Зависимость давления (плотности)

Зависимость давления, плотности, температуры и местной скорости звука от скорости течения газа (в безразмерных величинах) представлена на фиг. 14. 2, построенной по уравнениям (14. 7) —(14. 10). [c.327]

Фиг. 14.2. Зависимость давления, плотности, температуры и скорости звука в газовой струе от скорости движения газа.

Зависимость давления (плотности) от высоты 248 Задача баллистическая 38 [c.488]

Необходимость выполнять измерение давления увеличивает сложность аппаратуры для реализации точки кипения по сравнению с аппаратурой для тройных точек. В процессе измерения давления качество регулирования температуры должно быть предельно высоким. С этой целью применяется относительно массивный медный блок, в котором размещены термометры и конденсационная камера. С другой стороны, реализация тройной точки основывается на ее собственной температурной стабильности в процессе плавления и, следовательно, относительно легком адиабатическом калориметре. Наклон кривой температурной зависимости давления насыщенных паров водорода возрастает от 13 Па мК при 17 К до 30 Па-мК- при 20,28 К- Поэтому для строгого определения точки 17 К измерению давления должно быть уделено больше внимания. Криостат должен быть сконструирован так, чтобы самая его холодная точка находилась в конденсационной камере и ни в коем случае не на манометрической трубке, связывающей камеру с манометром. Необходимо также введение поправки, обусловленной гидростатическим давлением газа в системе измерения давления. Она пропорциональна плотности газа и, следовательно, обратно пропорциональна температуре [см. уравнения (3,30) и (3.31) гл. 3, [c.158]

Выше были установлены количественные соотношения менаду давлением, плотностью, температурой и приведенной скоростью газового потока, а также параметрами торможения для некоторых течений газа. Эти уравнения содержат параметры газа, в частности приведенную скорость X, в высоких и дробных степенях, поэтому преобразование их, получение явных зависимостей между параметрами в общем виде и решение численных задач часто представляют значительные трудности. Вместе о тем, рассматривая различные уравнения газового потока, выведенные, например, в 4 гл. I и 4 гл. V, можно заметить, что величина приведенной скорости X входит в них в виде нескольких часто встречающихся комбинаций или выражений, которые получили название газодинамических функций. Этим функциям присвоены сокращенные обозначения, и значения их в зависимости от величины % и показателя адиабаты к вычислены и сведены в таблицы. [c.233]

Саму же функциональную зависимость давления излучения от температуры (как и вообще термическое и калорическое уравнения состояния любой системы) с помощью только термодинамики определить невозможно (см. 5). Однако, используя электромагнитный характер излучения (т. е. привлекая законы электродинамики), можно выразить световое давление Р через плотность энергии равновесного излучения и и из общих законов термодинамики получить для него как термическое, так и калорическое уравнение состояния. Согласно электродинамике, имеем [c.146]

Из соотношений (4.131), (4.133) следует, что флуктуации температуры и давления, плотности и концентрации попарно статистически зависимы флуктуации температуры и концентрации, давления и концентрации, температуры и плотности в среднем не коррелируют друг с другом. [c.112]

Чтобы определить степень диссоциации воздуха по известным значениям отношения давлений, плотностей и температур для условий и до скачка уплотнения и за ним, необходимо использовать соответствующую зависимость для степени диссоциации от указанных отношений [c.134]

Если воспользоваться известными зависимостями между плотностью, температурой и давлением при адиабатическом процессе в газах, то условия наличия аналогии между двухмерным движением газа и движением жидкости в прямоугольном канале могут быть представлены величинами, которые приводятся ниже [c.480]

Движение газа будет автомодельным, так как зависит только от единственной размерной комбинации [Д/р1] =см с , в которую входят длина Я (расстояние от центра взрыва) и время 1. Распределения параметров газа (скорости, давления, плотности) по радиусу определяются зависимостью от одной безразмерной переменной [c.117]

Следовательно, относительная плотность воды d—это отношение плотности воды при заданной температуре к наибольшей плотности воды, соответствуюш,ей t= +3,98° С. Тогда зависимость относительной плотности воды от температуры при атмосферном давлении характеризуется данными, приведенными в табл.2. [c.13]

Эти уравнения вместе с уравнениями сплошности, уравнением состояния р = р(р), зависимостью вязкости от плотности fi, = fx(p) и краевыми условиями полностью определяют давление, плотность и компоненты скорости в жидкости, текуш,ей изотермически. [c.20]

Исследуем зависимость давления и плотности от скорости в тепловом сопле. Для этого воспользуемся уравнением сохранения импульса, выразив i через известные величины [c.365]

Разность механической энергии до и после скачка в виде тепла подводится к массе газа. Таким образом, хотя и нет подвода тепла к потоку газа из внешней среды, происходит перераспределение запаса удельной энергии и после скачка уплотнения запас механической энергии необратимо снижается. Зависимость между плотностью и давлением газа до и после скачка уплотнения уже не адиабатическая. [c.123]

Определим зависимость между плотностью газа и давлением после и до скачка уплотнения. Решая совместно уравнения (2.77) и (2.78), получим, что отношение плотности после и до скачка уплотнения [c.123]

Задача 1.3. Найти закон изменения давления р атмосферного воздуха по высоте z, считая зависимость его плотности от давления изотермической. В действительности до высоты 2=11 км температура воздуха падает по линейному закону, т. е. Т—Тй — г, где Р = 6,5 град/км. Определить зависимость p = f z) с учетом действительного изменения температуры воздуха с высотой. [c.11]

Сжимаемость, влияние на зависимость давления и плотности от скорости 42 —, — — форму трубок тока 44 Сила Архимеда 13, 30, 76 —, вынуждающая несвободный вихрь двигаться предназначенным образом 301 [c.565]

Из рассмотрения зависимостей для плотности потока, давления и скорости видно, что указанные параметры зависят от объемной концентрации газа ф1. [c.268]

На рис. 8.11 показано изменение расхода жидкости в пленке на конце обогреваемого участка (Lo6 = 0,66 м, пн=13,3 мм) в зависимости от плотности теплового потока при фиксированных значениях массовой скорости pw, паросодержания на входе в трубу Хвх И давления [122]. Пунктирные линии характеризуют зависимости G na = f q) в предположении, что уменьшение С пл обусловлено только испарением жидкости (влагообмена между ядром и пленкой нет либо он взаимно скомпенсирован). Как видно, в исследованном диапазоне изменения режимных параметров интенсивность уноса капель в ядро потока превалирует над интенсивностью процесса осаждения. Чем больше плотность теплового потока, тем боль- [c.236]

Рис. 7.11. Зависимость критической плотности теплового потока от температуры воды на входе для различных давлений вн =10,8 мм, относительная длина — =

Реальные проточные элементы (дроссели) существенно отличаются друг от друга формой проточной части, ее длиной, особенностями конструкции, способом отбора давления (разрежения) и расхода газа, характером взаимодействия струй основного и эжектируемого потоков газа, особенностями теплообмена с внешней средой, зависящими от назначения устройства и условий его эксплуатации. Отмеченные многочисленные особенности реальных проточных элементов оказывают влияние не только на величину расхода газа, но, что важно подчеркнуть, существенно деформируют газодинамические зависимости потока газа (например, критические отношения давлений, плотностей и др.). Очевидно, это не только исключает возможность учета в форме постоянного коэффициента всего набора изменяющихся физических свойств потока газа при наличии сопротивлений, но часто значительно затрудняет и корректирование самой величины расхода газа. [c.186]

Отношения давлений, плотностей и температур за прямым скачком (Рг, Р2> Т2) к соответствующим значениям до скачка (pi, Pi, T l) определяются в зависимости от числа Маха перед скачком =v, /а i (или от коэффициента скорости Xj) по формулам [c.183]

Фиг. 34. Изменение линейных размеров спечённых изделий в зависимости от плотности прессования / —в направлении, параллельном давлению при температуре спекания 800° 2 —тоже в направлении, перпендикулярном давлению 3 - в направлении, параллельном давлению при температуре спекания 1000° 4— то же в направлении, перпендикулярном давлению.

Фиг. 47. Зависимость между плотностью смеси и перепадом давлений [3].

Давление прессования определяется обычно опытным путем. Для полученного вихревым измельчением железного порошка с насыпным весом 2,1 Псм зависимость давления от плотности и размеров прессовок для одностороннего прессования приведена на фиг. 10. [c.260]

Зависимость удельной плотности теплового потока от расхода дизельного топлива (окислитель — воздух) при сгорании горючего под давлением [c.114]

Рис. 4-6. Зависимость критической плотности теплового потока от давления в безразмерной форме.

Уравнение состояния представляет собой зависимость давление — плотность — температура. Наиболее обосновано теоретически и удобно для реализации на ЭВМ уравнение состояния в вприальной форме Майера — Боголюбова [c.127]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Важной характеристикой, определяющей зависимость изменения плотности газа при изменении давления в цвижущемся потоке, является скорость распространения звука с. В однорсдной среде скорость распространения звуковых колебаний определяется из ныражения [c.18]

В ударно-волновых экспериментах наиболее надежно и точно измеряются кинематические характеристики нормальных ударных воли, а именно скорость ударпо1"[ волны D и массовая скорость вещества за волной v отпосительпо вещества перед волной. Другими словами, величина v— скачок скорости на ударной волне, и она определяет интенсивность этой волны. Измерения D п v при разных ннтенсивностях волны позволяют построить ударную адиабату вещества в виде D v). Иптересио, что для конденсированных веществ завнснмость D v). как правило, линейная, а при наличии фазовых переходов имеет изломы. Уравнения сохранения па скачке, соответствующем ударной волне, позволяют из ударной адиабаты в виде D(v) получить ударную адиабату в виде зависимости давления от плотности за волной р(р). Действительно, уравнения на нормальном скачке в системе координат, связанной с веществом, перед скачком имеют вид (ср. с (1.1.62)) [c.243]

Уравнение (VI.57), устанавливающее зависимость давления от плотности в скачке уплотнения, в отличие от обычной изэнтро-пической адиабаты или адиабаты Пуассона (VI.55) называется ударной адиабатой, или адиабатой Гюгонио. [c.156]

Однако в количественном отношении уравнение Ван-дер-Вааль-са обладает существенными недостатками, из-за чего оно не нашло широкого практического применения. В первую очередь следует указать на то, что математическая структура уравнения Ван-дер-Вааль-са не обеспечивает правильный температурный ход термодинамических величии. Так, например, из уравнения (6-4) следует линейная зависимость давления от температуры вдоль изохор, что противо речит экспериментальным фактам. Из этого также следует, что теплоемкость с реального газа не зависит от плотности (что также является неверным), так как d v/dv)T= d p/dT )t—0. [c.104]

Рис. 5. Зависимость относительной плотности композиций от зернистости алмазного порошка и коли-чеетва металлической составляющей при давлении 25 кг см (1—3) и сво- бодном спекании (4—6)

Ранее [12] нами было показано, что при свободном спекании таких алмазо-металлических композиций усадка обратно пропорциональна размеру алмазных частиц, в случае жидкофазного спекания под давлением (10—40 кг1см ) усадка не зависит от размера частиц твердой фазы [11]. Представленная на рис. 7 зависимость относительной плотности образцов от зернистости алмазного порошка показывает, что и в данном случае зернистость алмаза практически не влияет на процесс уплотнения [131. Таким образом, данные о независимости усадки от размера частиц твердофазной составляющей, полученные ранее при жидкофазном спекании под небольшими давлениями, подтверждаются и при горячем прессовании с приложением высоких давлений. Для достижения высокой плотности композиций с высоким содержанием алмаза весьма перспективно применение набора зернистостей алмаза в определенном [c.108]

Рис. 7.21. Зависимость критических плотностей тепловых потоков в закрученном <7кр и осевом 1/кр течениях при различных массовых скоростях и перепадах давления Увн = 6,0 мм. / =900мм,р = 20 МПа)

В связи с отрицательным температурным коэффициентом растворимости и весьма малой зависимостью от плотности (координационное число равно 0,6) растворимость магнетита при повышении температуры уменьшается. Это и наблюдается, как видно из расчетной изобары растворимости магнетита для давления 300 кгс/слг (см. рис. 1-13) —последняя не имеет минимума, чем отличается от изобар растворимости окиси меди, кремне-кислоты, хлористого кальцпя и многих других соединений. [c.103]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Плотномеры необходимы при измерении расхода вещества и тепла многофазных сред при их переменном составе, когда давление и температура не определяют однозначно плотность измеряемой среды. Принцип действия плотномеров основан на изменении массы измеряемой среды в зависимости от плотности. Изменение массы определяется или непосредственным автоматическим взвешиванием (массовые плотномеры), или ареометриче-ским методом. Находит применение и радиоактивный метод измерения плотности (Л. 6]. Выпускаемые промышленностью плотномеры имеют класс точности 1,0-2,5. [c.45]

Поскольку плотность пара всегда меньше, чем плотность жидкости, т. е. v" > у, то из уравнения (5-108) следует, что для фазового перехода жидкость—пар всегда dpJdT > О, т. е. с ростом температуры давление насыщения увеличивается. Уравнение Клапейрона—Клаузиуса устанавливает зависимость между производной давления насыщения по температуре и калорическими (г) и термическими (у, v ) свойствами вещества на линии насыщения. Большой интерес представляют попытки проинтегрировать уравнение Клапейрона—Клаузиуса и тем самым найти зависимость давления насыщения от температуры в явном виде. [c.141]

Рис. 4.7. Зависимость средней плотности среды в испарителе от 1 радиен-та давления Др и коэффициента нагрузки котла р (характер измвне-иия).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...