Магнетон Бора

Бора, который в - = 1836 раз меньше магнетона Бора [c.60]

Таким образом, между магнитным моментом электрона, измеренным в магнетонах Бора, и его моментом количества движения М, измеренным в единицах h, имеется соотношение [c.65]

Ядерный магнетон Бора [c.708]

Магические числа 41, 184, 185 Магнетон Бора 59 Магнитная ловушка 482 Магнитный момент нейтрона 77—83, 86 [c.716]

При детальном изучении были обнаружены новые свойства электрона. Оказалось, что электрон обладает внутренним моментом количества движения—спином, равным /2, и соответствующим ему магнитным моментом, равным одному магнетону Бора [c.95]

Мд g — гиромагнитное отношение а == e-j-fi — постоянная тонкой структуры, Мд — магнетон Бора. [c.121]

Определив из опыта С, при известных значениях хо, Ав и Л/ можно вычислить эффективное число магнетонов Бора ( эфф)., приходящихся на один атом парамагнетика [c.327]

Таблица 10.1. Эффективное число магнетонов Бора для ионов группы железа

Парамагнетизм электронного газа связан с наличием у электронов спинового магнитного момента, равного магнетону Бора. В магнитном поле спиновые магнитные моменты ориентируются преимущественно по полю, создавая результирующий магнитный момент. Если для вычисления этого магнитного момента воспользоваться классическими представлениями, то получим, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры по закону Кю- [c.330]

Магнитный момент протона в магнетонах Бора [c.16]

Отношение массы дейтрона Е массе протона Молярная масса дейтрона Магнитный момент дейтрона в магнетонах Бора [c.18]

Наиболее часто встречается следующее определение Фундаментальные физические постоянные — это постоянные величины, являющиеся характеристиками микрообъектов или входя-щие в качестве коэффициентов в математические выражения фундаментальных физических законов [8, 20]. Оно сразу же порождает массу вопросов. Все ли характеристики микрообъектов фундаментальны Характеристикой какого микрообъекта является, например, магнетон Бора Микрообъектов (элементарных частиц) в настоящее время известно несколько сотен, и каждый из них характеризуется несколькими параметрами — массой, зарядом, спином и др. Включение в таблицы всех этих характеристик предельно усложнило бы проблему. Но на этом вопросы к определению [8, 20] не кончаются. Нет ли в нем логической ошибки, когда одно понятие определяется через другое, которое также нуждается в определении Конкретно какие физические законы следует относить к фундаментальным В какой фундаментальный физический закон входит, например, постоянная Ридберга Следует ли считать закон Стефана — Больцмана Q=(t7 и соответственно постоянную <т фундаментальными [c.32]

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля. При температурах, при которых влиянием сил взаимодействия можно пренебречь, расстояние между уровнями, определяемое магнитным полем, можно считать пропорциональным полю. При этом расстояние между двумя последовательными уровнями равно — где g —множитель Ланде, (хд—магнетон Бора [c.425]

Магнетон Бора Цц — фундаментальная физическая постоянная, принятая за единицу магнитного момента, в которой выражаются магнитные моменты атомных систем, обусловленных н основном орбитальным движением электрона и его спином [c.235]

Из (2.18) и (2.19) с учетом правил квантования (2.3) и (2.4) можно получить величины проекций обоих моментов на выбранное направление, которые всегда принимают значения, кратные магнетону Бора 1X5 =ей/2т —9,27-Дж-Тл . [c.57]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

Перейдем теперь к рассмотрению значений спинов и магнитных моментов ядер. Прежде всего обращает на себя внимание простая закономерность, связывающая спин с массовым числом. Все ядра с четным А имеют целый спин, ядра с нечетным А — полуцелый спин. Отсюда следует несправедливость иротонно-электронной модели ядра. Так, например, если бы ядро азота состояло из 14 протонов и 7 электронов, то его спин был бы нечетным ( азотная катастрофа ). Об этом же говорит и порядок величины магнитных моментов ядер, которые не превышают нескольких яде)рных магнето-нов. Если бы в состав ядра входили электроны, то магнитные моменты ядер были бы по порядку величины близки к электронному магнетону Бора, т. е. были бы примерно в 1000 раз больше. [c.83]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

В табл. 10.1, заимствованной из книги Ч. Киттеля, экспериментальные значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов переходных элементов группы железа (изучались соответствующие соли) сравниваются с вычисленными по формуле (10.28). Видно, что для солей переходных элементов экспериментальные значения магнитного момента лучше согласуются с теоретическими, предсказываемыми формулойр = 21- 5(SI), а не формулой (10.28). Это свидетельствует о том, что орбитальный момент в этом случае как бы совсем отсутствует. В такой ситуации говорят, что орбитальные моменты заморожены . [c.328]

Здесь .1яд= е Й/(4лЛ1) — ядерный магнетон Бора М — масса ядра. [c.352]

Магнетон Бора ehK2m, ) в электрон-вольтах рв/ г в герцах /Хд/Л [c.11]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Здесь и в табл. 4 значения и- дфф даны и магнетонах Бора. [c.390]

Магнетик 126 Магнетон Бора 235 ядсрный 235 Магнон 269 Масса 59 [c.331]

Ядерный магнетон в Мр1т=1836 раз меньше магнетона Бора 1б. Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10-3 0 мультиплетного расщепления. [c.67]

Часто для описания магнетиков используют удельный магнитный момент (иначе удельную намагниченность) о, т. е. магнитный момент единицы массы. Единица удельного магнитного момента в СИ — А-м /кг, в системе СГСМ — Гс-см г (в англоязычной литературе — emu/g). Иногда в качестве магнитной характеристики приводят атомный магнитный момент п, т. е. средний магнитный момент, приходящийся на атом или на формульную единицу вещества его измеряют в магнетонах Бора (Лв. Удельный и атомный магнитные моменты связаны с соотнощением [c.614]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнетон Бора : [c.124] [c.118] [c.391] [c.394] [c.18] [c.59] [c.65] [c.708] [c.720] [c.103] [c.120] [c.328] [c.379] [c.13] [c.14] [c.16] [c.23] [c.33] [c.147] [c.264] [c.33] [c.654] [c.654]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.118 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.59 ]

Физические величины (1990) -- [ c.235 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.92 , c.260 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.37 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.311 , c.349 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.255 , c.282 ]

Единицы физических величин (1977) -- [ c.205 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.221 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.263 , c.529 , c.538 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.261 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...