Френеля кольца

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

Проведенные рассуждения останутся в силе и для других точек наблюдения, если в пределах каждого кольца пластинки укладывается любое нечетное число 2п + 1 зон Френеля. Положение этих точек задается соотношением [c.157]

Следует иметь в виду, что-величина в 34 характеризует радиус /п-й зоны Френеля. В данном же параграфе мы оперировали с радиусом п-го светлого кольца, а в пределах каждого кольцевого периода укладываются две зоны Френеля. [c.240]

Следует иметь в виду, однако, что проделанный расчет относился к схемам, где пучки, образующие главное и дополнительное изображение, не разделены (см. рис. 11. 4,6). В более употребительных расположениях с наклонным падением пучков, необходимым для разделения двух изображений, используются только кольца высокого порядка (см. рис. 11.4,в) и роль фотослоя увеличивается. Поэтому в голографии Френеля с наклонным падением разрешающая сила, как правило, определяется фотоматериалом. [c.259]

Образование максимумов и минимумов в ближней зоне преобразователя объясняется большой разностью расстояний от различных точек преобразователя до исследуемой точки В и связанной с этим разностью фаз приходяш.их сигналов. Согласно правилу Френеля поверхность излучателя разбивают на концентрические кольца (зоны Гюйгенса — Френеля) с центром в проекции точки В (т. е. для оси X — центре преобразователя). [c.75]

Рассмотренное построение можно выполнить не только для точек В на оси преобразователя, но и для других точек пространства. При этом некоторые кольца Гюйгенса — Френеля окажутся неполными из-за ограниченных размеров преобразователя. Однако если точка В находится достаточно близко к преобразователю, влиянием сигналов от периферийных неполных колец на значение Р можно пренебречь вследствие его малости. [c.76]

Возвращаясь к полю преобразователя, отметим, что положение последнего максимума, соответствующего границе ближней зоны преобразователя, достаточно четко определено, когда форма преобразователя компактна и на ней с минимальными ограничениями укладываются кольца зон Гюйгенса — Френеля. Так, для кольцеобразного преобразователя с наружным и внутренним радиусами Ан и Ав [c.77]

Рис. 10-9. Зависимость ширины первого кольца Френеля от положения капли.

Сечение кольцевой линзы Френеля. В центре линзы—кольца, наружные поверхности которых являются частями тороидальных поверхностей по краям линзы — кольца, где кроме преломления происходит полное внутреннее отражение. [c.375]

В случае неустойчивого резонатора распределение интенсивности излучения на выходе лазера в зависимости от формы выводного зеркала и его юстировки может иметь вид кольца, прямоугольной рамки, серпа или уголка. Распределение интенсивности в кольце будет однородным только в геометрическом приближении, т. е. если число Френеля (1.94) будет существенно больше единицы. В реальных технологических лазерах дифракционные потери, как правило, уже заметны. [c.63]

Вообще, при четном числе зон в центре будет темное пятно, окруженное чередующимися светлыми и темными кольцами при нечетном числе зон - в центре светлое пятно, а ближайшее кольцо - темное и т. д. Размеры этих колец тем меньше, чем больше диаметр отверстия, так что при большом диаметре темные и светлые кольца около центра чередуются настолько часто, что мы перестаем различать их и практически не замечаем явления дифракции. Следует отметить, что расчет зон Френеля зависит от длины волны света, поэтому и вид картины от этого сильно зависит. [c.35]

Рис. 4.5. Кольца Френеля при наблюдении из точки г, в которой определяется поле.

На самом деле можно показать, что для нахождения искомого поля нужно учитывать лишь вклады (1и х) от вполне определенных участков фиксированного волнового фронта. Для иллюстрации этого утверждения рассмотрим сферический волновой фронт Л с радиусом кривизны / . Его можно разбить на элементарные кольца, называемые зонами Френеля (или Гюйгенса), которые вырезаются из волнового фронта сферами с центром в точке г (рис. 4.5), в которой требуется определить поле 1/(г). Пусть первая из этих сфер радиусом касательна к поверхности А, а последующие сферы радиусами + тХ/2 пересекают волновой фронт А по окружности радиусом = [т К К/ К - где X = 2тг/Л — длина волны. Таким образом, волновой фронт А будет разделен последовательностью колец одинаковой площади, равной приблизительно /(К — Если и т) — поле от т-го кольца, то и т) можно получить, просуммировав все и . Два последовательных члена этой суммы имеют примерно равные амплитуды, но разные знаки, так каю [c.259]

Среди перспективных разработок отметим дифракционные и голографические оптические системы (фоку-саторы), позволяющие фокусировать излучение в пятно произвольной формы (линия, точка, крест, кольцо и пр.), обладающие повышенной светосилой (до 1 0,5) линзы Френеля и асферические элементы (параболоиды и т.д.). [c.490]

В отличие от линзы, зонная пластинка имеет несколько фокусов. Действительно, найдем положение точки наблюдения Р, при котором в центральном круге пластинки уместятся первые три зоны Френеля. Тогда в следующее кольцо пластинки попадут четвертая, [c.271]

Для фактического выполнения расчета заменим суммирование интегрированием. Возьмем кольцо с внутренним радиусом р и наружным р + dp, заштрихованное на рис. 250. В элементарном объеме dV = 2л р d р dg находится N dV диполей (N — число диполей в единице объема). Для возможности аппроксимации сумм интегралами и применимости метода зон Френеля предположим, что число N dV еще достаточно велико. На это число надо умножить выражение (68.1), проинтегрировать по центральной зоне и результат разделить на два. Из соотношения р = — х — ) при постоянном g получаем р dp = г dr и вводим в качестве переменной интегрирования расстояние г. В пределах центральной зоны величину можно считать постоянной и равной р . Тогда интегрирование сведется к [c.427]

А. В этом случае на кольце экрана шириной 1/2(/)э-б а) укладывается одна полуволновая зона Френеля, что обеспечивает максимальную концентрацию энергии внешнего акустического поля струи у ее основания. Полученные результаты наиболее полно представлены в [16 [c.57]

Сечение кольцевой линзы Френеля. В центре линзы—кольца, наружные поверхности к-рых явл. частями тороидальных поверхностей. По краям линзы — кольца, где помимо преломления происходит полное-внутр. отражение. [c.832]

Существенного повышения амплитуды сигнала при фазовой фокусировке можно достичь, разделив пластину на кольца, соот-вествующие зонам Френеля (например, глубокими бороздками), и подав на электроды четных и нечетных колец сигналы в противо-фазе (см. рис. 3.26, г). [c.172]

Так, напр., если объект в виде точечного источника звука О (рис. 1) создаёт сферич. волну с длиной волны и одновременно излучается другая, опорная волна Ui когерентная Ug, т. е. с той же длиной волны то в плоскости Р возникает интерференц, картина, образованная взаимодействием двух волн и и имеюп1ая вид концентрич. окружностей (зонная картина Френеля, или кольца Френеля). Это т. н. акустич. голограмма точечного источника. В оптич. голографии такую картину можно зарегистрировать только с помощью квадратичного детектора, поскольку в оптич. диапазоне длин волн линейных детекторов не существует. [c.512]

ФРЕНЕЛЯ ЛИНЗА—сложная составная линза, применяемая в маячковых и сигнальных фонарях. Предложена О. Ж. Френелем. Состоит не из цельного шлифованного куска стекла со сферич. или иными поверхностями, как обычные линзы, а из отд. примыкающих друг к другу концентрич. колец небольшой толщины, к-рые в сеченки имеют форму призм спец. профиля (рис.). Эта конструкция обеспечивает малую толщину (а следовательно, и вес) Ф. л. даже при большом угле охвата. Сечения колец Ф. л. таковы, что сферическая аберрация Ф. л. невелика, и лучи от точечного источника S, помещённого в фокусе линзы, после преломления в кольцах выходят практически параллельным пучком (в кольцевых Ф. л.). [c.374]

Рассмотреиные примеры демонстрируют возможность получения зонных пластинок с различной формой зон. В то же время представляет интерес построение 2-В бинарных образов зон Френеля для более сложных случаев. Например, для зонной пластшки, фокусирующей в продольный или поперечный отрезок заданной длины, кольцо или какую-либо доугую геометрическую фигуру. ДОЭ такого рода получили названрю фокусаторы . Рассмотрим для примера фокусатор в кольцо. Соответствующий образ зон Френеля решетки может быть по-л> ен путем комбинации 1-В дифракционной решетки и зонной пластинки. Возьмем достаточно узий сегмент 1-В дифракционной решетки (рис. 1.10), который ведет себя так же, как целая дифракционная решетка, т.е. отклоняет входной монохроматический пучок на определенный угол в плоскости (рассматривается 1-й порядок дифракции). [c.14]

Возьмем пластинку двухосного кристалла, например арагонита, вырезанную так, что две ее параллельные грани перпендикулярны к оптической оси волновых нормалей. Если па такую пластинку нормально к одной из параллельных граней падает узкий нучок монохроматического света, то внутри пластинки энергия будет распространяться в полом конусе, конусе внутренней конической рефракции. При выходе с противоположной стороны световой пучок образует полый цилиндр (рис. 14.13). На экране, параллельном грани нашей кристаллической пластинки, следует ожидать появ.ления яркого круглого кольца. Это замечательное явление было предсказано Вильямом Р. Гамильтоном в 1832 г., а через год его наблюдал Ллойд, исследовавший ио предложению Гамильтона арагонит. Успех эксперимента послужил одним из наиболее четких подтверждений волновой теории свста, развитой Френелем, и в очень сильной степени способствовал ее всеобщему признанию (см. Историческое введение , стр. 17). - [c.634]

Внутри самой геометрической тени также дюгут получиться ди( ракцион-ные кольца, в особенности когда экран прикрывает небольшое число зон Френеля. Но эти кольца мало контрастны, а распределение света в них сложное. [c.273]

Простейший путь для понимания принципа действия голограммы — это представление о ней как о закодированной дифракционной решетке. Рассмотрим сначала простой точечный объект, освещаемый плоской волной от бесконечно удаленного когерентного источника (см. рис. 1). Точечный объект рассеивает часть волны, превращая ее в сферическую волну с центром в точке, где он находится. И сферическая (рассеянная) волна, и плоская (опорная) попадают на плоскость, перпендикулярную направлению распространения опорной волны. В некоторых точках плоскости опорная волна находится в фазе с рассеянной волной, так что обе эти волны интерферируют друг с другом и складываются, увеличивая амплитуду волны. В других точках рассеянная волна находится в про-тивофазе с опорной. Эти две волны, интерферируя, вычитаются одна из другой, уменьшая амплитуду. Если мы регистрируем амплитуду (интенсивность) на плоскости как изменение плотности потемнения фотопластинки, получившаяся в результате этого картина будет представлять ряд концентрических кругов. Их центр будет находиться в точке пересечения плоскости пластинки и линии, проходящей через источник звука и точечный объект. Эта картина очень похожа на кольца Френеля [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...