Вольфрамовая ленточная лампа

Параллельно с развитием пирометров с исчезающей нитью шло усовершенствование вольфрамовых ленточных ламп, предназначенных для поддержания и распространения оптической температурной шкалы. Эти лампы совершенствовались непрерывно, и сейчас они используются в поверочных лабораториях совместно с образцовыми фотоэлектрическими пирометрами. Международные сличения температурных шкал выполняются путем кругового обмена такими лампами между национальными термометрическими лабораториями. В настоящее время согласованность между радиационными температурными шкалами в области от 1000 до 1700 °С, установленными основными национальными термометрическими лабораториями, характеризуется погрешностью 0,1 °С. [c.311]

Градуированное черное тело переменной температуры не слишком удобно в качестве средства передачи температурной шкалы, однако большинство его функций столь же хорошо выполняет тщательно сконструированная вольфрамовая ленточная лампа. Излучение, испущенное в данном направлении при данной длине волны малой определенной областью на ленте, может быть градуировано в значениях электрического тока через лампу. Соотношение ток — температура может быть сделано хорошо воспроизводимым для широкой области температур. От 700 до 1700 °С используются вакуумные лампы, а от 1500 до 2700 °С — газонаполненные. [c.350]

На рис. 7.18 показана величина (Т—Гд) для вольфрама как функция Т при двух длинах волн, 660 и 1000 нм. Недостаток вольфрамовой ленточной лампы, который очевиден из [c.350]

Конструкция и характеристики вольфрамовых ленточных ламп [c.358]

На рис. 7.19 показана конструкция вольфрамовой ленточной лампы, которая оказалась наиболее удачной. При обсуждении воспроизводимости вольфрамовых ленточных ламп, используемых в качестве эталонов яркости, необходимо принимать во внимание следующие факторы [c.358]

Нйя й поэтому МОЖНО ввести поправку [43]. Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 °С незначителен, но он возрастает примерно до 0,02 °С за 100 ч при 1600 °С, 0,08 °С при 1700 °С и 0,15°С при 1770 °С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. Это вполне адекватный метод. Он устраняет трудности проведения точных измерений напряжения на вводах при наличии температурных градиентов. Для конструкции лампы, показанной на рис. 7.19, соотношение ток/температура может быть выражено полиномом четвертой степени для вакуумных ламп в области от 1064 до 1700 °С, а для газонаполненных ламп — в области от 1300 до 2200 °С. Для ламп конкретной конструкции коэффициенты полиномов варьируются слабо, что обеспечивает удобный контроль в процессе градуировки [1,26]. [c.359]

Существуют два вида градуировки оптического пирометра с исчезающей нитью. Первый — прямой, состоящий в простой градуировке тока пирометрической лампы при наблюдении либо черного тела с известной температурой, либо чаще вольфрамовой ленточной лампы, градуированной для всей области пирометра. Шкала для наиболее низкого диапазона без фильтра должна быть детально проверена в достаточно большом числе точек для получения надежной градуировочной кривой интерполяцией между точками. Для более высокотемпературных диапазонов форма градуировочной кривой будет примерно той же, но коэффициент К нейтральных фильтров должен быть подтвержден. Коэффициент К определяется с помощью уравнения (7.66), которое дает [c.368]

Если вместо черного тела при температуре Т используется вольфрамовая ленточная лампа, можно записать уравнение (7.82) следующим образом [c.369]

Рис. 7.31. Поправки на изменение длины волны при градуировке вольфрамовых ленточных ламп [26].

С эффектом размера источника тесно связаны вариации освещенности полевой диафрагмы, обусловленные либо изменением пропускания или отражения элементов объектива, либо изменением размера отверстия диафрагмы, возникающим в результате нагревания под действием излучения от печи. Эффект этого происхождения максимален, когда на внешней поверхности элементов объектива остаются органические пленки. Это уже упоминалось [61] в связи с проблемой стабильности пропускания окон вольфрамовых ленточных ламп. Если используется [c.380]

Вольфрамовая ленточная лампа 349, 358, 368 [c.444]

СПЛОШНОГО спектра служит вольфрамовая ленточная лампа /. Ее изображение проектируется линзой 2 в плоскости пламени 3. Линза 4 дает изображение пламени и тела накала лампы на входной щели 5 спектрального прибора б. Световой пучок должен быть [c.257]

Широкое применение в исследованиях эмиссионных свойств пламен нашел метод лучеиспускания и поглощения. Этот метод основывается на использовании вспомогательного источника излучения, который размещается за пламенем диаметрально противоположно точке расположения радиометра или оптического пирометра. В качестве вспомогательного источника обычно применяется вольфрамовая ленточная лампа или абсолютно черное тело. [c.278]

Метод лучеиспускания и поглощения дает возможность осуществить оптическое измерение температур светящегося пламени с одновременным введением поправки на коэфициент черноты излучения. По этому методу вспомогательный источник света, например вольфрамовая ленточная лампа, визируется оптическим монохроматическим пирометром сквозь исследуемое пламя. Накал ленточной лампы регулируется таким образом, чтобы ее яркостная температура, измеренная непосредственно, без пламени, была равна яркостной температуре этой же лампы, измеренной сквозь пламя. Оба измерения производятся одним оптическим пирометром, т. е. в лучах одной и той же длины волны. Можно показать, что если пламя удовлетворяет зако-1 у Кирхгофа, го полученная яркостная температура равна истинной температуре пламени. [c.361]

КОРРЕКЦИЯ с ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ СТАНДАРТНОЙ ЛАМПЫ. Поправочные коэффициенты можно также найти, определив зависимость сигнала от калиброванного источника света от длины волны. Распределение интенсивности света от вольфрамовой ленточной лампы по длинам волн можно аппроксимировать черным телом эквивалентной температуры. Стандартные лампы известной цветовой температуры поставляются Национальным бюро стандартов и другими организациями. В основном используют приводимые в паспорте данные о спектральном выходе излучения лампы [ Ц )], поскольку уравнение черного тела не строго выполняется для вольфрамовой лампы. Система регистрации в этом случае градуируется следующим образом [c.52]

Вследствие того что чувствительность фотокатода фотоумножителя, а также дисперсия спектрографа зависят от длины световой волны, установка должна быть также предварительно проградуирована по какому-либо эталонному источнику, распределение энергии в спектре излучения которого хорошо известно. Таким источником может служить лампа накаливания (например, ленточная лампа СИ-15) с известной цветовой температурой К Распределение энергии в излучении вольфрамовой нити лампы накаливания в пределах видимого спектра достаточно хорошо совпадает с распределением энергии в спектре абсолютно черного тела. [c.206]

Ленточная вольфрамовая шдд лампа Дьюара [c.635]

Ленточная вольфрамовая лампа как воспроизводимый источник для оптического пирометра [c.349]

Прежде чем перейти к устройству и характеристикам ленточных вольфрамовых ламп, рассмотрим кратко некоторые наиболее важные физические процессы, которые имеют место на поверхности нагретой вольфрамовой ленты и внутри ее. Представление об этих процессах полезно для понимания не только поведения ленточных вольфрамовых ламп, но и различных процедур, необходимых при изготовлении стабильных ламп. Обсуждение будет проведено на примере конструкции лампы, приведенной на рис. 7.19. [c.352]

Примеры более современных фотоэлектрических пирометров, освобожденных от внутренней образцовой лампы, показаны на рис. 7.32, а, б [44, 70]. Для сравнения двух внешних источников, например черного тела в точке золота и ленточной вольфрамовой лампы, используется свойственная фотоумножителю стабильность. Отношения яркостей в этих пирометрах измеряются либо посредством секторных дисков и прямых отношений счета фотонов [21] или фототоков, либо посредством удвоения яркости. [c.373]

Комбинацию этих двух эффектов называют просто эффектом размера источника , а его величина при поочередном наблюдении черного тела в печи и ленточной вольфрамовой лампы в нормальных условиях достигает значений в несколько десятых долей процента. Это показано на рис. 7.36. Величину компонента, обусловленного дифракцией, нетрудно вычислить [13]. На рис. 7.36 он показан штриховой линией. При сравнении вольфрамовой ленты шириной 2 мм, но очень длинной, с черным телом в печи эффект размера источника будет достигать примерно 0,2%. При сравнении двух черных тел эффект размера источника будет зависеть от различия в распределении яркостей в двух печах. Как и во всех процессах дифракции и рассеяния, эффект возрастает очень быстро при малых углах и очень медленно спадает при больших углах, как ясно из рис. 7.36. [c.379]

Измерение абсолютной интенсивности излучения проводилось с помощью системы, монохроматора и фотоэлектронного умножителя, которая градуировалась по ленточной вольфрамовой лампе. [c.310]

Каналы, по которым проводилось исследование разверток спектров и излучательной способности газов, были проградуированы при помощи эталонного источника света (ленточная вольфрамовая лампа ЛТ-3), который был поставлен в те же оптические условия, что и светящийся слой газа. [c.172]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Рис. 7.19. Вольфрамовая ленточная лампа, применяемая в качестве воспроизводимого источника теплового излучения для градуировки радиационных пирометров, а также для сличения температурных шкал в области 700—1700 С (любезно представлено фирмой GE Со, Лондон) [56]. / — пирексовая пластинка, расположенная под углом 5 к нормали 2 — пирексовая пластинка толщиной 4 мм, расположенная под углом 5° к нормали 3—вольфрамовая лента 1,3x0,07 мм 4 — посеребренная медь 5 — никель 6 — небольшая метка 7 — большой двухштырьковый цоколь.

Выше отмечалось, что низкая излучательная способность вольфрама ведет к большому различию между реальной и яркостной температурами. Затруднения особенно велики, когда требуется источник с большой яркостной температурой. Альтернативой ленточной вольфрамовой лампы является лампа, имеющая вольфрамовый излучающий элемент в виде полости черного тела. Высокотемпературный газонаполненный вариант коммерчески доступной лампы такого типа показан на рис. 7.27. Вначале лампа типа черное тело была разработана в качестве замены для вольфрамовых ленточных ламп. во щсёй. области. тем- [c.362]

На рис. 78 показана одна из схем фотоэлектрического компаратора [133L Источник света / — вольфрамовая ленточная лампа накаливания — изображается с помощью конденсора 2 на намеряемой фотопластинке (пленке) 3. Система линз и 5 проектирует изображение фотопластинки на щель II, за которой установлен фотоумножитель 12, посылающий сигнал через усилитель на вертикальные пластины осциллографа. На пути световых лучей перед щелью помещается куб-призма о с двумя противоположными зачерненными Гранями. Призма, приводимая в движение от мотора 8, тоедназиачена для сканирования интерференционной картины. Для исключения колебании напряжения и ( уктуаций источника в схеме предусмотрен оптический прерыватель 7, установленный [c.150]

Источник излучения должен быть тщательно выбран в соответствии с исследуемой областью опактра. Для работы в инфракрасной области используется накаливаемый глобар , изготовленный из спеченного карбида кремния. Для видимой и ближней инфракрасной областей спектра (до 2,5 мкм) применяется ленточная вольфрамовая лампа. Излучение в ультрафиолетовой области спектра получают с помощью газоразрядных ламп (например, водородных). [c.168]

При Г )адуировке ленточных вольфрамовых ламп указывается рабочая сила тока п.ли напряжение, прп которых оп]1еделяется яркостная п.ли цветовая температу]1а. а также эталонпруемьи [c.354]

Источники излучения. В качестве источников непрерывного спектра обычно применяются водородная (илп дейтериевая) лампа (2000—.34и0 Л), ленточная вольфрамовая лампа (Г 2500 К, 3400. V — 2.5 мкм). глобар (Г 1()И0 К, 2,5—100 мкм), ртутная кварцевая лампа тппа ПРК-4 (100—1000 мкм). [c.414]

Очень часто вместо ленточных вольфрамовых ламп, которые трудны в изготовлении, используют нитяные, у которых нить накала располагается конусообразно (рис. 173), что дает в направлении оси конуса как бы равномерно светяш,уюся поверхность в виде круга с плош адью приблизительно 1 см . Суш,ествуют и другие типы электрических ламп различной мош,ности с вольфрамовой нитью накала, которые отличаются и в фотометрическом отношении, так как опи обладают различной поверхностной яркостью. Некоторые данные о цветовых температурах и поверхностной яркости вольфрамовых ламп приведены в табл. 5. [c.232]

Температуру измеряли оптическим пирометром с исчезающей нитью наведением на черное тело. Пирометр градуировали по стандартной лампе с ленточным вольфрамовым нагревателем. Колебания температуры составляли около 12° при методе Кнудсена и приблизительно 15° при методе Лэнгмюра., В последнем случае колебания температуры были больше из-за перепада температуры в образце. [c.103]

Выбор источника света зависит от назначения прибора. Для ближней инфракрасной области применяется ленточная вольфрамовая лампа, для области 2,5—25 мкм — глобар. В видимой области чаще всего используются обычные лампы накаливания, а в ультра- [c.71]

По излучению в видимой области спектра температура измерялась методом обращения спектральных линий. Способ регистрации момента обращения — визуальный. В качестве спектрального прибора использовался спектрограф ИСП-51. Локальная окраска пламени производилась сухой солью Na l (как правило, наблюдалось обращение дублета натрия другие элементы — калий, литий — применялись редко). Источником сравнения служила ленточная вольфрамовая лампа СИ-10-300, яркостная температура которой измер ялась прецизионным пирометром ОП-48. При определении температуры учитывалось наличие линзы между источником сравнения и пламенем и то обстоятельство, что эффективная длина волны пирометра отличается от длины волны, на которой ведутся измерения. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...