Множители угловые

Количественный фазовый анализ. Измерение интегральной интенсивности линий данных веществ и сравнение этих интенсивностей друг с другом или со стандартными интенсивностями с учетом соответствующих поправок (структурный множитель, угловой множитель и т. д.) для определения доли (по массе или объему) данной фазы в смеси фаз. [c.158]

Из последней задачи следует, что оператор равен, с точностью до множителя, угловой части оператора Лапласа. [c.129]

Обобщенные координаты Хг и обобщенные импульсы М( представляют собой с точностью до тривиальных нормирующих множителей угловые координаты и канонически сопряженные моменты действия в классической квантовой теории (обычно физики обозначают х = ю, ш = 1). [c.107]

Вращательное движение. Если тело вращается вокруг какой-нибудь оси Oz (см. рис. 295), то скорость любой его точки где /ift — расстояние точки от оси вращения, а ы — угловая скорость тела. Подставляя это значение в формулу (41) и вынося общие множители за скобки, получим [c.302]

В силу этой формулы момент, который нужно приложить для того, чтобы поддержать прецессию, по направлению определяется векторным произведением заданных угловых скоростей, а по величине отличается от модуля этого векторного произведения лишь постоянным множителем, равным моменту инерции тела относительно оси симметрии. [c.205]

Выразим дополнительно косинусы углов оси прецессии Oz с осями координат Охуг, скрепленными с движущимся телом, через углы Эйлера. По оси прецессии Ог направлен вектор угловой скорости гр fei. Поэтому множители при гр в формулах для со , со и есть искомые косинусы указанных выше углов. Обозначая нх для краткости Yi, Y2. 7з. получаем [c.481]

Можно показать, что диссипация мощности равна взятой со знаком минус средней скорости, с которой сила трения Fтр = —ух = — М/%)х совершает работу. Используя (93) и допуская, что (Оот > 1 и, следовательно, множитель может быть вынесен за угловые скобки, мы можем написать для средней скорости, с которой совершается работа, следующее выражение [c.224]

Суммирование по / определит область когерентности в правом слое рис. 46 с размерами 21 ог = Xd/2a (см. 22), а суммирование по I — угловую зависимость второго множителя. Его угловая ширина равна отношению длины волны к 2/ког т. е. [c.914]

Скорости различных точек твердого тела в данный момент времени будут различаться лишь множителем к, так как угловая скорость для всех точек тела в данный момент времени одна и та же и определяется законом изменения угла поворота тела во времени. [c.216]

Эта периодически изменяющаяся сила называется возмущающей силой, или гармонической возмущающей силой. Здесь коэффициент Н, равный наибольшему значению модуля силы Q, называется амплитудой возмущающей силы, а множитель р называется угловой частотой возмущающей силы. [c.529]

Для этого необходимо ввести в представление для функции ц> множитель (в локальных координатах в плоскости, нормальной к краю разреза), определяемый известной асимптотикой для смещений в окрестности угловой точки (см. 8 гл. III). [c.617]

В полученных уравнениях множители перед производными по X являются угловыми коэффициентами характеристик. Каждое из уравнений (3.62) — (3.64) аппроксимируется с помощью схемы левый уголок или правый уголок в зависимости от того, положителен или отрицателен угловой коэффициент соответствующей характеристики. Например, если характеристика расположена так, как на рис. 3.7, разностные уравнения имеют следующий вид [c.95]

Из формулы (3.150) видно, что момент, создаваемый регулятором конкретных параметров, зависит от квадрата угловой скорости и жесткости пружины, которая может меняться при изменении величины а втулкой 7 в процессе настройки. Ввиду того, что множители при и в формуле (3.150) для регулятора конкретных параметров постоянны, формула (3.150) может быть еще записана так [c.372]

Тогда, согласно формуле (32.4), радиальная скорость в системе отсчета равна нулю скорость же в системе отсчета (т. е. в пространстве) равна произведению компоненты г угловой скорости на расстояние (32.21). Входящий в выражение (32.21) множитель будет при этом коэффициентом подобия не только для начальных скоростей и начальных расстояний от центра тяжести, но также и для величин получающихся конических сечений. Тем самым доказана и 4-я часть теоремы Лагранжа. Три конических сечения взаимно смещены на углы, равные соответственно углам между тремя центральными осями. [c.240]

В то время как величины А и /г согласно их определению (п. 28) дают каждое, по крайней мере с точностью до множителя однород- ости, постоянные и К" интегралов живых сил и момента количеств движения, величина X = /-/р есть отношение между постоянной угловой скоростью (произвольной) г перманентного вращения и постоянной р, которая является характеристикой рассматриваемого гироскопа и имеет размерность угловой скорости. Поэтому, принимая это р за единицу угловой скорости (естественная единица для угловой скорости гироскопа), можно истолковать X как меру угловой скорости, относящейся к перманентному вращению гироскопа. Ест ест-венно, что X так же, как и г, можно задавать произвольно, но во всяком перманентном вращении гироскопа вокруг его вертикально располо- [c.132]

Множитель со во втором члене, представляющий собой производную по времени от угловой скорости ш, называется угловым ускорением мы его будем обозначать через . Размерностью е будет [c.111]

Исключив множитель ц, a также угловую скорость г , мы придём к системе уравнений [c.595]

Кориолисово ускорение также доставляет много хлопот. В нем странно все и множитель 2, и векторные сомножители, один из которых — переносная угловая скорость тела, другой, наоборот,— относительная линейная скорость точки (добавим на всякий случай, что выражения угловая скорость точки и скорость тела в равной степени некорректны). [c.32]

При нарезании червячных колес летучими резцами число зубьев колеса по возможности не должно содержать общих множителей с числом заходов червяка zj. Это достигается при сохранении стандартных параметров червяка (zj, т п q) заменой Zj = 32 на = 31 или 33 zj = 36 на zj = 35 или 37 и т. п. Для этих передач, чтобы не выходить за пределы допустимых отклонений от и и не иметь ж > 1, потребуется применять многозаходные летучие резцы (но одному на заход) или zi раз сместить оправку с летучим резцом в направлении ее оси на величину осевого шага или же zi раз повернуть заготовку колеса на один угловой шаг. [c.385]

При этом для установившихся гармонических колебаний скорости и давления с угловой частотой со символ частного дифференцирования по времени д д1 можно сразу заменить множителем /со. Тогда дифференциальные уравнения (1), связывающие изменение скорости и давления в любой точке трубы, в комплексной форме записываются в виде [c.15]

Обращаясь к первому приближению ф по формуле (4. 25), видим, что на линейную функцию изменения угловой скорости накладывается некоторая функция с множителем представляю- [c.171]

При выводе выражений (6. 43) и (6. 45) членами с малым множителем Р пренебрегаем. Можно показать, что это допустимо для всех значений угловых скоростей, кроме критических. Подставляя в уравнение (6. 39) значения слагаемых из формул (6. 43) и (6. 45), получаем уравнение упругой линии ротора в общем случае [c.208]

Рис. 10.41. Множительный фрикционный механизм. Множители подводятся к звену 3 в виде расстояния Х2 от каретки 2 — 2 до оси вращения звена 1 и к звену 1 в виде угловой скорости o)i.

Как было 1Юка 1апо выше, угловая скорость oi входит в выражения для сил постоянным множителем. Поэтому величины сил Рщ и можно характеризовать статическими моментами масо WiPi и т р,2. [c.296]

Определение Кг- У любой точки тела, отстоящей от оси вращения на расстоянии hk, скорость v, =(siHfi а — угловая скорость тела). Следовательно, для этой точки Тогда для всего тела, вынося общий множитель со за скобки, получим [c.291]

Решеиие. Введе.м цилиндрические координаты г, ф. г с осью г вдоль вектора П. В осесимметричной волие все величины не зависят от угловой переменной ф. Завмси.мость /ке от времени и координаты г дается множителей вида e. p i (/гг — (и/) . Раскрыв уравнение (14,3) в кошюмеитах, получим [c.68]

Mнoжитeль е в этом выражении является весьма медленно изменяющейся функцией времени — ее период, как указано выше, весьма велик по сравнению с периодом колебаний даже столь длинного маятника, как маятник Фуко. Разделяя в t вещественную и мнимую части, убеждаемся, что траектория точки, движущейся по закону Si(0. представляет собой эллипс (результат слол<ения двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний одинаковой частоты - fglL ). Наличие при множителя указывает, что этот эллипс весьма медленно вращается с угловой скоростью oi = = (О siii ф. Это вращение в северном полушарии происходит по часовой стрелке, а в южном — против часовой стрелки его не следует смешивать с тем вращением оси эллипса, которое имеет место при движении сферического маятника в отсутствие вращения Земли. Как уже было указано в 161 (пример 143), последнее вращение происходит всегда в ту же сторону, что и движение точки по эллипсу, а угловая скорость его зависит от начальных условий движения. Заметим, что принятое при составлении системы уравнений (58) приближение недостаточно для обнаружения этого вращения оси эллипса. Действительно, при со = О последнее из уравнений (58) дает [c.441]

Для того чтобы разобраться в этом вопросе, мы рассмотрим удлинение того же самого элемента под действием растягивающего напряжения (рис. 32). Понятно, что вследствие изотропности мы получим только осевое и поперечное изменение длины. Перекосов, т. е. угловых деформаций, не возникнёт. Правая сторона не лучше левой, левая — не хуже правой. Теперь сопоставим две обобщенные силы. Напомню, что под обобщенной силой мы понимаем любую группу сил, характеризуемую одним параметром. Четверка касательных напряжений на рис. 31 характеризуется величиной Тжг, а обобщенная сила, показанная на рис. 32, характеризуется напряжением а - И еще напомню обобщенным перемещением для данной обобщенной силы мы называем множитель при этой силе в выражении работы. Здесь обобщенное перемещение пропорционально удлинению е, а на рис. 31 — пропорционально углу сдвига Ухг-И теперь нам остается вспомнить теорему взаимности работ. [c.41]

В случае, если точка / будет угловой точкой контура, в (1.14) изменится множитель при /( ). Весьма важной является теорема Племеля — Привалова, в которой показывается, что предельные функции Ф-(0 (а равным образом и главное значение Ф(/)) будут также принадлежать классу Г. — Л. с тем же показателем, что и плотность (если Яс I), или с показателем 1 — е, е > О (если Я = 1). [c.15]

Сумма, стоящая в скобках, представляет эллиптическую орбиту (см. рис. 24) член соответствует движению по кругу 1, член — движению по кругу И в обратном направлении. Эллипс III представляет собой сумму двух первых движений. Множитель показывает, что этот эллипс вращается по часовой стрелке с угловой скоростью Й81Пф. [c.118]

Если числа, приведенные в табл. 8, умножить на величину движущейся массы, на радиус кривошипа г, на квадрат угловой скорости вала на величины амплитуд гармоник Ai, А2, Л4, Ав (табл. 4) и также на расстояние между соседними цилиндрами а, то получим результирующий неуравновещенный момент сил инерции двигателя. Коэффициенты при v=l будут применимы также и для массы, вращающейся совместно с валом, причем множитель равен гы а(п12 + т). [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...