См. также Эффективная масса

Циклотронная масса I 236, 243 в металлах I 278 в полупроводниках II 193 См. также Эффективная масса Циклотронная частота I 31 в полупроводниках II 193 численные формулы I 31, 372 Циклотронный резонанс в металлах I 278—280 в полупроводниках I 278 (с), II 193, 194 [c.414]

СМ. соотношение (1.48)) и все большее количество подзон "погружается" под уровень Ферми. Каждое пересечение уровнем Ферми границы следующей подзоны сопровождается скачком плотности заполненных состояний и в итоге получается характерная периодическая зависимость удельного сопротивления тонкой пленки от ее толшины (рис. 1.11). Из периода изменений электрических свойств тонкой пленки в зависимости от (1 можно найти величину р- на уровне Ферми ("фермиевский" квазиимпульс), а также эффективную массу носителей т . [c.43]

К нему следует добавить некоторый момент сил в плоскости вращения, вызванных несовпадением вектора силы тяги с осью конуса лопастей. В случае шарнирного несущего винта без относа ГШ моменты на втулке отсутствуют и все моменты относительно центра масс возникают при наклоне вектора силы тяги. На таком вертолете следует избегать режимов полета с низкими перегрузками, когда управление и демпфирование от винта могут исчезнуть, поскольку они пропорциональны силе тяги. Способность шарнирного винта создавать управляющие моменты может быть примерно удвоена путем применения относа ГШ, причем обусловленная им часть момента не зависит от величины силы тяги. В случае бесшарнирного винта момент на втулке в 3—4 раза превышает момент от наклона вектора силы тяги. Таким образом, бесшарнирный винт обеспечивает намного более высокую эффективность управления и демпфирования, чем шарнирный, но одновременно он более чувствителен к порывам ветра (см. также разд. 5.13). [c.579]

Одновременно, в силу нелинейности эффективной массы по полю, будет нелинеен также и гамильтониан [см. (26)]. Это приводит к возможности множественных мезонных процессов (прямых), обнаруженных в последнее время на опыте [11. [c.253]

Отметим также, что в то время, как величина А (см. (6.13)) прямо пропорциональна иле осциллятора, величина р в некоторых случаях может практически от силы осциллятора не зависеть. Дело в том, что иногда эффективная масса механического экситона оказывается обратно пропорциональ- [c.178]

Заметим, кроме того, что при сравнении кривых, представленных на рис. 7—14, с экспериментальными кривыми следует иметь в виду, что в кристаллах эффективная частота столкновений V и,, следовательно, величина 8 в действительности являются функциями частоты (см. п. 14.1, а также [62], где зависимость м(и>) вычислялась для Классической модели кристалла, и [63], где расчеты v(u)) проводились для молекулярных кристаллов). Например, в тех случаях, когда затухание света обусловлено электрон-фононным взаимодействием, характер зависимости 8(и>) оказывается существенно связанным с формой энергетической зоны механического экситона и спектром фононов. При этом во всех случаях величина 8(и>) резко спадает при увеличении (о—и)((0) Вид функции 8 (ш) становится особенно существенным при низких температурах. Так, например, при положительной эффективной массе механического экситона величина 8 (ш) в окрестности экситонной зоны при (1) (1)( (0) значительно меньше величины 8 (со) при и) и>((0) (см. п. 14.2). Из сказанного, таким образом, ясно, что экспериментальные кривые п(ш) и х(ю) для кристаллов могут существенно отличаться от представ. енных на рис. 7—14, где величина 8 предполагалась не зависящей от и>. С целью проиллюстрировать влияние [c.189]

См. также Запрещенная зона Зонная структура Метод сильной связи Плотность уровней Поверхность Ферми Полуклассическая модель Приближение почти свободных электронов Эффективная масса Бозе-газ, идеальный II 81 Бозе — Эйнштейна конденсация I 51 (с) Борна — Кармана граничное условие. См. [c.393]

Таким образом, зависимость логарифма эффективной диэлектрической проницаемости вспененного материала lg е от его объемной массы должна быть прямолинейной (рис. 15.9). Вспененные материалы при достаточно высокой механической прочности могут обладать ничтожно малой объемной массой. Их эффективная диэлектрическая проницаемость е близка к единице при малом угле диэлектрических потерь (см. гл. 17) — это радиопрозрачные материалы они обладают также весьма малой теплопроводностью и хорошими звукоизоляционными свойствами. [c.121]

Задача 11.1. Ракета движется в однородном поле сил тяжести вертикально вверх с постоянным ускорением к) (см. рис. 11.1). Сопротивлением атмосферы пренебрегаем. Эффективную скорость истечения газов Ve считаем постоянной. Определить 1) закон изменения массы ракеты 2) время Т, за которое масса-ракеты уменьшится вдвое. Определить также закон изменения массы при отсутствии Поля тяготения. [c.264]

Величина размаха вибросмещения характеризует максимальные перемещения детали, но не дает представления об энергетической стороне колебательного процесса. Энергетической характеристикой колебаний является их эффективное значение. Очевидно, что с изменением высокочастотных составляющих в кривой вибрации будет также изменяться разница между величинами размахов и между эффективными значениями вибрации. Более универсальным параметром является предложенное в последнее время эквивалентное значение (см. 1-4). При вращении ротора неуравновешенные массы вызывают вращающиеся вместе с ротором неуравновешенные центробежные силы. Последние вызывают вибрации ротора и подшипников, а также изгибают ротор. [c.51]

Конструкция баков должна быть устойчива под воздействием внешних (аэродинамических) и внутренних (давление вытеснения топлива, статическое и динамическое воздействия массы топлива, находящегося в баках) сил, инерционных перегрузок и должна обеспечить максимальную полноту выработки топлива, а также минимальное растворение (или конденсацию) газа, находящегося, 9 баке в компоненте топлива. Наиболее эффективный способ выполнения последнего требования — исключение непосредственного контакта между газом и компонентом топлива путем применения устройств с механическим разделением фаз оболочки, расширяющейся (сжимающейся) по мере расходования компонента топлива, упругой мембраны, деформирующейся в ходе процесса Вытеснения (см. рис. 13.25), и т. п. [c.245]

Используя изложенные в этом параграфе сведения, можно сделать некоторые заключения о нагрузке, на которую работает механическая колебательная система через посредство сварочного наконечника. Размеры последнего обычно заметно меньше длины волны изгибных и продольных колебаний в пластинах. Отсюда (а также из результатов опытов с пластинами) следует, что его можно рассматривать как точечный источник, который, как известно, является малоэффективным возбудителем колебаний Низкая эффективность такого источника связана с наличием большой присоединенной массы М. Как показывает опыт, нагрузка на колебательную систему действительно имеет инерциальный характер, о чем свидетельствует понижение резонансной частоты колебательной системы при сварке (см. 5). По-видимому, величины реактивной и активной (см. 2) составляющих этой комплексной нагрузки непосредственно зависят от толщины верхней детали, что позволяет отчасти объяснить трудности сварки толстых деталей. [c.95]

В большинстве случаев гладкие стенки лонжеронов работают на устойчивость. Повысить их критические напряжения потери устойчивости от сдвига (ткр=Тр) и тем самым снизить массу можно, применяя подкрепление стенки поперечным набором (рис. 9.37). Более эффективным в весовом отношении, но более дорогим способом повышения Ткр является гофрирование стенок (см. рис. 9.38). Для облегчения стенок с очень Низким Ткр можно также применять отбортованные отверстия (рис. 9.39). Приближенно можно считать, что отбортованные отверстия не снижают сдвигающих критических напряжений общей устойчивости стенки (так же, как и для шпангоутов), но при этом повышаются действующие напряжения сдвига в перемычках А1/2 и Аг (рис. 9.39). Сдвигающие силы на перемычку А1/2 и Аг будут [c.284]

Обычно любой из рассматриваемых в КТП реалистич. лагранжианов описывает локальные взаимодействия полей лишь в определ. приближении. На более глубоком уровне (на достаточно малых расстояниях) эти поля являются или составными, или начинают взаимодействовать с новыми полями с большой массой, роль к-рых на больших расстояниях пренебрежимо мала. В результате лагранжиан, к-рый до этого рассматривался как фундаментальный, с точки зрения малых расстояний должен рассматриваться как эффективный (см. Лагранжиан. эффективный). Соответственно до этого фундаментальные К. в, также становятся феноменологическими параметрами и должны быть выражены лерез новый набор К. в., определяющий взаимодействие праполен на достаточно малых расстояниях в новом фундам. лагранжиане. Такой процесс может быть, по-видимому, продолжен до тех пор, пока не будет установлен (если это вообще возможно) окончат, лагранжиан единой КТП. Возможно, промежуточным этапом на этом пути станет одна из моделей т. н. великого объединения к ещё более глубокому уровню объединения взаимодействий относится супергравитация. [c.443]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Тип электропроводности Si и окраска кристаллов зависят от содержания примесей или избытка (недостатка) атомов Si относительно стехиометрического состава. Примесь элементов V группы (см. табл. 1.1) и Fe-доноров, а также избыток Si приводят к проводимости п-типа и зеленой окраске примесь элементов III группы, а также недостаток Si - к проводимости р-типа и голубой или фиолетовой (в толстых слоях - черной) окраске. Чистые, почти стехиометрические кристаллы карбида кремния прозрачны. Электропроводность кристаллов Si п-типа разных политипов при Т - 300 К колеблется в широких пределах вследствие различий в структуре зоны проводимости. Из-за качественной одинаковости валентной зоны политипы Si р-типа характеризуются сходными электрическими свойствами, в них отсутствует анизотропия электропроводности, характерная для политипов п-типа. По совокупности электронных свойств наиболее перспективна политипная модификация АН большая ширина запрещенной зоны, наименьшая эффективная масса электрона, наименьшая энергия ионизации доноров и акцепторов, одна из самых высоких подвижностей электронов. [c.653]

Исследование Ц. р. в пластинках тоньше длины свободного пробега электронов позволяет выяснить, какая пз орбит последней помещается в пластинке и дает Ц. р. (радиус орбиты пропорционален 1/Я, следовательно, номеру п резонансной гармоники). При большом п это (с относит, точностью п ) определяет диаметр поверхности Ферми в соответствующем напраплении (см. Эффективная масса). Ц. р. может дать также информацию и об открытых траекториях электронов (см. Ферми поверхность), если их направление параллельно новерхности образца. [c.399]

Из этого следует, что вклад О. в. А падает с увеличением плотности системы. В тяжелом атоме, напр., соответствующий суммарный вклад—порядка 2 % где Ъ — заряд ядра. Наибольшее влияние О. в. оказывает на внешние электронные оболочки атома. Б кристалле, как правило, оно мало существенно для ионных остатков (исключение — явление ферромагнетизма, см. ииже), но весьма важно для явлений, связанных с внешними электронами, ответственными за металлич. связь. В атомном ядре, где параметр теории возмущений порядка единицы, обменные эффекты также играют важную роль. В значит, мере ими обусловлено отличие эффективной массы нуклона в ядре от истинной. Если взаимодействующие тождественные частицы находятся, кроме того, во внешнем поле (поле ядер в молекуле и т. п.), то существование определенной симметрии волновой ф-ции, и, соответственно, определенной корреляции движения частиц влияет на их энергию в этом внешнем поле, что также являотся обменным эффектом . Обычно (в молеку ле, кристалле) это влияние вносит в энергию всей систс МЫ вклад обратного знака по сравнению с вкладом обменного взаимодействия частиц друг с другом. В таком случае обменный эффект может как понижать, так и повышать полную энергию взаимодействия в системе. Эпергетич. выгодность или невыгодность состояния с параллельными спинами ферми-частиц (папр., электронов) зависит от относит, величины этих вкладов. Так, при определении возможности возникновения ферромагнетизма (и антиферромагнетизма) важная роль принадлежит величине тина (1а), 1 = = ([ ,vjF v J,>, носящей название обменного интеграла. Здесь и, V отвечают волновым ф-циям электронов соседних ячеек, а 7, в отличие от (1а), — не потенциал взаимодействия электронов друг с другом, а сумма У = Уе этого потенциала взаимодействия элект- [c.456]

Ц и к л о т р о н н ы й и диамагнитный резона н с ы. В металлах, помещенных в магнитное ноле Яц, направленное строго параллельно поверхности металла, также может наблюдаться резонансное поглощение радиоволн, обусловленное переходами в системе орбитальных уровней, образованных взаимодействием электронов нроводимости с нолем Я . Резонансные частоты определяются соотношением со = пеНд1т с, где т — эффективная масса электрона, е — его заряд, п — целое число. Переходы между этими уровнями осуществляются под действием электрич. компоненты Е высокочастотного ноля. При этом электроны подвержены действию поля только в течение части периода высокочастотного ноля, когда они находятся в с к и н - с л о е (см. Скин-эффект), толщина к-рого меньше радиуса орбиты. Циклотронный резонанс дает сведения об энергетич. спектре электропов проводимости металлов и форме Ферми поверхности, определяющей связь между энергией и импульсом электропов (см. также Циклотронный резонанс в металлах). [c.305]

Гексагональный С. — полупроводник. Уд. сопротивление 10 —10 ом-см (18°) сильно меняется при легировании примесями. Ширипа занрещенЕЮЙ зоны собств. проводимости, вычисленная но границе ноглощения X = 6120 А, 2,05 эв. Обладает дырочной проводимостью, обусловленной наличием кислорода, к-рый создает глубоколежащие акцепторные уровни. После удаления кислорода уд. сопротивление возрастает до 101 ом см. Удаление кислорода или компенсация его нек-рыми примесями приводят к электронной проводимости. Уд. сопротивление зависит от величины приложенного поля и давления. Для С. характерно изменение проводимости при освещении опа также сильно зависит от частоты ш ре-менного тока, что указывает на существование внутр. барьеров. Подвижность носителей зарядов в зависимости от содержания примесей и термич. обработки от 0,003 до 20 см в-сеп и растет с темп-рой. -Эффективная масса дырок 2,5 toq. Монокристаллы С. получаются из пара и расплава. Их электропроводность [c.510]

Более строгое феноменологическое рассмотрение подвижности носителей заряда в ОПЗ базируется, как и в случае тонких металлических пленок, на решении кинетического уравнения Больцмана (Шриффер, Грин, Франкл, Земел). По аналогии с теорией Фукса, характер взаимодействия носителей с поверхностью описывается единственным параметром — коэффициентом зеркальности Р (см. п.2.1). Предполагается также, что эффективная масса свободных носителей изотропна, время релаксации импульса не зависит от энергии и, кроме того, отсутствует вырождение. [c.52]

Из вида формулы (10.21) следует, что электрон в кристалле может вести себя так, как если бы его масса отличалась от массы свободного электрона т. Имеются кристаллы, в которых эффективная масса носителей заряда значительно больше или значительно меньще, чем т. Более того, эффективная масса может быть анизотропной и даже отрицательной. Наблюдались эффективные массы меньшие, чем 0,01 т (см. гл. 11). Кристалл, в котором т < т, нисколько не теряет в весе не нарушаете также и второй закон Ньютона (для кристалла шк целого). Главное здесь в том, что электрон, находящийся в периодическом потенциальном поле, при воздействии внешнего электрического или магнитного поля ускоряется относительно решетки так, как если бы его масса была равна эффективной массе, в том смысле, в каком мы ее выше определили. [c.349]

Эффективные массы эл-нов и дырок тД не совпадают с массой свободного эл-на то и, как правило, анизотропны (т. е. различны для разных г). Их значения для разных П. варьируются от сотых долей то до сотен т . Ширина запрещённой зоны П. также меняется в широких пределах. Так, при Г —V О К =0,165 эВ в РЬЗе и 5,6 эВ в алмазе, а серое олово — пример бесщелевого полупроводника, у к-рого 8g=Q (см. Полупроводниковые материалы). [c.565]

Физический смысл величины М, а также ее взаимосвязь с эффективностью е характеризуются кривыми, показанными на рис. 17.6. Очевидно, что для заданного соотношения полных теплоемкостей при малых N низка и эффективность е теплообменника. При увеличении параметра N эффективность е повышается и приближается к пределу, определяемому схемой движения теплоносителей. Зная величину М, включающую в себя площадь поверхности теплообмена Р и коэффициент теплопередачи к [см. формулу (17.29)], моожно оценить степень повы-щения величины е с учетом капитальных затрат, массы и объема аппарата для заданной площади поверхности теплообмена, а также затрат энергии на преодоление гидравлического сопротивления при повыщении коэффициента теплопередачи. [c.435]

Синг и Гриффит в своей книге The Prin iples of Me hani s (см. библиографию), а также некоторые другие авторы используют название эффективная сила для произведения массы на ускорение, т, е, для силы инерции, взятой с обратным знаком. [c.114]

Большие массовые расходы ОРТ через турбину также обусловливают ряд особенностей органических турбин по сравнению с турбинами водяного пара. Вследствие высокой молярной массы ОРТ (см. табл. 1.1) удельный объем их перегретого пара в конце процесса расширения меньше соответствующего объема пароводяной смеси. Однако увеличение массового расхода у органических турбин превалирует над уменьшением удельного объема пара, а поэтому для органических турбин характерны гораздо большие удельные объемные расходы пара на выходе, чем для турбин водяного пара. Поэтому при значительной высоте лопаток турбины малой мощности имеют высокую степень их парци-альности, что, в свою очередь, способствует увеличению эффективности органических турбин. [c.14]

Пучковая неустойчивость в релятивистских Пучках, Инкремент П. н., возбуждаемой релятивистским пучком, меньше из-за релятивистского возрастания продольной и поиеречной масс электронов пучка (см. Пла -менная электроника). Однако инкремент не является единств, характеристикой эффективности плазменно-пучкового взаимодействия. Важны доля энергии пучка, передаваемой им на возбуждение волн, макс, амплитуда этих волн, а также время передачи энергии плазме, т. е. время хюлаксации пучка. Особенностью взаимодействия релятивистского пучка с плазмой является то, что обратное влияние возбуждаемых пучком волн, даже при значит, энергетич. разбросе, не приводит к большому разбросу по скоростям, поэтому взаимодействие продолжается дольше и доля энергии, передаваемая пучком плазме, значительно больше, чен в нерелятивистском случае ( 0,.35 энергии пучка). Максимально достижимая напряжённость электрич. поля также значительно больше, чем в нерелятивистском случае. [c.184]

Силовые установки с агрегатами усиления тяги имеют единый двигатель для горизонтального полета и совершения вертикального взлета и посадки, но на взлете и посадке используется агрегат усиления тяги (см. рис. 9). Агрегат усиления тяги может быть выполнен в виде выносного турбовентилятора или газового эжектора, обычно располагаемых в крыле самолета. Достоинствами такой силовой установки являются высокая экономичность на режимах взлета и посадки, малая скорость истечения реактивной струи и возможность применения серийных или модифицированных ТРД и ДТРД в качестве газогенераторов, причем тяга ТВА в 2,5—3 раза превышает тягу газогенератора. Однако такие силовые установки имеют большие размеры и массу, что затрудняет их размещение на самолете, особенно в крыле. Кроме того, истечение больших расходов воздуха с малыми скоростями затрудняет разгон самолета до скоростей, на которых аэродинахмические силы становятся достаточными для управления летательным аппаратом. Наконец, агрегат усиления тяги, так же как и подъемный двигатель, является дополнительным грузом для самолета на всех режимах полета, кроме взлета и посадки. Следует также отметить, что достижение высокой газодинамической эффективности турбовентилятора является очень сложной научно-технической задачей. [c.190]

Характеристические уравнения, описывающие динамику вертикального движения вертолета, не имеют нулей и имеют один полюс, равный s = Zw — —0,01,. .. —0,02. Эта безразмерная величина крайне мала, что подтверждает допустимость использования низкочастотной модели несущего винта. Безразмерная чувствительность управления равна ig/Go = — ZeJZa, = — (4/3) размерная — Zb/Oo = —(4/3) Q/ . Чувствительность управления определяется равновесием аэродинамических сил на винте и не зависит от массовой характеристики лопасти или индуктивных потерь тяги. Однако деформация индуктивного потока из-за вертикальной скорости уменьшает вертикальное демпфирование и повышает эффективность управления общим шагом вертолета примерно наполовину относительно режима висения, поскольку большие массы воздуха, протекающие сквозь диск винта при наборе высоты, уменьшают индуктивную скорость (см. разд. 10.6.4). Напомним также, что в разд. 3.3 было получено выражение А0О = (3/4)Хс Для изменения общего шага, необходимого для обеспечения малой установившейся вертикальной скорости подъема, с учетом малой индуктивной скорости. Этот результат соответствует чувствительности управления, равной 2д/0о = — (4/3), как указано выше. Короткопериодическая реакция описывается выражением [c.713]

Среди многочисленных способов теплозащиты (поглощение тепла материалами с высокой теплоемкостью или жидкими веществами использование для оболочки аппарата материалов с высокой излучательной способностью при высоких температурах, например оксидные покрытия теплоизоляция, т. е. использование материалов с низкой теплопроводностью или создание между внешней и внутренней обшивками слоистопористого теплоизолирующего набора принудительное охлаждение путем подвода испаряющихся жидкостей или легких газов Hg, Не) теплозащита гиперзвуковых аппаратов (при максимальных тепловых потоках) с по мощью уноса массы специально для этого предназначенных покрытий является наиболее эффективной в весовом и конструктивном отношениях. Аналогичные способы теплозащиты находят применение в соплах ракетных двигателей (см. обзор Пластмассы в ракетной технике в сборнике Вопросы ракетной техники , 1961, № 7). В современной промышленной аэродинамике также встречаются задачи, связанные с уносом массы, например, обгорание электродных поверхностей при сильных дуговых разряда х в потоке газа. [c.553]

Перемешивание массы. Измельченную глину тщательно смешивают с непластичными материалами и увлажняют горячей водой и паром обычно в двухвальных смесителях СМ-95, СМ-477А, СМ-246. При выборе типа мешалок необходимо исходить из требований, предъявляемых к перемешиваемой массе, а также из условий экономичности работы агрегата. Так, для смешивания пластичных масс, идущих для дальнейшей переработки в ленточный пресс, эффективны двухвальные смесители. Они используются в линиях полусухого прессования. При полусухом прессовании малопластичных масс более пригодны лопастные вакуумные мешалки периодического действия и быстроходные бегунковые для прессования тощих масс наиболее пригодны смесительные бегуны. Доувлажнение порошка водой при незначительном ее расходе не обеспечивает равномерного распределения влаги, вызывая комкование частиц глины с образованием так называемого изюма , что приводит к резкому ухудшению качества кирпича. Для устранения этих комков используют протирочные машины с отверстием сетки 2—3 мм и стержневые смесители — стержневые мельницы непрерывного действия, длиной стержня 1,5 м, диаметром 20 мм. Увлажнение паром обеспечивает более равномерное распределение влаги. Для такого увлажнения порошка лучшие результаты дали шахтные паро-увлажнители с вертикальным расположением труб и принудительным отбором порошка. Внизу трубы имеют отверстия для спуска конденсата. Принудительный отбор порошка осуществляется из нижней части шахтного увлажнителя вертикальным шибером, установленным на всю ширину шахты в ее передней стенке. При вместимости шахты 1,5 м агрегат обеспечивает прогрев 30 т/ч порошка и более. Масса дополнительно перемешивается в двухвальном смесителе. Чтобы предотвратить охлаждение прогретого паром порошка, смесители теплоизолируют. Увлажненный до 8—13 %, прогретый и хорошо смешанный порошок поступает в бункеры формовочных [c.287]

РЕЗЕРФОРДА ФОРМУЛА ф-ла для дифференциального эффективного сечения рассеяния da бесспиновых заряженных частиц па неподвижном заряде (с бесконечной массой и также без спина) (см. Рассеяния теория) получена из ур-пий классич. механики Э. Резерфордом (Rutherford) для случая рассеяния а-частиц атомными ядрами. Т. к., кроме электроста- [c.391]

Ударные источники. Для возбуждения сейсмических волн применялись удары молота или специальных свай о грунт, а также падение большого груза. Как правило, движущаяся масса устанавливается в такое короткое время, что зависимость действующей на грунт силы От времени можно аппроксимировать дельта-функцией. Например, груз, падающий с высоты 3 м, в момент удара имеет скорость Vo. равную 770 см/с. Предположим, что остановка массы происходит на расстоянии 1—2 см благодаря нелинейному вдавливанию в грунт. Длительность действия силы составляет всего несколько миллисекунд и спектр сигнала в источнике практически не зависит от частоты в интервале от нуля до нескольких сотен герц. Если благодаря поглощению волн в процессе их распространения и регистрирующей системе частотный спектр сигнала в источнике находится в низкочастотной области, то данный источник обесцечивает постоянное значение спектра входного сигнала в эффективной полосе частот и поэтому ведет себя как б-функция Положим f==i4o(i) и попытаемся оценить величину А. В течение удара происходит изменение импульса на величину AioVo, которая должна быть равной интегралу (по времени) от силы. Таким [c.232]

В поездах большой массы и длины повышенное зарядное давление в головной части обеспечивает минималыю необходимое по условиям эффективности торможения зарядное давление 4,7—5,0 кгс/см в хвостовой части поезда с учетом перепада давления, возникающего от утечек. Кроме того, при этом повышается неистощимость тормозов при частых повторных торможениях за счет большего начального запаса сжатого воздуха в тормозной системе, что также особенно важно в поездах большой массы и длины, где замедленно происходит восстановление предтормозного зарядного давления после отпуска автотормозов. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...