Калориметрические измерения

Теоретический метод. Этот метод, который можно рассматривать как приложение формулы Кельвина, состоит в замене калориметрических измерений теоретическим рассмотрением. [c.442]

Здесь Н, Т II S/R имеют те же значения, что и в табл. 1 Т получено из калориметрических измерений 5=(),20°К. [c.485]

При изучении возврата в предварительно деформированных м-атериалах полезную информацию о протекании того или иного из элементарных процессов можно получить параллельным изучением изменения электросопротивления, теплосодержания (с помощью калориметрических измерений), плотности, твердости, пределов упругости и текучести, внутреннего трения, формы рентгеновских интерференционных максимумов. [c.301]

Выражения (2.90)—(2.93) связывают калорические и термические величины и широко применяются для вычисления термических свойств вещества по результатам калориметрических измерений величин, а также для анализа изотермических процессов. [c.142]

Калориметрические измерения жидкостей при повышенном давлении также можно проводить в этом калориметре. В таком случае калориметр должен быть герметичным и выдерживать полное давление. Пространство над жидкостью заполняют газом, не реагирующим с исследуемой ЖИДКОСТЬЮ. Таким способом определена теплоемкость жидкого этилового спирта [41]. При расчете теплоемкости в этом случае необходимо учитывать, что в значение постоянной калориметра А дополнительно войдет теплоемкость всего количества газа, заполняющего калориметр, [c.123]

Наиболее достоверные данные, полученные несколькими методами, в том числе и калориметрическими измерениями, позволяют связывать величину рассеяния только с напряжениями [11 ] [c.88]

Хотя эти уравнения и являются приближенными, их можно применять при сопоставлении результатов измерения активности (по давлению паров, по электродвижущим силам) с калориметрическими измерениями (гл. VI, п. 4). [c.34]

Формула (10.47) используется как для расчета парциальных мольных свойста компонентов по известным, например из калориметрических измерений, общим свойствам раствора, так и для получения общих овойспв по известным, например из исследования равновесий, парциальным мольным функциям. В последнем случае интегрирование дифференциального уравнения (10.47) заменяет интегрирование системы уравнений Гиббса—Дюгема, аналогичной системе (9.86). [c.97]

К, который, как он полагает, вызывается мартенсптовым превращением. Следует напомнить также о калориметрических измерениях Симона и Пикара [45] с натрием, которые обнаружили аномалию теплоемкости в области 1° К (см. также работу Паркинсона н Кварингтона [46]). [c.166]

Точные калориметрические измерения в гелиевой области температур начались в 1930 г., когда был создан весьма чувствительный термометр из фосфористой бронзы. Вскоре же был открыт скачок теплоемкости у сверхпроводников и затем обнаружена электронная теплоемкость в металлах, поведение которой, как было установлено, соответствует теоретическим предсказаниям. Продолжала развиваться п теория теплоемкости для некоторых элементов была детально разработана теория колебаний решетки. Разработка зонной теории твердых тел нриве [а к дальнейшему усовершенствованию теории электронной теплоемкости. [c.315]

Область температур ниже Г К. В печати имеется много сообщений о проведении калориметрических измерений с нарамагнитпымп солями при температурах ниже 1°К. В связи с огромной теплоемкостью таких солей при низких температурах при измерениях приходится преодолевать ряд особых трудностей, которые не возникают, скажем, при измерениях на металлах. Трудности связаны в основном с большой продолжительностью времени установления равновесия, тогда как вопросы, связанные с теплоемкостью Саддит, и нежелательным нагревом, как правило отпадают. Как уже отмечалось в н. 12, при этом приходится отказываться от нагрева путем пропускания тока и прибегать к индукционным методам и нагреванию /-лучами. [c.334]

Для сверхпроводников результаты прямых калориметрических измерений сравниваются с данными, заимствованными из последнего обзора Эйзенштейна [15] по определению у но значениям критических магнитных нолей. Кроме того, в тексте обсуждаются значения вычисленные на основе зонной теории. Ссылки на эти вычисления имеются в обзорных статьях Рейнора [16], Доунта [17) и Мотта [18]. [c.335]

Элемент Ио, °К Интервал температур, К Tjj, -К по данным калориметрических измерений по данным магм иткых измерений Литератур [c.342]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Как отметил Н. В. Заварицкий, попытка связывать различие в значениях f, полученных в результате калориметрических измерений и с помощью соотношения (20.1), с характером температурной зависимости теплоемкости решетки несостоятельна, так как последняя не изменяется при переходе металла из нормального в сверхпроводящее состояние. В действительности это различие связано с экспоненциальной зависимостью теплоемкости электронов в сверхпроводнике.—Прим. ред. [c.350]

Значение у=7,1 мджоуль/моль- град-, оиределенное Флетчером теоретически на основе зонной теории, хорошо согласуется с величиной у = 7,4, полученной на основании калориметрических измерений. [c.357]

И случае этого образца равен 0,0128 (°К) . Калориметрические измерения вап-Дейка и Кеезома ]154] довольно плохо согласуются с этими результатами, однако выполненные недавно эксперименты Кападниса дали значение /1 = 0,0135 (°К)2. [c.484]

О выполненных в более ноздний период экспериментах Кюрти и Симона сообщил Кук [137]. Он опубликовал график зависимости от 7д.. (фиг. 21). Наличие более или менее горизонтальной части этой кривой при значении, Шп2 качественно подтверждает предположение о том, что низший штар-ковский уровень является дублетом. Калориметрические измерения с использованием у-излучения позволили получить данные об абсолютных температурах была опубликована соответствующая кривая зависимости Гл. от Т (фиг. 22). Выше 0,1° К результаты находятся в удовлетворительном согласии с приближениями Онзагера и Ван-Флека в предположении только кубического штарковского поля [см. (38.3) и (38.4)]. [c.484]

Вновь было найдено, что соль не подчиняется закону Кюри, однако из полученных результатов следовало, что в интервале между 1 и 8° К удовлетворяется закон Кюри—Вейсса со значением в, полученным Бензп и Куком. Магнитные измерения проводились п полях до 8500 эрстед (см. 1г. 52). Температуры в поло, равном нулю, достигнутые в этих экспериментах, приведены в табл. 12. Для калориметрических измерений к образцу соли был прикреплен вспомогательный угольный термометр. [c.493]

Фриц и Джиок нашли, что в области температур жидкого гелия закон Кюри выполняется не совсем точно, а именно, что у Т несколько убывает с понижением температуры. Поэтому достаточно хорошо определить шкалу Т невозможно. Ниже 1° К уменьшение у Т становится намного более быстрым, однако следует иметь в виду, что все определения абсолютной температуры ниже 1 К недостаточно надежны. Значения абсолютной температуры были получены из калориметрических измерений с использованием угольного термометра-нагревателя, причем изменения энтропии рассчитывались на основе предположения о четырехкратно вырожденном уровне, как было ука- чано выше. В табл. 14 приведены некоторые значения восприимчивости, а также исходных полей и температур размагничивания. Значение у Т при 1,145°К составляет 2,045 эл. магн. ед.1молъ, при 4,224°К—2,146 эл. маги. ед.1молъ. [c.497]

Джиок и Мак-Дугалл провелп калориметрические измерения. Они использовали индукционный нагреватель, который представлял собой изготовленное из сплава с не зависящим от температуры сопротивлением кольцо, в котором при помощи переменного магнитного поля выделялось тепло. В этом случае не требуется никаких подводящих проводов, однако количество выделяющегося тепла известно лишь с точностью до зависящего от геометрических условий множителя, который должен быть определен в специальном эксперименте в области температур жидкого гелия. Необходимо учитывать поправку на проницаемость соли, находящейся поблизости от нагревателя. Кольцо имело диаметр 2,2 см и было изготовлено из золотой с примесью 0,1% серебра проволоки диаметром 0,08 мм. Тепло генерировалось полем частоты 60 гц и напряженностью 175 или 350 эрстед (среднеквадратичные значения). [c.504]

Эти эксперименты были повторены с большей точностью Джиоком, Стаутом, Игапом и Кларком, которые использовали угольный термометр-нагреватель. Полученные результаты приведены на фиг. 34. Теоретическая кривая представляет зависимость с от Т (значения Т рассчитаны но величинам S, приведенным в табл. 20). Точки получены из калориметрических измерений путем прпменения соотнонгепия [c.504]

Метод вычисления абсолютных температур состоял в следуюгцем. Из калориметрических измерений, описанных в п. 43, были определены разности значений внутренней энергии U (см. п. 21) при Я=0 для нескольких изоэнтроп. Изменение U вдоль каждой изоэнтроны рассчитывалось при помош,и соотношения [ср. (8.1)] [c.512]

Идея о высокой теплопроводности появилась лишь тогда, когда этот вывод стал совершенно неизбежным. При проведении калориметрических измерений Кеезом и мисс Кеезом [И] поставили задачу определить остроту Х-перехода, наблюдая повышение температуры калориметра при нагревании. Они обнаружили, что в Х-точке меняется не только скорость поглощения тепла жидкостью, но также и характер поглощения (фиг. 5). При выключении тока ниже Х-точки температура калориметра устанавливалась мгновенно, в то время как выше Х-точки имел место явный перегрев. Так как форма кривых нагревания обычно характеризует в калориметрии выравнивание температуры, то стало совершенно ясно, что в Х-точке происходит резкое изменение теплопроводности. Величина этого изменения [c.789]

Теплоперенос. Капица [42] впервые измернл количество тепла, которое необходимо сообщить единичной массе сверхтекучей компоненты, чтобы перевести ее в обычную жидкость. Он обнаружил, что Qt TS, причем энтропия S получается путем интегрирования данных по теплоемкости. Для своих измереиий Чандрасекар и Мендельсон [86] использовали прибор, показанный на фиг. 93. Обратимость здесь была обеспечена тем, что связь между двумя объемами гелия осуществлялась топкой гелиевой пленкой. В их работе, как и во всех подобных измерениях, определялись количество тепла, которое сообщается адиабатически изолированному сосуду, и масса гелия, перетекающая в этот сосуд. Эти эксперименты привели к значениям Д6 , которые согласуются с калориметрическими измерениями Херкуса и Уилкса [79] лучше, чем с измерениями Крамерса, Васшера п Гортера [52]. Поскольку результаты первых двух авторов оказались ошибочно завышенными, возникает вопрос, не следует ли при таких измерениях с пленкой рассматривать некоторый дополнительный член, учитывающий энергию, которую нужно сообщить пленке, чтобы превратить ее в макроскопический объем лшдкости. [c.825]

Это значение бьшо притшто как не подлежащее дальнейшему уточнению, как бы ни уточнялись калориметрические измерения. Определяемая этим соотношением калория получила название международной, в отли ше от термохимической, использовавшейся при определении теплового эффекта химических реакций 1 кал (термо-хим.) = 4,1840 Дж. [c.150]

Температура продуктов сгорания на выходе пз камеры горения, на выходе из экспериментального участка, а также по его высоте определялась на основании калориметрических измерений. Температуру можно было определить и с помощью отсосной платина-платинородпевой термопары с экранированным горячим сиае.м. Чтобы избежать ошибок при осреднении температуры по сечению канала, основными принимались измерения, полученные на основе калориметрирования. [c.141]

Экспериментальная установка для исследования теплоемкости Ср веществ при высоких температурах и давлениях. В течение ряда лет во ВТИ имени Дзержинского проводятся исследования теплоемкости Ср веществ при высоких давлениях и температурах. Измерения теплоемкости проводились методом адиабатного проточного калориметра в замкнутой схеме циркуляции с калориметрическим измерением расхода вещества. На установках, 1ВЫ1Полненных по этому методу, была исследована теплоемкость воды и водяного пара, тяжелой воды, этилового спирта (Л. 8-3, 8-4 и 8-5]. Схема экспериментальной установки для измерения теплоем кости этилового спирта (Л. в-5] представлена а рис. 8-4. [c.238]

Смотреть страницы где упоминается термин Калориметрические измерения : [c.42] [c.56] [c.56] [c.94] [c.157] [c.215] [c.315] [c.320] [c.325] [c.328] [c.341] [c.344] [c.348] [c.364] [c.449] [c.473] [c.492] [c.531] [c.794] [c.822] [c.928] [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...