Силы составляющие

К окружностям трех дисков А радиуса 15 см, В радиуса 10 см и С радиуса 5 см приложены пары сил величины сил, составляющих пары, соответственно равны = 10 Н, Рг = 20 Н [c.73]

Кратчайшее расстояние d между линиями действия сил, составляющих пару, называется плечом пары сил. [c.39]

Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару [c.53]

Для доказательства этой теоремы определим главный момент сил, составляющих пару сил, относительно какой-либо точки О в пространстве (рис. 77) [c.55]

Как видно, главный момент сил, составляющих пару, относительно произвольной точки на плоскости ее действия, так же как и главный момент сил пары относительно точки в пространстве, является величиной, не зависящей от выбора этой точки. [c.58]

Чему равен главный момент сил, составляющих пару, относительно любой точки в пространстве [c.58]

Силы, составляющие пару, приложенную к вороту, в перное и второе уравнения не входят, так как сумма проекций сил пары на любую ось равна нулю. [c.106]

Решение. 1. Освободим балку от связи и заменим ее действие на балку силами (составляющими полной реакции) и моментом (рис. 1.56, б). [c.48]

Теорема 1. Алгебраическая сумма моментов сил, составляющих пару, относительно произвольной точки плоскости не зависит от выбора этой точки и равна моменту пары. [c.40]

Для равновесия диска необходимо, чтобы сумма моментов всех сил, приложенных к диску, равнялась нулю. Силы Р взаимно уравновешиваются и в уравнение моментов не входят. Силы трения образуют пару сил крутящий момент представляет собой также пару сил. Сумма моментов сил, составляющих пару относительно любой точки, равна моменту пары. Таким образом, [c.92]

Приведя все пары к одному плечу D, повернем их так, чтобы плечи их совпали с произвольно выбранным отрезком AB = D тогда D будет их общим плечом, а силами, составляющими пары, будут [c.232]

Задача № 14 (8.4, 245 М), К окружности трех дисков Л —радиуса 15 см (рис. 48, а), В — радиуса 0 см и С — радиуса 5 см приложены пары сил величины сил, составляющих пары, соответственно равны ОВ и ОС лежат в одной плоскости. Угол ЛОВ — [c.71]

Отметим также, что три силы, составляющие динаму, можно привести к двум скрещивающимся силам, т. е. силам, не лежащим в одной плоскости. Для этого передвигаем пару сил (Ф, —Ф) таким образом, чтобы одна из сил пары Ф была приложена в точке О приложения главного вектора R . Складываем ее с / i и заменяем одной их равнодействующей Ф, которая вместе с другой силой пары (—Ф) составляет систему двух скрещивающих сил. [c.77]

По чертежу видно, что проекции равнодействующей на оси равны алгебраическим суммам проекций сил составляющих, т. е. [c.29]

Следует помнить, что при обходе контура многоугольника сил составляющие Рь Р21 - Рп направлены в одну сторону, а равнодействующая R — в противоположную сторону. [c.20]

Параллельным называют соединение, при котором полезные сопротивления и движущие силы составляющих элементов не зависят друг от друга. Пусть полная работа движущих сил распределяется между элементами следующим образом [c.258]

Так как силы, составляющие пару, не находятся в равновесии, не имеют равнодействующей и не могут быть уравновешены одной силой, то пара сил занимает среди других систем сил особое место. В механике, наряду с силой, приходится рассматривать пару сил как самостоятельный, неприводимый элемент. [c.72]

Заметим, что проще всего вычислять вектор-момент пары (Р- , Р для точки, лежащей на линии действия одной из сил, составляющих пару. В самом деле, определим вектор-момент т этой пары, например для точки Л, лежащей на линии действия силы Р (рис. 121). Тогда вектор-момент силы Р относительно точки А будет равен нулю, и нахождение вектора-момента т пары (Р , Р ) сведется к нахождению вектора-момента силы Р относительно точки А. Действительно, [c.170]

Первым экспонатом стенда является рамка с током б поле постоянного магнита, знакомая всем из школьного курса физики. На диаметрально противоположные проводники рамки при наличии в них тока действуют равные по величине, но противоположные по направлению силы, составляющие пару. Эти силы и заставляют рамку вращаться относительно оси ее симметрии. [c.16]

Моментом пары называется произведение модуля одной из сил, составляющих пару, на плечо [c.30]

Разложим силу Р на три взаимно перпендикулярные составляющие Рь Р2 и Р3. Составляющую Р] назовем окружной силой, составляющую Р2 — осевой силой, а составляющую Рз — радиальной силой. [c.61]

Будем исходить из положения теоретической механики, что момент равнодействующей силы относительно любой оси равен сумме мо--ментов сил составляющих относительно той же осп. [c.31]

Результирующая сила гидростатического давления равна геометрической сумме сил составляющих [c.19]

Пусть тело находится в равновесии под действием объемных сил, составляющие которых X, V, 1, и поверхностных сил, составляющие которых 7,. Дадим частицам тела возможные [c.154]

О, т. е. заменена главным вектором R + О, приложенным в точке О, и главным моментом Мр О (рис. 33). Для определенности примем, что главный момент направлен по часовой стрелке, т. е. iWo > 0. Изобразим этот главный момент парой сил RR", модуль которых выберем равным модулю главного вектора R, т. е. R — = R" = R. Одну из сил, составляющих пару, — силу R" — [c.36]

Следует обратить внимание, что полученное выражение не зависит от положения точки О. Итак, показали, что сумма векторных моментов двух сил, составляющих тру, относительно произвольной точки О, равна векторному моменту одной из сил пары относительно точки приложений второй силы пары. Но согласно определению векторного момента силы относительно точки и векторного момента пары [формулы (1.20), (1.21), (1.23)] (Р) = т (Р, Р ). Следовательно, [c.27]

Если центр моментов (точку О) взять в плоскости пары, то оба векторные момента Ло Р) и Мо(Р ) будут расположены на одной прямой, а в этом случае [см. (1.8) и (1.9)] векторное суммирование можно заменить алгебраическим. Следовательно, имеем частный случай доказанной теоремы сумма моментов двух сил, составляющих пару, относительно произвольной точки в плоскости пары равна моменту пары [c.27]

Составляющая N главного вектора внутренних сил, направленная перпендикулярно плоскости поперечного сечения бруса, называется нормальной (продольной) силой. Составляющие Q, II Q , лежащие в плоскости поперечного сечения, называются поперечными силами. Составляющи главного. мо.мента внутренних сил момент Жк, возникающий в плоскости поперечного сечения бруса, называется крутяи им моментом. Составляющие моменты Му и М , возникающие в плоскостях перпендикулярных поперечному сечению бруса, называются изгибающими моментами. [c.156]

Если определение проекции силы на плоскость, пернендркз лярную к оси, затруднительно, то следует разложить силу на составляющие. Затем вместо момента силы относительно оси надо, применив теорему Вариньона, вычислить сумму моментов сил составляющих относительно этой оси. [c.159]

Тогда из равенства (82.21) следует, что главньп момент не зависит от точки приведения. Простейшим случаем спл, удовлетворя-юп1,их условиям (82.51), являются две силы, действующие на твердое тело, равные ио величине, противоположные по направлению, параллельные линии действия которых не совпадают (рис. 8.4). Такую совокупность сил называют парой сил, или парой. Кратчайшее расстояние h между линиями действия сил, составляющих пару, называют плечом пары, а плоскость, в которой расиоложеиа пара сил, — плоскостью нары. [c.121]

Эти составляющие главного вектора вместе с главным моментом назовем внутренними силовыми факторами, действующгЕми в сечении бруса. Составляющую N назовем продольной силой, составляющую Q — поперечной силой, пару сил с моментом М — изгибающим моментом. [c.183]

Главный вектор R представляет собой геометрическую сумму всех сил, составляющих систему и перенесенных в центр приведения. Величину главного вектора можно определить через проекции на координатные оси всех сил системы. Применив для сумм проек- [c.39]

Сумма векторных иоментов двух сил, составляющих пару, относительно произвольной точки равна векторному моменту пары. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...