Детекторы квадратичные

Выведем вспомогательный аттенюатор настолько (деление Б механизма перемещения поглощающей пластины), чтобы восстановить на экране осциллографа прежнюю амплитуду 80 мм. Подчеркнем, что это деление Б соответствует уменьшению ослабления вспомогательного аттенюатора от своего максимального значения ровно на 3 дБ, если характеристика детектора квадратична. [c.94]

Если эталон идеально согласован (Кэ = 0), а характеристика детектора квадратична, показания индикатора приблизительно пропорциональны Кх. Для нагрузки, не полностью поглощающей 0), [c.14]

Если приборы группы 1 в большей степени являются исследовательскими, то группы 2 предназначены для индивидуального контроля вибрационного воздействия. Так как задача приборов этой группы заключается в определении дозы и эквивалентного вибрационного параметра, конструкция их может быть значительно упрощена. На рис. 4 приведена блок-схема прибора группы 2 — дозиметра. Принцип действия прибора такой же, как у прибора группы 1. Скорректированный по частоте в БКФ и усиленный в Vi сигнал поступает на детектор GLR и блок 1, отдающий сигнал постоянного тока, мгновенные амплитуды которого пропорциональны возведенным в квадрат амплитудам воспринимаемого пьезоэлектрическим датчиком В А ускорения. Чтобы обеспечить широкий рабочий динамический диапазон, детектор прибора сконструирован в виде логарифмического квадратичного детектора. Буферный уси- [c.30]

Сигналы, поступающие с предварительных усилителей, складываются суммирующим устройством 4. При измерении действующего сопротивления в полосе частот сигналы с предварительных усилителей поступают на суммирующее устройство через соответствующие каждому предварительному усилителю квадратичные детекторы 3. [c.432]

I — генератор гармонических колебаний 2 анализатор 3 — генератор белого шума 4 — усилитель мощности 5 — измерительный усилитель силы 6 — датчики ускорений 7 — вибратор S — предварительные усилители 9 — квадратичные детекторы 10 — датчик силы И — суммирующее устройство 12 — измерительный усилитель ускорения [c.438]

I — генератор гармонических колебаний 2 — анализатор 3 — генератор белого шума 4 — усилитель мощности 5 — вибратор 6 — датчик силы 7 — датчики ускорений 8 — предварительные усилители 9 — квадратичные детекторы 10 — измерительные усилители [c.56]

В точках приложения и по направлениям сил, действующих на конструкцию корпуса при работе агрегата, располагаются датчики ускорений. С помощью регулируемых предварительных усилителей 8 и аналогового сумматора 11 получается, согласно (4), величина, пропорциональная Мд. При определении Мд (Асо) в полосе частот, согласно (6), сигналы перед суммированием поступают на квадратичные детекторы 9. [c.56]

Примером диффузно-рассеивающего объекта может служить матовое стекло, просвечиваемое плоской когерентной волной. При, прохождении через такой рассеивающий экран амплитуда волны не меняется, но направления распространения волны оказываются распределенными в достаточно широких пределах. Рассеивающий экран можно представить как сумму множества наложенных друг на друга фазовых решеток, случайно ориентированных и со случайными значениями пространственных периодов. Широкий спектр направлений является результатом действия множества таких решеток и, хотя сразу за экраном случайным образом меняется только фаза, на некотором расстоянии от него, в результате интерференции, промодулированной случайным образом окажется и амплитуда. Соответственно этому квадратичный детектор (глаз, фотопластинка и т. д.) зарегистрирует случайное распределение интенсивностей. [c.71]

Когда условия испытания таковы, что приходится применять акустооптические методы ГНК, существует несколько возможных вариантов подсистем. Например, подсистема может работать в иммерсионном режиме или в режиме сканирования [25]. Акустическая информация модулирует оптическую несущую частоту, и снова оптический волновой фронт (голографический или фотографический) регистрируется оптическим квадратичным детектором. Во всех случаях данные, полученные с помощью этой подсистемы, которые нужно оценить, будут иметь вид оптического изображения испытуемого объекта с указанными координатами х, у, г внутренней деформации. [c.349]

Основным блоком управления системой является консольный индикатор режима в совокупности с интерактивным дисплеем (дисплей с обращением). С помощью этого индикатора оператор может управлять одной или всеми подсистемами ГНК- Выбор формата оптического квадратичного детектора производится автоматически. [c.351]

Если имеется квадратичный детектор с большим временем установления, то он зарегистрирует величину [c.58]

В СВЧ- и ВЧ-диапазонах хорошо известно применение квадратичных детекторов для образования и наблюдения биений между частотами. С появлением мощных когерентных оптических источников типа лазеров эти методы могут быть применены с большой чувствительностью и эффективностью для детектирования оптических биений при помощи фотокатодов и фотосопротивлений. Ток, возникающий в таких детекторах, пропорционален интенсивности света, которая в случае двух частот равна [c.78]

Малоинерционный приемник излучения, реагирующий на интенсивность ( квадратичный детектор ), должен зарегистрировать эти периодические (с периодом 2я/Лы, рис. 1.20) изменения интенсивности. Но инерционный приемник с постоянной времени, большой по сравнению с периодом модуляции, зарегистрирует среднее зна- [c.46]

Ранее мы видели (гл. 5, 2), что в случае квазимонохроматического света комплексный коэффициент когерентности >112 света, падающего в две точки Р и Р2 пространства, можно измерить, проведя интерференционный опыт Юнга. Световые волны, достигающие точек Р и Р2, разделяются при помощи двух малых отверстий. После прохождения через эти отверстия две составляющие света распространяются как сферические волны, перекрываясь в конечном счете на экране наблюдения или на непрерывном фотоприемнике, таком, например, как фотографическая пленка. Обе волны складываются по амплитуде, а затем регистрируются фотоприемником, чувствительным к интенсивности, т. е. квадратичным детектором. Такой процесс регистрации характеризуется большой постоянной времени, что приводит к усреднению. Пространственное распределение усредненной по времени интенсивности представляет собой синусоидальную интерферограмму, видность которой несет информацию о модуле комплексного коэффициента когерентности 112 , а пространственное расположение — информацию о фазе величины Ц12. [c.258]

Поперечный (квадратичный) эффект Доплера. Иэ специальной теории относительности следует соотношение и = —ti (l-Н Р eos ср) где Шо —частота колебаний в системе источника, ш — в системе наблюдателя (детектора), ср —угол между линией, соединяющей источник и детектор с направлением движения источника, = у/с, где v — скорость движения источника. Прн скорости движения атома v, малой по сравнению со скоростью света с, членами порядка v/ ) можно пренебречь. Поэтому приведенное выше соотношение сводится к известному выражению для линейного эффекта Доплера со =з шо(1 4- os ф) . Именно это соотношение использовалось всюду выше, когда шла речь об эффекте Доплера. [c.108]

В Советском Союзе изготовляются германиевые диоды типа ДГЦ. Внутреннее устройство такого диода показано на фиг. 180, б, а внешний вид на фиг. 180, в. Детекторы этой конструкции просты в изготовлении, мало боятся механических сотрясений и сохраняют свои свойства при длительном хранении. Вольтамперная характеристика ДГЦ показана на фиг. 183. Как видно из фигуры, прямой ток германиевого детектора достаточно велик, а в обратном направлении к нему могут быть приложены очень большие напряжения по сравнению со всеми рассмотренными типами вентилей. В этом заключается основное преимущество германиевых диодов. В прямом направлении зависимость между током и напряжением близка к квадратичной. [c.327]

Рис. 3.17. Схема шумового термометра на основе измерения мощности источника шума [6]. А — чувствительный предусилитель напряжения В—предусилитель тока высокой чувствительности С — дополнительный усилитель и фильтр О — квадратичный детектор Е — интегратор Ей О — запоминающие устройства для щумового напряжения и шумового тока соответственно Н — умножитель.

Мы пришли к выводу, что плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды электрического поля. Это общее и очень важное соотношение, на котором фактически основывается возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками. Практически все ггриемники света в той или иной степени инерционны. Поэтому они регистрируют среднее значение квадрата амплитуды Применяя радиофизическую терминологию, можно говорить, что приемники оптического излучения работают как квадратичные детекторы. [c.41]

Хорошо известно, что фазы двух монохроматических волн всегда скоррелированы и, встречаясь, эти две волны близких частот интерферируют. Пусть фотоэлектрический умножитель (или какой-либо другой приемник света, работающий как квадратичный детектор) освещен светом двух монохроматических источников с частотами и 0)2, т.е. [c.395]

Требуется построить модель следящего ОЭП, в одномерной части которого располагаются полосовой фильтр и квадратичный детектор сервоприводом является трехстепенный гироскоп. Перекрестными связями в модели гироскопа можно пренебречь. Структурная схема такого ОЭП представлена на рис. 38. [c.145]

I - - квадратичный детектор и 1лучения (приемник лучистой энергии). [c.190]

Оператор ПЛЭ (приемник лучиотой энергии или квадратичный детектор излучения). Описание параметрЬв этого оператора совпадает с описанием для ЯОО ПАСМ, поэтому ниже приводится пример. [c.196]

В качестве датчиков обратной связи в системе регулирования используют микрофоны 13, устанавливаемые в контрольных точках бокса. Для ввода в систему регулирования сигналы, поступающие от микрофонов, усиливаются и усредняются и, пройдя коммутатор 16, поступают в полосо вой анализатор спектра 15, аналогичный по составу анализатору устройства 9. Пройдя среднеквадратический детектор 17 уровни сигнала в полосах с помощью мини-ЭВМ сравниваются с заданными уровнями, в результате чего вырабатывается сигнал корректировки, поступающий на усилители задающих фильтров устройства 9, благодаря чему автоматически поддерживается уровень звукового давления в камере. Достаточно хорошее приближение к заданным характеристикам акустического нагружения можно получить при использовании десяти микрофонов. Одно из основных достоинств такой автоматической системы регулирования — быстрота настройки на требуемый режим испытания объекта. Однако необходимый объем информации об условиях акустического нагружения объекта испытаний и поведения его при воздействии акустического поля требует значительно большего числа измеряемых параметров. Обычно требуется измерять звуковое давление, деформацию и вибрацию. Для этого в комплекс технологического оборудования (рис. 4) камеры включают систему сбора, измерения и обработки данных. Эта система позволяет контролировать средние квадратические значения измеряемых величин в ходе эксперимента, регистрировать процессы на магнитной ленте и затем обрабатывать их на анализаторах с высокой разрешающей способностью. Как показано на схеме, сигналы от соответствующих датчиков перед входом в усилитель при помощи устройств 4, 5 проверяются на отсутствие помех и неисправностей измерительных цепей. С выхода каждого из усилителей 6 сигнал подается на квадратичный вольтметр 13, показания которого фиксируются на цифропечатающем устрой- [c.449]

Так, напр., если объект в виде точечного источника звука О (рис. 1) создаёт сферич. волну с длиной волны и одновременно излучается другая, опорная волна Ui когерентная Ug, т. е. с той же длиной волны то в плоскости Р возникает интерференц, картина, образованная взаимодействием двух волн и и имеюп1ая вид концентрич. окружностей (зонная картина Френеля, или кольца Френеля). Это т. н. акустич. голограмма точечного источника. В оптич. голографии такую картину можно зарегистрировать только с помощью квадратичного детектора, поскольку в оптич. диапазоне длин волн линейных детекторов не существует. [c.512]

Др. возможный тип взаимодействия с ДВ = 2 может привести к явлению взаимопревращения Н. и антинейтронов в вакууме, т. е. к осцилляции п и. В отсутствие внеш. полей или при их малой величине состояния Н. и антинейтрона вырождены, поскольку массы их одинаковы, поэтому даже сверхслабое взаимодействие может их перемешивать. Критерием малости внеш. полей является малость энергии взаимодействия магн. момента Н. с магн. полем (пип имеют противоположные по знаку магн. моменты) по сравнению с энергией, определяемой временем Т наблюдения Н. (согласно соотношению неопределенностей), Д Л Г". При наблюдении рождения антинейтронов в пучке Н. от реактора или др. источника Т есть время пролёта Н. до детектора. Число антинейтронов в пучке растёт с ростом времени пролёта квадратично [c.270]

Приёмник Р. имеет низкий уровень шумов. Для обеспечения минимальности шумовой темп-ры системы антенна — приёмник охлаждается не только усилитель, но и облучатель или его входная часть до 15—20 К. Шумовая темп-ра малошумящих транзисторных усилителей 1—20 К и примерно равна частоте, выраженной в ГГц. На волнах миллиметрового диапазона применяются также квантовые усилители и параметрические усилители. После усиления сигнал обычно поступает на смеситель, где смешивается с сигналом гетеродина, и далее на анализатор. Это может быть просто квадратичный детектор, на выходе к-рого сигнал пропорционален измеряемой мощности (теми-ре), анализатор импульсного излучения пульсаров, спектроанализатор, система записи на широкополосный магнитофон (в случае наблюдений в режиме радиоинтерферометрии со сверх длинными базами). Результаты наблюдений обрабатываются на ЭВМ. [c.235]

В гетеродинных приёмниках излучения нелинейность ВАХ ДП используется для смещения поступающего сигнала с частотой f с сигналом внеш. гетеродина /г и с дальнейшим усилением по промежуточной частоте /д = I/ — /г - Общая схема приёмника аналогична обычным гетеродинным приёмникам с нелинейным смесительным элементом (сш. Радиоприёмные устройства). Наилучшая эффективность преобразования частот получается при задании смещения на ДП в точке максимума (обычно между 0 и — первой ступенькой). Чувствительность приёмника со смесителем зависит от величины шума, добавляемого при преобразовании частоты сигнала к /д, и обычно характеризуется соответствующей шумовой температурой Сильная нелинейность ВАХ и наличие в ДП собств. генерации создают условия для преобразования вниз по частоте не только полезного сигнала, но и >ш. ВЧ-компонентов шума. В результате, как показывают теория и эксперимент, смесителя на основе ДП в десятки раз превышает его физ. темп-ру. Частотная область использования смесителей с ДП составляет 30—500 ГГц. Для частот 100 ГГц наименьшее достигнутое значёВие 7 у равняется 100К. Как квадратичные детекторы, так II гетеродинные приёмники на основе ДП широко не применялись. Причина этого в недостаточной стабильности свойств обычно используемых в них сверхпроводящих точечных контактов и в повыш. уровне шума. Вместе с тем по своим возможностям они в ВЧ-облаоти (100—1000 ГГц) превосходят, по-видимому, приёмники, основанные аа Шоттки эффекте и одночастичных туннельных переходах (см. Туннельный эффект). [c.444]

Исследуем брэгговскую дифракцию светового пучка конечной ширины на модулированном акустическом пучке, имеющем конечную ширину L. Расходящийся пучок можно представить в виде суперпозиции плоских волн, волновые векторы которых лежат в некотором диапазоне углов. Для каждой угловой составляющей светового пучка условие Брэгга может выполняться в диапазоне звуковых частот, соответствующих разрешенным значениям волнового вектора К в пределах Ьф. Дифракцию обеспечивает на каждой звуковой частоте своя плосковолновая составляющая, имеющая отличное от других направление волнового вектора К. Дифрагированный световой пучок, отвечающий этому фиксированному углу падения света, имеет угловую расходимость 2Ьф. Каждому направлению соответствует свой сдвиг частоты. Рис. 10.2 иллюстрирует угловую расходимость световых пучков для двух крайних угловых составляющих. Чтобы осуществить модуляцию интенсивности дифрагированного светового пучка, спектрально сдвинутые составляющие дифрагированного света должны быть суммированы на квадратичном детекторе. Поэтому желательно, чтобы два крайних дифрагированных световых пучка ОА и OB на рис. 10.2) имели некоторое угловое перекрытие. Для этого необходимо иметь Ьф 6в. Подставляя Ьв — Ьф = Х/тгясо,,, получаем полосу модуляции [c.397]

Отсюда видно, что второй сомножитель играет роль постоянного козф-фициента, который, в зависимости от выбора о> меняется от О до 2 и определяет величину амплитуды (а при регистрации квадратичным детектором - и интенсивности) пропускаемого фона. После обратного фурье-преобразования амплитуда разностной части изображения в плоскости наблюдения без учета его малого смещешя в собственной плоскости и ориентации формирующего его пучка приобретает вид [c.178]

В ТО вземя как в обычном интерферометре наблюдается система интерференционных полос, образующихся на некотором расстоянии за щелями, в интерферометре интенсивности непосредственно за щелями размещаются два фотоумножителя, а сигналы с этих фотоумножителей подаются на коррелятор. Совершенно аналогичная схема используется в радиоастрономии. Сигналы от двух антенн регистрируются квадратичным детектором, а затем поступают на коррелятор. Результаты этих экспериментов [c.87]

Детектор был апробирован на электронном синхротроне ДЭЗИ (Гамбург, ФРГ). Получено монотонное возрастание величины сигнала в зависимости от энергии электрона, близкое к квадратичному закону в интервале энергий 2—6 ГэВ. Авторы этого эксперимента объясняют такую квадратичную зависимость влиянием многократного рассеяния электронов на РПИ. Однако в действительности в гранулах образовывались и поглощались кванты полного излучения, представлявшего собой сумму тормозного и переходного излучений (см. гл. IV). Интенсивность (или число квантов) полного излучения не имеет квадратичной зависимости от энергии частицы. Поэтому следует считать, что теория эксперимента с перегретыми сверхпроводящими гранулами пока еще отсутствует (подробнее см. [76.16, 77.1, с. 374]). [c.282]

Прямые измерения в области частот, превышающих частоты микроволнового диапазона, т. е. в инфракрасной и в видимой областях, до последних лет не производились вследствие экспериментальных трудностей. В последнее время удалось сравнить некоторые лазерные частоты с частотными эталонами в высокочастотной области, что позволило их непосредственно определить. Сравнение осуществляется с помощью гетеродинных методов— путем измерения разностей частот основных тонов или гармоник различных лазеров с возрастающей длиной волны и последующего сравнения частоты наиболее длинноволнового лазера с высшими гармониками клистронных частот, согласованных с цезиевыми часами. Для измерений применяются функциональные элементы, в которых путем смешивания частот осуществляются преобразование оптического излучения в радиочастотное и обнаружение этого излучения такими элементами могут служить различные фотоэлектрические приемники, особенно точечные детекторы (например, вольфрамовая спиральная контактная пружина кристаллического детектора), а также контакты Джозефсона, у которых выходящий сигнал нелинейно зависит от напряженности поля падающего света. При таких измерениях частично используются нелинейные взаимодействия очень высокого порядка. Если входной сигнал состоит из двух монохроматических линий с частотами f ито при наличии квадратичной зависимости выходного сигнала от напряженности поля он модулируется с частотой а = f — У, если А/т 1 те — время срабатыва- [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...