Частота соударений

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Согласно классическим представлениям множитель v истолковывается как частота соударений а-частицы, обладающей скоростью [c.231]

Значение и от зависит от среднего расстояния между молекулами п, следовательно, от занимаемого газом объема V, т. е. является функцией У кроме того, может зависеть еще и от температуры Т, поскольку, например, частота соударений молекул будет меняться с изменением Т. [c.35]

Частота соударений частиц воз- с 6.9193-10 [c.1193]

Из определения мех следует, что величина ех с точностью до порядка величин представляет собой частоту соударений молекул, не приводящих к химической реакции (частоту упругих соударений). [c.347]

Здесь x — координата соударения, V2, 2 и Vi, Ui — скорости обеих частей системы соответственно до и после соударения, со — частота соударения. [c.323]

Пики шумов в кабине при частотах колебаний около 1370, 2600 и 5400 Гц соответствовали частотам соударений в зубчатых передачах. При указанных частотах колебаний зубчатых передач возбуждались колебания мощной опорной рамы, которые в свою очередь вызывали резонансные колебания системы стрингеров с обшивкой. Большая часть шумов в кабине связана с резонансными явлениями в конструкции кабины. [c.357]

Поскольку частота соударений зависит от давления газа, ширина линии излучения также зависит от давления. [c.11]

Предположим, что все элементы механизма колеблются с частотами и амплитудами, зависяш,ими от скоростного режима механизма (числа п оборотов ведущего звена). Частоты колебаний fi могут быть, например, оборотными частотами вращающихся деталей, частотами соударения, их кратностями и т. д. В качестве частот fi могут быть собственные частоты механизма. Заметим, что в первом случае зависимости /, от п являются линейными во втором случае /, не зависит от п (зависимости амплитуд от п являются более сложными и определяются резонансными свойствами). [c.39]

I — частота соударений электронов в разряде [c.205]

Значения а используют для вычисления стандартной частоты соударения моль/(м -с) [c.263]

Расчеты показывают, что при степени влажности 0 = 10% и Ги=10 ° м частота соударений на носике клина составляет величину порядка л -=10 1/(л сек). С удалением от входной кромки частота соударений уменьшается. [c.130]

В зависимости от режима работы турбины и физических свойств рабочего тела — пара — может преобладать тот или иной вид эрозии. Поэто.му для практических расчетов эрозионных разрушений лоиаток важно установить функциональные зависимости скорости разрушения от величины импульсного давления р, частоты соударений, свойств материала и др. [c.143]

Выражения (46) и (47) позволяют рассчитывать случайные колебания в системе с ограничительными упорами и, в частности, при нормальном стационарном воздействии оценивать среднюю частоту соударений подвижного элемента виброизолятора. На эту оценку существенное влияние оказывает отличие действительных законов распределения динамического воздействия g (i) и решения х (t) от нормального (гауссова) закона, поэтому полученная оценка должна рассматриваться как сугубо ориентировочная. [c.245]

На рис. 5.5 приведены зависимости от начального размера частицы корунда пороговой интенсивности U изохорной каскадной ионизации парового ореола до уровня .ie = 0,5 (кривая 1) и пороговых интенсивностей /п изохорного разогрева тяжелых частиц плазмы до фиксированных уровней газовой температуры Т (кривые 2—4). Расчеты производились с использованием машинных алгоритмов решения (5.45) и вычисления эффективных частот соударений в плазме. [c.167]

Здесь е 1 — единичный, совершенно антисимметричный тензор, а продольная и поперечная V- - эффективные частоты соударений [c.293]

При течениях масс газа с очень большими скоростями, превышающими скорость звука, перенос импульса, и действие сил молекулярного трения в газе осложняется частичным скольжением молекул . Эффект скольжения молекул в газе вызывается тем, что скорость звука по величине оказывается одного порядка со средней скоростью перемещения молекул в газе при данной температуре. Частота соударений молекул в слоях газа при этом уменьшается, и течение масс газа осуществляется с меньшим внутренним трением. [c.78]

Учитывая, что частота соударений в секунду а при [c.61]

Учитывая, что частота соударений в секунду v= 1/т, т = Я,/ . а при максвелловском распределении скоростей электронов в плазме их средняя квадратичная скорость v= 3kTe/me, [см. раздел 2.5], получим, разделив обе части на (3/4) kTe. [c.50]

В меру независимости этих процессов эффективная частота соударений равна сумме частот соударений первого и второго процессов, т. е. 1/тэф = 1/Тприм-Ь 1/тфоя. Это приводит к правилу Матиссена [c.437]

Для определения энергии, передаваемой ионам в единицу времени, необходимо Д умиожигь на частоту соударений v [c.393]

Из Представленных на рис. 6.68—6.71 зависимостей видно, что частоты соударений в трех передачах соответствуют пикам на акселерограммах, записанных для обшивки, и пикам уровней звуковых давлений, полученных для кабины. Ускорения в обшивке с демпфирующим покрытием в полосе частот вблизи частоты 1370 Гц были, вообще говоря, снижены на 12 дБ при рассмотрении ширины полосы частот в одну треть октавы и на [c.353]

Продолжительность инкубационного периода, скорость эрозии и продолжительность второго периода и скорость эрозии в третьем лериоде зависят от скорости встречи лопаток с частицами воды, формы и размеров этих частиц, частоты соударений, эрозионной < тойкости материала лопаток и рельефа эродирующей поверх-лости. В ряде работ приводятся эмпирические выражения, описывающие такие кривые, основанные на интерполяционных полиномах, которые строят по таблицам опытных данных. [c.279]

Здесь V — эфф. частота соударений. Для декаметровых и более коротких волн в большей части ионосферы (0 V и Показатели преломления п и поглощения X приближённо равны [c.258]

Нелинейные эффекты при распространении радиоволн в ионосфере проявляются уже для радиволн сравнительно небольшой интенсивности и связаны с нарушением линейной зависимости поляризации среды от электрич. поля волны (см. Нелинейная оптика). На-гревная нелинейность играет осн. роль, когда характерные размеры возмущённой электрич. полем области плазмы во много раз больше длины свободного пробега электронов. Т. к. длина свободного пробега электронов в плазме значительна, электрон успевает получить от поля заметную анергию за время одного пробега. Передача энергии при столкновениях от электронов к ионам, атомам и молекулам затруднена из-за большого различия в их массах. В результате электроны плазмы сильно разогреваются уже в сравнительно слабом электрич. поле, что изменяет эфф, частоту соударений. Поэтому е в о плазмы становятся зависящими от поля В волны II Р. р. приобретает нелинейный характер. Возмущение диэлектрич. проницаемости Дед (Е1Ер) , где Ер = > 3(7 тб/в )(й) - - V ) — характерное плазменное поле, Т — темп-ра плазмы, 6 — ср. доля энергии, теряемая электроном при одном соударении с тяжёлой частицей, V — частота соударений. [c.259]

Нелинейные эффекты могут проявляться как само-воадействие волны и как взаимодействие волн между собой. Самовоздействие мощной волны приводит к изменению её поглощения и глубины модуляции. Поглощение мощной радиоволны нелинейно зависит от её амплитуды. Частота соударений V с увеличением темп-ры электронов может как расти (в ниж. слоях, где осн, роль играют соударения с нейтральными частицами), так и убывать (при соударении с ионами). В первом случае поглощение резко возрастает с увеличением мощности волны ( нас щенпе поля в плазме). Во втором случае поглощение падает (т. н. просветление плазмы для мощной радиоволны). Из-за нелинейного изменения поглощения амплитуда волны нелинейно зависит от амплитуды падающего поля, поэтому её модуляция искажается (автомодуляцня и демодуляция волны). Изменение п в поле мощной волны приводит к искажению траектории луча. При распространении узконаправленных пучков радиоволн это может привести к самофокусировке пучка аналогично самофокусировке света и К образованию волноводного канала в плазме. [c.260]

Характер фиа. процессов С. р. (пробой газовой среды, динамика разряда, пространственная структура ИТ. д.) зависит от соотношения между эфф. частотой соударений электронов с атомами и молекулами газа Vm и частотой электрич, поля ю. При у /(о < 1 (высокие частоты поля и низкие давления газа) электроны движутся в электрич. поле почти как свободные. При г ,/(о > 1 (низкие частоты поля, высокие давления газа) электроны дрейфуют в перем. электрич. поле СВЧ-волны, Е 1) = ЯрС08ш4, со скоростью т. в. в каждый момент движутся с той же скоростью, что и в пост, электрич. поле, напряжённость к-рого (Кавна мгновенному значению перем. элеКтрич. поля с амплитудой Яр- [c.423]

Наличие развитой турбулентности плазмы также Приводит к изменению как динамики С.-э., так н глубины скин-слоя, к-рая будет зависеть от интенсивности турбулентности, поскольку в нелинейном С.-э. взаимодействие носителей с турбулентными пульсациями существенно меняет отклик плазмы на приложенное к ней поле. Это связано, в частности, с изменением эфф. частот соударений носителей Чзф при их сильном рассеянии на турбулентных пульсациях. Напр,, в изотропной бесстолкновит. плазме с развитой ионнозвуковой турбулентностью, имеющей характерные длины волн X, скиновая глубина б = [c.542]

Молекулярное течение газов. Течение газа, при котором илр молекулы совсем не сталкиваются, или частота их ударов о твердую стенку гораздо больше, чем частота соударений молекул между собой, называется молекулярным течением или течением Кнудсена. [c.261]

Найти поток энергии, переносимый ионами в плазме, находящейся в сильном магнитном поле Н в направлении градиента температуры Т(г). Ларморова частота ар = ерН I тяс велика по сравнению с характерной частотой соударений кроме того, считаем Т(г)1Я. [c.521]

Хансен и др. [104, 105] разработали метод измерения затухания амплитуды и сдвига по фазе яшкроволнового луча в зависимости от концентрации электронов и частоты соударений в следе. Гребенка датчиков типа сфокусированного микроволнового зонда позволяет измерить как осевое, так и радиальное распределения концентрации электронов в следе. Но поскольку электроны превращают среду в проводящую плазму, способную отражать, поглощать и преломлять электромагнитные волны, успешное применение любых микроволновых приборов для диагностики плазмы зависит от наличия информации о взаимодействии электромагнитных волн с плазмой. Это взаимодействие особенно сильно проявляется, когда частота электромагнитных волн близка к плазменной частоте, которая пропорциональна корню квадратному из концентрации электронов. Измерения следа проводятся на баллистических установках, так как такие установки наиболее экономичны, позволяют тщательно контролировать начальные условия, а аппаратура размещена близко к траектории полета, где отношение сигнала к помехе более высокое. [c.146]

Произвол в задании аддитивной формы правой части (суммирование теплопроводности компонент в растворе) может быть наглядно иллюстрирован еще и другим, независимым путем. Принятая модель идеального раствора жидкостей по существу является квазигазовой моделью структуры раствора. Действительно, основное изменение теплопроводности компонент в смеси газов обусловлено изменением частоты соударений молекул исходных компонент и в меньшей степени (как показано и в работе [90]) влиянием межмолекулярного взаимодействия. При таком совпадении исходных предпосылок, принятых в работе [90], с условиями в смесях газов можно было бы ожидать, что расчет по формулам (7-9) — (7-10) даст хорошее согласование с опытом для смесей газов. К сожалению, эти ожидания не оправдываются. В силу того что для всех разреженных газов выполняется условие Vi=Vj (равенство мольных объемов), во всех случаях для бинарных смесей должна была бы иметь место линейная зависимость теплопроводности смеси газов от мольной или объемной концентрации компонент. Результаты измерений показывают (см. гл. 8), что для смесей газов характерно отрицательное отклонение теплопроводности от линейной зависимости, причем в отдельных случаях, например для смеси водорода с двуокисью углерода, это отклонение (по отношению к опыту) составляет до 100% и более. [c.195]

Формулы (Ю--2) — (10-7) заиисаиы через частоту соударений молекул. Они выражают затн сохранен ия массы и могут быть записаны в другом аиде — через массовый расход [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...