Переменные Крокко

Перейдя к переменным Крокко [c.100]

В переменных Крокко сформулированы задача о течениях несжимаемой жидкости в изобарических пограничных слоях у обтекаемой поверхности или в зоне смешения двух потоков для тех случаев, когда в пограничном слое продольная составляющая скорости может менять знак. Проанализированы все возможные автомодельные решения сформулированной задачи, в частности, подробно изучена задача о пограничном слое на плоской пластине, поверхность которой движется с постоянной скоростью в направлении потока или навстречу ему. [c.90]

Пользуясь этими выражениями, установим формулы перехода к переменным Крокко [c.450]

Как показано в только что цитированных источниках, применение переменных Крокко позволяет снизить порядок системы уравнений (61), в частности, в случае линейной связи между коэффициентом вязкости и температурой вместо первого уравнения системы (65), являющегося уравнением третьего порядка, можно получить уравнение второго порядка [c.669]

Для дальнейшего анализа существенно предположение о том, что ниже по течению от точки отсоединения Х2 = Х2 вблизи поверхности клина формируется область невязкого медленного течения, толщина которой превосходит толщину расположенного выше слоя смешения. Оценки характерных масштабов такой области и величин функций в ней даны ниже важно отметить, что в первом приближении течение в пристеночной области не влияет на течение в слое смешения. Целесообразно перейти в (4.88) к переменным Крокко (ж2,1x2) [c.169]

При исследовании задач теории пространственного пограничного слоя, так же как и при расчетах двумерного пограничного слоя, используются уравнения в различных формах записи. Обычно применяемые формы записи уравнений пограничного слоя такие непосредственно в физических переменных в переменных подобия в переменных, аналогичных переменным Крокко. [c.138]

Использование формы записи уравнений пространственного пограничного слоя в переменных Крокко приводит к понижению порядка системы уравнений, бесконечная область интегрирования становится конечной. Однако на внешней границе пограничного слоя вводится математическая особенность. Из однозначности соответствия преобразованной и физической задачи следует сильное ограничение на характер изменения профиля скорости. Преобразование Крокко справедливо в случае монотонного изменения профиля скорости. [c.139]

В [Л. 139] уравнения (5-82 )и (5-83) преобра.зованы по методу Л. Крокко [Л. 149] к новому виду с безразмерной скоростью Р = 111111 в качестве независимой переменной. При численном интегрировании применен метод последовательных приближений. [c.137]

Преобразованием Крокко [и=и х, у) и х=х] независимые переменные X и у преобразуются в х и и. Тогда после исключения р к уравнения (1), (2а) и (5) выражаются следующим образом [c.218]

Здесь еще раз следует подчеркнуть, что упомянутое условие устойчивости дифференциальных уравнений пограничного слоя справедливо лишь для уравнений Прандтля. А именно из уравнений пограничного слоя в форме Мизеса следует, что возмущающие процессы любого характера после минимума давления значительно возрастают в направлении движения. Условия устойчивости получаются совсем другими, если в основу дифференциальных уравнений положить уравнение в форме уравнения Л. Крокко. При этом развитие неустойчивости находится в особой зависимости от получаемого решения. Аналогичные вопросы возникают и при решении таких же параболических линейных уравнений теплопроводности. Они связаны заменой зависимой переменной независимой. В настоящей работе рассмотрение неустойчивости ограничивается исследованием уравнений пограничного слоя в форме уравнений Прандтля. [c.285]

Л. Крокко предложил выбрать независимыми переменными вместо (ж, у следующие новые = а , т = и, а в качестве зависимой переменной использовать напряжение трения т = р ди ду. [c.450]

Как заметил Крокко ). систему уравнений годографа (43.2) и (43.5) можно записать в изящной симметричной форме, если одновременно С переменной q ввести другую независимую переменную Q = pq. Действительно, в переменных q, Q и мы имеем [c.129]

Уравнения (6-116) и (6-117) преобразованы по методу Л. Крокко [Л. 81] к новому виду с безразмерной скоростью / = (// /1 в качестве независимой переменной. [c.208]

Плоские и осесимметричные стационарные течения. Функция тока. Естественная система координат. Физический смысл функции тока. Теорема Крокко о вихрях. Образование завихренности в потоке сжимаемого газа за счет ударных волн переменной интенсивности. Потенциальные течения, уравнение для потенциала. Переменные годографа. Уравнение Чаплыгина. [c.124]

Так как введенная С. А Чаплыгиным переменная т равна (Л = 1 /1/тах — приведенная скорость, см. 3 гл. I), то А можно назвать числом Чаплыгина это справедливее, чем встречающееся для нее в зарубежной литературе название числа Крокко. [c.257]

При решении задач теории ламинарного пограничного слоя в газе при больших скоростях, в частности в случае пластины (dpldx = 0), можно с успехом пользоваться переменными Мизеса или Крокко, описанными в гл. IX ( 102). В настоящем общем курсе мы не имеем возможности останавливаться на этом вопросе и отсылаем к ранее цитированным специальным обзорам по теории ламинарного пограничного слоя в газе при больших скоростях или к нашей монографии ). Заметим, что изложенное исследование поведения интегральных кривых уравнения (87) вблизи особой точки проводилось приемом перехода к скорости как независимому переменному, близким к применению переменных Крокко. [c.840]

Другое преобразование уравнений пограничного слоя, предложенное в 1939 г. Л. Крокко основано на введении вместо х я у независимых переменных хжи. Таким способом было рассчитано (Рг — 1) распределение ско ростей и температур при различных числах М без учета теплопередачи (Крокко, Хантцше и Вендт —1940—1941) и с учетом ее (Хантцше и Вендт — 1942). [c.324]

Отрыв перед уступом, обращенным навстречу потоку, обусловлен положительным градиентом давления около поверхности перед уступом. Василиу исследовал отрыв этого вида [21], предполагая течение турбулентным и используя концепцию переменного коэффициента турбулентного перемешивания Крокко и Лиза [23]. [c.52]

Приведение к безразмернол1у виду уравнений для сжимаемой жидкости охватывает гораздо большее число переменных, чем для несжимаемой жидкости в особенности в том случае, когда жидкость имеет переменные свойства, как это принято здесь ). Различный выбор характерных величин, к которым относятся соответствующие размерные величины, приводит к различному безразмерному виду уравнений. Так, например, Крокко [1965] все величины относит к параметрам торможения. Скоглунд и Коул [1966] и некоторые другие авторы в качестве характерной скорости берут скорость звука в набегающем [c.324]

При введении преобразования Крокко для уравнений пограничного слоя (см. Шлихтинг [1968]) скорость становится неза-висимой переменной. Креншоу [1966] рассчитывал течения со свободным сдвиговым слоем при помоши приближения пограничного слоя (пренебрегая диффузией в направлении потока) он использовал координату по нормали не к линии тока, а к импульсной координате, т. е. рассматривал количество движения как независимую переменную. Поскольку количество движения является ограниченной функцией течения, конечно-разностная сетка выстраивается автоматически в процессе построения поля течения (см. также Креншоу и Хаббарт [1969]). [c.442]

При помощи своей схемы Крокко рассчитывал течение сжимаемого газа с ударными волнами по квазиодномерным уравнениям с постоянными коэффициентами переноса. Градиент давления аппроксимировался так же, как конвективные члены в схеме (5.109). Условия устойчивости были представлены в графическом виде (Крокко [1965]). Викториа и Стейгер [1970] рассчитали по этой схеме двумерные плоские и осесимметричные течения со слабыми ударными волнами, а также учли эффекты осесимметричности при исследовании устойчивости. Как и в схеме Чена — Аллена, переменные коэффициенты переноса в (5.107) приводят к неявности рассмотренной схемы. [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...