Термометрия теория

История термометрии. Теория температурных измерений 2.2 Обзоры приборов. Справочники [c.426]

Цель данной книги — изложение основных принципов термометрии в интервале от 0,5 до приблизительно 3000 К. В течение последних 25 лет по этому вопросу накоплен весьма богатый опыт, и настало время объединить полученные результаты и обсудить достигнутые успехи. Большая часть работ последних лет относилась к низкотемпературной термометрии ниже приблизительно 30 К и их результаты послужили основой Предварительной температурной шкалы 1976 г. от 0,5 до 30 К. Таким образом, температура 0,5 К оказалась удобной нижней границей интервала температур, обсуждаемого в книге. Верхняя граница не обладает такой же определенностью, поскольку термометрия по излучению, рассматриваемая в гл. 7, может быть в принципе распространена на сколь угодно высокие температуры и достаточно лишь теплового равновесия в системе, температура которой измеряется. При всем разнообразии условий в термометрии, охватывающей интервал от температур жидкого гелия до точки плавления платины, общими являются требования теплового равновесия и теплового контакта с термометром. Эти требования неизменно присутствуют при всех термометрических работах и всех температурах на протяжении данной книги. Ясное понимание физических основ каждого из различных методов термометрии представляется обязательным для детального обсуждения их принципов, точности, интервала применения и ограничений. По этой причине каждой из основных глав предпослано краткое изложение физических основ метода в той мере, в какой это требуется для теории и практики термометрии. [c.9]

Важность газового термометра как термометра первичного основана на том, что многие газы ведут себя почти как идеальные. Небольшие отклонения от идеальности описываются достаточно простыми зависимостями от плотности и температуры, вид которых получается из теории. [c.76]

Для термометрии важно, что вириальное уравнение состояния вытекает непосредственно из теории — это позволяет рассчитать зависимость вириальных коэффициентов от темпера- [c.78]

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Роль магнитной термометрии для исследования температурных шкал состоит в возможности найти их отклонения от термодинамической температуры. Теория не дает точного значения членов, оставленных в уравнениях (3.88) и (3.89), однако позволяет оценить верхнюю границу отброшенных членов более высокого порядка. [c.129]

Очевидно, что для правильного использования термометров сопротивления нет необходимости в детальном понимании процессов электропроводности. Однако исследования, направленные на улучшение воспроизводимости результатов измерений, расширение диапазона применения термометров, едва ли будут эффективными без общего знакомства с теоретическими основами их работы. Прежде чем приступить к описанию характеристик и практического использования основных типов термометров сопротивления, рассмотрим кратко теорию электропроводности чистых металлов, сплавов и полупроводников. [c.186]

Необходимо сразу отметить, что процессы, обусловливающие электропроводность, очень сложны. Хотя качественная сторона этих процессов вполне ясна и теория позволяет предсказать общий вид температурной зависимости сопротивления металлов,, сплавов и полупроводников, однако количественные оценки недостаточно точны для расчета характеристик термометров сопротивления. Основная трудность вычислений связана с необходимостью точного теоретического учета относительного вклада различных конкурирующих процессов. [c.187]

Как предсказывает теория, сопротивление платинового термометра довольно точно описывается квадратичной функцией в широком диапазоне температур выше комнатной. Поэтому можно записать [c.201]

Для практического применения термопар в термометрии, в частности при использовании Р1-67 в качестве стандартного электрода, интерес представляют только различия в термо-э.д.с. разных металлов и сплавов. Абсолютные значения термо-э.д.с. или коэффициент термо-э.д.с. конкретного материала менее важны. Поскольку, однако, величина термо-э.д.с. в сильной мере зависит от рассеяния электронов, эти данные весьма интересны для теории. Существует абсолютная шкала термо-э.д.с., основанная на электроде из свинца, материала с очень малой величиной термо-э.д.с. Идеальным стандартным материалом был бы такой, у которого термо-э.д.с. равна нулю. Такой стандартный [c.276]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Выше отмечалось, что независимое вычисление излучательных свойств реальных материалов является безнадежной задачей. Однако в соответствии с законом Кирхгофа задачу можно свести к проблеме вычисления поглощения. Эта проблема, по-видимому, проще, так как она имеет отношения к взаимодействию внешнего электромагнитного поля с электронами в твердом теле. Подробное обсуждение этого вопроса не входит в круг задач данной книги, поскольку результаты вычисления поглощательной способности в термометрии используются редко. Однако качественные расчеты поглощательной способности металлов и диэлектриков могут быть сделаны, в частности, в низкочастотной области, где применима классическая электромагнитная теория. Точность результатов такого расчета свойств индивидуальных материалов для оптической термометрии недостаточно высока. Хороший обзор оптических свойств металлов и диэлектриков сделан в работе [84]. [c.326]

Одной из причин этого является то, что теория относительности сама по себе не приводит к однозначному понятию температуры, отнесенной к движущейся системе отсчета. Сейчас это представляется очевидным. В самом деле, температура, как известно, определяется по значению какого-либо экстенсивного параметра того или иного термометрического вен(ества (по длине столбика жидкости в термометре, по намагниченности магнетика и т.д.). [c.150]

Из теории сушильных процессов известно, что при непосредственном соприкосновении дымовых газов с водой последняя может быть подогрета лишь до так называемой температуры адиабатического насыщения газов (температуры мокрого термометра). После установления равнове- [c.29]

Таким образом, из теории регулярного режима вытекает, что действительно в формуле (13.1) и ей равносильной (13.3) коэффициент k не зависит от времени. Но эта теория дает больше того она указывает, 1) что постоянство k = m имеет место во всех случаях, каково бы ни было распределение температур по отдельным точкам термоприемника , 2) она указывает, какие условия необходимы и достаточны, чтобы испытание термометра или пирометра на отставание, производимое по общепринятой схеме, как описано в 1, давало достаточно обоснованный с физической точки зрения результат. [c.215]

Таким образом, теория регулярного режима позволила развить общий метод определения константы отставания s термометров какой-угодно конструкции, который в данном случае был применен к исследованию термической инерции эталонных платиновых термометров сопротивления. Метод дал возможность измерить константу s для разнообразных условий работы термометра, указанных в табл. 24, что в дальнейшем позволит построить характеристическую кривую термической инерции, как указано в конце 2 этой главы. Такое подробное исследование произведено над эталонными термометрами, насколько нам известно, впервые. [c.226]

Сопоставление записей разности температур термоанемометра и малоинерционного термометра сопротивления и записей показаний самого малоинерционного термометра показало, что наибольшие периодические колебания температуры потока и коэффициента теплообмена на установке происходят в противофазе. Максимуму скорости потока соответствует по времени минимум его температуры. Это объясняется тем, что при прохождении через нагреватель постоянной мощности потока с минимальной скоростью он получает максимальный нагрев. Вследствие этого в согласии с теорией средний уровень колебаний температуры инерционного термометра сопротивления оказывается смещенным вниз по отношению к среднему уровню колебаний температуры малоинерционного термометра. [c.249]

Работа с прибором проста записываются показания обоих термометров, причем температуры мокрого термометра будут ниже температур сухого . Пользуясь широко распространенными таблицами, по температурам сухого и мокрого термометров можно непосредственно отыскивать влагосодержание воздуха fa- Обычно таблицы основываются на экспериментальных данных. Теперь рассмотрим вопрос о том, как можно получить эти же данные не из опытов, а на основе теории массообмена. [c.239]

При этой системе облегчаются все расчеты с газами (она отвечает механической теории газов. . . ) избегается другая точка (кипения воды) нынешних систем и термометрия вводится в общую для измерений метрическую систему. Практическое значение предлагаемой системы очевидно для точного определения обыкновенных температур, что особенно важно при точных физических определениях и особенно в калориметрии. . . [1]. [c.69]

Для теории манометрических термометров и, в частности, для определения их погрешностей основное значение имеют представления о термических коэфициентах. Это коэфициент объемного теплового расширения а (при постоянном давлении), 10 [c.147]

В книге излагаются общие сведения о термометрии и калориметрии, необходимые для термохимических операций. С основными задачами и принципами термохимии читатель знакомится во введении. Первый раздел книги посвящен термометрии, в нем даны сведения об устройстве и использовании в термохимических работах ртутных термометров, термометров сопротивления, термостатов, термопар. Второй раздел содержит общие положения калориметрии, здесь даны необходимые сведения о единицах измерения теплоты, основных типах калориметров и их градуировке. Рассмотрена общая теория калориметрического опыта. [c.435]

Теория вспомогательного термометра. В предыдущих разделах для области большого температурного градиента СП были выведены следующие формулы [c.65]

Если при определении сопротивления, экстраполированного к нулевому току, требуется обеспечить точность в несколько микроом, то необходимо тщательно поддерживать заданное отношение токов, используемых при измерениях, и учитывать разницу в измерениях на каждом из этих токов. Термометры, чувствительные элементы которых сильнее нагреваются при заданном токе, требуют большей точности в определении отношения сопротивлений при двух измерительных токах. Обычно для измерения тока в этих случаях не достаточно точности, которую обеспечивают миллиамперметры, и желательно иметь вспомогательный потенциометр. Можно показать, что при использовании этих результатов для экстраполяции к нулевому току важнее обеспечить высокую точность при измерениях сопротивления на меньших измерительных токах, чем при измерениях на больших токах. Статистическая теория показывает, что [c.112]

Оказалось, что зависимость удельного сопротивления р от температуры Т для этих термометров не подчиняется уравне-кию р=Б 1 е, полученному в теории примесных полупро водников. Отклонения от формулы заставляют предположить. [c.170]

Недостаток места не позволяет полностью изложить теорию акустического интерферометра. Рассмотрим основные вопросы и главные источники погрешностей. Подробное изложение данной проблемы содержится в серии работ Колклафа [12, 13, 15— 18]. Сложность акустического интерферометра стала очевидной лишь после того, как акустический метод стал развиваться в качестве альтернативы газовой термометрии для снижения уровня систематических погрешностей. Потребовалось несколько десятилетий, чтобы достигнуть полного понимания физической сущности происходящих процессов, несмотря на то что основные принципы были сформулированы еще Рэлеем в 1877 г. в работе Теория звука . [c.102]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

То, что а и б являются характеристиками термометра, естественно следует из теории, обсуждавшейся ранее. Согласно (5.1), наклон кривой зависимости сопротивления от температуры обратно пропорционален полному времени релаксации т. Основная часть т — это вклад элоктрон-фононных взаимодействий, который обратно пропорционален температуре, однако сюда входят также времена релаксации для взаимодействий электронов с примесями, вакансиями и границами зерен. Все эти вклады зависят также от температуры, и поэтому величина а должна служить и служит чувствительным показателем чистоты проволоки и качества ее отжига. Отклонение от линейности б является функцией коэффициентов при Р и членах более вы- [c.202]

При обсуждении теории процессов проводимости в легированном германии был рассмотрен ряд аналитических выражений для проводимости или удельного сопротивления, в которые входят атомные константы, концентрация или свойства примесных атомов, а также температура. Было отмечено, что, несмотря на достаточно хорошее качественное согласие с экперимен-том, эти выражения нельзя применять для количественного описания характеристик конкретных материалов реальные процессы проводимости слишком сложны. Поэтому экспериментальные данные по зависимости сопротивления от температуры приходится аппроксимировать эмпирическим путем, не слишком полагаясь на физическую теорию, как, впрочем, и в случае платиновых термометров. Однако для германиевых термометров сопротивления эта задача оказывается намного сложнее по двум причинам. Во-первых, зависимость сопротивления от температуры меняется от образца к образцу гораздо сильнее, чем в случае платины, даже если эти образцы изготовлены лю одной технологии. Дело в том, что удельное сопротивление легированного германия очень чувствительно к количеству и свойствам примеси. Во-вторых, удельное сопротивление экспоненциально зависит от температуры, т. е. изменяется с температурой гораздо быстрее, чем удельное сопротивление платины. [c.240]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Точные калориметрические измерения в гелиевой области температур начались в 1930 г., когда был создан весьма чувствительный термометр из фосфористой бронзы. Вскоре же был открыт скачок теплоемкости у сверхпроводников и затем обнаружена электронная теплоемкость в металлах, поведение которой, как было установлено, соответствует теоретическим предсказаниям. Продолжала развиваться п теория теплоемкости для некоторых элементов была детально разработана теория колебаний решетки. Разработка зонной теории твердых тел нриве [а к дальнейшему усовершенствованию теории электронной теплоемкости. [c.315]

Теория устройств для определения р и /, т. е. тепломас-сомеров, изложена выше. Если измерять оба значения потенциалов и 4, Рп и рв, то каждого из этих уравнений будет достаточно, чтобы рассчитать а или р, т. е. получим альфа- и бетамеры, основанные на методах тепломассометрии и термометрии, поскольку р определяется по t , а Рв — по <в- [c.41]

Рассматриваемый вопрос имеет большое значение для метрологии, поверочного дела, экспериментальной физики и для измерений на производстве. Поэтому уже с самого возникновения точной термометрии он привлекал к себе внимание и послужил предметом довольно многочисленных исследований, которые, как будет видно ниже, еще и в настоящее время нельзя считать законченными. Здесь будут сообщены некоторые результаты нап1их исследований, основанных на теории регулярного режима. [c.211]

Почти все авторы, занимавшиеся вопросами отставания термометров, довольствовались построением прямых (13.4) в различных условиях и разбором полученных данных, не вникая более глубоко в суть дела [31J. Исключение представляет исследование Мак-Леода [32], появившееся более 20 лет тому назад, где автор применил аналитическою теорию теплопроводности полученные им сложные формулы мало пригодны для практических приложений, кроме того, они относятся линп/ к ограниченному классу приборов. Наконец, нами была предпринята попытка несколько глубже рассмотреть вопрос и систематизировать те факторы, от которых зависит отставание термометра [33]. [c.213]

Чтобы все же выяснить характер этого влияния, мы [19J применили теорию теплопроводности к наипростайшему случаю — охлаждению или нагреванию жидкостного стеклянного термометра палочного типа — и выяснили влияние на е стержня термометра, введя при этом еще дополнительно упрощающее условие, а именно, предположив, что и стержень и шарик термометра находятся в среде Е (пример ведется наблюдение над охлаждением термометра в комнат- [c.222]

Неправильное заложение внутри образца горячего спая термопары или резервуара термометра. Как следует из теории регулярного режима, положение точки М внутри тела не имеет никакого значения для определения т прямолинейные части графиков охлаждения все параллельны друг другу. Практически же мы измеряем температуру в точке при помощи измерителя температуры, приемник которого может иметь размеры, сравнимые с размерами калориметра, и его присутствие может значительно искажать температуру в месте его нахождения. В самом деле, если даже взять спай термопары ( королек"), представляющий собою сфероид диаметром в несколько десятых долей миллиметра, то его нахождение вблизи стенок акалориметра сильно изменит теоретическую картину точки вблизи поверхности". Это ясно видно из рис. 77 здесь размеры королька L сравнимы с расстоянием л его центра до внутренней поверхности стенки калориметра, а поэтому в зоне J около стенки и королька распределение температур резко отличается от того, которое было до ввода термопары. Если же поместить спай подальше от стенки, то искажение температурного поля уже не будет ощутительным. Вообще же оно тем слабее, чем больше плотность материала для хороших теплоизоляторов им никоим образом пренебрегать нельзя, а поэтому следует помещать горячий спай термопары (м на рис. 75) на рассстоянии не ближе 12 —15 мм от стенок калориметра, т. е. внутри дважды заштрихованной области на рис. 78. [c.237]

Теория. Инженеры, знакомые с расчетами теплообмена без переноса массы и сталкивающиеся с массообменом только в связи с задачами испарительного охлаждения, естественно, предпочитают метод, по возможности близкий к используемому в теории чистого теплообмена. Для них разность температур как движущая сила более приемлема, чем разность энтальпий. Тепловой поток L-поверхности будет стремиться к нулю при температурах поверхности раздела, весьма близких к показаниям мокрого термометра в газовом потоке. Поэтому естественно искать формулировку, в которой q"L пропорционально разности Гм.т,о и Ts- Ее можно установить непосредственно из формулы Меркеля [c.278]

Уравнение (3.8) находит применение в теории запаздывания показаний термометров [5—7] ). Предположим, что стеклянный р)тутный термометр со сферическим резервуаром, имеющий нулевую температуру в момент = О, вводится в среду с температурой V. Если пренебречь влиянием движения ртути и термическим сопротивлением стекла, в которое заключена ртуть, то увеличение объема последней, т. е. показание термометра, пропорционально средней температуре (3.8). Аналогичным образом выражение (3.11) соответствует показанию термометра [c.231]

Тали барабанные 1041 Тангенциальные шпонки —см. Шпокпи тангенциальные Тарельчатые пружины 898 Телескопические пружины 886 Температурный запас вязкости по Давиденкову 382 Тензодатчики проволочные —Расположение— Схема 316 Тензометрирование 299 Тензометры — Характеристика 300 —— индуктивные — Типы 303 Теория ползучести 189 Термическая обработка — Обозначение на чертежах 1058 Термометры ртутные для контроля масла 960 [c.1092]

Наиболее существенными источниками погрещностей измерений разности температур калориметрическим термометром являются неизбежные ощибки, свяванные с ивмерением сопротивлений термометра и влияние термической инерции самого термометра. Применение электроизмерительной аппаратуры высокого класса и тщательное проведение измерений позволяют свести ощибки, обусловленные измерением сопротивлений, до тысячны.х долей градуса. Оценить порядок величины погрешности, обусловленной влиянием термической инерции термометра, не представляется возможным. Как бы мала ни была инерция калориметрического термометра, при значительной скорости протекания калориметрического опыта, ее влияние оказывается весьма ощутимым. Это обстоятельство кладет известный предел современной точности калориметрических измерений.. Многочисленные исследования, проведенные до сего времени с целью разработать методы учета влияния термической инерции при калориметрических измеррлниях, не привели к должным результатам. Сложность задачи заключается не столько в большой скорости калориметрического процесса, сколько в неопределенности вида кривой изменения температуры среды. Вид этой кривой зависит от многих факторов, и решить задачу в общем виде на основе современной теории теплообмена пока не удалось. [c.118]

При помощи ударной трубы возможно создание высокотемпературных потоков газа в широком диапазоне плотностей. Несмотря на кратковременность процесса, быстродействующая аппаратура дает возможность проводить тепловые замеры. Более того, кратковременность действия потока имеет даже определенные преимущества, так как с высокой точностью позволяет считать процесс передачи тепла стенкам одномерным. Результаты многих работ [1—4], в которых изучалось развитие пограничного слоя и теплообмен на стенке ударной трубы с помощью тонкопленочных термометров сопротивления, показали, что температура поверхности стенки трубы может быть измерена очень точно. Поэтому в настоящее время появилось два метода измерения коэффициентов переноса, в основе которых лежат результаты измерений теплопередачи к стенкам ударной трубы. Впервые численное решение задачи теплообмена было получено в работе [5] и экспериментально проверено в работе 61, в которой авторы измерили теплообмен в критической точке тупоносого тела, помещенного в ударную трубу. Результаты работы 6] в основном подтвердили теорию, изложенную в работе [5], но при этом обнаружилось, что теплообмен в сильной степени зависит от числа Ье (числа Люиса) и вязкости газа поэтому получить данные о коэффициенте вязкости высокотемпературного газа в невоз-ыущенном потоке было практически невозможно. Авторы работы [7] используя теорию, предложенную в работе [5], а также результаты работы [8], дающей теоретический анализ ламинарного пограничного слоя на стенке ударной трубы, показали, что тепловой поток на боковой стенке очень слабо зависит от числа Люиса. Поэтому в соотнощении для теплообмена единственной неизвестной можно считать коэффициент вязкости в невозмущенном потоке. Это позволило им, используя данные по определению теплового потока к стенкам ударной трубы, при сравнении с численными решениями уравнений пограничного слоя на стенках получить экспериментальные результаты по определению коэффициента вязкости диссоциированного кислорода. Оценивая результаты эксперимента, они пришли к выводу, что на теплообмен к боковой стенке очень слабо влияет фитерий Прандтля, число Люиса, а лучистый тепловой поток в диапазоне температур 2000—4000° К еще пренебрежимо мал. Погрешность экспериментальных данных о вязкости, полученных по этой методике, оценивается авторами в пределах 16%- Сравнение полученных опытных данных с данными, рассчитанными по формуле [c.217]

Теория вспомогательного термометра была развита Хеннингом [13]. Выведенные выше соотношения для главного термометра могут быть после некоторых упрощений применены и к вспомогательному термометру. В выражении (66) положим [c.65]

Ниже будет рассмотрено изменение электросопротивления с температурой для некоторых типов угольных термометров сопротивления. Даже качественное совпадение с тем, что дает зонная теория, наблюдается только в отдельных случаях. Для некоторых образцов величина удельного сопротивления р увеличивается почти экспоненциально при понижении температуры, указывая на то, что имеет место термическая активация носителей тока. Однако из этого не следует, что весь объем графита является элементарным полупроводником и что теоретическое предсказание оказывается несостоятельным. Характер изменения величины электросопротивления с температурой может быть объяснен тем, что частицы графита, входящие в состав образца, обычно находятся в плохом контакте друг с другом или с металлическими контактами. Поэтому носители должны быть тер.мически активированы для преодоления значительных энергетических барьеров. Этот процесс активации может привести к такой зависимости электросопротивления от температуры, которая наблюдалась выше. Очевидно, что способ изготовления угольных сопротивлений играет наиболее важную, хотя и трудно определимую роль при получении желаемых характеристик. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...