Источник звука линейный

Звуковая аналогия относится, очевидно, только к двухмерной задаче о движении в плоскости у, z, перпендикулярной направлению натекающего потока. В этой двухмерной задаче линейная скорость источника звука — порядка величины viQ] кроме нее в задачу входят в качестве независимых параметров еще только скорость звука i и размеры источника б (и параметр плотности pi) ). Из них можно составить всего одну без- [c.658]

В результате многократного отражения звуковых волн от границ помещения возникает замкнутое трехмерное волновое поле. Обычно линейные размеры помещения значительно больше длины звуковых волн. Замкнутый объем помещения представляет собой колебательную систему со спектром собственных частот, при этом каждой собственной частоте соответствует свой декремент затухания. Если источник звука создает звуковые сигналы с меняющимся спектральным и амплитудным распределением, то эти сигналы возбудят колебания воздуха в помещении с частотами, близкими к резонансным, и по мере изменения спектра будут возникать все новые и новые моды собственных колебаний замкнутого объема, которые, накладываясь на ранее возникающие и имеющие уровни выше порога слышимости, в большей или меньшей степени исказят начальный сигнал. Поскольку декремент затухания составляющих спектра частот различен, то каждая из составляющих частот имеет свое время реверберации. [c.359]

Распределенные системы делятся на линейные и поверхностные. Линейное расположение громкоговорителей называют цепочкой, а поверхностное — решеткой. Для помещений используют распределенные системы в виде настенных (рис. 9.9а и б) или потолочных цепочек (рис.. 9.9в и г) громкоговорителей, а также в виде потолочных решеток из них (рис. 9.95). Кроме того, применяют кресельные системы из громкоговорителей или телефонов. Обычно распределенные системы применяют, когда нет необходимости в локализации первичного источника звука, т. е. когда его нет в этом помещении, или, например, для информационных передач, так как в этом случае локализация источника звука необязательна. [c.221]

В закрытых помещениях на уменьшение силы звука оказывают влияние кроме расстояния, также стены, потолок, пол и наличие в этих помещениях оборудования. Чем больше потерь испытывает звук на границах помещения, тем больше заметно уменьшение силы звука. Сила и частотная характеристика отраженного звука зависят как от поглощающих свойств поверхностей, так и от размеров помещения. Поэтому одной из мер эффективного снижения шума в помещениях является покрытие стен и потолка звукопоглощающими материалами. Возможность экранирования звука внутри помещения зависит от отношения длины волны к линейным размерам экрана. Благоприятные результаты могут быть получены при больших экранах и коротких звуковых волнах. Размеры поверхности экрана должны быть по меньшей мере вдвое больше длины волны кроме того, источник звука с одной стороны экрана и место обслуживания с другой его стороны должны находиться на расстоянии не менее длины одной волны от экрана. Если звуковая волна падает на границу, разделяющую две среды, то часть звука передается в другую среду (поглощается), другая же часть отражается. Отношение силы поглощенного звука к силе падающего звука называется коэффициентом поглощения отношение силы отраженного звука к падающему — коэффициентом отражения. Коэффициент поглощения твердыми телами на средних частотах может достигать максимально 3%. [c.11]

В предыдуш ем параграфе нами был рассмотрен источник звука бесконечно малого поперечного сечения, дви-жуш ийся равномерно со сверхзвуковой скоростью. Предполагая такую форму источника, мы имели возможность рассматривать всю задачу линейно, состояние среды в этом крайнем, идеализированном случае представлялось как простое наложение состояний, одно из которых определялось движением тела (решение Кармана), а другое колебаниями его поверхности (излучение звука). При конечных размерах сечения тела такое простое наложение уже не имеет места. Поступательное движение тела конечного сечения вызывает в среде значительные изменения плотности, давления и температуры и приводит к образованию скачков уплотнения конечной величины. [c.120]

На больших расстояниях от источника даже медленные течения, характерные для Мирового океана, способны сильно повлиять на величину звукового поля, в первую очередь благодаря изменению фаз отдельных мод и, следовательно, условий их интерференции. Это иллюстрирует рис. 15.1 [971, на котором показан горизонтальный разрез звукового лоля в волноводе с билинейными профилями скорости звука и скорости течения. При расчете глубина моря принята равной Н = 200 м. Плоскость 2=0 является свободной границей. Скорость звука линейно растет от 1490 м/с при г - Одо 1500 м/с прн г =-Я В полупространстве г < -Н скорость звука постоянна и равна 1500 м/с. Скорость течения параллельна оси 05с. У поверхности о м/с Ио(2) линейно убывает до нуля при г - —Я/2. На большей глубине о 0. Плотность предполагалась постоянной во всей среде. Хотя число Маха течения меньше 10 , вызванные течением изменения интенсивности звукового поля доходят на рассматриваемых расстояниях до 30 дБ. [c.352]

В дальнейшем мы будем ограничиваться нахождением только второго члена — квадратичной поправки к решению линеаризованных уравнений. Вообще говоря, нахождение последовательных членов разложения сводится к решению линейных задач к нахождению звукового поля в линейном приближении, вызванного сторонними источниками звука (сторонними объемными скоростями и сторонними силами), определяемыми предыдущими членами разложения. В первом приближении метода малых возмущений, когда помимо линейных членов удерживаются только члены второго порядка по числу Маха, сторонние источники опре- [c.412]

Формально нахождение квадратичной поправки аналогично методу определения рассеянного поля в среде со слабыми неоднородностями (см. 114). В обоих случаях нахождение дополнительного поля (нелинейной поправки — в одном случае и рассеянного поля — в другом) заменяется нахождением поля в линейной (соответственно однородной) среде, создаваемого сторонними источниками звука, зависящими от исходного поля. [c.413]

Пусть Ро есть эффективное звуковое давление, создаваемое перед микрофоном первичным источником звук (например, оратором), р — давление перед микрофоном, создаваемое громкоговорителем ) коэффициент акустической обратной связи в условиях стабильной работы линейной системы (без генерации автоколебаний) определяется уравнением [c.503]

Для малых амплитуд колебаний акустическая среда является линейной. Это означает, что поля двух источников звука в любой точке пространства должны накладываться друг на Друга без взаимодействия (принцип суперпозиции полей). Теорема взаимности в акустике, связывающая свойства двух звуковых полей, является следствием принципа суперпозиции. [c.78]

Сравним полученное выражение с формулой (18.296), определяющей излучение звука линейным бесконечно длинным источником, расположенным вдоль образующей цилиндра. При f5 = О (плоскость, перпендикулярная оси цилиндра) множители, характеризующие зависимость звукового давления от азимутальной координаты ср, в формулах (21.20) и (18.296) совпадают. Таким образом, в плоскости Р = О направленные свойства точечного и линейного источников являются одинаковыми. [c.161]

Запишем соотношения, определяющие решение задачи о дифракции волн, излучаемых точечным или линейным источником (для трехмерного и двумерного случаев соответственно). Источник звука находится в точке Ml (рис. 2.9). В свободном пространстве в точке М такой источник развивает звуковое давление [c.79]

Ультразвуковые колебания представляют собой упругие волны, распространяющиеся с определенной скоростью в какой-либо материальной среде — газах, жидкостях, твердых телах. Колеблющийся источник звука периодически сближает примыкающие к нему частицы, которые передают это сжатие среды следующему прилегающему слою и волны сжатия, чередуясь с волнами разрежения, проходят все пространство, занимаемое данной средой. Скорость и направление распространения звуковых волн зависят от плотности и упругости среды, а также ее размеров. Особенностями высокоэнергетических ультразвуковых колебаний является возможность фокусирования энергии на сравнительно небольшую площадь рабочей зоны. Ультразвуковые колебания малой интенсивности, используемые для дефектоскопии и исследования вещества, подчиняются законам линейной акустики. [c.8]

Модель выбора момента остановки обеспечивает нормативную основу для такого понятия о времени реакции, и этот аспект модели был подробно разработан Эдвардсом [31]. Он рассматривал задачу в следующей постановке. Оператор наблюдает два источника света, которые вначале оба выключены (или слушает один из двух источников звука и т. п.). Одна из ламп включается, и оператор должен как можно быстрее нажать соответствующую кнопку. Часть времени будет в действительности затрачена на само нажатие кнопки и на достижение нервными импульсами мышц, и эта часть не будет зависеть от вероятностей и вознаграждений. Часть времени будет использована на получение данных о том, какая лампа зажглась, и это именно та часть, которая учитывается моделью. Предполагается, что существует функция стоимости времени, которая линейно зависит от времени, и существуют стоимости ошибок в окончательном решении. Если представляет включение /-й лампы, а представляет нажатие соответствующей ей кнопки, то вероятности ошибок по определению таковы [c.358]

В зависимости от среды, в которой распространяется звук, условно различают структурные или корпусные и воздушные шумы. Структурные шумы возникают при непосредственном контакте колеблющегося тела с частями машин, их корпусом, трубопроводами, фундаментами, строительными конструкциями и т. д. Колебательная энергия, сообщаемая источником шума жестко связанным с ним предметам (в зависимости от формы связи и их линейных размеров), распространяется по ним в виде продольных или поперечных волн (или тех и других одновременно). Колеблющиеся поверхности, приводя в колебание прилегающие к ним частицы воздуха, образуют звуковые волны. Если источник не связан с какими-либо конструкциями, то шум, излучаемый им в воздух, носит название воздушного шума. [c.5]

В качестве средства защиты работающих от непосредственного воздействия шума употребляются экраны. Экран представляет собой преграду для прямого звука, устанавливаемую между работающим и источником. Формы экранов весьма разнообразны (рис. 55). Кроме изображенных на рисунке экранов защитой от шума может быть плоская преграда, линейные размеры которой больше половины длины волны наинизшей составляющей шума, от которого надлежит защититься. Человек защищается экраном только от прямого звука, отраженные же волны проникают за любой тип экранов, кроме экранов в форме колпака. Для того чтобы снизить влияние отраженной звуковой энергии, а также энергии, проникающей за экран благодаря дифракции звуковых волн, внутренние поверхности, обращенные в сторону работающего, покрываются звукопоглотителем. Частотная характеристика звукопоглощения последнего выбирается так, чтобы она имела форму аналогичную форме спектра шума, от которого надлежит защититься. [c.145]

Пульсирующая сфера служит хорошей аппроксимацией при расчете звукового поля любых источников пульсационного типа при условии, что длина волны значительно больше размеров источника. В этом случае дифракционные явления приводят к тому, что излучение распределяется равномерно во все стороны, какова бы ни была форма пульсационного источника. Пульсационный характер имеет, например, излучение мембраны телефона, задняя сторона которой закрыта и не может излучать звук. Такой же характер имеет излучение звука сиреной, где происходит выталкивание воздуха через ряд отверстий. Во всех случаях, когда О — линейные размеры излучающего [c.68]

Колеблющаяся поверхность, все точки которой имеют одинаковую фазу и амплитуду колебаний, является излучателем нулевого вида. Идеальным излучателем нулевого вида является пульсирующий шар. Излучателями высшего порядка являются поверхности, имеющие узлы и пучности колебаний. Корпуса электрических машин относятся к источникам колебаний как нулевого, так и высшего порядка. Излучатели высшего порядка при равных амплитудах излучают меньше энергии, чем излучатель нулевого порядка. Объясняется это тем, что звуковые давления, возникающие на поверхности двух смежных участков, имеющих различную фазу колебаний, вызывают ослабление звука в точке, отстоящей на каком-то расстоянии от корпуса. Это ослабление звуковой энергии проявляется тем в большей степени, чем больше длина излучаемой волны по сравнению с линейными размерами машины. В связи с этим в закрытых электрических машинах при прочих равных условиях вибрации высших порядков дают меньшую силу звука, чем вибрации нулевого и низших порядков. [c.10]

На достаточно большом расстоянии от источника взрывной волны давление в возмущенной области лишь незначительно отличается от атмосферного давления ро. Для отыскания закона убывания амплитуды ударной волны при i оо можно ограничиться приближенным исследованием уравнений движения. Теоретическое описание волн малой амплитуды (т. е. звуковых волн), как правило, основывается на линейной системе уравнений, которая получается после исключения из уравнений движения членов, содержащих произведения малых вариаций величин, характеризующих возмущенное движение среды. В линейной теории скорость распространения возмущений, независимо от амплитуды, равна невозмущенной скорости звука Со. Ударный фронт также распространяется со скоростью Со, поскольку разрыв можно в этом случае рассматривать просто как предел непрерывного распределения. Поверхность ударного фронта совпадает с характеристической поверхностью линейной системы уравнений. Следовательно, в линейном приближении амплитуда ударной волны не заг висит от течения позади нее и определяется состоянием среды перед ударным фронтом и геометрическими свойствами рассматриваемой задачи. [c.280]

При помощи звуковой платы можно вводить звук в компьютер с таких внешних источников, как микрофон или обьи-ный линейный выход магнитофона, радиоприемника и т.п., а также со встроенного в компьютер СВ-дисковода. Воспроизведение может осуществляться через встроенный динамик компьютера, а также через подключаемые к звуковой плате колонки, наушники или другие звуковые системы. [c.44]

Избыточное давление р — р , определяемое в линейной теории звука по формуле (9), для точечного источника равно [c.34]

Может показаться, что методы, развитие в разд. 1.6 и 1.7 для расчета генерирования звука областями источников, излучающих в невозмущенную жидкость, нельзя применять для изучения явлений, включающих поля падающих звуковых волн. Однако в рамках линейной теории эти методы можно использовать для расчета поля рассеянного звука, которое определяется как разность двух полей [c.70]

Этот вынуждающий член должен определять любое генерирование звука, т. е. флуктуации плотности р, распространяющиеся от турбулентного потока. Заметим, что величины Т можно считать пренебрежимо малыми вне области течения, где имеют место только таким образом генерируемые звуковые волны, для которых справедливы приближения линейной теории. Эти приближения с пренебрежимо малыми Г,- могут, однако, быть непригодными внутри потока, который составляет, следовательно, ограниченную область источника для генерируемого звука. [c.81]

Обычно у звуковых карт два входа для подключения аналоговых источников звука - линейный (Line in) и микрофонный (Mi ). Отличаются они друг от друга только чувствительностью - уровнем входного сигнала, который они способны воспринять. [c.298]

Часто термин антенна используется в более широком смысле, охватывающем как саму антенну, гак и способ обработки сигналов от её отд. элементов. В таком понимании Г. а. подразделяют на аддитивные, мультипликативные, самофокусирующиеся, адаптирующиеся И т. д. Аддитивными наз. антенны, сигналы от элементов к-рых подвергаются линейным операциям (усилению, фильтрации, временному или фазовому сдвигу) и затем складываются на сумматоре. В мультипликативных Г. а. сигналы в каналах отд. приёмников подвергаются не только линейным, но и нелинейным операциям (умножению, возведению в степень и пр.), что при малых помехах увеличивает точность определения положения источника. Самофокусирующимися наз. антенны, приёмный тракт к-рых производит авто-матич. введение распределений, обеспечивающих синфазное сложение сигналов на сумматоре антенны прн расположении источника звука в произвольной точке ирострапства. Приёмный или излучающий трвкт адаптирующихся антенн производит автоматич. введение амплитудно-фазовых распределений, обеспечивающих максимизацию пек-рого, наперёд заданного параметра (помехоустойчивости, разрешающей способности, точности пеленгования и др.). [c.463]

Так, напр., если объект в виде точечного источника звука О (рис. 1) создаёт сферич. волну с длиной волны и одновременно излучается другая, опорная волна Ui когерентная Ug, т. е. с той же длиной волны то в плоскости Р возникает интерференц, картина, образованная взаимодействием двух волн и и имеюп1ая вид концентрич. окружностей (зонная картина Френеля, или кольца Френеля). Это т. н. акустич. голограмма точечного источника. В оптич. голографии такую картину можно зарегистрировать только с помощью квадратичного детектора, поскольку в оптич. диапазоне длин волн линейных детекторов не существует. [c.512]

Уравнение (152) описывает распределенный источник звука. Мы можем установить соответствие его звукового ноля и звукового ноля, обусловленного изученными ранее механизмами генерирования звука (скоростью изменения массового расхода, генерирующего поле монополя, или силой, генерирующей ноле диноля) и в то же время мы мо/кем глубже понять эти механизмы, выводя аналогичные уравнения для описания распределенных монополя и диполя в линейной теории звука. [c.81]

От обычной асимптотики линейного источника звука в изотропной среде выражение (3.3) отличается лишь угловым множителем. При X <С 1 существенна угловая зависимость вблизи поверхности, когда os 6 6. [c.180]

Найдя решение этого уравнения при надлежащих граничных И.ЧИ начальных условиях, определяемых источником звука, естественно задаться рядом вопросов о связи полученного решения с исходными нелинейными уравнениями. Являются ли линейные результаты адекватными, хотя бы для малых возмущений, и не теряются ли при таком приближении какие-либо существенные качественные черты Если возмущения не являются малыми (как при взрыве или при движении сверхзвукового самолета и ракеты), то какие резу.чьтаты можно получить непосредственно из исходных нелинейных уравнений Какие изменения происходят при учете вязкости и теплопроводности Ответы на эти вопросы в газовой динамике приводят к основным идеям нелинейных гиперболических волн. Наиболее интересным явлением, которое описывается чин1ь нелинейной теорией, оказываются ударные волны, представляющие собой резкие скачки давления, плотности и скорости, например ударные волны при сильном взрыве и звуковые удары при движении высокоскоростных самолетов. Для их предсказания потребовалось развить весь сложный аппарат теории нелинейных гипербо.тических уравнений, а для по.пного понимания понадобились анализ эффектов вязкости и некоторые аспекты кинетической теории газов. [c.11]

Параметры кодов цифровых источников звука студийного бытового применения позволяют обеспечить высокое качеств сигналов при их передаче с ИКМ (максимальный динамически" диапазон свыше 90 дБ, полоса частот 20 кГц, коэффициент гармонических искажений менее 0,05%, неравномерность АЧХ не более 0,5 дБ). Для обеспечения этого качества предъявляю весьма жесткие требования к линейным и нелинейным цепя ИКМ кодеков и к стабильности частоты дискретизации. [c.26]

Рассмотрим источник, который периодически возбуждает акустические волны, распространяющиеся со скоростью звука с. Линейный источник генерирует цилиндрические волны, точечный — сферические. Если источник движется с постоянной дозвуковой скоростью и<с, то к некоторому моменту времени образуется картина распространения волн, изображенная на рис. 14-19,а. Таким образом, волны давления все время опережают источник и, постепенно залолняют все поле, занятое жидкостью. Если источник движется со сверхзвуковой скоростью и>с, то возникает структура волн, показанная на рис. 14-19,6, и изменения давления происходят только внутри конуса или клина, образованного огибающими волн давления. Простое геометрическое построение показывает, что половинный угол конуса (р) определяется как [c.354]

Вертгейм опубликовал одну дополнительную работу по своему экспериментальному изучению теории Пуассона— Коши. Она служит интересным комментарием к тому, как числовое совпадение в наблюдаемом, но не понятном поведении в совокупности с теоретически ожидаемым, но пока экспериментально не обнаруженным подобным поведением может быть причиной фундаментальной ошибки, которая затем широко распространяется. Инфинитезимальная линейная теория упругости предсказывает существование в изотропных телах дилатационных и сдвиговых волн, различие в скоростях которых зависит от коэффициента Пуассона. Многие экспериментаторы отмечали, что продольные колебания сопровождались звучанием, получившим название глубокого тона, слышимость которого менялась пока продолжался процесс колебаний ). Савар (Savart [1837,1]) отождествлял источник глубокого тона с поперечными колебаниями, происходящими с частотой, которая почти точно на октаву была ниже частоты продольных колебаний, независимо от того, рассматривалась ли частота колебаний первая, или вторая, или третья. Звук глубокого тона характеризовался как резкий и воспринимался только прерывисто. При его возникновении заметно ослабевал тон продольных колебаний. Это явление, которое Вертгейм охарактеризовал в 1851 г., как известное каждому, кто имеет дело с экспериментами этого типа, обычно было причиной разрушения стеклянных и хрустальных образцов во время испытаний на продольные колебания . [c.338]

Если рассматривать, как в линейной теории, мнимый источник, то эта задача представляет собой задачу о пересечении под прямым углом двух волн конечной амплитуды. При таком пересечении (см, 7 этой главы) в жидкостях и газах вне области взаимодействия волны комбинационных частот отсутствуют рассеяния звука на звуке нет. Возникновение цилиндрической волны в [21] не противоречит, однако, этому условию, так как здесь мы имеем дело с неограниченными плоскими волнами и цилиндрическая волна существует в области взаимодейсгвия . [c.85]

Однако исследования слабонелинейных возмущений в сжимаемой среде долгое время были, за немногими исключениями, весьма слабо связаны с классической акустикой, которая занималась звуками музыкальных инструментов, эоловыми тонами, акустическими свойствами помещений, распространением звука в воздухе и воде и другими, сугубо линейными проблемами. Резкий подъем интереса к нелинейным акусгаческим явлениям относится к концу 1950-х годов, и тому были веские причины. С одной стороны, появилась потребность в изучении сильных звуков, возникающих в океане, атмосфере, земной коре при взрывах, работе реактивных двигателей и тд. С другой - появились источники мощного звука и ультразвука, используемые для локации природных сред, диагностики материалов, в технологии, хирургии и других областях. При этом во многих случаях, даже при относительно небольших (по акустическому числу Маха) амачитудах поля, нелинейные искажения могут накапливатмя до существенных величин, поскольку расстояния, измеряемые в длинах волн (а именно такая мера чаще всего определяет величину эффекта), оказываются достаточно большими. [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...