ь — хорда лопатки. [c.296]

На рис. 8.5 приведены результаты исследований ХТГЗ [8.6] жалюзийных пакетов на влажном паре при давлении ро = 0,15 и 0,3 МПа и переменной дисперсности влаги на входе в жалюзийный пакет высотой 600 мм и шириной 200 мм. Исследования проводились на экспериментальном стенде с многоступенчатой системой охлаждения пара за счет впрыска воды через форсунки в пар. С ростом плотности пара (кривые 1—о) значение критической скорости пара уменьшается и при давлении ра = 0,3 МПа не превышает 6 м/с. В опытах не было отмечено существенного влияния начальной влажности (г/о менялось в пределах от 5 до 30%) на характер изменения влажности за сепаратором. Как и в опытах на влгжном воздухе, было отмечено, что унос жидкости через жалюзийный пакет существенно зависит от дисперсности влаги. Так, например, изменение модального размера капель от 40 до 300 мкм (в опытах применялись различные форсунки) приводит к рассогласованию зависимости Уг f (со, d) в за-кризисной области (кривые 7—5), а в опытах при ра — 0,15 МПа изменение дисперсности влаги от 35 до 350 мкм вызывает изменение уноса влаги во всем исследуемом диапазоне скоростей пара. [c.315]

При построении треугольника скоростей ступени надо учитывать, что составляющая скорости воздуха в направлении оси компрессора (осевая составляющая) при прохождении воздуха через колесо в общем случае может изменяться. Вследствие увеличения давления в колесе плотность воздуха на выходе из него оказывается больше, чем на входе, и поэтому при постоянной высоте лопаток осевая составляющая скорости воздуха соответственко уменьшается. Обычно ступень выполняют таким образом, что высота лопаток к выходу из нее уменьшается. В этом случае осевая составляющая скорости воздуха может как уменьшаться, так и увеличиваться, в зависимости от соотношения изменения плотности воздуха а пло- [c.42]

Повышение начального давления пара действует в обратном направлении плотность пара возрастает, уменьшаются его удельный объем и высота лопаток, возрастают потери из-за протечек через зазоры в турбинной ступени увеличивается конечная влажность пара. На рис. 4.5 показана зависимость riot от объемного пропуска пара. [c.37]

Знание зависимости (10.3) имее бoльнJoe практическое значение. Так, если в систему будет поступать жидкость с меньшей плотностью, то, как следует из (10.2), в которую физические константы газа не входят, удельная работа насоса (компрессора) / остается неизменной (при постоянных п и V насоса), поэтому высота подъема жидкости, т. е. напор Н, остается неизменной при любом значении р. Из-за отмеченных обстоятельств давление, которое насос развивает на горячей воде (у которой р меньще, чем у холодной), ниже при прочих равных условиях. Для энергетиков и технологов требуется знать именно давление, а не напор. [c.204]

На основании опытов, проведенных в лаборатории высот при Бюро стандартов, на рис. 28 приведены кривые мощностей двигателя Испано-Суиза 150 л. с. и 1500 об/мин при разных степенях сжатия в моторе в зависимости от барометрического давления. Так как мощность двигателя приведена к 0° С, то плотность наружного воздуха надо считать пропорциональной барометрическому давлению. При испытании мотор регулировался таким образом, чтобы получаемая мощность была максимальной. Как видно из диаграммы, кривые мощностей идут почти по прямым линиям. [c.189]

Рассмотрим, как изменяется плотность в зависимости от способа приложения давления к прессуемому материалу. Засыпанный в прессформу 1 порошок 2 подвергается давлению пуансона, 3, которому в свою очередь передается давление, развиваемое прессом. При одностороннем сжатии низ прессформы закрыт, а пуансон входит сверху (рис. 39). Вследствие трения частиц материала друг о друга и о стенки формы максимальному давлению подвержены верхние слои прессовки, находящиеся непосредственно под пуансоном. По мере перехода к нижележащим слоям давление падает и минимальная величина его имеет место в нижней части прессуемого материала. Это падение давления видно на рис. 39 справа. Таким образом, при одностороннем прессовании плотность прессовки оказывается неодинаковой она убывает по высоте вместе с уменьшением давления прессования. Неодинаковая плотность приводит к различию механических свойств в разных частях прессовки. [c.126]

Слабая зависимость свойств равновесного воздуха от давления влечет за собой слабую зависимость отношения Е /Е от плотности рсо, т. е. от высоты взрыва. Кроме того, при у =1,4 имеем psM/pooE — OJO 0,67 0,66 соответственно для v = 0 1 2, Поэтому распределение энтропии по массе, а следовательно, н отношение E E весьма слабо будут зависеть и от размерности пространства. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...